Попутное четырехпучковое взаимодействие

Наконец, при попутном четырехпучковом взаимодействии (рис. 1.36) волновые векторы решеток q и, определяемые соответственно соотношениями (1.13) и (1.14), коллинеарны и лежат в плоскости основания конуса синхронизма. Взаимодействие остается брэгговским, а эакон сохранения импульса приобретает вид [c.20]

Сигнальный пучок в результате взаимодействия с одним или несколькими пучками накачки в нелинейной среде вызывает появление дополнительного пучка, распространяющегося под углом, определяемым условием фазового синхронизма (попутное четырехпучковое взаимодействие). Интенсивность нового пучка превышает интенсивность сигнального пучка, а [c.25]

Встречное и попутное четырехпучковое взаимодействие. Перейдем к рассмотрению действия голографического генератора-усилителя (рис. 1.76), работающего по схеме встречного четырехпучкового взаимодействия. Пусть для определенности пучок накачки 1 и сигнальный пучок 3 записывают в среде пропускающую динамическую решетку изменения диэлектрической проницаемости бб1з (рис. 1.10). Пучок накачки 2, направленный строго навстречу пучку 1, автоматически удовлетворяет условиям брэгговской дифракции на бб)з, при которой рождается когерентный с ним пучок 4, распространяющийся навстречу сигнальному пучку 3 и имеющий по отношению к нему обращенный волновой фронт. В свою очередь, пучки 2 я 4 записывают решетку б62 4 с тем же периодом, что и [c.30]

Остановимся теперь на попутном четырехпучковом взаимодействии. Рассмотрим по-прежнему случай слабой сигнальной волны, когда истощением волн накачки можно пренебречь. Положим, что время релаксации всех записываемых решеток одинаково, и выберем такие условия, чтобы энергообмен между волнами накачки отсутствовал. В общем случае получаемые зависимости достаточно громоздки (п. 3.2.1), и поэтому рассмотрим, как и ранее, два частных случая. [c.34]

Голографическое усиление при попутном четырехпучковом взаимодействии возможно как на смещенных, так и на несмещенньхх динамических решетках. В последнем случае оно выше. [c.36]

При строгом синхронизме (б = О и G = 0) параметр Ь = О и устраняется влияние суммарного пространственно однородного изменения показателя преломления, наводимого взаимодействующими волнами. При встречном четьфехпучковом взаимодействии задача является граничной, поскольку изначально две волны заданы при z = О, а две — при z =1. Дня попутного четырехпучкового взаимодействия получаем задачу с начальными данными, так как все волны заданы на одной границе z = 0. [c.70]

Напомним, что в случае встречного четырехпучкового взаимодействия волнами 1, 3 к 2, 4 записываются пропускающие решетки, а волналш 7,2 7, 4 2, 3 3,4 - отражательные (рис. 3.2). В результате при синхронном встречном взаимодействии, т.е. при 6 = 0, образуются четыре результирующие решетки - одна пропускающая и три отражательные. В случае синхронного попутного четырехпучкового взаимодействия образуются также четыре результирующие решетки, но все они пропускающего типа. [c.71]

В схеме попутного четырехпучкового взаимодействия (рис. 3.16) при Д4 (0) = О решение выглядит следующим образом [c.74]

Отсюда следует вьшод, что при изменении ip в пределах от — я/2 до я/2 произведение X"f всегда содержит действительную часть. Это означает, что коэффициенты передачи ts и выражаются через гиперболические функции от константы связи, т.е. имеется экспоненциальный рост волн 3 и 4. Кроме того, из выражения (3.97) следует, что этот рост определяется силой решетки, записываемой волнами накачки (Т12). Это еще раз указывает на необходимость обмена фазами волн накачки для эффективного попутного четырехпучкового взаимодействия. Значит, они должны быть взаимно когерентными и среда должна откликаться на их световую решетку. [c.97]

Таким образом, для эффективного попутного четырехпучкового взаимодействия необходимым условием является взаимодействие между собой волн накачки, приводяшее к обмену фазами между ними. [c.98]

Рис. 3.32. Схема волнового синхронизма анизотропного попутного четырехпучкового взаимодействия для положительных кристаллов (л > )

Рис. 6.10. Гибридный лазер на неодимовом стекле с полулинейным резонатором и обращающим зеркалом по схеме попутного четырехпучкового взаимодействия на среде с тепловой нелинейностью

Лазер на неодимовом стекле. Гибридная лазерная система на неодимовом стекле в режиме свободной генерации описана в [38]. В этой работе в качестве ОВФ-зеркала использована схема попутного четырехпучкового взаимодействия с двукратным прохождением сигнального пучка через слой нелинейной среды для исключения ее оптических неоднородностей — как исходных, так и наводимых в процессе накачки и генерации. [c.211]

Минимальные значения / нас. следовательно, и наибольшую чувствительность имеют пары щелочных металлов при низких давлениях. В частности, пары натрия являются наиболее часто используемой средой для демонстрации целого ряда нелинейных эффектов. При использовании паров натрия получены рекордные коэффициенты усиления четвертого пучка во встречной и попутной схемах четырехпучкового взаимодействия. [c.60]

Попутное векторное четырехпучковое взаимодействие. В дву-лучепреломляющих кристаллах возможно попутное компланарное четырехволновое взаимодействие в условиях фазового синхронизма. Волновые векторы взаимодействующих волн накачки (индекс н), сигнальной (с1) и холостой (с2) волн подчиняются условию, аналогичному (3.12) [c.117]

Генерация при попутном векторном четырехпучковом взаимодействии. Попутные параметрические процессы обеспечивают усиление двух волн — сигнальной и рождающейся в результате взаимодействия холостой. Поэтому генераторы на их основе могут создаваться за счет введения обратной волны как по сигнальной, так и по холостой волне. Возможно использование как линейных, так и кольцевых резонаторов. Здесь мы рассмотрим только кольцевые однонаправленные генераторы для описания генерации в линейных резонаторах необходим анализ системы уравнений, включающий набор встречных волн (шестипучковое взаимодействие). [c.166]

Расчет, выполненный в [71], показал, что в условиях совмещения обоих этих процессов (попутного и встречного) безрезонаторная генерация возможна и порог ее возникновения вдвое ниже, чем для случая одного лишь встречного четырехпучкового взаимодействия. При этом небольшое отступление от коллинеарности встречных волн накачки на величину, большую угловой селективности, возникающей в кристалле решетки, — приводит к однозначной локализации генерационных пучков в пространстве условиями синхронизма (рис. 4.37) [c.171]

Волновые векторы взаимодействующих волн при встречной схеме попарно коллинеарны и лежат в одной плоскости, а при попутной схеме — иа образующей прямого кр)тового конуса. Обе схемы являются четырехпучковыми и могут быть реализованы при любом угле схождения опорных и сигнальных волн в отличие от обычной в нелинейной оптике ситуации существенно отличных частот взаимодействующих волн, когда угол меду волнами фиксирован. Случай фиксированного угла синхронизма реализуется при попутном квазивырожденном четырехволновом Смешении [c.15]

Здесь и далее для сохранения единства описания различных схем четырехвол нового смешения нумерация пучков в частных схемах та же, что и в соответствующи> им четырехпучковых схемах встречного и попутного взаимодействия. [c.21]

Рис. 1.12. ОВФ-зеркало на четырехпучковом попутном взаимодействии со встречной подачей сигнального пучка и его отражением иа передней грани нелинейного элемента

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...