Ланжевен

Теория эффекта Керра была предложена для неполярных веществ (газов, жидкостей) Ланжевеном (1910 г.), для полярных веществ — Борном (1916 г.). [c.290]

Согласно Ланжевену, коэффициент Керра для неполярных газов [c.290]

Такой эффект был объяснен Борном, дополнившим исходную теорию явления, развитую Ланжевеном. В теории Ланжевена предполагалось возникновение и выстраивание наведенных электрическим полем (индуцированных) дипольных моментов, тогда как в дополнении Борна учитывалась также ориентация постоянных дипольных моментов, которыми обладают некоторые жидкости. Знак постоянной Керра обусловлен относительной ролью этих двух физических процессов. [c.122]

Следуя Ланжевену, рассмотрим среду, содержащую Анатомов в единичном объеме. Пусть каждый атом имеет постоянный магнитный момент М и взаимодействие между магнитными моментами атомов отсутствует. В отсутствие магнитного поля эти моменты ориентированы случайным образом, так что результирующая намагниченность равна нулю. При наложении магнитного поля эти моменты ориентируются в направлении поля. В результате этого появляется направленная по полЛ намагниченность. Ориентирующему действию поля препятствует тепловое движение. [c.325]

Для радиационных сил по Ланжевену — Бриллюэну справедливо следующее утверждение. Если импульс волны меняется в некотором замкнутом объеме Vi (рйс. 34), ограниченном поверхностью S, то радиационная сила на поверхность S2, ограничивающую объем V2, внутри которого находится объем Fi, равна радиационной силе, действующей на поверхность S, если импульс не меняется в объеме F = F2 р Fi. [c.181]

При определении радиационного давления на препятствия по Ланжевену — Бриллюэну необходимо учитывать полное изменение импульса волны, связанное как с рассеянием волны на препятствии, так и, вообще говоря, с возможным нелинейным взаимодействием падающей и рассеянной волн. Для радиационного давления во втором приближении взаимодействием падающей и рассеянной волн можно пренебречь. Тогда для k-h компоненты радиационной силы по (5.2) [c.187]

Эти формулы были получены впервые Рэлеем, который не оговорил пределы их применимости. Позднейшие исследования показали, что они относятся лишь к весьма специальному случаю, когда звуковые волны распространяются в трубе с жёсткими стенками, заполненной газом, и если под давлением звука понимается давление на абсолютно отражающую или абсолютно поглощающую перегородку в трубе. Более общий случай был рассмотрен Ланжевеном. [c.77]

Ориентация анизотропных молекул под действием внешнего электрического поля может происходить двояким образом. Первоначальная теория (Ланжевен, 1910 г.) рассматривала молекулы, которые не имеют собственного электрического момента, но приобретают его под действием внеи]него поля. В первом приближении величину приобретенного молекулой момента р можно считать пропорциональной напряженности внешнего поля , т. е. р = кЕ. Для анизотропных молекул к зависит от направления внутри [c.532]

Теорию эффекта Керра разработали Ланжевен (1910) и Борн (1918). В основе теории лежит представление об оптической анизотропии молекул жидкости или газа, т. е. о различной поляризуемости молекул по разным направлениям. [c.66]

Функция L a) = tha—1/a называется функцией Ланжевена. Она была получена в 1905 г. Ланжевеном при аналогичном исследовании парамагнетизма (см. ниже). На рис. 44 представлен гра- [c.262]

Действительно, намагничивание идеального газа из молекул с магнитным моментом ц, помещенного в магнитное поле с напряженяостью Ж (при классическом предположении о непрерывном изменении направления мапнитнбго момента в пространстве), выражается формулой, аналогичной (14.125), если в ней под а подразумевать yi K jQ. Таким образом, по Ланжевену, намагниченность парамагнитного газа равна [c.263]

Нам придется встретиться в этой главе с достаточно большими трудностями, потому что теория относительности — надежный путеводитель при исследовании равномерных движений — еще не дает окончательного заключения относительно неравномерных движений. Во время недавнего пребывания Эйнштейна в Париже Пенлевэ выдвинул интересные возражения против теории относительности Ланжевен легко сумел их отвести, так как все они предполагали ускорения, в то время как преобразование Лоренца— Эйнштейна применимо только к равномерному движению. Аргументы зна-л1енитого математика лишний раз доказали, что применение идей Эйнштейна становится вопросом деликатным, как только дело касается ускорений, и в этом отношении эти аргументы очень поучительны. Метод первой главы, позволивший нам изучить фазовую волну, здесь абсолютно непригоден. [c.652]

Ландау Л. Д. 320 Ланжевен П. 351 Ларин Ф. Ф. 124 Лачинов Д. А. 234 Лбов Ф. А. 306, 324 Лебедев А. А. 355 Лебедев В. К. 128, 130 Лебедев В. М. 292, 305 Лебедев С. А. 402 Лебедев-Карманов А. И. 348 [c.430]

В борьбе за разоружение мы, ученые, должны брать пример с таких видных представителей научной мысли, какими были Жолио-Кюри, Бернал, Ланжевен, Пауэлл и многие, многие другие ученые, политические и общественные деятели. [c.57]

Температуры ниже 0,7°К могут быть получены методом адиабатического размагничивания, в основе которого лежит магнитокалорический эффект. На возможность использования этого эффекта для понижения температуры впервые указал П. Ланжевен в 1904 г. В 1926 г., независимо друг от друга Дебай и Джиок осуществили процесс адиабатического размагничивания и достигли температуры 0,27°К- В последующие годы при увеличении намагничивания была достигнута температура 0,0044°К, и в настоящее время этим способом можно получить температуру 0,00114°К. Дальнейшее понижение температуры возможно только путем размагничивания ядра. Впервые такой опыт был осуществлен Курти в 1956 г., при этом была достигнута температура около 0,00002°К. Это наиболее низкая температура, искусственно созданная человеком, полученная путем ядер-ного магнитного охлаждения . [c.128]

Д. 3. и., создаваемое звуковым пучком или лучом, т. е. ограниченной по фронту плоской волной, распространяющейся в безграничной невозмущённой среде, при нормальном падении на полностью отражающую плоскую поверхность (т. н. давление Латковена) определяется ф-лой [П. Ланжевен (Р. Langevin), 1932) [c.553]

Эта закономерность установлена П. Кюри в 1906 г. опытным путем и затем обоснована П. Ланжевеном. Она строго выполняется лишь для ограниченной группы парамагнетиков (некотмые газы, платина, палладий, редкоземельные элементы и их соли и др.). Большинство же парамагнетиков подчиняется закону Кюри—Вейвса [c.43]

Применение диэлектрических преобразователей в радиоэлекг-ронике начинается с изобретения П. Ланжевеном сонара (гидролокатора) в 1916 г. и У. Кэди пьезоэлектрического кварцевого резонатора в 1920 г. За ними последовали изучение И. В. Курчатовым (1928—1932 гг.) первых сегнетоэлектриков, открытие Б. М. Вулом (1945 г.) сегнетоэлектрических свойств титаната бария, а также бурное развитие с 60-х годов твердотельных лазеров и нелинейной оптики после пионерских работ А. М. Прохорова и [c.3]

Впервые законы моделирования при сохранении числа Маха для политропного уравнения состояния вывел Ланжевен (см. прим. на этой стр.) при помощи инспекционного анализа уравнений движения сжимаемого невязкого газа без учета сил тяжести. Мы изложим результаты Ланжевена в несколько обобщенном виде. [c.146]

Генерировать ультракороткие упругие волны Ланжевен предложил с помощью открытого в свое время братьями Кюри пьезоэлектрического эффекта. При зажатии и растяжении в определенных направлениях некоторых кристаллов (турмалина, кварца, цинковой обманки, винной кислоты, тростникового сахара, сегнетовой соли) на их поверхности возникают электрические заряды. Величина заряда пропорциональна деформации, а полярность при сжатии — противоположна полярности заряда при растяжении. Как показали впоследствии опыты, эффект этот присущ многим кристаллам, принадлежащим к разным классам. [c.112]

Имеет место и обратный эффект деформация кристалла под действием приложенного электрического поля. Ланжевен впервые в 1917 г. получил таким способом вынужденные высокочастотные упругие колебания в кварцевых пластинках, осуществив тем самым пьезоэлектрический излучатель ультразвука. Изобретение Ланжевена послужило толчком к настоящей цепной реакции практических применений ультразвука. [c.112]

Говоря о значении изучения истории науки, нельзя не вспомнить замечательные по этому вопросу слова В. И. Лепина. В работе О государстве Ленин писал ...С точки зрения научной, это — не забывать основной исторической связи, смотреть на кал<дый вопрос с точки зрения того, как известное явление в истории возникло, какие главные этапы в своем развитии это явление проходило, и с точки зрения этого его развития смотреть, чем данная вещь стала теперь Стоит привести также высказывания по этому вопросу крупнейшего французского физика Поля Ланжевена, широко известного всему прогрессивному миру. Ланжевен писал Ничто так не способствует общему развитию и формированию сознания, как знакомство с историей творческих усилий человечества в области науки, оживающих в жизнеописаниях великих ученых прошлого и в исгории эволюции идей 2. [c.274]

В, И. Ленин, Соч., т. 29. Госполитиздат, 1947, стр. 436. П. Ланжевен, Избранные произведения, стр. 311. [c.274]

Дифференциальные уравнения, правые части которых содержат случайные процессы, впервые рассмотрены П. Ланжевеном [Langevin, 1908] после того как А. Эйнштейн и М. Смолуховский опубликовали свои работы по теории броуновского движения. Начиная с 30-х годов XX столетия начали появляться математические публикации по теории стохастических дифференциальных урав- [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...