Опыты Нейманна

Это один из фундаментальных результатов квантовой механики. (См., например, Нейман Дж. фон. Математические основы квантовой механики. Гл. VI. М. Наука, 1964, 306-324.) Существуют величины, которые не могут быть одновременно измерены с произвольной точностью, а именно такие физические величины, что соответствующие им в квантово-механической теории операторы не коммутируют. Однако проблема измерения в современной физической теории не сводится к невозможности одновременных точных измерений ... Безусловно верно, что измерение или связанный с ним процесс субъективного восприятия является по отношению к внешнему физическому миру новой, не сводящейся в нему сущностью. Действительно, такой процесс выводит нас из внешнего мира или, правильнее, вводит в неконтролируемую, так как в каждом контрольном опыте уже предполагаемую, мысленную внутреннюю жизнь индивидуума Нейман Дж. фон. Математические основы квантовой механики. М. Наука, 1964, с. 307. [c.137]

Из этого следует, что повидимому Максвеллу не были известны опыты Нейманна, а также и выводы, приведенные в конце последнего параграфа, так же как и выводы, сделанные Нейманном из его теории. Тем не менее формулировка Максвелла интересна тем, что она обращает внимание на напряжения, а не на деформации, и предполагает совершенно иное физическое объяснение результатов. [c.174]

При А, свободном от напряжения, в F получается некоторая диффракционная картина, но, как только прилагается давление, возникает дополнительное отставание пучка, приходящего к щели М, и вследствие этого, как и в ранее описанном опыте Нейманна, диффракционная картина немного передвигается от ее первоначального положения. [c.187]

А. А. Гухман, Н. В. Илюхин, В. Л. Лельчук, В. Н. Тарасова), относящиеся к 1933—1938 гг., так же как и более поздние опыты зарубежных ученых (Фрёссель, Юнг, Кинен и Нейман), показали, что при дозвуковых скоростях можно с успехом пользоваться теми же степенными или логарифмическими формулами сопротивления, как и для несжимаемой жидкости, если под скоростью и плотностью понимать их определенным образом осредненные по сечению трубы значения ). Теоретически в бесскачковом потоке такая возможность сохраняется с достаточным приближением и для не слишком больших сверхзвуковых скоростей (М <1,7) 2), однако в действительности сверхзвуковые движения в трубах сопровождаются образованием сложных систем скачков уплотнения, которые не позволяют рассматривать поток как одномерный и пользоваться представлением об установившемся турбулентном движении. [c.716]

Первое исследование Фохта, связанное с каменной солью (Voigt [1876,1]), дало для трех постоянных упругости монокристалла, имеющего кубическую анизотропию, следующие значения Сц = =8300 кг /мм 44=5300 кгс/мм и ia=1292 кгс/мм Эта была первая полная определенная таким образом система значений постоянных упругости. Значения были совершенно неверными, потому что данные по квазистатическому кручению были определены в рамках теории, предложенной его учителем — профессором Францем Нейманом, которая была неприменима к анизотропным материалам. Восемью годами позднее (Voigt [1884,1]), в 1884 г., пересчет результатов тех же самых опытов по теории кручения Сен-Венана дал для анизотропных тел Сц=4600 кгс/mmS = 1190 кгс/мм и i2= = 1260 кгс/мм . Эти числа особенно важны потому, что атомистическая теория Пуассона — Коши, основанная на концепции центральных сил, предсказывает, что 12= 44 условие, несомненно не выполнявшееся для ранних ошибочных результатов, найденных по теории Неймана, но грубо приближенно выполняющееся при расчете по тем же самым данным, но на основе правильной теории Сен-Венана. [c.519]

Результаты его опытов целиком опровергаются (как это позже было указано Нейманном) тем фактом, что он очевидно пренебрег изменениями поперечных размеров материала под действием продольного растяжения или сжатия. [c.163]

Рассматривая две волны, распространяющиеся в направлении оси Oz, и основываясь на опыте с изгибом, который, как мы видели, дает как деформацию, так и разность показателей преломления пропорциональными расстоянию от нейтральной оси, Нейманн приходит к выводу, что [c.167]

До сих пор не было найдено материала, обладающего свойством искусственного двойного лучепреломления в достаточно заметной степени, чтобы было возможно на основе опыта сделать выбор между формой уравнений Нейманна и формой уравнений, предложенных здесь поэтому точность закона I и точная формулировка закона II остаются, до некоторой степени, вопросом открытым. Дальнейшие исследования, несомненно, прольют свет на это дело. [c.170]

Нейманн прежде всего повторил опыт изгиба. Однако, в его опытах балка не подвергалась чистому изгибу, а была помещена просто на опорах и нагружалась по середине прогиб среднего сечения измерялся микрометром. [c.171]

Второй опыт Нейманна был очевидно идентичным с опытом Френеля, хотя задуман самостоятельно. Мы видели в 1.47, что свет из одного и того же источника, пройдя через два маленьких отверстия в экране, будет интерферировать. В рассматриваемом случае применялась решетка, но то же самое действие можно получить, применяя только две параллельные щели, расположенные перед [c.171]

До сих пор повидимому не было проделано опытов с целью проверки этих законов для материала под любой системой комбинированного напряжения свыше предела упругости. Ясно, что, поскольку мы остаемся в пределах упругости, обычные соотношения между напряжением и деформациями показывают, что то, что может быть названо формулировками Нейманна и Максвелла, в действительности эквивалентно только-что рассмотренной соединенной формулировке. [c.177]

Третий вывод Вертгейма заключается в том, что относительное отставание (в сантиметрах) не зависит от длины волны, для данного материала, толщины и нагрузки, так что не обнаруживается заметной дисперсии при двойном лучепреломлении. Напомним, что этот самый закон был принят Нейманном. Однако, дальнейшие опыты Масэ-де-Лепинэ, i Покельса, 2 Файлона и других не подтвердили этого заключения. [c.182]

При измерении интерферометром весь прибор был тщательно защищен от потоков воздуха, кроме того был предпринят ряд особых предосторожностей. Это всегда необходимо делать при применении одного из интерферометрических методов для измерения абсолютных отставаний, возникших вследствие напряжений, так как эти методы особенно чувствительны к перемене температуры, могущей неодинаково повлиять на каждый из образцов попутно можно отметить, что то же самое замечание относится к перемещению ряда диффракционных полос в прежних опытах Френеля, Нейманна н Покельса. Покельс говорит, что в некоторых случаях [c.188]

На каждого из участвовавших в семинаре студентов возлагалась обязанность подготовить к занятиям семинара доклад, в котором ставилась либо выходившая за пределы курса, сравнительно более сложная проблема физики, или же обсуждалась какая-либо научная работа, выполненная одним из студентов под руководством профессора. Впоследствии Нейманн разделил студентов на две группы сообразно уровню их познаний. Для тех, чья подготовка была более слабой, тематика семинара примыкала обычно к курсу лекций, проведенному в только что истекшем семестре. Доклады, поступавшие на подобные семинары, состояли часто лишь в более подробном обсуждении вопросов, вкратце аатронутых на лекциях. Иногда эти обсуждения более элементарного типа касались описания опытов, проделанных студентами в подтверждение теории. Нейманн придавал большое значение этому виду работы, так как студенты приобретали в ней навыки обращения с испытательными приборами, осваивались с техникой измерения, учились представлять свои результаты в математической форме. Так именно ставились семинары по вопросам теоретической механики, капиллярности, теплопроводности, акустики, оптики, электричества. На семинаре для студентов с более повышенной подготовкой обсуждались обычно самостоятельные работы самих студентов. [c.299]

Собственные научные исследования в области теории упругости были начаты Нейманном, когда Навье, Коши, Пуассон еще яродолжали активно работать в этой области и когда большое применение эта теория находила в оптике. В своей работе по двойному лучепреломлению ) Нейманн рассматривает твердое упругое тело, структура которого определяет три взаимно-перпендикулярные плоскости симметрии, и, следуя методу Навье (стр. 129), выводит для него уравнения равновесия, содержащие шесть упругих постоянных, и исследует распространение волн в этой упругой среде. В дальнейшем он заинтересовался непосредственно упругими свойствами кристаллов, имеющих три взаимно-перпеи-дикулярные плоскости симметрии ), и указал, каким образом нужно ставить опыты, чтобы получать непосредственным испыта-пием значения этнх шести постоянных. Он впервые вывел формулу для вычисления модуля упругости при растяжении для вырезанной из кристалла призмы, с произвольной ориентировкой оси. В этих ранних работах Нейманн кладет в основу своих исследований теорию молекулярного строения упругих тел и в соответствии с этим использует уменьшенное число упругих постоянных, как это делали до него Пуассон, а позднее Сен-Венан. [c.300]

Постоянное стремление Нейманна к согласованию теории с опытом скоро, однако, побудило его отвергнуть гипотезы Навье и Пуассона. Он установил окончательно необходимое число упругих постоянных для различных типов кристаллов, не обращаясь к молекулярной теории. Он предложил несколько различных методов испытания вырезанных из кристаллов призм, на основании которых необходимые упругие постоянные представлялось возможным вычислять непосредственно из измерений. Соответствующие опыты были проделаны учениками Нейманна. В этом отношении работа Фойхта ) представляется особенно важной, поскольку она окончательно устанавливает, что снижение числа упругих постоянных, требуемое гипотезой центральных упругих сил, действующих между молекулами, несовместимо с результатами испытаний и что в самом общем случае требуется 21 упругая постоянная, а не 15, как это указывалось теорией Пуассона. Для изотропных тел число необходимых постоянных равно 2, а не 1, как это полагали Навье, Пуассон и Сен-Венан. Пока приверженцы мультиконстантной теории приводили такие примеры, как пробка, каучук, желатин, определенно свидетельствующие о том, что коэффициент Пуассона отличается от всегда сохранялась возможность парировать их доводы ссылкой на то, что эти материалы не были изотропными. Но эксперименты Фойхта оконча- [c.300]

В целях более точной обработки опытов Ф. Нейман и Э. Гагенбах предложили в 1858— [c.70]

На конкретном примере четырехтактного дизеля Дейтц с непосредственным впрыском топлива К- Нейман приводит данные хорошего совпадения вычисленных значений х=Р( ) с полученными из опыта. Константа скорости А определялась подстановкой [c.19]

По сравнению с приведенными Брицке для силлиманита значениями средней теплоемкости полученные для уралита величины превосходят на 5%, что можно объяснить аддитивным вкладом теплоемкости чистой окиси алюминия. Существенное отличие от опытов Неймана [5], проведенных на силлиманите, достигающее максимума при температуре Т=783° К, т. е. в точке предполагаемого полиморфного превращения материала, вряд ли можно принимать во внимание, так как метод смешения, как утверждает сам автор, не позволяет обнаруживать тепловые эффекты, связанные с полиморфными превращениями исследуемых веществ. Иначе, наличие максимума в ходе кривой средней теплоемкости силлиманита, приведенной Нейманом по результатам опытов в изотермическом калориметре смешения, возможно из-за случайных ошибок измерения. К тому же на отсутствие максимума при Г=783°К указывают как диаграмма состояния (рис. 4) алюмосиликатных материалов, так и более поздние опытные данные по теплоемкости, приведенные на рис. 3. [c.177]

НЕЙМАНА ПРЙНЦИП, постулат, устанавливающий связь симметрии макроскопич. физ. св-в кристалла с симметрией его внеш. формы. Согласно Н. п., группа симметрии любого спонтанно присущего кристаллу физ. св-ва должна включать в себя операции симметрии точечной группы симметрии кристалла (см. Симметрия кристаллов. Кристаллофизика, Кюри принцип). Установлен нем. физиком ф. Э. Нейманом (F. Е. Neumann). НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК в квантовой теории поля, ток в слабом вз-ствии ( слабый ток ), к-рый описывает переходы без изменения электрич. зарядов ч-ц аналог эл. Магн. тока. На опыте наблюдались лишь Н. т. без изменения странности, очарования , лептонных зарядов и др. квант, чисел. Н. т. открыты в 1973 при изучении процессов вз-ствия нейтрино высоких энергий ( 1 ГэВ) с нуклонами. Наряду С обычными процессами образования мюонов jj, при вз-ствии мюонных нейтрино и антинейтрино с нуклонами [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...