Первою величин из системы СИ в другие системы единиц

При точном расчете планетных орбит используется значение постоянной тяготения, вычисленное Гауссом. Это значение определяется на основе третьего закона Кеплера по данным, характеризуюш,им орбитальное движение Земли, т. е. по сидерическому периоду орбиты, выраженному в средних солнечных сутках, причем за единицу массы принимается масса Солнца, а масса Земли выражается в долях массы Солнца среднее расстояние Земли от Солнца принимается за астрономическую единицу длины. По этим данным Гаусс определил постоянную тяготения с точностью до восьми-девяти значащих десятичных цифр. Эта постоянная известна, по-видимому, с наиболее высокой точностью из всех прочих физических постоянных. Однако если постоянную тяготения С выражать в системе Сили иной другой системе единиц, принятой в лабораторных расчетах, то количество верных значащих цифр будет равно всего лишь трем. Из этого можно сделать два важных вывода. Первый заключается в том, что при расчете гелиоцентрических орбит нельзя пользоваться лабораторным значением постоянной О. Во-вторых, при расчетах нельзя в качестве меры расстояния использовать сантиметры или связанные с ними единицы длины. Даже если взять точное значение гауссовой постоянной и преобразовать единицу длины из астрономических единиц в сантиметры, то точность сразу снизится до трех-четырех значащих цифр. Это объясняется той неточностью, с которой известна величина солнечного параллакса, представляющего собой отношение экваториального радиуса Земли к астрономической единице. [c.81]

Отношение размерностей величины А в первой и второй системах дает размерность коэффициента ЗС. Таким образом, знание числового значения этого коэффициента в какой-либо системе единиц позволит определить его числовое значение в любой другой системе и тем самым — соотношение между соответствующими единицами данной величины у1. [c.86]

Итак, первым условием обеспечения единства измерений является представление результатов измерений в узаконенных единицах, которые были бы одними и теми же всюду, где проводятся измерения и используются их результаты. В России, как и в большинстве других стран, узаконенными единицами являются единицы величин Международной системы единиц, принятой Генеральной конференцией по мерам и весам, рекомендованные Международной организацией законодательной метрологии. Второе условие единства измерений — погрешность измерений не превышает (с заданной вероятностью) установленных пределов. Погрешности измерений средства измерений указываются в придаваемом к нему техническом документе — паспорте, ТУ и пр. [c.133]

Первые два параграфа этой главы посвящены системам единиц электромагнетизма. Будут рассмотрены восемь систем, различающихся не только единицами, но также уравнениями и размерностью физических величин. Вместе с Международной и гауссовой системами они составляют десяток систем электрических и магнитных единиц, которые в течение примерно столетия так или иначе конкурировали между собой. В других областях, и в частности в механике, альтернативных систем единиц было значительно меньше. По-видимому, это объясняется не только и ие столько относительной сложностью электромагнетизма, сколько неудачным стартом, т. е. неадекватным построением первых систем. [c.85]

Творцом первой системы единиц является крупнейший немецкий математик К- Гаусс (1777—1855). В своей работе Напряжение земной магнитной силы, приведенное к абсолютной мере (1832) Гаусс показал, что если выбрать независимо друг от друга единицы нескольких величин, то на основе этих единиц с помощью физических законов можно установить единицы всех величин, входящих в определенный раздел физики. [c.19]

В качестве примера первого случая можно привести уравнения Навье-Стокса, которые не могут быть проинтегрированы для большинства важных для практики случаев. Очевидно, что единственным в этих условиях способом решения задачи является эксперимент на физической модели, под которой понимается уменьшенный (либо увеличенный) реальный объект исследования. При этом сразу возникают три вопроса как спроектировать и построить модель, какие величины необходимо измерять при проведении опытов, и как перенести результаты опытов, полученных на модели на натурный объект. На эти вопросы и отвечает теория подобия, являющаяся основой современного физического эксперимента. Прежде чем приступить к в ее рассмотрению, необходимо уяснить, что же понимается под подобием Одно из наиболее удачных определений этого понятия принадлежит академику Л.И.Седову Подобными называются такие явления (процессы), когда по характеристикам одного из них можно получить характеристики другого простым пересчетом, аналогичным переходу от одной системы единиц к другой . [c.103]

Развитие науки и техники в СССР в годы первой пятилетки потребовало более широкой стандартизации единиц физических величин в различных областях. В 1932—1934 гг. были введены в действие 11 стандартов на единицы физических величин в области механики, теплоты, акустики, оптики, электричества, рентгеновского излучения и радиоактивности. Недостаток этих стандартов, действовавших до 1955 г., заключался в том, что в некоторых из них была принята за основу система единиц МТС, в других — СГС, в третьих (стандартах на единицы рентгеновского излучения и радиоактивности) преобладали внесистемные единицы. [c.5]

Подробный разбор единиц электрических и магнитных величин мы начнем с СГС (симметричной гауссовой системы). Такой порядок оправдывается, во-первых, историческими соображениями, поскольку в качестве стройной системы она сложилась раньше других, а во-вторых, тем, что ее построение проще, чем построение СИ, подробное изложение которой будет дано в 7.4. Там же мы приведем и соотношения, связывающие единицы обеих систем. [c.241]

Мы удовольствовались пока рассмотрением лишь одного простейшего случая интегрирования системы уравнений (61), а именно случая н = 1, когда первое уравнение этой системы становится автономным и интегрируется отдельно от второго. Представляет интерес и другой также простой случай, когда число Прандтля а принимается равным единице (для воздуха (т = 0,72). К этому случаю нам еще придется вернуться при рассмотрении более сложной задачи о ламинарном пограничном слое при наличии продольного перепада давления, а сейчас ограничимся лишь следующим общим анализом этого случая. Обратимся к первой форме уравнений пограничного слоя, представленной системой (46). Полагая в третьем уравнении системы 0 = 1, получим линейное относительно hf, уравнение в безразмерных величинах [c.666]

Для систем с ограниченной растворимостью рассматриваемые зависимости имеют две особенности. Во-первых, для тяжелого компонента появляются два экстремума (максимум и минимум). Во-вторых, в некоторой области концентраций величины Yi/Ti для тяжелого компонента оказываются меньше единицы. Для легкого компонента качественные изменения несущественны. По данным [4] для системы фреон-14—пропилен прослеживается вся эволюция изменения коэффициентов активностей при переходе от неограниченной к ограниченной растворимости. Данные для других систем фрагментарные, однако все они качественно согласуются друг с другом. [c.54]

Система Хартри применяется преимущественно в нерелятивистской квантовой механике при решении раз личных задач, связанных со структурой атомов и молекул и процессами их взаимодействия. Поэтому систему Хартри часто называют системой атомных единиц . В системе Хартри, кроме названных постоянных, значение которых по условию приравнивается единице, оказываются равными единице или приобретают простое выражение некоторые другие величины. В частности, единицей длины становится радиус первой боровской орбиты [c.272]

Если производная единица представляет собой частное от деления одних единиц на другие, то ее наименование образуется так сначала записываются в именительном падеже наименования единиц, стоящих в числителе, а затем наименования единиц, стоящих в знаменателе, с предлогом на . Например, вольт на метр (единица напряженности электрического поля в СИ), грамм на кубический сантиметр (единица плотности в системе СГС). Исключение составляют единицы величин, зависящих от времени в первой степени и характеризующих скорость протекания процесса. В наименованиях таких единиц предлог на заменяется предлогом в . Например, метр в секунду (единица скорости в СИ), эрг в секунду (единица мощности в системе СГС). При склонении наименований единиц, содержащих знаменатель, изменяется только числитель. Например, поток излучения равен двум тысячам джоулей в секунду, электрическое смещение равно трем кулонам на квадратный метр. [c.27]

Необходимо оценить роль н других факторов, имеющих небольшое или даже совсем не имеющих отношения к действию ингибитора. Первым н самым главным из них является стоимость. Ингибитор, стоимость единицы которого или произведение ее на величину дозировки превышает определенную величину, может оказаться неприемлемым для данной системы. Он должен соответствовать принятой спецификации, пройти нужные испытания и быть пригодным для введения его в систему при помощи определенного метода. Иногда может возникнуть необходимость в раз-)аботке быстрого метода определения концентрации ингибитора. Независимо от способности тормозить коррозию, ингибитор должен удовлетворять еще следующим требованиям не усиливать вспенивание и иметь определенный цвет. [c.18]

Индекс вязкости является относительной величиной, показывающей степень изменения вязкости жидкости в зависимости от температуры, т. е. характеризует пологость температурной кривой вязкости. Наибольшее распространение получила система индексов Дина и Девиса. Определение этого индекса основано на сравнении пологости вязкостно-температурных кривых исследуемой жидкости и двух эталонных жидкостей, одна из которых обладает пологой кривой, другая — очень крутой. Индекс вязкости первой эталонной жидкости принят за 100 единиц, второй — за 0. При этом эталонные жидкости должны иметь одинаковые вязкости с испытуемой жидкостью при 98,8 °С. [c.243]

Когда включено поле Я, энергия электронов, имеющих магнитный момент р, параллельный полю, понижается на величину рЯ, а энергия электронов с антипараллельным моментом повышается на величину рЯ. Происходит простой сдвиг зон со спином вверх и со спином вниз друг относительно друга на величину 2рЯ. Энергия Ферми, однако, является константой для всей системы (причем в первом порядке не зависящей от Я), следовательно, электроны переходят из зоны со спином вниз в зону со спином вверх. Очевидно, что число перешедших электронов на единицу объема есть [c.282]

В отличие от гранулярных структурные модели капиллярного типа основаны на моделировании порового пространства горных пород пучками непересекающихся капилляров, которые могут различаться как размерами, так и ориентировкой в пространстве. Вообще говоря, капиллярные модели во многом сходны с гранулярными (особенно с моделью Козени), но тем не менее если число, форма, сечение и длина капилляров в гранулярной модели определяются конфигурацией слагающих ее частиц, то в капиллярных моделях эти величины связаны с макроскопическими характеристиками пористой системы. При этом могут быть осуществлены два принципиально разных подхода к определению параметров моделируемого пучка. Первый, предложенный впервые И. Козени и развитый П. Карманом, заключается в предположении, что гидравлический радиус единственного капилляра в единице объема Модели равен среднему гидравлическому радиусу моделируемой пористой среды, определенному как частное от деления пористости среды на ее удельную поверхность, а пористость модели эквивалентна пористости моделируемой среды. В этом случае оказываются связанными друг с другом пористость, проницаемость и удельная поверхность модели (см. рис. в. 1). Другой подход предусматривает непосредственную связь между радиусом капилляров в пучке, пористостью и проницаемостью модели. Если первый из рассмотренных подходов получил широкое развитие в разработке методов определения удельной поверхности неконсолидированных пористых сред, то второй явился основой для исследования сложных капиллярных явлений в горных породах. [c.44]

Принципиально единицы физических величин можно установить независимо одна от другой без какой-либо системы. Однако это делать нецелесообразно, так как воспроизведение единиц с помощью эталонов было бы крайне сложно, да и точность воспроизведения была бы различной, а физические уравнения содержали бы больщое число дополнительных коэффициентов. Поэтому возник способ установления единиц физических величин в виде системы единиц. Метрическая система мер была первой системой связанных между собой единиц для измерений длины, площади, объема и массы, построенная на двух основных единицах метре и килограмме. Однако она не представляет собой системы единиц в современном ее понимании, так как величина в ней может быть представлена рядом единиц, построенных по принципу десятичной кратности. Метрическая система мер стала базой для унификации единиц измерений и построения различных систем единиц. [c.12]

Систехма МКГСС включила в себя только геометрические и механические единицы, система же СГС распространялась и на электрические и магнитные измерения, причем произошло ее разделение на две самостоятельные системы, в одной из которых за основу принимались электростатические, а в другой — электромагнитные взаимодействия. Соответственно первая получила название электростатической системы (СГСЭ), а вторая— электромагнитной (СГСМ). При этом оказался наиболее удобным такой вариант системы, при котором электростатические величины измеряются единицами СГСЭ, а магнитные — единицами СГСМ. Эта система получила название симметричной или гауссовой системы и обозначается СГС. [c.43]

Физические величины, свойственные конкретному состоянию рабочего тела, подразделяют на интенсивные и экстенсивные (аддитивные). Первые, например, температура и давление, не зависят от количества вещества в системе, а вторые, например, объем, энергия системы, массы составляющих ее компонентов, изменяются пропорционально величине системы. Все удельные, т.е. отнесенные к единице количества вещества, макропараметры являются интенсивными. Однако не все интенсивные величины характеризуют состояние системы. Так, удельные теплота я=0/М и работа -Ь/М не являются макропараметрами системы. Как будет видно из дальнейшего, эти величины зависят от пути перехода системы из одного состояния в другое. [c.20]

Масса представляет собой понятие, физически совершенно отличное от веса, и только в земных условиях ее удобно измерять весом. При точных измерениях абсолютная система единиц имеет значительные преимущества, а в задачах астрономии 011а является единственно возможной (в рамках механики Ньютона). Можно указать простой опыт, который убеждает нас в различии массы и веса. Для поднятия двух равных грузов Р, Р необходимо преодолеть их вес, что можно обнаружить при помощи мускульного напряжения. Если оба эти груза привязать к концам шнура, перекинутого через блок (фиг. 78), то эти грузы будут сопротивляться изменению движения (сообщению ускорения) только своей массой, ибо силы веса будут взаимно уравновешены. Если мы будем приводить в ускоренное движение эти грузы, то ясно ощутим силу (и мо жем ее измерить), которую нужно для того приложить. Величина прилагаемой силы будет тем больше, чем больше массы грузов и чем большее ускорение мы будем им сообщать. Таким образом, хотя масса в земных условиях и пропорциональна весу, но она является отличным от веса свой-ством, определяющим закон изменения количества движения. Масса тела не будет изменяться при переносе его с Земли на другую планету, в то время как вес может изменяться весьма значительно. В наши дни летчики-космонавты практически проверили и первый, и второй законы Ньютона в условиях невесомости, т. е. в условиях, трудно реа лизуемых в обычных земных экспериментах. Масса характе ризует материальность тела и является величиной, присущей всякому телу и для данного тел а неизменной. Массу, найденную на основании формул (7), называют инертной массой. Масса, измеренная через вес, называется весомой или тяжелой мас сой. Весьма тщательные измерения, проведенные на Земле, показывают, что инертная масса равна тяжелой. Мы будем счи тать равенство инертной и тяжелой масс экспериментальным фактом [c.161]

ГОСТ 7664-61 устанавливает три изучаемые в курсах физики системы механических единиц измерения, различающиеся основными единицами МКС с единицами м, кг, сек МКГСС с единицами м, кгс (кГ), сек и СГС с единицами см, г, сек. Первая из них вошла как часть в СИ и рекомендуется как предпочтительная. Эта система последовательно используется в настоящей книге. В связи с этим необходимо обратить внимание на измерение количества вещества, часто встречающееся в расчетах. Как известно из курса физики, количество вещества в теле измеряется его массой,, (в состоянии покоя) и при пользовании системой МКС выражается в кг. Прибором для определения массы тела служат рычажные весы, исключающие влияние географической широты и высоты места взвешивания, что и соответствует понятию массы. Отсюда такие величины, как количество пара в котле, металла в каком-либо агрегате, производительность котла, вентилятора, расход топлива, пара — все эти величины измеряются массой тел, участвующих в изучаемом явлении, и выражаются в кг. Другое понятие вес , которым широко и неточно пользуются в технических расчетах для измерения количества вещества, здесь будет применяться только для определения силы, действующей на опору (площадку) в силу этого понятие еес лучше заменить более правильным — сила тяжести в системе МКС последняя, как известно, измеряется в ньютонах и вычисляется как произведение массы на ускорение силы тяжести в данном месте (второй закон Ньютона) или определяется при помощи пружинных весов, что менее точно. Единица силы системы МКГСС — кгс (кГ) здесь будет использоваться только в допускаемых ГОСТ внесистемных единицах. [c.19]

В заключение отметим, что имеется существенное различие между двумя способами установления основной единицы — по прототипам, материализованным в виде узаконенных образцов, и по измерению естественных величин. При первом способе установления единицы эталоном служит некоторое тело (гиря, линейка). Такими прототипами при введении метрической системы мер были прототипы килограмма и метра. Первый из них сохранился до нащего времени. Второй способ предполагает проведение некоторой процедуры измерения. Для ее осуществления необходимо, как правило, использовать сложную оптическую, радиотехническую и другую аппаратуру, совершенство которой в конечном счете определяет то шость установления единицы. Для практических измерений обычно создаются эталоны, обеспечивающие воспроизведение едн1шц с наивысшей возможной точностью. При этом эталоны не обязательно являются мерой самой единицы, а могут определять значение других величин, по которым возможно вьгшсление основной [c.50]

НИИ этой системы и внешней среды, куда происходит излучение ультразвука. Например, добротность кварцевой пластинки (рс = = 1,5- 10 г/(см -с)) при колебаниях ее в воде (pi i 1,5- 10г/(см -с)) составляет величину Q, 10, а при колебаниях в воздухе (= =--4,5 г/(см -с)) Qa 3 10 . Относительно акустической добротности реальных систем следует, однако, сделать два замечания. Во-первых, реальная пластинка находится в какой-то оправе, в держателе , куда также происходит излучение, так что добротность закрепленной пластинки может сильно упасть. Поэтому, в устройствах, в которых требуется поддержать высокую добротность, пластинку закрепляют по узловой (средней) плоскости (как это условно показано на рнс. 55, в). Во-вторых, в формуле (VIII.54) подразумевается идеальный акустический контакт между пластинкой и внешней средой, который осуществляется, например, между твердым телом и хорошо смачивающей его жидкостью. Практика же показывает, что когда пластинка из твердого материала находится в двухстороннем контакте даже с таким же материалом, то-ее добротность все же составляет несколько единиц. Дело в том, что этот контакт осуществляется через какие-то переходные слои, а они повышают добротность. Поэтому получение низкой добротности — другая техническая проблема ультраакустнки, связанная-с расширением полосы пропускания (см. далее). [c.191]

Французский ученый Ланжевен рассмотрел более важный в практическом отношении случай звукового давления на препятствие, находяш,ееся в открытом пространстве (случай радиометра). Из его рассмотрения следовало, что давление на препятствие, полностью поглощаюш,ее звук, точно равно энергии, приходящейся на единицу объема в падающем пучке звуковых лучей (так же как и в случае светового давления). Кажущееся несоответствие выводов Рэлея и Ланжевена было разъяснено французским физиком Бриллюэном, который указал, что рэлеевское давление состоит из двух отдельных частей. Первая часть соответствует ланжевеновскому давлению — это давление испытывает препятствие, иа которое падают звуковые волны — эта часть, таким образом, имеет направленный (векторный) характер. Другая часть — это возникающее гидростатическое давление во всех направлениях именно только это давление и испытывают боковые стенки трубы и оно представляет собой менее существенную часть давления звука. В открытом пространстве изменение давления компенсируется изменением объема, и мы имеем дело только с так называемым ланжевеновским давлением на стенку. Это направленное давление имеет, таким образом, одну и ту же величину в открытой и закрытой системе, чем объясняется правильность результатов измерений с радиометром. [c.79]

Согласно представлениям Гриффита [448] и А. Ф. Иоффе [129] прн разрушении твердого материала за счет преодоления сил взаимодействия между элементами его структуры изменяется потенциальная энергия системы на величину энергии образования новой поверхности (поверхности разрушения). Энергия образования единицы поверхности разрушения при равновесном состоянии равна поверхностному натяжению. Когда энергия деформации, вызывающая изменение потенциальной энергии, равна или превосходит поверхностное натяжение, должно происходить разрушение (критерий Гриффита) [448]. В реальном материале имеются неоднородности структуры, или дефекты , например микротрещины различных размеров и ориентации. На краях трещин создается концентрация напряжений. Фактическое напряжение при условиях, в которых для идеального материала возникли бы однородные деформации и напряжения, в реальном материале оказывается распределенным неоднородно. Перенапряженпя на краях трещин (дефектов или других неоднородностей структуры) создают условия для нача.ла разрушения в первую очередь на этих участках. Разрушение происходит при средних макроскопических напряжениях, рассчитанных на основании измеренных нагрузок и перемещений в предположении об однородности материала, характеризующих техническую ироч-ность и оказывающихся, естественно, меньше, чем фактические разрушающие локальные напряжения, действующие на участках их концентрации (очагах разрушения). Этим и объясняется заниженное значение определяемой таким путем прочности по сравнению с теоретической. [c.183]

Система МКГСС имеет ряд недостатков во-первых, основная единица силы воспроизводится менее точно, чем единица массы, во-вторых, сходность наименований килограмм (масса) и килограмм-сила, в-третьих, некогерентность системы с единицами электрических, магнитных, тепловых и других величин. [c.25]

В первой половине XVIII в. не было еще общеобязательных единых эталонов, которые возглавляли бы всю систему измерительного хозяйства России, — был лищь ряд независимых образцов в разных ведомствах. Большие расхождения отмечены в значениях рабочих мер. В связи с этим в 1736 г. правительством была образована Комиссия об учреждении весов и мер под председательством главного директора Монетного правления графа М. Г. Головкина, который, по собственным его словам, о учреждении правдивых весов издавна старание имел . Общей задачей Комиссии являлось установление прочных метрологических основ для упорядочения измерительного хозяйства. Частными, но также основными задачами Комиссии являлись определение точных значений исходных мер, критическое рассмотрение вопроса о системе русских. мер в целом, установление связи между единицами различных величин (длины, объема, веса), создание единых общеобязательных государственных образцов мер (эталонов), разработка совокупности положений и правил, которые определяли бы порядок использования и поверки мер. Комиссия получила право привлекать к работе академиков и других специалистов. Экспериментально-технической базой для работ Комиссии служила лаборатория механических и инструментальных наук при Академии наук, возглавляемая сподвижником Петра I А. К. Нартовым. [c.122]

Наконец, построим последовательность из п 1 детерминантов Л, А, А",. .., оканчивающуюся постоянной. Каждый детерминант из этой последовательности получается из предыдущего в результате его окаймления произвольными величинами с нулями вблизи нижнего правого угла, так что все эти детерминанты симметричны. Поступая, как и в п. 64, можно смотреть иа эту систему детерминантов как на предельные случаи других детерминантов, имеющих форму детерминанта Лагранжа, а степени когорых последовательно возрастают на единицу по сравнению со степенью Д. Последний из ннх, являясь в пределе постоянной, будет иметь все свои корпи бесконечно большими по величине. Сопоставляя этой второй системе детерминантов систему, образуемую (как описано в п. 58) в результате вычеркивания строк и столбцов, получаем некоторую полпую последовательность детерминантов, которая разделяется детерминантом А на две системы. Онн начинаются детерминанто.м, равным единице, и оканчиваются детерминантом, все корни которого (в пределе) являются бесконечно большими по величине. В силу теоремы из п. 58 отсюда следует, что при переходе от р а. р" = в полной последовательности не может произойти потерн числа перемен знака, потому что у последнего детерминанта не может быть корней, которые лежали бы между постоянными величинами а и р. Однако еслн между этими пределами имеется к корней уравнения Д - О, то в первой системе детерминантов должно быть потеряно к перемен Знака. Следовательно, сколько перемен знака приобретается во второй системе детерминантов, столько же теряется в первой системе. В итоге заключаем, что если при изменении р от р-— а. до = Р в последовательности А, А, А", имеет место накопление к перемен знака, то между этими пределами уравнение А --= О имеет ровно к корней. [c.66]

Первый параметр / представляет собой интенсивность, т. е. поток энергии через единицу площади. Другие параметры имеют ту же размерность. Постоянный множитель, общий для всех четырех параметров, для удобства опущен. Иногда вместо / и Q пользуются величинами i=EiEi и Ir E E . В таком случае полная система будет (/,, /г, U, V). [c.56]

Наконец, о модели кварковых мешков. Развивая феноменологическую теорию путем введения упрощенных моделей и не имея определенных надежд точно описать динамику взаимодействия кварков, мы предполагаем, удовлетворяя идее асимптотической свободы, что внутри области, именуемой мешком и имеющей размер адронов (т.е. измеряемой в единицах fm = 10 см), кварки при полном присутствии глюонного газа (т.е. поля взаимодействия кварков) не асимптотически, а вообше свободны. Чтобы эта смесь идеальных ферми- и бозе-газов не разлеталась во все стороны, разрушая идею конфайнмента, стенки мешка создают длвление (точнее, его создает физический вакуум , окружающий мешок), уравновешивающее внутреннее давление идеальной кварк-глюонной плазмы. Так как мешок моделирует адронное состояние, то он заполнен скомпенсированной по цветам смесью и поэтому считается в целом белым. При очень высоких плотностях ядерной материи и температурах мешки могут перекрываться, поэтому кварк-глюонная плазма может находиться в мешках значительно больших размеров, чем 10 см, как это, возможно, было в первые моменты после Большого Взрыва Вселенной (см. том 1, 5, реликтовое излучение) и, может быть, реализуется внутри гигантских квазаров и тяжелых нейтронных звезд. В этих случаях термодинамическое рассмотрение становится более адекватным хотя бы потому, что для больших мешков, содержащих много ядерного материала, начинает реализовываться принцип термодинамической адди-тивиости (мешок же, соответствующий одному нейтрону или протону, на равновесные части не делится), без которого (см. том 1, 4) невозможно введение такого основного термодинамического понятия, как температура системы (а следовательно, и других термодинамических величин, характеризующих равновесное состояние многочастичной системы). [c.242]

При анализе условий образования устойчивых зародышей на основе равновесных диаграмм состояния необходимо дополнительно учитывать зависимость свободной поверхностной энергии на границе раздела фаз Я. и энергии упругой и пластической деформации Е от кривизны межфазной границы. При одинаковом объеме зародыша новой фазы энергия деформации будет наименьшей, если зародыши имеют форму плоского линзовидного диска, и наибольшей, если он представляет собой шар [6]. При одинаковой величине поверхности зародышей поверхностная энергия также наименьшая у плоского линзовидного диска и наибольшая у шара. При построении равновесных диаграмм состояния эти энергии полагают постоянными, что справедливо в первом приближении только в случае плоской границы. Однако даже при плоской границе раздела поверхностная энергия зависит от того, какими кристаллографическими плоскостями сопрягаются фазы. То же самое можно отметить и относительно энергии деформации, поскольку она зависит от анизотропии коэффициента линейного расширения и модулей упругости и сдвига в различных кристаллографических направлениях. Итак, если поверхность раздела фаз криволинейна, то равновесие сдвигается. Чем больше кривизна межфазной границы или меньше ее радиус, тем резче смещение лиш й растворимости на диаграмме состояния и тем больше приращение свободной энергии, приходящееся на единицу объема возникающей или растворяющейся фазы. Для того чтобы в этих условиях приращение свободно энергии системы в целом было наименьнгим, необходим переход некоторого количества одной фазы в другую, имеющую более низкий уровень уделыгоп свободной энергии. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...