Жидкости с переменной вязкостью

Жидкости с переменной вязкостью. При турбулентном течении в круглой гладкой трубе в случае охлаждения жидкости (Рш И/ = 1-1-2). [c.49]

Однако работа [Л. 1] выполнена с допущением, что физические параметры жидкости не зависят от температуры. Теплообмен при движении жидкости с переменной вязкостью впервые рассмотрен в работе Л. 2], где теоретически показано взаимодействие теплового и гидродинамического полей. Наиболее точные исследования по теплообмену в вязком потоке приведены в работе Л. 3], но эти исследования связаны с громоздкими расчетами нелинейных интегральных уравнений. Поэтому Г. Шу [Л. 3] удалось дать лишь оценку теплообмена в зависимости от направления теплового потока для двух случаев. В работе, [Л. 4] основное внимание уделяется напряжению сдвига в потоке газа при больших скоростях. Полной картины процесса теплообмена и гидродинамического сопротивления в вязком потоке ни одна из этих работ не отражает. [c.237]

ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕКОТОРЫХ ЗАДАЧ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ [c.216]

В общем случае жидкость с переменной вязкостью ( аномальная жидкость) будет иметь определенную подвижность покоя и другую определенную максимальную подвижность ф о, которая может быть достигнута при наибольшем сдвиге, причем фоо > Фо- [c.257]

ПРИМЕР ПРОСТЕЙШЕГО УСТАНОВИВШЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ [c.261]

Течения жидкости с переменной вязкостью [c.155]

В случае течения жидкости с переменной вязкостью в круглой трубе исходная система уравнений имеет вид [c.125]

Уравнение (4-10) справедливо для жидкостей с переменными плотностью р и вязкостью Л. [c.41]

Это уравнение справедливо для ньютоновской жидкости с переменными плотностью и вязкостью, находящейся в гравитационном поле. Измерения вязкости показывают, что [1 является функцией температуры и в очень малой степени — функцией давления. Влиянием последнего фактора почти всегда пренебрегают, а если изменения температуры невелики, то хорошо выполняется предположение о постоянной вязкости (которую определяют для средней температуры жидкости). Тогда уравнение (6-22) принимает вид [c.121]

Пусть аи аг — характерные размеры первого и второго тел. Движение вязкой жидкости с коэффициентом вязкости VI около первого тела будем описывать с помощью переменных Хи уи ги 1. Аналогично движение вязкой жидкости с коэффициентом вязкости У2 около второго тела будем описывать с помощью пере менных Х2, г/2. 2 2, 2- Так как размерность коэффициента вязко- [c.263]

Аналогичным путём можно получить дифференциальные уравнения движения вязкой сжимаемой жидкости с переменными коэффициентами вязкости. [c.93]

Заметим, что трудности, возникающие при исследовании неустойчивости плоскопараллельных течений идеальной жидкости,, в случае жидкости с переменной по высоте (т. е. координате г) плотностью сохраняются и при наличии отличной от нуля вязкости, так как здесь соответствующее обобщенное уравнение Орра— Зоммерфельда даже и при будет иметь особенность в точке,, [c.104]

В табл. 106 приведены полученные Бриггсом, Джонсоном и Мэзоном значения максимального возможного переменного звукового давления Рд при гидростатическом давлении Ро=1 атм для жидкостей с различной вязкостью. [c.507]

Рассмотрим продольное обтекание плоской непроницаемой пластины потоком несжимаемой жидкости с постоянным значением коэффициента вязкости при отсутствии теплообмена. В этом случае duo/dx = 0, Р = О, УУ=1, Ло = О, а уравнения движения (31) и энергии (32) становятся независимыми, причем уравнение энергии (32) имеет тривиальное решение g = , т. е. температура сохраняется постоянной в пограничном слое. Так как граничные условия и коэффициенты в левой части уравнения (31) не зависят от то существует автомодельное решение /(ri), зависящее лишь от переменной ri, [c.291]

В критерии подобия наряду с переменными входят физические параметры жидкости, которые зависят от температуры. Поскольку температуры по сечению и длине потока переменны, то переменны и физические характеристики жидкости. Остановимся на способе осреднения физических параметров (плотности, вязкости и т. д.), зависящих от температуры. [c.333]

Численные расчеты полей скорости и температуры с учетом переменной вязкости показывают, что изменение вязкости капельной жидкости сказывается на распределении w и I. При одном и том же температурном напоре 0 распределения скорости различны в зависимости от направления теплового потока. На рис. 7-3 показано распределение-безразмерных скоростей Wx= xlw[c.186]

При квазистационарной модели расчета колебательных составляющих скорости несжимаемой жидкости с постоянными физическими свойствами предполагается, что турбулентная вязкость во времени не изменяется и зависит только от осредненного по времени движения жидкости. В этом случае турбулентная вязкость зависит только от универсальной переменной [c.196]

В гл. 2 было отмечено, что при моделировании практически невозможно осуществить в модели движение с переменными по длине потока плотностью и вязкостью. Поэтому моделирование неизотермического движения в большинстве случаев осуществляется приближенно, путем пропускания через модель жидкости неизменной температуры. [c.55]

Б. С. Петухов, Расчет теплообмена и гидравлического сопротивления при ламинарном течении жидкости переменной вязкости в плоском канале, Теплоэнергетика", 1954, № 7. [c.413]

Практический интерес представляет преобразование, при котором рабочим телом малой скорости является жидкость с постоянной плотностью и постоянной вязкостью, даже если I переменна. В этом случае р = р 1 и вместо (12-66) имеем [c.427]

Приведенные расчеты произведены в предположении постоянства вязкости V жидкости в щели, которая в действительности зависит от температуры и давления жидкости, являющихся величинами, переменными по ходу течения жидкости. Поскольку изменения вязкости, происходящие в результате увеличения или уменьшения давления, в большинстве случаев малы, ими обычно пренебрегают, учитывая лишь те изменения, которые связаны с изменением температуры. Так как изменение температуры, а следовательно, и изменение вязкости жидкости в щели носит [c.82]

Приведенные соображения, по-видимому, довольно правильно отображают качественную сторону механизма теплообмена при ламинарном движении жидкости в трубах. Однако, естественно, возникает вопрос, в какой мере принятое допущение о постоянстве физических параметров жидкости (и в первую очередь допущение о постоянстве ее вязкости) может повлиять на количественные результаты. С физической точки зрения представляется очевидным, что при обычном законе изменения вязкости уменьшение ее с температурой должно способствовать сглаживанию диссипативного эффекта. Некоторые количественные оценки можно получить (по крайней мере в отношении предельного значения Ми(оо)), если воспользоваться приведенным в 15] обобщенным на случай переменной вязкости диссипативным критерием [c.63]

Вязкость является одним из наиболее важных свойств жидкости с точки зрения ее работы в гидравлических системах. Наиболее важным переменным фактором, воздействующим на вязкость, является температура, которая всегда должна приниматься во внимание [123]. [c.88]

По характеру микроскопических потоков U Jm и термодинамических сил V диссипативные процессы в многокомпонентной жидкости можно разбить на три группы. Для векторных процессов связанных с переносом энергии и вещества, кинетические коэффициенты строятся из потока тепла и диффузионных потоков Тензорный процесс связан со сдвиговой вязкостью и описывается кинетическим коэффициентом, построенным из компонент тензора напряжений (8.2.62), имеющего нулевой след. И наконец, скалярный процесс связан с объемной вязкостью. Соответствующий кинетический коэффициент пропорционален корреляционной функции динамической переменной (8.2.63). [c.182]

Как и следовало ожидать, в случае несжимаемой жидкости переменная связанная с объемной вязкостью, не дает вклада в корреляционные функции случайных сил. [c.257]

В простейшей приближенной постановке задачу можно сформулировать так. Пусть сферический газовый пузырь переменного радиуса R = R t) находится в безграничной несжимаемой жидкости с плотностью 1 и постоянным давлением Ро. Силой тяжести, вязкостью, а также поверхностным натяжением и конденсацией газов в пузыре мы пренебрегаем. Требуется найти закон изменения радиуса R t). [c.279]

В капельных жидкостях происхождение вязкости совсем иное. Молекулы здесь расположены настолько тесно друг к другу, что в общем случае они могут совершать только небольшие колебания в очень узких пределах и лишь иногда могут меняться местами друг с другом. Такая перемена мест происходит вообще совершенно беспорядочно, но под действием касательного напряжения (которое можно понимать здесь как упругое напряжение, возникающее в результате сложения молекулярных сил) эта перемена мест чаще совершается в том направлении, в котором действует касательное напряжение, что и приводит к скольжению одного слоя жидкости по другому. Таким образом, вязкость жидкости связана с переменой молекулами своих мест она тем меньше, чем чаще совершается такая перемена. [c.145]

Как правило, следует добиваться упрощения, а не усложнения. Например, из трех независимых переменных длины, скорости и расхода потока длина и скорость были бы лучшим выбором, чем скорость и расход потока. Включение всех трех переменных было бы излишним, а принятие одной из них — неполным, даже если она кажется объединяющей в себе две других (например, Q=VЩ. Что-то в этом же роде получается и с ускорением силы тяжести ц, равным отношению удельного веса к плотности = у/р. Если рассматриваются только динамические переменные у и р (те, что включают силу или массу), задача может быть отнесена к более простым, скорее кинематическим, чем динамическим, при g — единственном свойстве жидкости то же самое будет, если ввести только р, и р, тогда единственным свойством жидкости явится кинематическая вязкость v = x/p. Но если должны приниматься во внимание другие динамические переменные (например, р), будет более систематично и, следовательно, проще выразить все свойства жидкости, включая гравитационные, в динамической форме. [c.19]

В неизотермическом потоке газа или жидкости с. переменными свойствами полям температур соответствуют поля изменения вязкости, плотности и т. д. Вязкость и плотность жидкостей с увеличением температуры убывают вязкость газов, в том числе и четырехоки-си азота, повышается, за исключением околокритиче- [c.91]

Решения систем ур-ний (Г) и (2) получены лишь при различных упрощающих предположениях. В отсутствие вязкости (модель идеальной жидкости, в к-рой =0) они сводятся к Эйлера уравнениям Г. При описании течений жидкости с малой вязкостью (наир., воды) можно упростить ур-ния Г., пользуясь гипотезой о погракичном слое. К упр01цению ур-иип Г. приводит также уменьшение числа независимых переменных до трёх — X, у, 2 или л , у, t, двух — х, у или х, t И одной — X. Если движение жидкости не зависит от времени t, оно наз. установившимся или стационарным. При стационарном движении dvidt—i). [c.466]

Вязкость простых жидкостей постоянна. Переменность вязкости с ростом скорости сдвига появляется в дисперсных системах и может считаться возникающей за счет измепения структуры (в широком смысле, включая ориентацию) дисперсной фазы. [c.256]

Заметим еще, что трудности, возникающие при исследовании неустойчивости плоскопараллельных течений идеальной жидкости, в случае жидкости с переменной по высоте (т. е. координате г) плотностью сохраняются и при наличии отличной от нуля вязкости, т. к. здесь соответствующее обобщенное уравнение Орра — Зоммерфельда даже и при уф О будет иметь особенность в точке, в. которой /(г) = с (см., например. Дикий (1960а).) ). Поэтому механическое перенесение на этот случай правил выбора ветви многозначных решений, разработанных для случая течений жидкости постоянной плотности, произведенное в работе Шлихтинга (19356), нельзя считать обоснованным. Также и непосредственное сведение задачи об определен НИИ критерия неустойчивости к задаче на собственные значения без привлечения непрерывного спектра здесь оказывается несостоятельным из-за неполноты соответствующей системы собственных функций. Отсюда вытекает, что в случае течений жидкости переменной по высоте плотности и при V = О и при V О строгий анализ устойчивости течения требует изучения асимптотического поведения при ->оо решения соответствующей общей задачи с начальным условием. Возникающая при этом задана анализа является весьма трудной, и некоторые успехи здесь были достигнуты лишь сравнительно недавно и притом лишь в предположении, что V = О (т. е. для идеальной жидкости). [c.123]

На фиг. 68 представлены результаты экспериментов в виде графика в координатах QH. при = onst и переменной вязкости. Практически все кривые слились. Это обстоятельство указывает на то, что вязкость или совсем не влияет на кавитационные свойства испытуемого насоса, или влияет очень слабо. При эксперименте вязкость менялась в пределах 25— 350° Е. Столь большой диапазон изменения вязкости рабоче г жидкости дает основание считать, что подмеченное свойство справедливо для всего диапазона вязкости, рабочих жидкостей, с которыми работают шестеренчатые гидротормоза. По данным же проведения экспериментов на насосах обычноГ( конструкции выявилось снижение допускаемой высоты всасывания с ростом вязкости жидкости. Разница в кавитационных качествах старой и новой конструкций (а именно разница во [c.127]

Если необходимо иметь демпфер со стабильной характеристикой в широком диапазоне. температур, например, противофлаттерные демпферы или,демпферы для серворулевого управления самолетов, приходится применять систему искусственного поддержания расчетной температурьГили терморегулирующие устройства, обеспечивающие изменение размера проточного канала регулирующего элемента при изменении температуры и, следовательно, вязкости жидкости. Кроме того, линейную характеристику можно получить применением клапана или золотника с переменным профильным отверстием. [c.364]

Смотреть страницы где упоминается термин Жидкости с переменной вязкостью : [c.610] [c.249] [c.91] [c.161] [c.83] [c.93] [c.224] [c.331] [c.51] [c.140] [c.216] [c.331]

Смотреть главы в:

Справочник по теплогидравлическим расчетам -> Жидкости с переменной вязкостью

ПОИСК

Вязкость жидкости

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...