Доза и температура облучения

Диапазон измеряемой температуры, составляет от 50 до 700° С, а погрешность измерения зависит от дозы и температуры облучения. Она составляет (10- 15°). Длительность отжигов (3 ч) установлена экспериментально для плотности потока 10 2—5-10 нейтр./(см -с) ( >75 эВ). При уменьшении плотности потока нейтронов время выдержки должно быть увеличено, а при увеличении плотности потока — уменьшено. [c.94]

Доза и температура облучения [c.175]

В результате у-облучения тефлона интегральной дозой 2,6-10 эрг/г при температуре —54, 23 и 177° С в атмосфере воздуха и азота был сделан вывод о том, что начальное уменьшение предела прочности на разрыв является функцией дозы облучения и температуры. У образцов, облученных и испытанных при 23 и 177° С, при дозе 2,6-10 эрг/г предел прочности на разрыв уменьшился до 40—60% первоначальных значений. При температуре облучения —54° С влияние такой же дозы облучения оказалось очень незначительным. Удлинение также зависит от дозы и температуры испытания. При 177° С удлинение составляло 15—20%, а при 23° С — 40—60% контрольной величины. Тефлон, облученный в азоте при 177° С, сохранял более высокое удлинение и сопротивление разрыву, чем тефлон, облученный на воздухе при той же температуре. При 23° С такое увеличение стойкости не наблюдалось. [c.67]

Облучение каждой такой серии образцов выполнено в одинаковых условиях по дозе и температуре. [c.101]

Ввиду того что основными факторами, определяющими поведение графита при облучении, являются температура и доза облучения, иногда целесообразно представить изменение объема образцов графита в виде пространственной диаграммы. В данном случае по двум осям откладывают значения дозы и температуры, а по вертикальной оси — величину относительного [c.189]

В более поздней работе Мейера и др. [70] определена радиационная стойкость аддукт-каучука, облученного различными дозами при температурах от —84 до -f93° С. Натуральный каучук был использован для сравнения, так как он имеет большую стойкость к 7-облучению. Данные для обоих каучуков приведены в табл. 2.8. [c.79]

Для большинства облученных изоляторов необратимые изменения электрических свойств являются второстепенным фактором, и срок их службы зависит от стойкости к механическим повреждениям. Большинство пластиков, используемых в качестве изоляторов в радиационных полях, твердеют и становятся хрупкими. Это. приводит к отслаиванию и шелушению, особенно при изгибе. Такие неорганические изоляторы, как керамика, стекло и слюда, и такие комбинации из органических и неорганических материалов, как слюда и стекло, в сочетании с силиконовыми или фенольными лаками, можно успешно применять в условиях высоких температур и интенсивного облучения. Большинство пластиков можно использовать при средних интенсивностях облучения, если они не выходят за пределы теплостойкости. Однако тефлон имеет низкую радиационную стойкость 25%-ное повреждение достигается при 3,4 X X 10 эрг г, хотя имеются данные о том, что при погружении в масло он может удовлетворительно работать до доз 4,4-10 эрз/з [66]. [c.96]

Рис. 4.14. Степень восстановления макроскопических размеров ВеО при отжиге в зависимости от дозы облучения [46] (на кривых указаны интегральный поток в нейтрон см (iS > 1 Мэе) и температура отжига].

Из рис. 4.33 видно, что коэффициент теплопроводности (наклон кривых) изменяется от отрицательной величины для необлученного графита до положительной для графита, облученного потоком 6,4-102 нейтрон см при 30° С. Сообщалось, что температура облучения оказывает небольшое влияние на порог насыщения теплопроводности в зависимости от дозы облучения [191]. Графит SF, облученный при 30 и 400° С, имеет этот порог в обоих случаях примерно при 1,9-1021 нейтрон см . Абсолют-75 100 125 150 175 200 изменение теплопроводности на- [c.190]

Радиационные изменения в электроизоляционных материалах и изоляторах носят как переходной, так и остаточный характер, в зависимости от типа материала (органический или неорганический), состава изолятора, вида излучения, мош ности дозы, времени облучения и таких условий, как влажность и температура окружаюш ей среды. Все эти факторы связаны друг с другом, и эффект, вызванный их взаимодействием, может быть исключительно сложным. [c.393]

Судя по результатам, приведенным в табл. 7.17, изоляционные покрытия обеспечили существенное уменьшение ионизационных эффектов и улучшение различных электрических характеристик. Оказалось, что полиэфирные покрытия превосходят по качеству другие покрытия, однако все изученные покрытия чувствительны к мощности дозы облучения и температуре. Изучение необратимых нарушений не входило в задачу эксперимента, поэтому соответствующие результаты отсутствуют. [c.408]

Повышение температуры облучения снижает как абсолютную величину усадки, так и соответствующую ей дозу, подобно тому как это имеет место у графита SF. Вторичный рост при температуре 550—600° С происходит более интенсивно, и его уровень достигает 16% после облучения флюенсом 2-10 нейтр./см . [c.179]

Изучение нейтронного повреждения проводится при достижении некоторой дозы — характерные особенности зарождения пор выводятся из исследования пространственного распределения пор, распределения пор по размерам, концентрации характерных пор. Исследование образцов, облученных при нескольких температурах и до различных доз, позволяет проследить за эволюцией радиационной пористости с температурой облучения и дозой. Выводы о механизме зарождения пор основаны на сопоставлении характерных особенностей зарождения пор и закономерностей развития радиационной пористости, полученных при экспериментальном исследовании объектов, с ожидаемыми из теоретических моделей зарождения пор. [c.123]

В работе [176] исследована сталь 321 после облучения ионами с энергией 46,5 МэВ при следующих условиях цикл И/В — сначала при температуре 500° С дозой 30 с/а, затем при температуре 500° С до общей дозы 60 с/а при низкотемпературном и высокотемпературном облучении цикл В/Н — сначала при температуре 600° С дозой 30 с/а, затем при температуре 500° С до общей дозы [c.168]

Для объяснения полученных выше зависимостей изменения физических свойств углеграфитовых материалов от параметров кристаллической структуры, дозы и температуры облучения может быть использована теория радиационных нарушений, предложенная Балариным и др. [157]. Она основана на том, что относительная концентрация дефектов Френкеля N во времени зависит от интенсивности возникновения дефектов А и размера критической области дефекта а. Величина а определяется числом атомов, приходящихся на один дефект. Кинетика изменения концентрации дефектов описывается уравнением [c.192]

Рассмотрены свойства различных классов поглощающих материалов, облученных в щироком диапазоне интегральных доз и температур. Сформулированы принципы создания радиационностойких композиций и даны границы их использования в качестве материалов стержней регулирования ядерных реакторов. [c.208]

Дозная зависимость радиационного роста. Первые экспериментальные наблюдения обнаружили линейную зависимость деформации радиационного роста урановых образцов до дозы облучения. Это дало основание Пейну и Киттелу [61 высказать предположение о том, что коэффициент радиационного роста является константой, которая зависит только от совершенства кристалла и температуры облучения. Однако, как выяснилось в ходе дальнейших [c.187]

Под действием ионизирующих излучений материалы и изделия претерпевают два вида изменений а) необратимые (не исчезающие с течением времени) и б) обратимые, наведенные, проявляющиеся только во время действия облучения. Обратимые изменения в первую очередь определяются интенсивностью излучения, необратимые— общим количеством энергии излучения, поглогценным единицей массы вещества,— дозой. Последняя в системе СИ измеряется в джоулях на килограмм 1 Дж/кг равен дозе излучения, при которой массе излученного вещества 1 кг передается энергия ионизирующего излучения 1 Дж. Иногда дозу измеряют в рентгенах (Р) 1 Р — количество энергии га.м.ма- или рентгеновского излучения, которое при поглощении его одним кубическим сантиметром сухого воздуха при давлении 101,325 кПа (760 мм рт ст.) и температуре 0 "С приводит в результате ионизации газа к образованию одной единицы заряда каждого знака (в системе СГС). [c.200]

Водные растворы этиленгликоля достаточно стабильны при дозах до 1,0-10 эрг/г [125, 130]. Антифриз, раствор 60% Prestone в 4%-ной Н3ВО3, не обнаружил заметных повреждений при облучении в реакторе с дозой 2,7 10 эрг/г, температура около 93° G. Этот же раствор полностью обуглился при поглощении примерно 2-10 эрг/г и температуре 93-135° С [45]. [c.34]

При дозах меньше 10 арг/з температура размягчения полиэтилена увеличивается с ростом дозы. Мейкл и Грэхем [68] получили материал с более высокой точкой плавления путем облучения стандартного полиэтилена электронами. В качестве изоляционного материала для проводов и кабелей облученный полиэтилен непрерывно работал при 150° С, длительно периодически работал при 200° С и работал в течение нескольких часов при 300° С. Однако Чарлзби [21 ] сделал вывод о том, что при более высоких дозах облучения полиэтилен становится гибким, резиноподобным материалом, а при дальнейшем облучении он сшивается и становится хрупким. [c.66]

Для изучения влияния температуры образцы Вайтона А облучались при температурах —18, -f23 и +177° С до дозы 1,74-10 эрг г [43]. Заметное уменьшение предела прочности наблюдалось при температуре облучения и испытания 177° С и не наблюдалось при температурах облучения и испытания —18 и +23° С. При этом относительное удлинение практически не изменилось при температуре 177° С, а при температурах —18 и +23° С наблюдалось уменьшение удлинения облученных образцов, более четко выраженное при температуре 23° С. [c.90]

Изменение механических свойств ВеО под действием облучения изучалось всеми исследователями, проводившими опыты с облучениями этого материала. Сообщалось, что модуль упругости ВеО плотностью 2,74 г/см уменьшается на 50% после облучения потоком быстрых нейтронов 6-10 нейтрон/см при температуре меньше 100° С, а при плотности 2,90 г/см — на 64% [76]. Таким образом, снова подтверждается вывод, что чем выше плотность ВеО, тем меньше ее устойчивость при облучении. Кларк [41, 43] подвергал ВеО облучению тепловыми нейтронами до 5 х X 10 ° нейтрон/см" и сообщил, что сопротивление изгибу и модуль Юнга существенно не изменялись. Эльстон и Лаббе [77] опубликовали, видимо, наиболее полные данные по изменению прочности на сжатие как функции температуры облучения, плотности вещества, потока нейтронов и температуры отжига. Их результаты представлены на рис. 4.12. Они сделали вывод, что сопротивление сжатию уменьшается с увеличением дозы облучения и что это уменьшение более резко выражено в ВеО большей плотности. Облучение при повышенных температурах (350° С) оказывало меньшее влияние на механические свойства. Потока быстрых нейтронов [c.162]

Рис. 4.15. Содержание гелия и трития в облз чеиной ВеО в зависимости от дозы облучения (для трития — при различных температурах облучения, °С) [188].

В работе [47] три типа термисторов стержни, бусы и диски — облучали интегральным потоком быстрых нейтронов 5,5-10 нейтрон1см и интегральной дозой у-облучения 2-10 эрг1г. Исследовали переходные процессы, хотя испытываемые элементы имели исключительную чувствительность к колебаниям температуры реактора. При измерении вольт-амперных величин во время и после облучения не были обнаружены изменения значений отрицательных температурных коэффициентов сопротивления. [c.359]

В результате облучения параметр решетки увеличивается и тем сильнее, чем ниже температура облучения и выше накопленная дрза (рис. 3.2). Общий характер зависимости параметра с от температуры обработки сохраняется тот же, что и у необлученного материала. В то же время относительный прирост параметра А с/с у не-графитированных образцов заметно выше, чем у графитирован-ных, по крайней мере до температуры облучения 200° С (см. рис. 3.2). Для графитированных образцов А с/с мало зависит от совершенства кристаллической структуры и в первом приближении может быть принято одинаковым для разных материалов. Поэтому при построении зависимостей относительного изменения параметров кристаллической решетки от дозы облучения можно использовать данные, полученные на образцах различных марок графита, в том числе и зарубежных [187, 220]. [c.101]

Отличительной особенностью поведения полуфабриката материала ГМЗ (температура обработки 1300° С) при температуре 200° С является меньшая величина роста по сравнению со средним ростом образцов, термообработанных при 2000— 3000° С. В результате дальнейшего увеличения температуры и дозы облучения усадка неграфитированных образцов усиливается, и после облучения при 550°С флюенсом 2-10 нейтр./см усадка достигает 3%, в то время как размерные изменения графита близки к нулю (рис. 4.1). Кроме того, с ростом дозы видна определенная тенденция к смещению точки, соответствующей переходу от распухания к усадке, в сторону более высокой температуры обработки. В этой связи напрашивается вывод о необходимости проведения высокотемпературной графитации реакторного графита, по крайней мере при температуре не ниже 2500-2600° С. [c.166]

При накоплении достаточно высокой дозы скорость сжатия становится равной нулю, а затем сжатие сменяется интенсивным вторичным распуханием. В результате этого быстро восстанавливаются начальные размеры графитовых образцов, а затем происходит их увеличение, которое может достигать 10% и более. Следует отметить, что для высокоанизотропных материалов, таких, как рекристаллизованный и пиролитический графит, во всем исследованном до настоящего времени интервале температуры облучения в направлении, параллельном преиму- [c.176]

Повышение температуры облучения от 400 до 750° С образцов изотропного графита на основе гилсонитового кокса приводит к снижению уровня их сжатия и дозы, соответствующей максимальной усадке [193]. У изотропного графита RP-4 (см. табл. 4.13), графитированного при той же температуре, что и SF, изменение размеров анизотропно (рис. 4.13). [c.182]

Вторичный рост, так же как и радиационное изменение размеров, имеющее место при низких уровнях облучения, анизотропен. Раньше (по флюенсу) он проявляется в направлении, совпадающем с преимущественным расположением осей с кристаллитов. Его скорость у изотропных графитов ниже по сравнению с анизотропными. Повышение степени совершенства кристаллической структуры материала снижает вторичный рост образцов. Увеличение плотности графита в определенных пределах также способствует снижению вторичного роста. Однако в образцах плотных графитов, когда их плотность превышает 1,85—1,95 г/см , вторичный рост проявляется при меньших дозах. Наконец, основным фактором, определяющим начало процесса и величину скорости роста, является температура облучения. С ее повышением, по крайней мере до 1100—1200° С, скорость вторичного роста резко увеличивается. Выше этой температуры скорость процесса снижается, что было отмечено при рассмотрении объемного изменения графита марок SF, AGOT, RP-4. Если этот экспериментальный факт будет подтвержден и для других марок реакторного графита, то появится возможность повысить температуру эксплуатации до 1200— 1300 С и выше. [c.189]

При флюенсе, превышающем (1- 2)-1022 нейтр./см , и температуре выше 400° С монотонное сжатие образцов графита сменяется их ростом. В этом случае упругая модель становится ненригодной не только количественно, но и качественно. Размеры образцов при этом, как было отмечено выше, увеличиваются с большой скоростью. Это обусловлено образованием вакан-сионных пор и пор-трещин в облученном графите, вклад которых при высоких дозах является определяющим. Так как при этом изменение AXJX и AXJXa достаточно [c.201]

В работе [72] определялись прочностные характеристики при 20° С образцов ниобия и ванадия, облученных при 600—1300 С до интегральной дозы 3,7 10 н/см . Обнаружено незначительное возрастание пределов текучести и прочности по сравнению с необлу-ченным состоянием вплоть до 1000° С и резкое увеличение этих характеристик после облучения при 1100° С. В этой же области температур наблюдался максимум прироста электросопротивления от температуры облучения ниобия. Данные электронно-микроскопических исследований, электросопротивления и механических свойств облученных образцов в области порядка 0,5 T j, свидетельствуют о качественном изменении характера дефектообразования по сравнению [c.78]

Результаты исследования влияния температуры облучения быстрыми ( > 1 МэВ) нейтронами на механические свойства хастеллоя Н (16% Мо, 6,5% Сг, 3,50% Fe, остальное Ni) представлены на рио. 40. Образцы облучали при температуре 50, 280 и 740° С, испытания проводили при 650° С [36]. На осрювании этих данных можно сделать вывод, что при небольших дозах нейтронного облучения (примерно до 10 н/см ) охрупчивание усиливается [c.99]

Представляет значительный интерес неоднозначность данных по влиянию температуры облучения на длительность инкубационного периода в сталях. Например, для стали 304 при облучении в реакторе EBR-H доза до порообразования увеличивается с ростом температуры облучения в интервале 370—600 С значения Ф/(, равны I 102 , 1,5 10 1 и 1 10 2 н/см ( >0,1 МэВ) при температурах 370—380 460—470 и 590—600° С соответственно [51. В холоднодеформированной стали 316 поры не образуются до флюен-са 7—8 10 н/см (Е > 0,1 МэВ) при 500 С с уменьшением или увеличением температуры облучения длительность инкубационно-, го периода сокращается до 4—5 10 н/см (Е >0,1 МэВ) [65J. В случае облучения отожженных сталей М316, 321, 347, FV 548 в реакторе DFR при 400—600 С длительность инкубационного периода независимо от температуры облучения составляет 22 2 с/а (1 с/а = 1,7 10 1 н/см (Е >0,1 МэВ)) [561. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...