Порог ВРМБ

Коэффициент ВРМБ-усиления дд более чем на 2 порядка величины больше дц, поэтому обычная величина порога ВРМБ < 10 мВт. Нелинейные явления ВКР и ВРМБ и их применение к оптической волоконной связи рассматриваются в книге в гл. 8 и 9 соответственно. [c.26]

Систему связанных уравнений для интенсивностей (9.2.1), (9.2.2) можно решить аналитически [4, 21]. Хотя такое решение пригодно для полного описания ВРМБ, для понимания физики явления полезно рассмотреть случай без истощения накачки, что позволяет оценить величину порога ВРМБ. В таком случае стоксова волна, распространяясь навстречу волне накачки, экспоненциально усиливается в соответствии с уравнением [c.262]

При достижении порога ВРМБ значительная часть энергии накачки преобразуется в энергию стоксовой волны. Для учета истощения накачки необходимо точно решить уравнения (9.1.1) и (9.1.2). Общее решение имеет вид [4, 21] [c.263]

Нижний ряд на рис. 9.5 соответствует слабой обратной связи Ri R2 = S -10 , где и R2 коэффициенты отражения от торцов световода. Усиление д Ь= 13 меньше порогового значения. Те.м не менее в результате действия обратной связи порог ВРМБ понижается и происходит генерация стоксовой волны. Однако процесс не становится стационарным из-за неустойчивости, показанной на рис. 9.4. Вместо этого выходные интенсивности волны накачки (г = L) и стоксовой волны (г = 0) осциллируют. Интересно, что картина становится стационарной, если обратная связь усиливается так, что >2-10 , поскольку для этого значения параметр лежит в области устойчивости (см. рис. 9.4). Все указанные динамические свойства ВРМБ наблюдались экспериментально [23]. [c.267]

Поскольку порог ВРМБ в системах оптической связи может быть довольно низким ( 1 мВт в световоде с потерями а 0,2 дБ км), важно представлять, как действует ВРМБ в таких системах. Эффект ВРМБ может использоваться в системах связи для усиления, но может являться и паразитным. Оба случая будут рассмотрены в данном разделе. [c.276]

Неожиданным результатом такого упрощенного анализа является то, что порог ВРМБ для AM и ФМ возрастает лишь в 2-4 раза [c.276]

Предыдущие рассуждения относились к одноканальной системе связи. В случае многоканальной системы мощность в каждом канале также должна быть ниже порога ВРМБ. Однако ВРМБ в многоканальных системах может приводить и к перекрестным помехам между каналами, если связь осуществляется в обоих направлениях и если разность частот излучения во встречных направлениях близка к величине ВРМБ-смещения Ч fir ll длине волны 1,55 мкм). [c.277]

Пороги ВРМБ вполне достижимы в современных лазерных системах. [c.207]

На рис. 6.11а показан один из результатов измерений [11] спектра раствора бензола в концентрациях около 30 млн" в дистиллированной воде. Накопление сигнала в режиме счета фотонов проводилось по 50 лазерным пускам. На рисунке виден максимум, соответствующий линии бензола с частотой й/2я = = 992 см- Недиспергирующий пьедестал спектра связан с наличием неполностью подавленного когерентного фона, обусловленного электронной и керровской нелинейностями. Потенциальные возможности установки позволяют увеличить минимально обнаруживаемые концентрации бензола на порядок величины, которые слабо зависят от дальности зондирования из-за узкой ( 1Q-3 рад) диаграммы направленности обращенной волны (о)о). Принципиальные ограничения по дальности связаны с необходимостью превышения порога ВРМБ в воде для одной из волн накачки. [c.225]

Для осуществления ОВФ не обязательно использовать светопровод, применение которого часто ограничивается лучевой стойкостью. Снекл-неоднородное излучение может просто рассеиваться в неограниченной среде. Однако при этом из-за естественной угловой расходимости 0 пороги ВРМБ будут очень высоки. Для их снижения применяют фокусировку излучения в объем рассеивающей среды. Условия реализации ОВФ при фокусировке принципиально не отличаются от условий в светопроводе. Различие заключается лишь п изменении количественных требований на угловую расходимость пучка. Это связано с тем, что в отличие от светопровода при ОВФ с( )окусировапных пучков важную роль играют дифракционные потери обращенной к накачке стоксовой волны и зависимость коэффициента бриллюэновского усиления от поперечной координаты. Оптимальная структура обращенного поля устанавливается на основе баланса между процессами дифракции и усиления. Для сфокусированных пучков условия реализации э( х )екта ОВФ несколько ухудшаются по сравнению со светопроводом [27, 52] — превышение [c.165]

При ОВФ спекл-неоднородных пучков с фокусировкой излучения бьг ш получены параметры ОВФ Я и Я г., меньшие, чем в светопроводе, что согласуется с теорией (меньшая дискриминация обращенной компоненты). Измеренные в работе [53] па пороге ВРМБ Максимальные значения Яу л Достигали 0,8 при 0/0д 1ОО—400 и падали до 0,5 при увеличении 0/0д до 800, а также с уменьшением параметра 0/0д. Снижение Яу при уменьшении 0/0д связано [c.167]

При ОВФ сфокусированных слабонеоднородных или дифракционно-ограниченных пучков на пороге ВРМБ происходит достаточно сильное изменение пространственного распределения интенсивности излучения в ближней зоне (эффект пространственной фильтрации [43]), что связано с большим влиянием фокальной области, где распределение коэффициента бриллюэновского усиления сильно неоднородно по сечению. В результате этого инкремент для слабых компонент углового спектра не достигает порогового значения и они подавляются. [c.168]

Длительность импульса. Порог ВРМБ возрастает не только для широкополосной накачки, но и для коротких импульсов вследствие нестационарности процесса рассеяния. Различают локальную не-стационарность, когда длительность импульса меньше времени установления ВРМБ 7 j, GbpV2i и волновую нестационарность, когда длительность импульса. меньше времени пробега света через рассеивающую среду t <,L. При локальной нестационарности инкремент уменьшается по сравнению с формулой (4.35) в соответствии со следующим выражением [c.172]

ОВФ импульса большой энергии. При ОВФ сфокусированных пучков, несмотря на экранирующее действие гиперзвуковой голограммы, прижатой к входному торцу ВРМБ-активной среды, мощность волны накачки, проникающая в объем взаимодействия, растет с превышением порога ВРМБ, а не стабилизируется на пороговом [c.175]

Рис. 9.6. Порог индуцированной ВРМБ модуляционной неустойчивости встречных волн накачки с начальными интенсивностями и / . Нормированная интенсивность (yg/jL показана как функция при Avb/i b = 0,06 для нескольких значений нормированной длины световода [28].

Рис. 9.11. Схема волоконного ВРМБ кольцевого лазера с низким порогом [38]

Для получения цугов импульсов с управляемой частотой следования надо ввести регулярную затравочную модуляцию, что и было сделано авторами [49]. Схема экспериментальной установки изображена на рис. 5.18. Излучение лазера на гранате с неодимом (Х= = 1,319 мкм, Ti/2=100 пс) смешивалось в одномодовом волоконном световоде с близким по частоте излучением полупроводникового лазера с целью формирования начальной модуляции интенсивности. Чтобы повысить пороги возникновения конкурирующих нелинейных процессов (ВКР, ВРМБ), пучки основного и вспомогательного лазеров вво- [c.218]

Пороги возникновения ВРМБ во многих случаях соизмеримы с порогами разрушения усиливающей среды, поэтому численное исследование ВРМБ представляет интерес с точки зрения анализа механизмов разрушения среды. [c.209]

Возрастание пороговой мощности ВРМБ особенно существенно для и/Тг<2—3 (порог определяется уже не мощностью, а энергией накачки при С укорочением длительности импульса и воз- [c.172]

Изменением наклона можно менять число проходов излучения через активный элемент. Как правило, порог ОВФ-зеркала для импульсов длительностью / 10 с для ВРМБ-зеркала с фокусировкой пучка с учетом возможных аберраций лежит в пределах (2—10) мДж и требуемое число проходов от входного зрачка до [c.196]

Коэффициент усиления в случае ВРМБ существенно зависит от того, как соотносятся между собой ширина линии накачки А р и ширина линии спонтанного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна Ар (значение последней лежит в пределах 15—40 МГц для плавленого кварца в полосе пропускания оптического волокна). Например, если Арр > Ар , то при увеличении А р коэффициент усиления ВРМБ сигнала уменьшается в соответствии с отношением Ap /Avp [26]. Всякий раз, когда выполняется это условие, ВКР (его порог, т. е. значение мощности накачки, при которой данный эффект становится заметным, лежит в области 1 Вт и выше) становится доминирующим нели- [c.623]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...