В свободной струе

Статическое давление в свободной струе и вне ее почти одинаковое, поэтому [c.106]

Влияние примесей на распространение свободной струи. Экспериментальным исследованием распределения концентрации пыли в свободной струе и влияния концентрации взвешенных в ней частиц на поле скоростей такой струи [83] было показано, что при не очень больших концентрациях (и < 1,1 кг/кг) и размерах взвешенных в потоке твердых частиц (50 мкм) характер поля скоростей одинаковый для незапыленного (х =- 0) и запыленного потоков. [c.314]

Рис. 10.39. Зависимости безразмерных скоростей и концентраций в свободной струе [3]

Турбулентное течение жидкости в каналах различной формы, в пограничном слое обтекаемых потоком жидкости тел, в следе за обтекаемым телом и в свободной струе является вообще анизотропным и неоднородным. [c.396]

ЧЕРЕЗ КЛАПАН, ИЗ-ПОД ЗАТВОРА. ПЛАСТИНА В СВОБОДНОЙ СТРУЕ И В КАНАЛЕ [c.254]

Переход ламинарного режима в турбулентный кратко описан в п. 6.6 для течения в круглых трубах. Он наблюдается и при течениях в каналах разной формы, конфузорах, диффузорах, в пограничном слое при обтекании тел, в свободных струях. Хотя переходные явления для каждого класса потоков имеют некоторую специфику, но в основе любого из них лежит потеря устойчивости ламинарного течения, которая наступает при достижении определенных значений гидродинамических параметров. [c.359]

ПЛАСТИНКА В СВОБОДНОЙ СТРУЕ И В КАНАЛЕ [c.275]

Теперь в общем решении (7-70), (7-75) исходной задачи перейдем к пределу при /г —> 1. Это значит, что точка А сливается с точкой Н (см. рис. 137, а и а), т. е. стенка канала НА перестает существовать, и нижней границей течения становится лишь свободная граница струн НВ (рис. 141, а). Если же это течение симметрично продолжить вверх через стенку канала НО, то получим отрывное обтекание пластинки в свободной струе (рис, 141, б) по классической схеме, описанной в 12. [c.284]

Эжекция — особый вид смешения веществ. Сущность ее состоит в том, что один поток, обладающий большим запасом кинетической энергии, передает часть этой энергии окружающей неподвижной среде или другому потоку путем непосредственного вовлечения в движение частиц эжектируемой жидкости рабочей (эжектирующей) струей. Смешение потоков О, и в свободной струе в расчетном отношении рассматривается как процесс изобарный. Такой процесс называется свободной эжекцией. Важнейшей характеристикой такого струйного процесса является отношение т = О /С,, называемое коэффициентом эжекции. [c.88]

Турбореактивный двигатель (рис. 6.2) устанавливают на самолетах с околозвуковыми скоростями полета (при высокой начальной температуре газа перед турбиной скорость полета может увеличиваться до М > 2). Параметры рабочего тела (воздуха и продуктов сгорания топлива в воздухе) - давление р, температура Т и скорость w — вдоль газовоздушного тракта ТРД изменяются так, как показано в нижней части рис. 6.2. На взлете воздух из внешней среды засасывается через воздухозаборник I. Вследствие потерь в нем давление перед компрессором 2 становится несколько ниже давления внешней среды. В полете с большими скоростями воздух подвергается динамическому сжатию в свободной струе и сверхзвуковом диффузоре, затем сжимается в компрессоре, скорость его несколько уменьшается, а температура возрастает. За камерой сгорания 3 при определенном коэффициенте избытка воздуха температура Т продуктов сгорания меньше температуры пламени Тпл и имеет значение, при котором обеспечивается надежная работа турбины ГТД. Давление р продуктов сгорания в камере несколько падает, скорость [c.256]

Однако изменение противодавления ро будет сказываться на течении газа вне сопла в свободной струе вне сопла скорость при понижении Ро может стать сверхзвуковой, но поток в свободной струе не будет однородным (скорость существенно меняется по сечению струи). [c.49]

Давление пара в области, расположенной за зоной скачка, определяет давление в системе. Восстановление в этой области термодинамического равновесия и выравнивание температур жидкости и пара можно считать происходящими по известным законам изобарного обмена в свободной струе. [c.247]

Приведенные цифры указывают на особую роль, которую играет в струе ядро постоянной массы. В свободной струе присоединенная масса движется в том же направлении, что и ядро постоянной массы, а окружающая среда, из которой берется присоединенная масса — неподвижна. [c.37]

Масштаб турбулентности или иначе путь смешения I есть расстояние, на котором проявляется связь между пульсациями, т. е. на котором объемы газа, участвующие в пульсации, теряют свои скоростные особенности. Как уже указывалось, в потоке одновременно может существовать целая серия масштабов турбулентности. В свободной струе, ввиду отсутствия ограничивающих стен, можно предполагать постоянство масштаба турбулентности по поперечному сечению струи. [c.47]

Задачи, о которых шла речь выше, характеризуются подобием граничных условий для скорости и температуры. Например, в свободной струе-источнике скорость и избыточная температура максимальны на оси струи и равны нулю на ее границах и т. д. Такой вид симметричных граничных условий, очевидно, не является единственным. Практический интерес (например для задачи о перемешивании разнородных по составу или температуре объемов газа с помош ью острой струи, ориентированной по границе раздела, — идеализированной схеме острого дутья в топках), а также теоретический интерес представляют задачи с симметричными граничными условиями для скорости и асимметричными для температуры. Рассмотрению такой задачи посвяш ен следуюш ий раздел. [c.83]

Рис. 6. Профиль измеренной температуры в следе за плохообтекаемым телом Пунктирная линия—температура в свободной струе сплошная — температура в турбулентном следе

При р = оо, т. е. в свободной струе, при всех значениях тяк рециркуляции быть не может. [c.167]

Ниже рассмотрены некоторые результаты экспериментального и теоретического исследований скачковой конденсации в свободных струях и соплах Лаваля. Обнаруженная общность физических процессов в скачках конденсации, возникающих в различных условиях, дает основание для обобщений. [c.136]

При рассмотрении результатов исследования целесообразно различать две группы режимов по числу Маха (или отношению давлений е). В области дозвуковых скоростей в сильно конфузор-ном потоке при расширении пара в суживающихся соплах имеет место почти полное переохлаждение и конденсация возникает в свободной струе за соплом или на последующем участке течения с малыми градиентами скорости. [c.139]

Возвращаясь к рис. 6-12, отметим, что кривые давлений в свободной струе за суживающимся соплом и расширяющейся части сопла Лаваля (см. рис. 6-7) качественно совпадают. Начальный участок струи является сверхзвуковым и давление в нем падает в волнах разрежения, образующихся за срезом сопла. Следовательно, распределения параметров по оси начального участка и в расширяющейся части сопла Лаваля являются тождественными. [c.153]

Как первый, так и второй способы расчета не дают приближающихся к действительным значений коэффициента расхода. Как уже указывалось, распределение статического давления вдоль сопла показывает, что в случае сухого насыщенного или перегретого пара течение в сопле сопровождается переохлаждением. Детальные исследования течения влажного пара в свободной струе за срезом сопла (см. 6-1) показали, что даже при большой начальной влажности пар в критическом сечении всегда переохлажденный. [c.213]

В последние 3-4 десятилетия произошли существенные изменения в понимании природы турбулентности в свободных струях, слоях смешения, следах и пристеночных течениях, связанные с открытием крупномасштабных когерентных структур. Когерентные структуры - это крупномасштабные периодические вихревые образования, которые возникают вследствие неустойчивости слоев смешения, развиваются и взаимодействуют друг с другом на фоне мелкомасштабной турбулентности. Эти структуры имеют масштабы, соизмеримые с поперечным размером слоя смешения, и характеризуются достаточно большим временем существования. Интерес к изучению когерентных структур обусловлен их важной ролью в процессе турбулентного перемешивания, горения и генерации аэродинамического шума. Наиболее важным аспектом существования этих структур в струйных течениях является возможность управления турбулентностью с помощью прямого воздействия на эти структуры. [c.7]

Наиболее распространенные способы демпфирования такого рода колебаний сводятся либо к ослаблению регулярных вихреобразований в слое смешения свободной струи, либо к ослаблению воздействия колебаний в свободной струе на колебания в обратном канале [5.5]. Первое достигается сообщением пограничному слою в начальном сечении струи азимутальной неоднородности, что в конечном счете ослабляет или разрушает кольцевые вихри (когерентные структуры) второе - с помощью отверстий в стенках диффузора вблизи его входной кромки. [c.151]

На рис. 5.8 представлены зависимости амплитуды (2) и частоты (/) колебаний давления в свободной струе в зависимости от скорости потока, иллюстрирующие возникновение автоколебательных режимов в аэродинамической трубе с диаметром сопла d — 0,5 м, ее аэродинамический контур представлен на рис. 5.9. [c.152]

Рис. 5.8. Зависимость амплитуды (I) и частоты (2) колебаний давления в свободной струе аэродинамической трубы от скорости потока, иллюстрирующая образование автоколебательных режимов

Главная особенность течения в трехмерной пристеночной струе связана с сильной анизотропией ее расширения в вертикальном и поперечном направлениях. При этом уровень поперечной компоненты скорости намного больше, чем в свободной струе, а полная поперечная ширина струи 2В в 8-10 раз больше, чем ее вертикальная толщина Ву. Разработанная анизотропная модель турбулентности дает при [c.591]

Поскольку 61 62, закон изменения максимальной скорости в пристеночной струе можно принять таким же, что и в свободной струе с начальным сечением 2s, т. е. [c.594]

Задача XIII—20, Пластина, введенная в свободную струю воды перпендикулярно ее оси, отсекает часть расхода струи QJ и вызывает отклонение остальной части струи на угол а. Заданы скорость струи и = 30 м/с и полный расход ( = 36 л/с,, а также расход, отсекаемый [c.393]

Запишем основные уравнения, связывающие параметры газа в свободной струе с нараметрами в выходном сечеиии сопла. В первую очередь в качестве характерного сечения начального участка струи выберем максимальное сечение первой бочки (рис. 7.31). [c.412]

Уравнение неразрывности не зависит от величины силы Р. С помощью диаграммы состояния (рис. 7.36) легко установить качественное влияние силового воздействия на струю. Параметры газа в максимальном и изобарическом сечениях определяются точками пересечеппя неизменных кривых i и 5 с кривой 2, построенной по уравнению (116). При Рх>0 кривая 2 всегда лежит выше исходной кривой 2. Поэтому площади максимального и изобарического сечений получаются меньшими, чем в свободной струе приведенная скорость в максимальном сечении уменьшается, а приведенная скорость Ас в изобарическом сече-27 [c.419]

Направление потока в свободных струях или каналах с прозрачными стенками можно определить при помощи шелковой (или хлопчатобумажной) нити и флюгарок (флажковых угломеров) по их положению В1 потоке. Достаточно просто и точно направление потока может быть определено с помощью пневмо-метрических насадков на основе зависимости давления, воспринимаемого приемными отверстиями, от направления набегающего потока. С этой целью, например, можно использовать насадок для отбора полного давления. Насадок помещают в поток, вращают его вокруг оси и по максимальным показаниям манометра ориентировочно определяют направление потока. Затем насадок поворачивают так, чтобы ось приемного отверстия была установлена примерно под углом 40—45° к ориентировочно определенному направлению потока. В этом положении насадок наиболе чувствителен к углу атаки потока. По лимбу фиксируется его угловое положение, а по манометру — давление. Поворачивая насадок в другую сторону, проходят через максимум давления и находят второе положение насадка, в котором давление будет равно ранее зафиксированному. Направление потока будет совпадать с направлением биссектрисы угла поворота насадка от первого до второго положения. [c.197]

Задача XI11-20. Пластина, введенная в свободную струю воды перпендикулярно ее оси, отсекает часть расхода струи и вызывает отклонение остальной части струи на угол а. Заданы скорость струи и = 30 м/с и полный расход Q = 36 л/с, а также величина расхода, отсекаемого пластиной = 12 л/с. Определить реакцию струи на пластину и угол отклонения струи. Весомостью жидкости и трением струи о пластину пренебрегать. [c.397]

Воздушно-реактивные двигатели. Турбореактивный двигатель (см. рис. 6.2) работает по термодинамическому циклу (рис. 6.3, а). На взлете воздух из атмосферы засасывается в воздухозаборник со скоростью до 150 — 200 м/с. В полете на больщих скоростях воздух подвергается динамическому сжатию в свободной струе и сверхзвуковом диффузоре до параметров, соответствующих точке в. Дальнейщее сжатие воздуха до точки к происходит в компрессоре. (В современных ТРД основным типом компрессора является многоступенчатый осевой.) Общая степень повышения давления в ТРД достигает 100 — 200. [c.259]

Как видим, угол раскрытия диффузора берется несколько большим, чем угол раскрытия ядра постоянной массы в свободной струе (3—4°), и отрыва струи не наблюдается. Это, по-видимому, объясняется влиянием стенок диффузора на величину угла раскрытия. Некоторое исключение составляет явление, известное в гидравлике под названием гидравлического прыж- [c.62]

Все опыты проводились в свободной струе, истекающей из осесимметричного сопла малой конусности. Качество изготовления сопел контролировалось просмотром спектра свободной сруи на установке Теп-лера. [c.492]

При сверхкритических перепадах давления в плавно суживающихся соплах переход от критической скорости вблизи выходного сечения к сверхзвуковой происходит в свободной струе за соплом. В этом случае кромка выходного сечения AAi (рис. 8.11,а) является источником возмущения звукового потока. За выходным сечением струя встречает давление среды ра<р, и, следовательно, в точках Л и Л1 давление меняется от р до Ра- В результате от кромки сопла распространяется волна разрежения AA Bi и А АВ. Первая граница ЛЛ, представляет собой характеристику, угол которой 01=90° последние по потоку характеристики ЛВ, и А В должны проходить в свободной струе под углом a2=ar sin I/M2 (М2 — число Маха, соответствующее еа= Ра(Ро)- Все промежуточные характеристики, а также ABi и AiB, являются криволинейными, так как волны разрежения из точек Л и Л1 в пределах струн пересекаются. Характеристики, попадая на свободную границу АВ и А В, вдоль которой давление постоянно, отражаются от нее с обратным знаком, и волна разрежения переходит в волну сжатия. В результате пересечения волн разрежения в струе образуется конус (клин) разрежения АОА (рис. 8.11,а), основание которого расположено в выходном сечении сопла, и конус сн атия DBB. В пределах конуса разрежения давление становится ниже давления среды ра- В пределах [c.220]

Акустическая обратная связь, обнаруженная в свободных струях, (см. гл.1), здесь существенно усиливается. Установлены две ветви петли обратной связи - конвектируемые вниз по потоку когерентные структуры и распространяющиеся вверх по потоку волны давления, генерируемые соударениями крупномасштабных когерентных структур с экраном. Эти волны с частотой, соответствующей частоте крупномасштабных когерентных структур, возбуждают слой смешения вблизи сопла, что приводит к резкому усилению крупномасштабных когерентных структур. Харакгерный период автоколебаний определяется скоростью конвекции когерентных структур U , скоростью распространения вверх по потоку волн давления (скоростью звука), а также расстоянием между соплом и экраном. [c.144]

Однако неясно, что представляют собой исследуемые системы равновесное, стационарное или некоторое замороженное переходное состояние Кроме того, Касснер и Хаген высказали предположение о возможном увеличении концентрации кластеров с /г = 21 за счет распада более крупных агрегаций на пути их движения из области пересыщения, где они образуются, до квадрупольного фильтра масс. Сирси и Фенн в своем ответе на замечания Касснера и Хагена утверждают, что последнее не имеет места в их опытах, а потому ими получено истинное распределение масс кластеров в свободной струе [333]. [c.107]

РИС. 52. Равновесная концентрация (J) и кинетически предсказанный рост (2, -5) димеров Аг в свободной струе, выходящей из отверстия сопла диаметром 5,08- 10- (2) и 1,016.10-2 (3) см [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...