Теория удара системы частиц

LVL ТЕОРИЯ УДАРА СИСТЕМЫ ЧАСТИЦ [c.616]

Движение системы, на которую действуют ударные импульсы. Основное уравнение теории удара. При выводе основного уравнения в случае конечных сил мы рассматривали сначала простейшую систему, состоящую из одной частицы. Здесь мы сразу перейдем к общему случаю механической системы. Задача будет трактоваться как предельный случай задачи с конечными силами, и, как уже указывалось, заданные импульсы и импульсивные связи будут вводиться одновременно. [c.247]

Книга содержит следующие разделы теорию векторов, кинематику, динамику частицы, динамику системы частиц и статику далее, интегрирование уравнений динамики, динамику твёрдого тела и теорию удара. [c.658]

Вторая теорема Карно. Предположим теперь, что в каком-нибудь теле системы происходит взрыв и его частицы разъединяются. На возможном перемещении, соответствующем действительному движению тела непосредственно до взрыва, расстояния между любыми двумя частицами тела не изменяются и поэтому возможные работы взаимных ударных импульсов частиц равны и противоположны. (Для перемещения, соответствующего движению частиц непосредственно после взрыва, этого может и не быть.) Положив 8х — и Ы, Ьу = V Ы, Ьг = w bt, из общего уравнения теории удара получим [c.322]

Подробно остановимся на случае, когда область, занятая жидкостью имеет ось симметрии 2. Декартовая система координат х, у, г введена таким образом, что оси х и у лежат в плоскости свободной поверхности, ось г направлена вертикально вниз в глубь жидкости. Согласно классической теории удара, потенциал скоростей Ф, приобретенных частицами жидкости в результате удара, определяется решением смешанной задачи теории потенциала в области, занятой жидкостью [3 ] [c.114]

Произвольная интегральная электрическая характеристика разряда зависит от характерных длины промежутка I скорости газа и подвижности частиц напряжения зажигания разряда разности потенциалов между электродами (р безразмерного параметра х, характеризующего условия ионизации электронным ударом в области Вх ] системы Го безразмерных геометрических и газодинамических параметров. Поэтому на основе теории подобия и размерности [c.662]

СТИЦ, И Прибор сразу показывает некоторое среднее значение давления. В более точном исполнении мембрана воспринимает удары отдельных молекул, и, чтобы определить давление газа в системе (а не свойства отдельных его частиц), необходимо накопить сведения за многие соударения, т. е. производить измерение достаточно долго с тем, чтобы затем взять среднее за этот промежуток М (рис. , в). Не занимаясь здесь обсуждением вопроса, почему в системах большого числа частиц эти средние дают одно и то же, мы, во всяком случае с качественной точки зрения, вполне уясняем себе, что или макроскопический прибор, предназначенный для определения какой-либо характеристики всей статистической системы, должен одновременно взаимодействовать с большим числом частиц системы, выдавая соответствующие показания практически сразу, или измерение необходимо производить в течение достаточно долгого (по сравнению с характерной для данного случайного воздействия системы на прибор масштабной единицей времени) интервала времени М (более подробно эти вопросы обсуждаются в главах, посвященных теории случайных процессов в ТД и СФ-П). [c.23]

Классическое исследование, в котором вопросы рассматриваются подробно и с большой ясностью. Редкое употребление векторных обозначений. Том I — кинематика, статика и динамика частицы. Том II — системы голономные и неголо-номпые, уравнения Лагранжа и Гамильтона и связанная с ними общая теория, удар, взрыв, столкновение. Три дополнительных тома — непрерывные среды, вращение жидких масс и тензорное исчисление. [c.439]

Первая теорема Карно ( arnot). Предположим сначала, что ударные силы вызываются только внутренними взаимодействиями тел, составляющих систему, например, два тела могут столкнуться или две точки могут внезапно оказаться связанными нерастяжимой нитью. Эти взаимные действия будут находиться в равновесии, и сумма их возможных работ будет равна нулю для перемещений, которые не изменяют расстояний между взаимодействующими частицами, Предположим, что сталкивающиеся тела неупругие. Тогда непосредственно после удара точки контакта двух тел не будут иметь относительной скорости по нормали к общей поверхности контакта. Следовательно, если в качестве возможного перемещения взять действительное перемещение системы за время dt непосредственно после удара, то сумма возможных работ ударных сил будет равна нулю. Полагая бл = и Ы, бг/ = о б/, бг = w bt, из общего уравнения теории удара получим [c.321]

Получим выражение работы внутренних сил взаимодействия в системе ракета — отделяющиеся частицы . Внутренними силами являются реактивная сила Р, приложенная к ракете, и противодействующая ей сила —Р, приложенная к отделяющейся частице. Элементарные импульсы реактивной (Рс ) и противодействующей —РсИ) сил сообщают материальным точкам с массами т и (1т приращения скоростей у и Уг соответственно. Для вычисления работы воспользуемся теоремой Томсона и Тета в теории импульсивных движений (см., например, 13]) работа ударной силы при ударе равна произведению импульса этой силы на вектор средней скорости (для доударного и послеударного значений скорости) материальной точки, к которой приложена ударная сила [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...