Анализ выражения для кинетической энергии

Здесь каждый из членов определяется по формуле (9. 10) и, следовательно, Еа выражается через Л и Z исходного ядра. Анализ этого выражения показывает, что оно становится отрицательным при Z > 73, причем /ба/ и, связанная с ним формулой (9.6), растут с увеличением Z. Отсюда видно, что одна из закономерностей а-распада, согласно которой а-радиоактивность, как правило, проявляется только у последних элементов периодической системы и кинетическая энергия а-частиц растет с увеличением Z, легко объясняется при помощи капельной модели ядра. [c.123]

Относительно количества теплоты отметим еще следующее. Всякая работа есть форма передачи энергии, теплота также есть, форма передачи энергии, следовательно, теплота— определенный вид работы, но особого рода работы, совершаемой, так сказать, на молекулярном уровне, т. е. молекулами больших энергий над молекулами меньших энергий. Это положение должно быть ясно в свете изложенного анализа выражения (3.33). По аналогии с выражением 6l = pdv видно, что количество теплоты приобретает смысл тепловой работы , например работы, совершаемой молекулами более нагретого тела при передаче кинетической энергии молекулам менее нагретого тела. [c.36]

Анализ выражения для кинетической энергии. Рассмотрим структуру выражения для кинетической энергии системы, записанной через обобщенные координаты и скорости. Используя формулу (3), кинетическую энергию можно представить в виде [c.271]

Свойства машины с регулятором при резких изменениях нагрузки были предметом многих исследований. Можно сказать, что основы теории регулирования были заложены в трудах И. А. Вышнеградского в 1876—1877 гг. [52]. Машина, находящаяся под нагрузкой, и ее регулятор образуют систему с двумя степенями свободы, если регулирование является прямым (непосредственным). В качестве обобщенных координат Лагранжа обычно выбираются ход втулки регулятора h и угол поворота маховика ф. При расчетах вал принимается абсолютно жестким, так как частота колебаний вала в процессе регулирования бывает значительно ниже частоты собственных крутильных колебаний вала, В основе исследования лежит рассмотрение кинетической и потенциальной энергии регулятора и машины, выраженных через /г и ф. Для большей общности анализа предположим, что кинетическая энергия определяется выражением [c.375]

В данной заметке приведён анализ энергетических соотношений в условиях классической задачи Циолковского в системе точка переменной массы (ТПМ) — изменяющая масса (уходящие частицы непосредственно перед их отделением и отделившаяся масса) . В конечной форме получено выражение работы реактивной силы, приложенной к ТПМ и создающей кинетическую энергию ТПМ и кинетическую энергию изменяющей массы непосредственно перед отделением частиц. Получено выражение внутренней энергии, необходимой для реализации реактивного принципа (с учётом работы реактивной силы, приложенной к отделяющимся частицам). Показано, что в случае полного расхода массы (ш —> 0) полная работа реактивных сил в системе целиком идёт на создание кинетической энергии изменяющей массы и ожидать появления нового безмассового объекта, обладающего энергией, не приходится. [c.202]

Составные части динамического анализа. Уравнения плоского движения летательного аппарата записываются в виде уравнений Лагранжа, для составления которых необходимо знать выражения кинетической и потенциальной энергии полной системы. [c.592]

Вычисление энергии, рассеянной при трении, требует подробных знаний механизма процесса и лел<ит вне области термодинамики. Термодинамический анализ главным образом направлен на вычисление максимальной механической работы, совершенной процессом. Максимальная механическая работа получается в результате обратимого процесса, для которого F = 0. При незначительных изменениях кинетической и потенциальной энергии уравнение (1-12) превращается в следующее выражение для максимальной или обратимой механической работы [c.40]

Наибольшие трудности возникают здесь, тогда, когда приходится определять выражения кинетической энергии звеньев, яе-ляющейся функцией обеих обобщенных координат. Анализ принципа действия механизма импульсатора позволяет разделить все звенья на три группы. К первой группе относятся маховик 1 с валом и другие детали, закрепленные на этом валу. Кроме того, к этой же группе относятся звенья, расположенные от маховика слева и связанные с ним так, что положение их определяется только одной обобщенной координатой [c.160]

Рассматривая выражения (23.48) и (23.50), видим, что если отношение yFl/Q не мало по сравнению с единицей, то энергия удара Т заметно меньше величины To=Qv /2g, т. е. учет массы балки снижает расчетные напряжения в балке при ударе, а неучет массы, по-видимому, идет в запас прочности. Вообще же анализ последней формулы показывает, что одна и та же кинетическая энергия, запасенная ударяюш,ей массой, будет вызывать разные динамические напряжения в зависимости от массы ударяемой балки, при этом чем больше масса последней, тем напряжения будут меньше. [c.712]

Выражение (1. 3) для обобп енной силы оказалось удобным для динамического анализа и исследования тех механических систем, для которых известны интегральные представления кинетической энергии, например, для машинных агрегатов с переменными массами звеньев [13], роторов переменной массы. [c.14]

В макроскопическом кристалле энергия экситона Е состоит из ширины запрещенной зоны (разности энергий между зоной проводимости и валентной, уменьшенной на энергию связи электрона и дырки (эффективную энергию Ридберга = ie l2n4i ), и кинетической энергии центра тяжести экситона. Для полупроводниковой наночастицы радиусом v последнее слагаемое равно п к /2 1г [398], т. е. обратно пропорционально квадрату радиуса частицы. Более строгий анализ влияния размеров наночастицы на энергию экситона и учет кулоновского взаимодействия электрона и дырки дают следующее выражение [400, 415]. [c.112]

ГИЮ. Например, такими переменными могут бьпь скорости тел (кинетическая энергия определяется скоростью, так как равна Ми /2), емкостные напряжения, индуктивные токи и т. п. Очевидно, что число уравнений не превышает у. Кроме того, итоговая форма ММС оказывается приближенной к явной форме представления системы дифференциальных уравнений, т. е. к форме, в которой вектор d Wldt явно выражен через вектор W, что упрощает дальнейшее применение явных методов численного интегрирования. Метод реализуется путем особого выбора системы хорд и ветвей дерева при формировании топологических уравнений. Поскольку явные методы численного интегрирования дифференциальных уравнений не нашли широкого применения в программах анализа, то метод переменных состояния также теряет актуальность и его применение оказывается довольно редким. [c.97]

I, Т1, С) определялась координатами ядер (т. е. значениями Ц2Л2, , Ew, n). Система ( , т), была введена в задаче 7.2. В настоящем разделе обсуждается в общих чертах система осей (х, у, z) и рассматривается замена координат ( , т), координатами x,y,z) в операторе кинетической энергии электронов fe [см. (7.46)]. Труднее определить выражение оператора кинетической энергии ядер Ты (7.47), полученное после такой замены координат здесь этот вопрос рассматривается в общем виде, а подробный анализ дается в последующих разделах. [c.141]

Пренебрегая другими несущественными для нашего анализа прира щениями энеогии, запишем выражение для средней кинетической энергии единицы объема двияущейся со скоростью доменной границы, в виде [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...