Тонкостенный стержень. Определение

Тонкостенный стержень. Определение [c.380]

ТОНКОСТЕННЫЙ СТЕРЖЕНЬ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ [c.381]

Тонкостенный стержень как расчетная схема сохраняет в себе основные свойства обыкновенного бруса, и выведенные ранее формулы, связанные с растяжением, изгибом и кручением бруса, остаются в основном справедливыми и для тонкостенных стержней. Так, в частности, в гл. 11 было рассмотрено кручение бруса с открытым и замкнутым тонким профилем. Полученные формулы прямо относятся к тонкостенным стержням и дают значения основных напряжений при кручении. Точно так же применима к тонкостенным стержням и выведенная ранее формула для определения нормальных напряжений при [c.325]

Определение понятия тонкостенный стержень было дано в 1.5. Линию, делящую толщину стенки стержня пополам, назовем средней линией, а поверхность, образованную движением этой линии в направлении оси стержня, назовем срединной поверхностью. У стержней замкнутого профиля средняя линия замкнута, а у стержней открытого профиля эта линия не замкнута. Профиль тонкостенного стержня может быть сложным, содержащим несколько замкнутых профилей и участков открытых профилей. [c.307]

I) К определению понятия тонкостенный стержень вернемся в главе XIV. [c.133]

Из изложенного ясно, что тонкостенный стержень с замкнутым профилем в нашей постановке задача статически определим и геометрически неизменяем, любой совокупности внешних нагрузок отвечают вполне определенные внутренние усилия, определяемые формулами (3) и (8). [c.142]

В самом общем случае действия сил на тонкостенный стержень формула для определения нормальных напряжений имеет вид [c.178]

Известно, что тонкостенный стержень с выбранной должным образом формой сечения способен воспринимать без разрушения не только растягивающую, но и сжимающую силу. Методику определения формы сечения такого стержня можно пояснить на следующем примере. Рассмотрим стержень, подвергающийся растяжению. Сечение такого стержня может иметь любую форму, например, форму ленты, вырезанной из листа (рис. 2.2, а). Из рис. 2.2, б видно, что при нагружении силой сжатия такой стержень легко теряет устойчивость. Теперь согнем ленту по линии /—/ (см. рис. 2.2, а), придав поперечному сечению форму уголка (рис. 2.3, а). В таком виде стержень, очевидно, может выдержать некоторую сжимающую силу, не теряя устойчивости, так как его ребра 2 и 3 взаимно поддерживают друг друга. [c.12]

Применение изложенной теории к решению ряда задач изгиба и кручения прямолинейного призматического стержня показывает, что если стержень тонкостенный, депланация сечения действительно пропорциональна функции кручения, как это и принимается в ряде работ. Если же стержень криволинейный или закрученный, это предположение в ряде случаев не оправдывается и может при определении напряжений и перемещений привести к существ ным погрешностям. [c.87]

Применимость модели идеально-упругого тела к реальным телам, как и любой другой реологической модели, должна быть подтверждена экспериментально. Однако осуществима проверка только следствий, получаемых теоретически из исходного закона. Чем больше накоплено таких следствий, тем больше возможностей создается для экспериментального исследования. Трудная задача установления закона состояния материала должна быть передана экспериментаторам как можно позже (Синьорини). Необходимо еще добавить, что непосредственному измерению доступно только поле деформаций, тогда как о напряжениях можно судить только по их интегральным эффектам— параметрам нагружения (растягивающая сила, крутящий момент, давление на поверхности образца и т. п.). Поэтому опыты чаще всего проводятся на образцах достаточно простой геометрической формы (призматический стержень, тонкостенная цилиндрическая трубка) в условиях статической определенности компонент напряженного состояния. Экспериментальные знания сосредоточены лишь на многообразиях одного, двух, редко и отрывочно — трех измерений шестимерного пространства компонент тензора деформации. Эти недостаточные сведения могут служить подтверждением не одного-единственного, а отличных друг от друга представлений закона состояния. Довольствуются принятой формой закона состояния, если констатируется его достаточно удовлетворительное подтверждение опытными данными в использованном диапазоне измеряемых величин. [c.629]

Ионизационная камера состоит из полого тонкостенного металлического цилиндра, в котором находится металлический стержень, расположенный по оси камеры и изолированный от нее. Стержень и цилиндр присоединяются к источнику постоянного тока. Под воздействием излучения газ в камере ионизируется и в цепи появляется ионизационный ток, величина которого при определенных условиях зависит только от интенсивности падающего гамма-излучения. [c.288]

Найдем положение точки С при условии, что стержень под действием приложенной нагрузки не будет закручиваться. Точка С, как известно из 75, является центром изгиба. Этот центр имеет большое значение для поперечного изгиба балок с несимметричным сечением, а также, как будет показано ниже, для кручения тонкостенных стержней. В настоящем параграфе выведем общую приближенную формулу для определения положения центра изгиба тонкостенного сечения открытого профиля. [c.334]

Раосмот,р,им тонкостенный стержень коробчатого сечения с раэмера,ми аХб, причем асЬ (см. схему на 1р ису1нке). По середине одной мз коротких сторон имеется узкий шов из материала более податливого на сдвиг по сравнению с материалом стержня. Податливость такого шва определяется коэффициентом аО/бэО, где а — ширина ш.ва 1бэ —эквивалентная толщина, зависящая от размеров н шага расположения реалыных связей О, О — соответственно модули сдвига материалов стержня и связей. Методика определения бэ дана в [1, 2]. [c.34]

Секториальные координаты. Как было показано в п. 1, нагрузку на тонкостенный стержень можно считать п]эиложен-ной в точках средней линии сечения, а для определения напряжений в любой точке также достаточно знать нормальные и касательные напряжения в точках средней линии сечения. Положение этих точек мы будем определять прямоугольными декартовыми координатами, пользуясь с этой целью системой координат, в которой осью абсцисс Ох является продольная ось стержня, а осями Оу и Ог —главные центральные оси инерции одного из его поперечных сечений. При заданном очертании средней линии сечения положение любой ее точки К может [c.296]

В след стаие малости толщины стеики нагрузки на тонкостенный стержень можно считать приложенными в точках на средней линии сечения. Для определения напряжений в любой точке достаточно найти напряжения в точках на средней линии сечения. Таким образом, при определении напряжений в расчетные формулы можно вводить координаты точек, которые расположены на средней линии сечения. [c.322]

Предполагается, что угол наклона линии прогибов мал по срав нению с единицей. Для большинства имек)щих практическое значение задач это справедливо даже тогда, когда прогибы достигают таких величин, которые будут заходить в так называемую область больших перемещений.- Углы наклона порядка единицы маловероятны, кроме исключительных случаев, куда входят тонкий стержень (задача эластики) или тонкостенные пластины или оболочки, которые изгибались в формы, способные перейти в их исходную форму, изготовлялись из материалов,-подобных резине, или деформировались с глубоким проникновением в пластическую область к подобным случаям применяются общие соотношения, полученные в главе 6, но для других слзгчаев онй не будут использоваться. Поэтому на данном этапе не будет делаться различия между задаваемым в виде div/dx углом наклона, что по определению есть тангенс угла поворота срединной поверхности в точке, и синусом этого угла или самим углом, измеренным в радианах, а также различия между косинусом такого угла и единицей. Поэтому угол между двумя поперечными сечениями (рис. 2.1, в) после деформирования можно представить как скорость, с которой изменяется угол наклона dw/dx при перемещении вдоль оси х, умноженную на пройденное в этом направлении расстояние, обозначенное через dx. [c.56]

При определении перемещений в элементе тонкостенного стержня с неоднородными граничными условиями можно применять формулу (5), справедливую для элемента с однородными граничными условиями. При этом концевые сечения должны свободно депланировать (условие свободной депланации выполняется, если при действии на стержень только крутящего момента в закрепленном [c.186]

В 1932 г. вышла в свет работа В. Н. Беляева — первая в мировой литературе работа, посвященная стесненному кручению тонкостенных стержней с замкнутым профилем. В этой работе рассматривается стержень замкнутого прямоугольного сечения,, со-. стоящий из мощных поясов, тонких стенок и нйсоторого числа диафрагм. Для упрощения решения задачи В. Н. Беляев предложил считать стенку воспринимающей только касательные напряжения И не работающей, йа нормальные напряжения. В этой же работе дан анализ статической неопределимости системы, указана наиболее целесообразная основная система и получена удобная система уравнений трех осевых сил для определения лишних неизвестных. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...