Основные потенциалы и эффективные сечения

В основном эффективность генератора зависит от проводимости плазмы. Плазма, используемая в МПД-генераторах, — это или продукты сгорания химич. топлива, или инертный газ, имеющий значительно меньшее эффективное сечение рассеяния электронов (в замкнутом цикле нагреватель — МПД-генера тор — холодильник — компрессор-нагреватель), или нар жидкого металла [3] (замкнутый цикл с насосом вместо компрессора). Во всех трех случаях проводи мость самого газа нри рабочих темп-рах (3000° С — 15()0° С) ничтожно мала. Для создания проводимости в газ добавляют пары щелочных металлов ( s или К), имеющих низкий потенциал ионизации. [c.27]

Несмотря на то, что число возбужденных атомов обычно значительно меньше числа атомов, пребывающих в основном состоянии, роль ионизации возбужденных атомов в освобождении электронов не мала, так как соответственно в их ионизации участвуют частицы с меньшими энергиями. В самом деле, число частиц, способных ионизовать невозбужденный атом, пропорционально ехр (—1/кТ), где / — потенциал ионизации. Но число актов ионизации атомов, возбужденных до уровня Е, также пропорционально е и—Е )/кт — первому множителю пропорционально число возбужденных атомов, а второму — число частиц, способных ионизовать возбужденный атом. (Обычно в не слишком плотном газе ионизация происходит при кТ < I, так что 1/кТ > 1 и больцмановский фактор весьма существен). Сравнительная роль ионизации возбужденных и невозбужденных атомов в условиях равновесного возбуждения определяется, главным образом, эффективными сечениями ионизации тех и других при ударах частицами с надпороговой энергией. [c.326]

С 1). Поэтому в интеграле (6.71) основную роль играют электроны, энергия которых лишь немного, на величину порядка кТ кТе <С /). превышает потенциал ионизации. Теория и опыт показывают, что вблизи порога эффективное сечение линейно зависит от энергии электронов Ее. [c.330]

Отношение вероятностей обмена энергией при столкновении двух различных атомов, как впервые показал Л. Д. Ландау, пропорционально ехр [—Д / Т , где Д — разность энергий рассматриваемых уровней соударяющихся атомов. Качественно процесс обмена энергией между атомами при их неупругом соударении можно описать следующим образом. Процесс столкновения двух атомов рассматривается как образование молекулы с потенциальными кривыми, показанными на рис. 11.5. Потенциальная энергия молекулы при сближении атомов опись взется кривой Ь а. Когда расстояние между атомами достигает значения потенциальная энергия молекулы изменяется и потенциал из притягивающего переходит в отталкивающий (ветвь 6а ). При этом атомы разлетаются, причем атом а возбуждается, а Ь переходит в основное состояние. Рассчитать такой процесс чрезвычайно сложно, так как неизвестен ход потенциальных кривых. Однако экспериментально установлено, что при точном совпадении уровней А = О эффективное сечение передачи весьма велико [c.98]

Бауэр и Злотник вычисляли переносные свойства для равновесного диссоциированного воздуха, используя потенциал взаимодействия частиц для модели точечного центра отталкивания (10.48), для температур, изменяющихся в пределах 3000 и 8000° К, и плотностей, изменяющихся от 10 до 10-кратной плотности на уровне моря при температуре 273° К. Бауэр и Злотник использовали значения с1 параметра потенциала, основываясь на измерении эффективного сечения рассеяния для химически инертных и электрически не возбудимых молекул. Основная заслуга их подхода, по-видимому, заключается в том, что выбранная ими модель потенциала— модель центров отталкивания.— делает нужный упор на соответствующей части потенциала взаимодействия частиц при высоких температурах взаимодействий типа молекула — молекула, и, кроме того, измерения при рассеянии должны давать приемлемые значения параметра с1 для молекул Ог и N2. Однако, как было выяснено в п. 10.3, эта модель, возможно, не является лучшей моделью для столкновений типа радикал — радикал (О—О и N—Ы), которые, по крайней мере в своем основном состоянии, образуют комплекс с потенциалом, обладающим глубокой потенциальной ямой. Однако Бауэр и Злотник признают имеющиеся неопре- [c.405]

Эффективные потенциалы, зависящие от орбитального квантового числа электрона, формируются на основе расчетов в приближении Хартри-Слэтера для основного и низколежащих возбужденных состояний атомов благородных газов. Так, р — потенциал ( = 1) находится из расчета основного состояния. В работе [5.63] рассматривались два р-электрона с = О (т.е. вдоль направления линейной поляризации излучения). Расчеты показали, что они вносят главный вклад в процесс ионизации. В работе [5.64 был использован более простой потенциал Херрмана-Скилмана для расчета сечения многофотоиной ионизации атома ксенона. Волновые функции валентных электронов рассчитывались численно в потенциале, представляющем собой сумму атомного потенциала и потенциала взаимодействия атома с внешним электромагнитным полем. В расчетах учитывались только 5s- и 5р-электроны. Остальные электроны учитывались в приближении среднего потенциала замороженного остова . [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...