Приведение к шестому порядку

Плоское движение. Другой способ приведения к системе шестого порядка. В 29.8 мы показали, что уравнения движения в задаче трех тел в случае плоского двин ения допускают понижение до шестого порядка. Этот результат можно получить и другим путем, если исходить из уравнений в форме, приведенной в 29.10. [c.597]

Другие указания о порядке деталирования приведены в учебниках там же имеются примеры выполненных в процессе деталирования рабочих чертежей деталей. Подобный пример имеется и в настоящем Сборнике заданий (рис. 210 и 211). На рис. 210 приведен сборочный чертеж цанговой оправки, состоящей из шести детален. Этот чертеж является заданием 19 к варианту 33. По сборочному чертежу цанговой оправки на рис. 211 выполнены рабочие чертежи двух деталей корпуса и цанги. На чертежах нанесены все необходимые размеры, знаки шероховатости поверхностей и посадки (размеры 0 40А и 0 40С), Чертежи других деталей в целях экономии места не приведены. [c.231]

Уравнения (16) представляют новую систему, приведенную к системе шестого порядка. Если х, у, г получены интегрированием в виде фупк-ции от I и шести постоянных интегрирования, то выражеиия для Ха, Хь, Уа, Уь, 2а, МОЖНО ПОЛучИТЬ ИЗ СООТНОШСНИЙ [c.19]

Приведенный здесь анализ динамики полета вертолета основан на использовании низкочастотной модели несущего винта. При такой аппроксимации получается система с шестью степенями свободы твердого тела, причем влияние несущего винта проявляется в форме производных устойчивости. Для анализа, а часто и для численных решений удобнее система более низкого порядка. Низкочастотная модель несущего винта в целом достаточно хороша для анализа динамики полета. Она согласуется с очень низкими частотами движения вертолета как твердого тела, что было показано численными примерами для корней, приведенными в предыдущих разделах. Оправданием для использования низкочастотной модели служит быстрая перестройка махового движения лопастей (см. разд. 12.1.3). Небольшое запаздывание объясняется мощным демпфированием махового движения лопасти. В разд. 12.1 низкочастотная модель была получена непосредственно из дифференциальных уравнений махового движения. В невращающейся системе координат были опущены все производные по времени от угла взмаха, так что уравнения свелись к квазистатической реакции махового движения на отклонения управления, перемещения вала и порывы ветра. [c.774]

Рис. 4.100. Опыты Хокетта (1959) ПО сжатию очищенного урана со ско ростями деформаций ё=1с (нижняя кривая) и е=10 с (верхние кривые) при указанных значениях окружающей температуры, приведенных для создания возможности соотнесения к абсолютному нулю. Экспериментальные данные (кружкн) сравниваются с результатами, полученными для урана при данных значениях температуры на основании формулы (4.25). Отметим наблюдающиеся переходы второго порядка, имеющие место при четвертой и шестой деформациях перехода, т. е. при Л =10 и Л = 2 / — 673 К (7 опытов) 2 — 773 К (10 опытов) S — 773 К (9 опытов) 4 — 873 К (7 опытов) 5 — 873 К (9 опытов). Здесь а и еданы как условные напряжение и деформация данные пересчитаны Беллом с результатов опытов Хокетта, представленных в истинных напряжении и деформации.

Наибольшую историю среди методов приведения имеет метод степенных рядов, при котором коэффициенты разложения искомых величин (по нормальной к срединной поверхности координате г) определяются рекуррент-но через шесть основных функций (от внутренних координат а, Р срединной поверхности) последние же определяются условиями на боковых поверхностях (Н. А. Кильчевский, 1939, 1963), которым удовлетворяют с точностью до членов определенного порядка 2 , так как практически возможно лишь рассмотрение усеченных систем (т. е. систем дифференциальных уравнений конечного порядка). Следует отметить, что удовлетворение краевых условий (на контурных поверхностях) и начальных условий с заданной точностью требует вывода системы дифференциальных [c.261]

В разд. 5.6.4 мы обсудили один из наиболее многообещающих способов компенсации аберраций осесимметричными линзами, а именно коррекцию мультипольными элементами. Поскольку в уравнении (3.82) первые квадрупольные, октуполь-ные и додекапольные члены появляются в связи с членами второй, четвертой и шестой степеней поперечных координат, ясно, что эти компоненты изначально ответственны за члены первого, третьего и пятого порядков в уравнении траектории. Другими -словами, идеальный квадруполь приводит к астигматической фокусировке, идеальный октуполь ответствен за аберрации третьего порядка, а идеальный додекаполь —за аберрации пятого порядка. В случае реальных элементов появляются компоненты более высоких гармоник и ситуация усложняется. Естественно, даже идеальный квадруполь имеет аберрации, но приведенная выше классификация обеспечивает приемлемый учет основных видов различных мультипольных компонент. [c.576]

Для определения норм расхода отрезных фрез при разрезании пластмасс необходимо знать число переточек их до полного изнашивания. Для быстрорежущих отрезных фрез число их переточек Гможно принимать из расчета К = 12. .. 30, а для твердосплавных К = 12. .. 20. Приведенные в нормативной литературе [18] данные о числе переточек быстрорежущих фрез по ГОСТ 20318—74 завышены, так как эти фрезы с мелким зу бом и выдержать 100. .. 120 переточек они не в состоянии Расчет загрузки фрезерного станка по мощности ЛГ для вы полнения операщ1и разрезания проводится в таком порядке Определяют силу Р , Н. Для пластмасс шестой группы обраба тываемости она может быть подсчитана по усредненной форму ле Р = 0,67 В V" . " , где (— глубина резания, мм [c.43]

Диаграмма энергетических уровней орбиталей октаэдрических молекул или ионов XYg, имеющих Зй-электроны, была уже приведена на фиг. 130. Шесть 2х-орбиталей атомов Y (лигандов) дают молекулярные орбитали типа dig, 6g и flu- Такого же тпиа молекулярные орбитали получаются и из а-компонент шести 2р-орбиталей. л-Компоненты последних дают молекулярные орбитали типа fig, fi , f g и /оц (табл. 61). Влияние этих я-ком-понент на фиг. 130 не учитывалось в соответствии с общей практикой определения молекулярных орбиталей молекулы XYg (приведенных в центре диаграммы на фиг. 130). Читатель самостоятельно без особого труда может установить качественно, каково должно быть влияние этих орбиталей. В согласии с фиг. 156 порядок расположения орбиталей типа е и /2, получающихся из З х-орбиталей в молекуле XY, , оказывается обратным по отношению к порядку расположения этих орбиталей в молекуле XY4. Если, как это принято при построении диаграммы на фиг. 130, орбитали 2ру лежат ниже, чем орбитали 3dx, то взаимодействие орбиталей eg (2ру) и eg (3dx) приводит к тому, что величина А (фиг. 156) оказывается несколько большей, чем та величина, когда в качестве лиганда используются точечные заряды. Таким же образом взаимодействие орбиталей fiu. 2ру) л aig (2ру) с орбиталями flu ( 4jDx) и (4sx) приводит к тому, что верхняя компонента пары сдвигается вверх, а нижняя — вниз. Орбиталь /2 (Зйх) пе меняет своей энергии при образовании молекулы, если пренебречь взаимодействием с я-комнонеитами Зру-орбиталей. Примером может служить ион GoF , в котором шесть электронов занимают fog (3dx)- и eg (Зйх)-орбитали. Основным состоянием будет либо состояние if gY либо одно из триплетных состояний, получающихся из конфигураций (fig eg, т. е. Fig или F g- [c.425]

Для нахоладения рядов, представляющих периодические решения системы (5.84), близкие к лагранжевым и эйлеровым решениям, т. е. близкие к какой-либо точке либрации в системе Нехвила, мы применим метод Ляпунова непосредственно к уравнениям (5.84), не заботясь о приведении этих уравнений к системе шести уравнений первого порядка, что вовсе и не обязательно. [c.264]

Это значительно менее строгие условия, чем требования од-ночастотности излучения. На практике они допускают использование возбуждающего излучения с шириной линии порядка нескольких обратных сантиметров, что соответствует 100 или более продольным модам. Конкретный пример приведен на фиг. 7.13, где показаны результаты измерений, проделанных Янгом и др. [172]. В однорезонаторном генераторе использовался кристалл ниобата лития длиной 3,5 см, накачкой служила линия с длиной волны 0,473 мкм, так что резонансная волна 2,79 мкм сопровождалась излучением холостой волны с X — 0,569 мкм. Показаны измеренные ширины линий. Эта ситуация является наиболее благоприятной, поскольку частоты волн накачки и холостой близки друг к другу, так что величины производных, стоящих в знаменателе выражения (7.27), приблизительно одинаковы, что обеспечивает значительную допустимую ширину линии накачки. Если бы резонансной была волна 0,569 мкм, ширина линии накачки должна была бы составлять приблизительно одну шестую часть от упоминавшейся выше величины. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...