Жидкости с сильно изменяющейся вязкостью

У различных теплоносителей не все физические свойства изменяются с температурой одинаково. Например, у капельных жидкостей наиболее сильно изменяется вязкость, т. е. отношение Яц,/ д./, и гораздо слабее плотность р, /р/, теплопроводность и теплоемкость p / p . [c.224]

Турбулентность на свободных поверхностях усиливается при следующих условиях 1) вещество диффундирует из фазы с более высокой вязкостью 2) вещество диффундирует в фазу с меньшим поверхностным натяжением 3) при наличии большой разности кинематических вязкостей жидкостей, составляющих фазы, и коэффициентов молекулярной диффузии 4) при наличии высокого градиента концентраций у поверхности 5) поверхностное натяжение сильно изменяется с концентрацией [c.154]

Вязкость этих нефтей чрезвычайно сильно изменяется с изменением температуры (рис. 9). Если учесть, что наземная часть гидропоршневой насосной установки, находящаяся под открытым небом, подвержена влиянию атмосферных условий, то станет понятным, как велико может быть изменение вязкости нефти, используемой на установке в качестве рабочей жидкости. [c.27]

Затрудненность перемещения макромолекул относительно друг друга придает полимерам свойства твердого тела. Но в это же время отдельные отрезки макромолекулярных цепей, будучи в непрерывном движении, в каждый момент времени находятся в ином положении по отношению к соседним макромолекулам. Это качество полимера придает ему многие свойства, характерные для жидкостей предельно высокой вязкости. Однако низкомолекулярные жидкости мгновенно изменяют взаимное расположение молекул с изменением внешних условий, в то время как все конформационные изменения макромолекул полимера совершаются очень медленно, отставая от изменений внешнего воздействия. Установление равновесного состояния в полимере отстает от скорости изменений внешнего воздействия тем в большей степени, чем выше в нем межмолекулярные силы. Переход полимера из одного равновесного состояния в другое носит название релаксации. Для полимеров с высокой полярностью время релаксации растягивается на многие годы и кажущиеся равновесия часто принимаются за истинные. При частых сменах знака нагрузки (механической, электрической, тепловой) цепи не успевают достигнуть равновесного состояния, соответствующего новым условиям нагрузки поэтому смена знака нагрузки заставит полимер в каждом цикле нагрузки деформироваться иначе, чем в предыдущем (явление гистерезиса). Явление гистерезиса выражено в полимере тем сильнее, чем выше релаксация и больше частота смены внешнего поля напряжения. [c.23]

У капельных жидкостей особенно сильно изменяется с температурой коэффициент вязкости гораздо слабее изменяются плотность, удельная теплоемкость и коэффициент теплопроводности. Это наглядно видно из табл. 3-1, где для некоторых жидкостей приведены отношения соответствующ их физических параметров при температурах 10 и 100° С. [c.26]

При движении жидкости в условиях достаточно интенсивного теплообмена (например, в теплообменных аппаратах) температура, а следовательно, и вязкость наиболее сильно изменяются по радиусу трубы и сравнительно слабо по ее длине. Поэтому решение Л. С. Лейбензона непригодно для расчета гидравлического сопротивления теплообменных аппаратов и других аналогичных устройств. [c.113]

Наличие акустического переходного слоя может вызывать заметную ошибку при определении скорости звука, поскольку механические свойства материалов, применяемых для получения акустического контакта (например, жидкостей с высокой вязкостью), могут сильно изменяться при изменении температуры в интересующих нас пределах. Необходимо отметить, однако, что если частоту колебаний всегда поддерживать близкой к резонансной частоте преобразователя, то при толщине акустического переходного слоя, малой по сравнению с Х/4, фазовый угол у в уравнении (4.56) будет практически постоянным. Таким образом, импеданс переходного слоя, за которым находится резонансный преобразователь, рассматриваемый как нагрузка, имеет чисто реактивный характер, обусловленный массой переходного слоя, а эта масса но изменяется при изменении температуры или давления. [c.382]

Для капельных жидкостей с изменением температуры изменяются Ср, [1, %, и учесть влияние их изменения на теплообмен можно с помощью отношения Pr /Pr ,. Поскольку сильнее всего с изменением температуры у жидкостей меняется коэффициент вязкости, иногда вместо Рг /Рг в критериальное уравнение вводится Скорости течения жидкостей обычно намного [c.76]

Удельная теплоемкость и теплопроводность большинства капельных жидкостей слабо зависят от температуры. Вязкость же капельных жидкостей с повышением температуры резко падает. Наиболее сильная температурная зависимость вязкости у масел, но и у воды она достаточно велика. С другой стороны, плотность жидкостей слабо зависит от температуры. Поэтому число Прандтля капельных жидкостей изменяется с температурой почти так же, как и вязкость. [c.308]

Двумерное плоское неустановившееся течение несжимаемой вязкой ньютоновской жидкости определяется уравнениями (1.2)-(1.5), записанными в полярных координатах г, (р. Допустим, что источник жидкости расположен внутри круга радиуса г = > О. Окружность г = г- представляет собой линию сильного гидродинамического разрыва, на которой параметры жидкости (плотность, вязкость, температура, давление и др.) скачком изменяют свои значения. [c.105]

Не менее важным для стабилизации скорости пресс-поршня является обеспечение заданных скоростей на этапах / и // движения. Наличие при литье под давлением разнообразных случайных возмущений приводит к непредвиденным отклонениям скоростей. Наиболее существенное влияние на скорость пресс-поршня оказывают давление рабочей жидкости в приводе, трение пресс-поршня в камере прессования и гидравлическое сопротивление питателя. Давление рабочей жидкости в приводе изменяется в результате утечек азота из аккумулятора и рабочей жидкости в соединениях, изменения температуры рабочей жидкости, нарушений в работе регулирующих клапанов. Трение пресс-поршня в камере прессования возрастает при плохом смазывании трущихся поверхностей, чрезмерном износе пресс-поршня и камеры прессования, а также при сильном перегреве металла, приводящем к подливу металла в зазор и заклиниванию пресс-поршня. Гидравлическое сопротивление питателя может существенно изменять скорость пресс-поршня при больших колебаниях температуры заливаемого металла, т. к. с изменением вязкости металла изменяется и скорость его прохождения через питатель. [c.215]

Далее, примем, что величина локального ускорения du/dt имеет такой же порядок, как и величина конвективного ускорения и ди/дх. Это означает,, что очень внезапные ускорения, например подобные тем, которые возникают при сильных волнах давления, исключаются из рассмотрения. Члены,, зависящие от вязкости, входят в уравнения (7.1) и (7.2) с малым множителем l/Re. Тем не менее некоторые из этих членов должны быть, на основании предыдущих рассуждений, по своей величине одного порядка с инерционными членами по крайней мере в непосредственной близости от стенки. Следовательно, в близком к стенке слое жидкости некоторые из вторых производных скорости должны быть очень велики. Согласно сказанному выше такими производными могут быть только д и/ду и d v/dy . Так как составляющая скорости, параллельная стенке, изменяется в тонком слое,, имеющем толщину б, от нуля на стенке до единицы на границе с внешним течением, то [c.126]

Характерным свойством масел является их высокая вязкость, которая вдобавок отличается сильной температурной зависимостью. Если в задаче поменять местами значения температур стенки и жидкости, то это приведет к заметному изменению а и Ар. Пусть г =20°С, а с=80°С. Опре-6 10 г ч 6 10 г ч 6 ю 2 3 деляющая температура сохранит свое значение, следовательно, изменится лишь поправка в формуле для определения а оценки показывают, что это приведет к увеличению а примерно на 30%. Падение давления вдоль трубы изменится более существенно оно уменьшится примерно в 3 раза. Сказанное здесь согласуется с результатами анализа, приведенного в 12-5 для случая обтекания плоской поверхности капельной жидкостью. [c.282]

В реальном опыте наблюдения под углом 0 = 180° и 0=0 практически невозможны из-за большого количества паразитного света при таких углах рассеяния. Кроме того, при малых 0 очень мало Дсо, что затрудняет исследование тонкой структуры или делает его невозможным. Практически удобно изучать рассеяние под углами не меньше 20—30° и не больше 175—160° к направлению распространения возбуждающего света ). В этом случае для жидкостей интервал изменения частоты заключен в пределах от 1-10 гц до 0,25 10 гцу т. е. частота изменяется всего в 4 раза или даже меньше. Поэтому заманчивая перспектива изучения, например, скорости гиперзвука V при изменении частоты /от нуля до 10 гц по рассеянию света (5.9) пока не может быть реализована. Однако измерение скорости гиперзвука (частота / 10 гц) и сравнение этой величины с соответствующими ультразвуковыми измерениями дает сведения о дисперсии скорости звука и релаксации объемного коэффициента вязкости г [23, 30]. Вследствие конечности ширины линии возбуждающего света и конечности апертуры падающего на рассеивающий объем света всегда в опыте используется некоторый набор упругих волн ДЛ. Однако при сильном ограничении угла рассеяния (мало Д 0) ДЛ очень мало, и тогда практически можно говорить об изучении монохроматической упругой волны. В жидкости при 0=90° и .=4358 А /90—10 гцу и все другие частоты не играют никакой роли. [c.91]

КОСТИ как нормальная, так и тангенциальная компоненты скорости на поверхности тела должны обратиться в нуль. Последнее условие называется условием прилипания, потому что любая незначительная вязкость заставляет жидкость прилипать к телу. Если вязкость обращается в нуль, то уравнение для функции тока приводится к уравнению третьего порядка (п. 2.2.2) и, следовательно, не может удовлетворить всем граничным условиям. Поскольку невязкая жидкость может проскальзывать, то условие прилипания опускается, и в результате решение будет представлять движение жидкости всюду, кроме малой области вблизи тела, называемой пограничным слоем Прандтля. В этой области тангенциальные компоненты скорости изменяются очень сильно от значения, полученного из предельного уравнения (с вязкостью, равной нулю), до нуля, чтобы удовлетворить краевому условию прилипания, которое ранее было опущено. Для описания течения в этой области Прандтль увеличил ее, введя преобразование растяжения, оценил порядок величины различных членов исходного дифференциального уравнения и отбросил малые члены. Полученные таким образом уравнения были решены, и их решения были сращены с решением задачи для невязкой жидкости с использованием условия сращивания (4.1.16). [c.128]

Во время электролиза изменяется концентрация электролита. Он более или менее сильно обедняется разряжающимися ионами и обогащается другими. Концентрация полярных органических веществ в зависимости от их заряда в катодной пленке также повышается или уменьшается. Благодаря изменению pH или вследствие катодного восстановления в катодной пленке могут возникнуть новые соединения. Это возможно вследствие того, что ввиду значительного падения напряжения вблизи катода цианистый комплекс деформируется и распадается. Благодаря этим изменениям катодная пленка отличается от остального электролита не только по химическому составу, но и по физическим свойствам. Плотность, вязкость, поверхностное натяжение слоев, лежащих непосредственно вблизи катода, влияют так же, как перемешивание и температура электролита на толщину диффузионного слоя. При различной толщине диффузионного слоя величина и характер перенапряжения на катоде также различны, что имеет значение для осаждения металла. Движение жидкости, которое возникает вследствие различной толщины катодной пленки, также влияет на процесс осаждения и поляризацию [44]. [c.36]

У капельных жидкостей изменение температурных напоров (Tw — Тf) в сечении канала в первую очередь приведет к изменению профиля скоростей (поскольку наиболее сильно изменяется вязкость) и, как следствие этого, к дополнительной деформации профиля температур. Изменения профилей скорости и температур будут большими в ламинарных потоках и меньо ими в турбулентных. В турбулентных потоках профиль скорости зависит от д. лишь около стенки, где динамическая вязкость и турбулентная динамическая вязкость (см. гл. П1) соизмеримы или ц > Цт-В ядре потока Ц- Однако интенсивность турбулентности, а [c.224]

П. ч. характеризует соотношение между интенсивностями молекулярного переноса кол-ва движения и нере- носа теплоты теплопроводностью является физ. характеристикой среды и зависит только от её термодинамич. состояния. У газов П. ч. с изменением темп-ры практк-ческп не меняется (для двухатомных газов Рг 0,72, для трёх- и многоатомных Рт эд от 0,75 до 1). У не-металлич. жидкостей П. ч. изменяется с изменением темп-ры тем значительнее, чем больше вязкость жидкости (наир., для воды при 0 0 Рг = 13,5, а при 100 °С Рг = 1,74 для трансформаторного масла при 0°С Рг = 886, при 100 °С Рг = 43,9). У жидких металлов Рг < 1 (1 не так сильно изменяется с изменением темп-ры (напр., для натрия, при 100 0 Рг — (),,0И5, при 700 X Рг = 0,0039). [c.98]

Для капельных жидкостей в обычных условиях наиболе сильно изменяется с температурой коэффициент динамической вязкости (см., например, табл. 3-1). Поэтому в случае вязкостного течения капельных жидкостей часто ограничиваются учетом изменения одной лишь вязкости, полагая остальные физические свойства постоянными. [c.113]

Чтобы составить представление о возможном повышении температуры на оси по сравнению с температурой стенки, рассмотрим такой пример. Пусть в трубе движется вязкое масло со скоростью м5 = 1,6 м сек физические свойства масла ц = 1,00 н-сек/м и Л —0,132 вт/м-град. Тогда найдем (0) — с= 19,4°С. Таким образом, для вязких жидкостей даже при умеренной скорости повышение температуры получается значительным. Но именно для таких жидкостей коэффициент вязкости сильно изменяется с температурой. Поэтому принятое ранее предположение о постоянстве вязкости может внести значительную ошибку в расчет. В этой связи представляет интерес рассмотреть задачу с учетом зависимости ко-1,0 эффицнента вязкости от температуры, считая по-прежнему коэффициент теплопроводности постоянным. Эта задача исследована Хаузен-бласом [Л. 1] и Регирером [Л. 2]. [c.286]

При выводе величины К для каждой отдельной жидкости (включая воду) она сильно изменяется для невязких жидкостей и очень мало — для жидкостей с вязкостью свыше известной величив ы. Ня основе полученных результатов можно вычертить кривую, по которой легко отыскивается К для жидкости любой вязкости. Построив такую диаграмму для каждого вискозиметра, можно получить множитель, применяя который, можно, зная величину Ы, т. е. время истечения, у шоженное на плотность при температуре истечения, вычислить вязкость масла при температуре опыта, выраженную в пуазах. [c.320]

Вязкость рабочих жидкостей изменяется с давлением и, особенно сильно, с температурой. На рис. 4.1, а показана зависимость кинематического коэффициента вязкости некоторых распространенных масел от температуры. Изменение вязкости с температурой столь значительно, что для уменьшения масштаба по оси ординат откладывается величина Ig v. На рис. 4.1, б вязкость этих же масел отложена по оси ординат в масштабе Iglg v, а по оси абсцисс откладываются IgT = Ig (273 + °). В таком масштабе кривые вязкости практически спрямляются, поэтому для определения вязкости может применяться уравнение [c.100]

В результате действия радиации на жидкости для гидравлических систем заметно изменяется их вязкость [11]. Исследования показали, что вязкость жидкости на нефтяной основе MIL-0-5606, загущенной полимером, при действии радиации значительно снижается. Меньше снижается вязкость жидкости на основе эфиров кремневой кислоты жидкости же на основе хлорфенилсиликонов затвердевают. На окислительнокоррозионные характеристики вредно действуют у ИЗлучения. Наибольшие изменения испытывает жидкость по спецификации MIL-0-5606 она сильно разрушается, о чем свидетельствуют повышение кислотного числа и коррозия металлов. [c.352]

Наблюдаемое значительное отклонение экспериментальных результатов при О °С от прямолинейной зависимости в координатах Ig т — (1/Т) в настоящее время пока трудно объяснимо. Однако можно предположить, что ввиду достаточно сильного изменения таких свойств жидкостей, как вязкость и поверхностное натяжение при данной температуре, изменяется влияние жидкости на кинетику разрушения. Разрушающая активность жидкой среды по отношению к полимеру значительно уменьшается, и относительная роль термофлуктуационного механизма в процессе разрушения возрастает. [c.149]

Как можно видеть из рис. I. 1, простой сдвиг сопровождается враш,ением. Если взвешенные частицы представляют собой не шарики, а, скажем, эллипсоиды, механизм усложняется из-за вращения частиц. Количественно влияние эллипсоидальных частиц при свободном течении зависит от ориентации частиц в текуш ей жидкости, т. е. от угла Ф между главной осью эллипсоида и направлением течения. Этот угол постоянно изменяется из-за вращения частиц, но если частицы шарообразны, все оси частиц геометрически равнозначны, и вращение не оказывает влияния. Если температура низкая и броуновское движение отсутствует, частицы могут 1з конечном счете сделаться полностью ориентированными или направленными благодаря течению жидкости. Пусть обозначает для этого случая приведенную вязкость в формуле (XIV. 5). Частицы не будут ориентированными, если благодаря высокой температуре имеется настолько сильное броуновское движение, что оно полностью поддерживает изотропное распределение главных осей частиц. Пусть для этого случая приведенная вязкость обозначается через В общем случае т)г зависит от температуры. В случае беспорядочной ориентации частицы будут взаимодействовать с большим объемом жидкости ламинарного пбтока, чем в случае ориентированных в направлении потока частиц. Поэтому, вообще говоря, будет увеличиваться с повышением температуры. Соответственно [c.246]

Известно также, что условия химического равновесия таких систем, как газ — жидкий конденсат , тоже изменяются с изменением давления. Поэтому при снижении давления в газоконденсатных смесях ниже давления начала конденсации (но выше конца ретроградного испарения) вязкость газовой фазы, ее сжимаемость изменяются вследствие общей зависимости вязкости газа неизменного состава от давления, а также изменения компонентного состава газовой фазы (рис. 25). Результирующей будет новая, еще более сильная связь параметров газа с давлением. При этом вязкость уменьшается с падением давления до давления максимальной конденсации, поскольку на этом участке в жидкую фазу переходят тяжелые компоненты, газовая фаза облегчается, но при дальнейшем снижениидавления начинается обратное испарение, газовая фаза обогащается и вязкость ее растет. График на рис. 24 иллюстрирует соответствующий перелом зависимости вязкости газа от давления в точках начала конденсации. Подчеркнем, что этот эффект вполне аналогичен изменению хода кривой вязкость — давление газированной жидкости при давлении насыщения. [c.193]

Конденсация пересыщенного пара протекает медленнее, а для кристаллизации переохлажденной жидкости время распада изменяется в очень широких пределах. Оно определяется пе только термодинамическими факторами, но в существенной мере размером и структурой молекул. Застекловывание жидкостей происходит и при наличии зародышевых кристаллов, если перестройке частиц препятствует высокая вязкость. Величина Тр в этом случае может быть соизмеримой с геологическими периодами. Сильная зависимость от пересыщения фазы приводит к тому, что в опыте граница достижимого перегрева жидкостей проявляется резко, хотя само понятие такой границы условно. Если обозначить характерное время опыта через, то неравенство [c.26]

Для метеорологических приложений заметный интерес представляет также течение жидкости вдоль податливой стенки, деформируемой обтекающим ее течением жидкости. Примером такой стенки может служить, например, земная поверхность, покрытая высокой травой, сгибающейся под действием ветра. Здесь 2о, очевидно, будет зависеть от скорости ветра так, Дикон (1960) нашел, что для травы высотой около 60 см 2о может изменяться от 9 см при очень слабом ветре до 4 см при сильном ветре. Еще более важный пример податливой стенки доставляет поверхность моря, высота и форма волн на которой явно зависят от скорости ветра. Если допустить, что при изучении ветровых волн, можно пренебречь влиянием вязкости и поверхностного натяжения и что шероховатость моря в данной его точке определяется лишь атмосферными условиями вблизи этой точки (т. е. локальным значением напряжения трения То), то из соображений размерности для го получается впервые указанная Чарноком (1955) формула [c.257]

Стекло и глазури. Стеклами называются сложные силикаты, богатые кремнекислотой, застывающие цз расплавленного состояния в виде аморфной стеклообразной массы, имеющей одинаковые свойства по всем направлениям. Строение стекол, определяемое методами физико-химического анализа, харак- теризуется наличием в них твердых растворов, обладающих всеми свойствами жидкостей, за исключением текучести и явлений химич. равновесия. Многие стекла, нагретые до размягчения, могут начать кристаллизоваться и перейти в более устойчивую форму. Если эта кристаллизация проходит в вязкой массе, то появляются чрезвычайно вытянутые кристаллы, к-рые придают стеклу совершеннэ мутный вид, получается расстекловывание, сильно изменяющее основные свойства стекла и делающее его хрупким, подверженным газопроницаемости. При нагревании стекло постепенно изменяет величину вязкости, не давая в то же самое время отчетливой Это постепенное уменьшение коэф-та вязкости стекла при. нагревании является основой всех способов обработки стекла и производства стеклянных изделий. [c.400]

Степень поляризации фотолюминесценции зависит для газов от давления и г°, а для жидкостей — от вязкости и 1°. Если за время возбужденного состояния т молекула не успевает изменить своей ориентировки в пространстве благодаря соударениям, то поляризация будет максимальной наоборот, при наличии большого числа соударений за время т различные возбужденные молекулы повернутся различным образом, и т о. свет фот о-люминесценции будет сильно деполяризован. В жидкостях деполяризация фотолюминесценции обусловлена вращательным броуновским движением, к-рое "тем больше, чем меньше вязкость жидкости. Применение гшнетич. теории газов и теории броуновского движения дает возможность теоретически установить связь наблюдаемой степени поляризации р, максимальной поляризации р , абс. темп-ры Г, вязкости /I и времени т. Т. о. изучение деполяризации фотолюминесценции в газах и жидкостях дает новый метод определения т, приводящий к результатам, согласующимся с цифрами, полученными на основании тушения фотолюминесценции. [c.137]

Для капельных жидкостей (вода, нефтепродукты, расплавы солей) критерий Рг, как правило, лежит в пределах от 1 до 150. .. 200 и сильно зависит от температуры (в ос[ювном из-за изменения вязкости). При увеличении температуры Рг резко уменьшается. Например, для воды на линии насыщения при изменении температуры от О °С до 180 °С Рг уменьшается от 13,7 до 1. Некоторые жидкости (глицерин, вязкие масла) при низких температурах имеют Рг, достигающий нескольких тысяч. Для жидкометаллических теплоносителей (натрий, калий, литий, ртуть) критерий Рг изменяется в пределах 0,005. .. 0,05. Столь низкие значения Рг объясняются их высокой теплопроводностью. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...