Излучение нечерных тел

Реальное тело отличается от абсолютно черного тем, что оно не только поглощает, но и отражает и пропускает лучистую энергию. При введении понятий излучательная способность и степень черноты мы опирались на интегральное излучение нечерного тела, т. е. [c.18]

Излучение нечерных тел может быть определено на основании закона Кирхгофа, если известна излучательная опособность. В этом случае энергия излучения реального тела описывается произведением соответствую- [c.18]

При расчетах излучения нечерных тел учиты1вается эффективное излучение, которое складывается из собственного излучения тела и отраженного излучения других тел (фона) [c.20]

Излучение нечерных тел и закон Ламберта. Закон Ламберта строго справедлив во всем полупространстве только для абсолютно черного тела. Излучение нечерных тел подчиняется закону Ламберта при определенных значениях угла ср. На рис. 1-8 представлены характерные графики изменения величин степени черноты диэлектр от угла излучения е(ф). заны значения е(гр) для [c.25]

В соответствии с этим и излучение нечерного тела может иметь селективный характер. [c.693]

Излучение нечерных тел, например раскаленных металлов, всегда меньше излучения черных тел. Но световая отдача, т. е. отношение между энергией, полезной для освещения, и ее невидимой частью, для накаленного металла при данной температуре Т может быть выше, чем для черного тела при той же температуре, как видно из кривых, приведенных на рис. 36.7. [c.707]

Излучение нечерных тел, например раскаленных металлов, всегда меньше, чем излучение абсолютно черного тела. Однако соотношение между энергией, полезной для освещения, и невидимой частью спектра (световая отдача, выражаемая в люменах на ватт — лм/Вт) для раскаленного металла при данной температуре может быть выше, че.м для абсолютно черного тела при той же температуре. Распределение энергии по спектру для вольфрама и абсолютно черного тела при одной и той же температуре 2450 К, а также отношение испускательных способностей вольфрама и абсолютно черного тела показаны на рис. 25.5. Из кривой 3 следует, что в видимой области испускание вольфрама составляет около 40 % испускания абсолютно черного тела при той же температуре, а в инфракрасной области — около 20 %. По этой причине раскалеггный вольфрам — более предпочтительный источник света. [c.153]

Радиационная пирометрия основана на измерении полной (во всем спектральном интервале) энергии излучения тел. Если энергия полного излучения нечерного тела и энергия АЧТ равны, то температура АЧТ определяет радиационную температуру 7 р нечерного тела. Радиационная температура связана с термодинамической соотношением [c.191]

Поэтому при расчетах излучения нечерных тел обычно вводится понятие об их эффективном излучении, которое складывается из собственного излучения данного тела и отраженного излучения других тел [c.52]

Чисто собственное излучение нечерных тел возможно только для единичных изолированных тел, которые не находятся в лучистом обмене с другими телами. [c.52]

Для сравнения цвета нечерного и черного тел можно также воспользоваться отношением спектральных яркостей для двух произвольно выбранных длин волн. Тогда цветовой температуре тела можно дать 1следующее определение цветовой температурой тела называется температура черного тела, при которой отношение спектральных яркостей его излучения для двух длин волн 1 и Ц равно отношению спектральных яркостей излучения нечерного тела при этих же длинах волн, т. е. [c.312]

Радиационной температурой нечерного тела называется такая температура черного тела, при которой суммарная энергия излучения черного тела равна суммарной энергии излучения нечерного тела в рабочем участке спектра данного типа прибора (в дальнейшем будем обозначать радиационную температуру знаком Гр). [c.321]

Согласно определению радиационной температуры, суммарная энергия излучения нечерного тела, истинная температура которого Т, равна суммарной энергии излучения черного тела при температуре Гр, т. е. [c.321]

Изучая законы излучения нечерных тел, нагретых до пысокой температуры, исследователь, естественно, стремится наиболее просто характеризовать интересующие его особенности исследуемого объекта. Излучение абсолютно черного тела полностью характеризуется его температурой, чего нельзя сказать о нечерном излучателе. В результате исследований оказалось возможным использовать несколько видов температур , которые, не являясь истинными температурами излучателя, позволяют определять те или другие его свойства. [c.148]

Другой температурой, используемой для характеристики излучения нечерного тела, является яркостная (или черная) температура, определяющая яркость нагретого нечерного тела в узком спектральном интервале около некоторой выбранной длины волны Я. Обычно К = 0,665 мкм. [c.149]

По видам излучения И. с. разделяются на два класса 1) И. с. температурного, или калорического, излучения, в к-рых излучение света есть следствие нагревания светящегося тела до высокой темп-ры. В зависимости от рода излучающего тела этот класс И. с. может быть разделен на 3 группы а) И. с. черного излучения, б) И. с. серого излучения, в) И. с. избирательного (или селективного) излучения. Основой теории излучения И. с. этого класса являются законы излучения черного тела (законы Планка, Вина и закон Стефана-Больцмана, см. Излучение) и общим законом для всех трех групп, объединяющим излучения нечерных тел с черным излучением, — закон Кирхгофа. 2) И. с. люминесцирующего излучения, работающие на принципе одного из видов люминесценции, процесса, связанного с излучением света путем возбуждения атомов за счет какого-либо вида энергии, непосредственно воздействующего на вещество. Из различных видов люминесценции в И. с., используемых на практике, наиболее применима электролюминесценция (светящийся разряд в газах) кроме того в природе встречаются явления, связанные с хемилюминесценцией, или выделением лучистой энергии ва счет энергии химич. превращений (свечение медленного окисления — свечение живых организмов). Класс люминесцирующих И. с. является по преимуще ству классом И. с. холодно I о свечения. Повышение темп-ры, имеющее место при работе подобных И. с., служит побочным фактором, не участвующим активно п процессе излучения радиаций. В нек-рых случаях однако наряду с процессом люминесценции зыделение тепла при работе И. с. достигает таких размеров, что излучение может иметь смешанный характер к подобным И. с. например м. б. отнесены лампы с вольтовой дугой (см.), обладающие лю-минесцирующим свечением дуги и темп-рным излучением раскаленных электродов теория люминесцирующего свечения тесно связана с теорией строения атома и теорией спектров. Электролюминесцирующие И. с. могут быть разделены на группы в зависимости от рода газового разряда (дуговой, тлеющий, без-электродный) и в зависимости от характера излучающей среды (пары металлов, перманентный газ). [c.242]

Сопоставляя соотношения (10.10) и (10.11), находим уравнение закона Стефана— Кирхгофа для полусферической плотности интегрального собственного излучения нечерного тела в зависимости от температуры [c.331]

Радиационный пирометр. Пирометр, определяющий радиационную температуру, называется радиационным пирометром. Схема радиационного пирометра показана на рис. 14.5. Оптическая система пирометра позволяет сфокусировать резкое изображение удаленного источника И на приемнике П так, чтобы изображение обязательно перекрыло всю пластинку приемника. При этом условии энергия излучения источника, падающая в единицу времени на приемник, не будет зависеть от расстояния между истоничком и приемником. Тогда температура нагрева пластинки приемника и термоэлектро-движущая сила в цепи батареи термопар, горячие спаи которых заложены в пластинке приемника, зависят только от интегральной излучательной способности Е Т) тела, температуру которого определяем. Шкала милливольтметра, включенного в цепь термопар, градуируется по излучению абсолютно черного тела в градусах. Следовательно, вышеописанный пирометр позволит определить радиационную температуру произвольного нечерного тела. [c.334]

Так как для любой длины волны излучательная способность абсолютно черного тела больше излучательной способности нечерных тел, взятых при одной и той же температуре, то на первый взгляд кажется, что самым подходяш им источником света является абсолютно черное тело. Однако к источникам света предъявляются и другие требования, которым лучше удовлетворяют нечерные тела. Как показывают опытные данные, несмотря на то что излучательная способность вольфрама при всех длинах волн меньше, чем излучательная способность абсолютно черного тела, он обладает селективным излучением в видимой области — энергия излучения в этой области при температуре 2450 К составляет 40% излучения черного тела при той же температуре. В инфракрасной же области вольфрам отдает всего 20% инфракрасного излучения абсолютно черного тела. [c.375]

Радиационная температура. Схема измерений ясна из рис. 8.8. Интегральную энергетическую светимость измеряют каким-либо малоселективным приемником света, примерно одинаково реагирующим на излучение всех длин волн (например, термопарой или термостолбиком). Для того чтобы учесть заниженную (по сравнению с черным телом) энергетическую светимость данного нечерного тела, вводят некий коэффициент, показывающий, во сколько раз нужно как бы уменьшить значение а для вычисления температуры этого излучателя из закона Стефана—Больцмана. Другими словами, при измерениях температуры пользуются интерполяционной формулой [c.413]

Для нахождения интенсивности излучения пламени /пл при данной длине волны X используется закон Кирхгофа, согласно которому отношение излучательной способности нечерного тела к его поглощательной способности равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре. Считая, что интенсивность излучения /дл выражает излучательную способность пламени, получаем [c.254]

Цветовая пирометрия (пирометрия спектрального отношения) основана на сравнении отношений интенсивности излучения для двух длин волн X, и Аг для нечерного тела и АЧТ. Если эти отношения равны, то цветовая температура Тц равна температуре АЧТ. С термодинамической температурой Тц связана соотношением [c.191]

Удельный тепловой поток при переносе теплоты излучением от нечерных тел определяют из выражения [c.14]

Абсолютно черным телом называют такое, которое поглощает всю падающую на него энергию излучения в то же время такое тело испускает при данной температуре наибольшее количество энергии излучения по сравнению со всеми другими нечерными телами. Абсолютно черных тел в природе нет. [c.14]

Абсолютно черным телом называют такое, которое полностью поглощает все падающее на него излучение независимо от направления падающего излучения, его спектрального состава и поляризации, ничего не отражая и не пропуская через себя. Абсолютно черное тело при данной температуре характеризуется наибольшей энергией излучения для всех частот по сравнению с собственным излучением других (нечерных) тел. В качестве модели абсолютно черного тела для поглощения излучения может служить, например, полая сфера с очень малым отверстием в оболочке, площадь которого много меньше площади внутренней поверхности сферы А, т. е. AjA< . [c.275]

Все реальные тела имеют поглощательную способность, меньшую единицы, и называются нечерными телами. Для количественной характеристики реальных тел введено понятие степени черноты тела. Степенью черноты тела называется отношение энергии излучения данного тела к энергии излучения абсолютно черного тела при той же температуре [c.408]

Поскольку закон Планка получен для абсолютно черного тела, то по отношению к нечерным телам он выражает максимально возможную плотность потока излучения. Для нечерных тел спектральный состав излучения, кроме длины волны, зависит от физических свойств и определяется экспериментально. [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...