Кризис в большом объеме

КРИЗИС В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.67]

Очевидно также, что влияние силы тяжести на кризис кипения при вынужденном течении жидкости несущественно (как вообще несущественно влияние силы тяжести на движение жидкости при значительных скоростях последней). В этом заключается основное отличие кризиса кипения при вынужденном движении жидкости от кризиса кипения в большом объеме. Доказательством малого влияния силы тяжести служит тот факт, что кризис кипения развивается в данных условиях при любом как горизонтальном, так и вертикальном положениях поверхности нагрева (трубы) [c.480]

Явление кризиса кипения при вынужденной конвекции заключается в нарушении устойчивости движения жидкости и пара его физическая природа та же, что и при кипении в большом объеме. Однако при вынужденном движении явление носит более сложный характер, так как пар отводится от поверхности нагрева в условиях движущейся в заданном направлении жидкости. [c.480]

Предельная скорость Wnp пара связана с критической плотностью теплового потока, как это было выяснено при рассмотрении кризиса при кипении в большом объеме, соотношением [c.481]

На том же графике нанесены некоторые данные о возникновении режима пленочного кипения в большом объеме насыщенной жидкости. Совпадение законов, описывающих эти два внешне разных явления, будет рассмотрено в главе, посвященной гидродинамической теории кризисов кипения. [c.61]

ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ КРИЗИС КИПЕНИЯ ПРИ СВОБОДНОЙ КОНВЕКЦИИ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ НАСЫЩЕННОЙ ЖИДКОСТИ [c.192]

Кризис теплообмена первого рода имеет гидродинамическую природу. Так же как и при кипении в большом объеме, он обусловлен потерей устойчивости двухфазным пристенным слоем, поэтому к нему применимы основные положения гидродинамической теории кризиса теплообмена при кипении. [c.283]

Характер движения жидкости и интенсивность теплоотдачи при кипении в большом объеме определяются в основном свойствами кипящей жидкости и плотностью теплового потока или температурой поверхности. Наступление кризиса в этом случае связывается с переходом пузырькового кипения в пленочное. [c.67]

Кризис теплообмена при кипении металлов в большом объеме. Основные различия между характеристиками кризиса теплообмена в жидких металлах и обычных жидкостях свя.заны с различием коэффициентов теплопроводности и степеней смачиваемости. [c.101]

Кризис теплообмена при кипении в большом объеме [c.254]

В настоящее время наиболее полно (хотя все же еще недостаточно подробно) изучен кризис кипения при свободной конвекции в большом объеме жидкости. [c.182]

Первый кризис кипения. При кипении в трубах, так же как и при кипении в большом объеме, в зависимости от плотности теплового потока могут иметь место два основных режима кипения пузырьковое, при котором пар образуется в отдельных точках поверхности нагрева. [c.266]

Применительно к кризису кипения в большом объеме жидкости были выдвинуты две точки зрения. [c.47]

Результаты приложения гидродинамической теории кризисов кипения к условиям свободной конвекции в большом объеме жидкости хорошо известны и сводятся к следующим основным зависимостям [24, 25 [c.51]

Другой вопрос, на котором я хочу остановиться в связи с тем же докладом проф. С. С. Кутателадзе, это вопрос об определении критических тепловых потоков. Здесь в одном случае, при кипении на погруженных поверхностях, достигается достаточная точность в другом случае, более интересном для практики, установленные количественные связи дают различные результаты и, что еще более важно, экспериментальные данные ряда исследователей резко различаются между собой. Конечно, это не результат самого механизма возникновения процесса. Природа процесса зарождения кризиса при кипении в трубах и в большом объеме одна и та же. Однако для первого случая различные методы (гидродинамическая теория проф. С. С. Кутателадзе, полуэмпирический метод теории подобия и аналитическое решение Зубра) привели к весьма близким количественным результатам, достаточно хорошо согласующимся с экспериментальными данными, в то время как при кипении в условиях вынужденного движения данные по кр различаются нередко в 2—3 раза. В последние годы некоторые исследователи обратили внимание на наличие влияния пульсаций на q p- Однако в количественных связях пульсации не находят никакого отражения, в связи с чем использование полученных зависимостей для расчетов затруднено. По моему мнению, не-изученность влияния некоторых факторов на процесс возникновения кризиса является причиной расхождения полученных экспериментальных данных, а отсутствие количественных характеристик влияния некоторых воздействий (например, пульсаций) затрудняет построение обобщенных зависимостей. [c.231]

Так же как при кипении в большом объеме (см. п. 3.11.2), при температуре стенки, близкой к температуре предельного перегрева жидкости, наблюдается второй кризис кипения - паровая пленка теряет сплошность, возникает контакт стенки с жидкостью и развивается один из режимов течения первой группы. При умеренных значениях скорость потока не оказывает влияния на развитие второго кризиса, его положение может быть определено по соотношению (3.183). [c.238]

На рис. 13-24 приведено сопоставление критических нагрузок для условий кипения воды в большом объеме и при движении внутри труб. Здесь для условий вынужденного движения представлены данные, для которых параметр х=0 в сечении кризиса. Из графика следует, что при кипении в трубах наибольшее значение д р1 отвечает более низким давлениям ( 40 бар), чем для условий большого объема. Приведенные данные показывают также, что при давлениях, меньших 70 бар, скорость не оказывает влияния на критические тепловые [c.316]

КРИЗИС ПУЗЫРЬКОВОГО КИПЕНИЯ в БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.272]

Термодинамический кризис пленочного кипения в большом объеме и при вынужденном течении в каналах экспериментально исследован авторами на криогенных жидкостях [124]. [c.293]

Область II есть область пузырькового кипения капли, непрерывно контактирующей со стенкой. Па границе между областями // и III Те = Те тиъ Яи = тах Ту = Г рь Это аналог кризиса пузырькового кипения в большом объеме. [c.299]

Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи и ее кризис при поверхностном пузырьковом кипении в большом объеме. Влияние температурного напора. Если зафиксировать род жидкости и давление насыщения, то для увеличения температурного напора необходимо повысить температуру поверхности [c.308]

ТЕПЛООТДАЧА И ЕЕ КРИЗИС ПРИ ПУЗЫРЬКОВОМ КИПЕНИИ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.312]

Некоторые результаты экспериментальных исследований теплоотдачи и ее кризиса при пузырьковом кипении в большом объеме. Функциональные связи /д /э /"ю между критериями подобия в уравнениях (8.19)—(8.21) необходимо определять опытным путем. При этом возникает затруднение, связанное с учетом влияния угла смачивания 0 на теплоотдачу при пузырьковом кипении. Экспериментальные исследования этого вопроса весьма немногочисленны. Известна лишь одна работа [35], в которой показано, что величина 0 существенно влияет на коэффициент теплоотдачи при кипении воды при нормальном давлении. Однако для кипения при высоком давлении, а также для других жидкостей этот вопрос не изучался. Поэтому при обработке результатов измерений теплоотдачи зависимость от краевого угла в уравнениях (8.19) — (8.21) не учитывалась. Это равносильно использованию в качестве характерного линейного размера вместо отрывного диаметра пузыря о величины б = [c.315]

Гидродинамическая теория кризиса пузырькового кипения в большом объеме [37]. Гидродинамическая теория кризиса пузырькового кипения в большом объеме смачивающих неметаллических жидкостей основана на следующих упрощениях [c.317]

Сопоставление этой формулы с результатами измерения / Kpi при кипении в большом объеме различных жидкостей позволяет сделать вывод о том, что приведенный приближенный анализ вскрывает наиболее существенные черты кризиса теплоотдачи при кипении, хотя и не учитывает всех возможных факторов, влияющих на него. При этом величина ki для данной жидкости почти не зависит от давления. [c.317]

Из сопоставления уравнения (10.13) с опытами по кризису в большом объеме натрия, калия, иезия и рубидия при р — = (Ю" . .. 0,35) МПа было найдено [c.255]

Таким образом, отчетливо видна основная аналогия гидродинамической теории кризисов кипепня — аналогия с барботажем через микропористые поверхности. Количественным подтверждением этой аналогии является рис. 3-18, на котором обобщены данные по первому кризису кипения в большом объеме насыщенной жидкости и оттеснению барботируемого слоя жидкости от проницаемой для газа поверхности. [c.201]

Важным этапом в деле изучения теплоотдачи при кипении является разработка полуэмпирической теории определения критической тепловой нагрузки, фиксирующей переход от пузырькового кипения к пленочному. Эта теория, получившая название гидродинамической теории кризиса кипения, была предложена С. С. Ку-тателадзе [22, 24] и развивалась в дальнейшем рядом исследователей. Теория основывается на представлении, что перерождение режима вызывается гидродинамической перестройкой первоначального двухфазного граничного слоя вследствие нарушения его устойчивости, которое наступает при достижении скоростью парообразования определенного критического значения. Для кипения в большом объеме полностью догретой жидкости было получено, что некоторый безразмерный комплекс К должен в кризисном состоянии получать постоянное значение. Это значение было затем найдено путем обработки экспериментальных данных. [c.178]

При обобщении результатов опытов по критическим тепловым нагрузкам в большом объеме для даутерма как для случая вертикального, так и горизонтального расположения греюш,ей поверхности, было установлено, что результаты опытов как в случае кипения, так и недогрева жидкости до температуры насьщения согласуются с гидродинамической теорией кризисов. При распространении этой теории на случай вынужденного движения жид- [c.72]

В этом случае, если отвлечься от гидродинамического воздействия пара, текущего в центре канала, механизм возникновения кризисов в режимах кипения остается в общих чертах тем же, что и при кипении в большом объеме свободно конвектирующей жидкости. [c.126]

Осуществление перегретого состояния жидкости в большом объеме затруднительно и требует специальных мер предосторожности. Нужно избавиться от посторонних (искусственных) центров парообразования. Но местный перегрев жидкости при стационарном тепловом режиме часто встречается в технике. Примером служит кипение жидкости у горячей стенки. Прилегающий непосредственно к ней тонкий слой жидкости принимает температуру стенки и находится в перегретом состоянии, несмотря на постоянное обновление пограничного слоя . Величина перегрева гSрастет с увеличением удельного теплового потока q. При достаточно высоком значении q = наступает кризис кипения, и го пузырьковый режим сменяется пленочным. В этом случае жидкость отделена от греющей поверхности слоем пара. [c.61]

Длительность процесса отключения нагрузки была измерена с помощью шлейфового осциллографа и оказалась 0,03-Н 0,05 сек. Автомат фиксации критической нагрузки работал как в опытах при кипении в большом объеме, так и при вынужденной конвекции с водой и с спиртом. При этом были использованы тепловыделяющие элементы из нержавеющей стали 1Х18Н9Т и никеля. Во всех этих случаях автомат работал безотказно. Регулируя чувствительность автомата, можно добиться его срабатывания на разных стадиях кризиса, изменяя таким образом степень разогрева трубки, яркость и длительность вспышки в точке кризиса. В опытах с никелевой трубкой удавалось даже совершенно избежать появления пятна покраснения. Переход от пузырчатого кипения к пленочному наблюдался при этом совершенно отчетливо при лобовом освещении тепловыделяющего элемента. [c.224]

Ухудшение теплоотдачи происходит в известной мере аналогично первому кризису кипения в большом объеме (см. п. 3.11.2). Однако в данном случае критическая плотность теплового потока зависит не только от свойств жидкости и степени ее недогрева до температуры насыщения, но и от диаметра трубы, массовых скорости и паросо-держания. Данные по кризису кипения принято представлять в виде зависимости где х — [c.238]

В таком случае наряду с кипением в большом объеме жидкости при свободной конвекции появился бы, по крайней мере, еще один реперный теоретический результат. Таким процессом является кризис кипения при больших скоростях течения жидкости, основная масса которой не догрета до температуры кипения. Существо этого явления заключается в следующем. [c.188]

Последнее время все больше изучаются негндродннамнче-ские аспекты кризиса пузырькового кипения. В работе [162] исследовано влияние на материала теплопередаюшей стенкн н ее толщины. Опыты проводили прн кипении насыщенной дистиллированной воды в большом объеме. Нагреватель — лента длиной 55 мм, шириной 8 мм и толщиной б,г от 0,01 до [c.275]

Рис. 9.7. Кризис пузырькового кипения при за.холажива-нпи в большом объеме жидкого азота вертнкальпо рас-положенны.х стальных трубок с покрытием из фторопласта. В таблице даны условные обозначения

При кризисе кипения, полагая, что весь тепловой поток укр идет на испарение, найдем критическую скорость пара ш р == = 9кр1/( пРп)- Тогда критическая плотность теплового потока в большом объеме жидкости с л — О при свободной конвекции находится из выражения [c.254]

Экспериментальное исследование термодинамического кризиса пленочного кипения проводилось на азоте, кислороде, фреонах-12, -13, -22 и воде в большом объеме и на жидком азоте при вынужденном течении. Анализ результатов экспериментального исследования кризиса пленочного кипения показал, что температурный напор АТкра не зависит от размера нагревателя D (при D = = 1 (Рж — Рп) > 5), от шероховатости поверхности нагрева в диапазоне высоты микронеровностей Rz = 0,5. .. 300 мкм, от скорости в условиях вынужденного течения (при < [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...