Потери работы вследствие необратимост

Уравнение (2.105) представляет собой основное соотношение между действительной работой и максимальной полезной внешней работой. Это уравнение имеет самое общее значение и справедливо для любых термодинамических систем. С его помощью по известным конечным и начальным значениям энтропий всех участвующих в процессе тел может быть определена разность между максимальной (теоретически располагаемой) полезной внешней работой и действительной произведенной работой, т. е. потеря работы вследствие необратимости процесса. [c.153]

Действительный холодильный коэффициент учитывает потери работы вследствие необратимости процессов в хо- [c.553]

ПОТЕРИ РАБОТЫ ВСЛЕДСТВИЕ НЕОБРАТИМОСТИ [c.42]

Потеря работы вследствие необратимости AL может быть определена по уравнению [c.42]

Уравнение (52) имеет большое значение для оценки с помощью энтропии степени совершенства того или иного процесса. В этом смысле энтропия — не только мера необратимости процессов, но и величина, дающая числовое значение потери работы вследствие необратимости. [c.50]

Потери работы вследствие необратимости процесса 54 Поток — Скорость средняя 627 [c.724]

Убедиться в том, что работа, затрачиваемая в случае а , равна потере работы вследствие необратимости диффузии 1 кмоль аргона в атмосферу при 25°С и 1 атм. [c.473]

Работа, необходимая для сжижения газа, в реальном цикле будет затрачена большая, чем в идеальном, на величину,определяемую потерей работоспособности вследствие необратимости процесса [c.338]

Первая теорема о потерянной работе — потеря полной получаемой (или избыток затрачиваемой) работы вследствие необратимости конечного процесса перехода между заданными устойчивыми состояниями [c.250]

Увеличение энтропии при переходе системы между двумя заданными устойчивыми состояниями связано с возрастанием случайности или неупорядоченности системы, хотя правильно понять это можно лишь в рамках статистической термодинамики, рассматривающей происходящие в системе события на микроскопическом уровне. Таким образом, непосредственная связь между потерянной работой и образованием энтропии является следствием того факта, что максимально возможную работу можно совершить лишь в полностью упорядоченном процессе. Иначе говоря, система должна проходить через последовательность устойчивых состояний, а значит, процесс должен быть обратимым. Следовательно, потеря работы в необратимом процессе обусловлена невозможностью поддержания полной упорядоченности при переходе системы из одного энергетического состояния в другое. Поэтому неудивительно, что потерянная работа (или диссипация, как ее называют при некоторых условиях) непосредственно связана с образованием энтропии в данном процессе. В рамках теоретико-информационного подхода к статистической термодинамике [16] потерянная работа оказывается в прямой связи с потерей термодинамической информации, или с возрастанием неопределенности вследствие необратимости рассматриваемого процесса. Так, поскольку в необратимом процессе система не [c.252]

Вычислить, сколько на 1 кг испарившейся воды а) образуется энтропии вследствие необратимости теплообмена в конденсаторе-котле и б) теряется полной работы вследствие необратимости, принимая температуру внешней среды равной 20°С. Выразить эту потерю в процентном отношении к полной мощности установки, равной 40 МВт, если интенсивность производства пара конденсатором-котлом равна 25 кг/ч. [c.451]

Описать конструкцию циклических производящего и потребляющего работу устройств, которые позволяли бы осуществлять полностью обратимый обмен того же количества тепла и между теми же температурами, что и конденсатор-котел из задачи 15.3, если в качестве источника тепловой энергии используется внешняя среда при температуре 20°С. Убедиться в том, что полная работа, совершаемая этими устройствами, должна быть равна потере полной работы вследствие необратимости, найденной в задаче 15.3. [c.451]

Считая поток адиабатическим, найти приходящиеся на один килограмм протекающего через турбину пара потери полной работы вследствие необратимости на каждой из двух ступеней. [c.453]

ПОТЕРЯ ПОЛЕЗНОЙ РАБОТЫ ВСЛЕДСТВИЕ НЕОБРАТИМОСТИ ПРОЦЕССА [c.79]

Потеря полезной работы вследствие необратимости процесса [c.81]

Главное же заключается в том, что затрачиваемая действительная работа на привод компрессора значительно больше теоретической вследствие наличия в нем больших потерь, связанных с необратимостью протекающих процессов. Эти потери могут увеличить действительную работу по сравнению с теоретической на 50% и выше. [c.297]

Это значит, что в предельном случае с помощью теплового насоса при указанных температурах в отапливаемое помещение может быть передана теплота, примерно в 9 раз превышающая работу, затрачиваемую в этом цикле. В реальных тепловых насосах вследствие необратимых потерь, связанных с передачей теплоты от источника низкой температуры к рабочему телу и от рабочего тела к нагреваемому помещению при конечных разностях температур, необратимых потерь в компрессоре и других значение отопительного коэффициента существенно меньше, чем в цикле Карно. В реальных тепловых насосах еот = Зч-5. [c.182]

Величину Т AS называют потерей работы. Эта потеря обусловлена рассеиванием энергии вследствие необратимости процесса. Чем больше приращение энтропии системы в целом, т. е. чем больше степень необратимости процесса, тем меньше производимая системой работа. [c.150]

Внутренний абсолютный к. п. д. цикла учитывает оба фактора, определяюш,их эффективность цикла способность теплоты превращаться в работу в данных температурных условиях и потери вследствие необратимости цикла. / [c.228]

Следовательно, равноценно рассматриваются действительно совершенная турбиной работа и переданные от нее другим элементам установки работоспособности, что справедливо в рамках всего термодинамического рассмотрения, так как, если в какой-либо другой части установки вследствие необратимости работоспособность будет частично уничтожена, то это нельзя ставить в вину турбине. Если между турбиной и подогревателями питательной воды нет падения давления и подогреватели работают с пренебрежимо малыми температурными потерями, то фактически можно было бы достичь полного использования работоспособности всех отбираемых количеств пара. [c.101]

Мы уже отмечали, что меньшая глубина охлаждения газа при адиабатном дросселировании по сравнению с охлаждением при адиабатном расширении при производстве работы объясняется наличием принципиально неустранимых потерь вследствие необратимости в процессе дросселирования. [c.457]

То же при условии полной обратимости (разд. 10.6). (Доказательство связи между потерей полной работы и производством энтропии вследствие необратимости можно найти в разд. 15.2 гл. 15 в части II.) [c.209]

Энтропия — мера потери работы вследствие необратимости реальных процессов, Чем больше необратим процесс в изолцро-ванной системе, тем больше возрастает энтропия >> и тем большая доля энергии не превращается в работу, рассеивается в окружающую среду. [c.39]

В этом и состоит основная идея эксергетического метода рабочее тело входит в аппарат с эксергией и, совершив полезную работу нолеан выходит из аппарата с эксергией е при этом потеря работоспособности вследствие необратимости процессов внутри аппарата определяется по уравнению (9-57). [c.315]

В действительном процессе истечения вследствие необратимости потерь на трение энтропия газа, как указывалось выше, возрастает и действительный процесс истечения отклоняется от изо-энтропы вправо (процесс 1—2д), Отклонение процесса вправо от точки 2 объясняется тем, что величина d -ip положительная, в связи с чем %n>S2. Поскольку расширение газа в сопле при истечении без трения и с трением происходит до одного и того же давления, то точка 2д будет лежать правее точки 2 на той же изобаре р-2 (12д > fj). Следовательно, действительная располагаемая работа /од = 1 — hn и действительная скорость газа на выходе нз сопла WJ = - - 2 (i — при истечении с трением всегда будут меньше, чем в случае обратимого течения без трения. [c.115]

Величину T As, равную произведению абсолютной температуры окружаюш,ей среды Т = Т на отнесенное к единице массы тела приращ.ение энтропии всей системы As, вследствие необратимости процесса, называют потерей работоспособности и обозначают Д/о. Следовательно, действительная полезная внешняя работа, которая может быть произведена 1 кг тела при переходе из данного состояния в состояние равновесия с окружающей средой, [c.151]

Однако, как будет вндно из дальнейшего, действительные двигатели не работают по циклу Карно, так как невозможно из конструктивных соображений осу-шествить в полной мере подвод и отвод тепла при t = onst, и термический к. п. д. для действительно осуществляемых б иклов значительно ниже. Кроме того, в реальных двигателях существует ряд потерь, происходящих как вследствие конструктивных особенностей машины, так и вследствие необратимости отдельных процессов цикла. Поэтому в действительности количество механической энергии, получаемой на валу двигателя, за счет каждой единицы тепла, получаемой из верхнего источника, оказывается значительно ниже, и для napoEibix установок оно в благоприятных условиях достигает 40%, а для двигателей внутреннего сгорания 42% от тепла, полученного рабочим телом в верхнем источнике. [c.98]

Из рис. 23.5,6 видно, что больше половины работы, которую термодинамически можно было бы получить, если бы все процессы были обратимыми, теряется вследствие необратимости горения и передачи теп-чс ТЫ от [ азов к воде и пару в котлоагрегате. Процессы во всех остальных агрегатах ТЭС мгеют достаточно высокую степень термодинамического совершенства, причем потери эксергии в конденсаторе составляют всего 3,5%. Это понятно, ибо пар на входе в конденсатор имеет столь низкие параметры, что практически уже не может совершать работу. [c.214]

Второй закон термодинамики и энтролия позволили лучше оценить энергетические возможности систем. Еще Гиббс и Гельмгольц доказали, что в данной среде, например в земиой атмосфере, можно использовать только часть полной энергии системы At/, например химического топлива. Эта часть была названа свободной энергией — AF. Другая же часть энергии топлива -- связанная , равная произведению температуры окружающей среды То на изменение энтропии в обратимых процессах (например, в результате изменения числа молей газообразных веществ, участвующих в реакции)—Д5о, то есть — Qq—To Sq, — переходит в тепло и рассеивается в окружающей среде. Таким образом, максимальная работа, которую способна совершить система, не может превысить величины 1 тах=At/—7 оА5о=Д/ . Поскольку же в реальных процессах всегда имеют место потери вследствие необратимости — ToAS , то действительная работа всегда меньше максимальной —ГоСА о-Ь [c.160]

Работа — Выражение графическое и аналитическое 41 — Потери вследствие необратимости 42 — Экиииа-лент тепловой 40 — — электрического тока 338 Равновесие тела в жидкости 459 Радиально-кольцевые щели 492 Радиальные щели 492 Радиус атомный чистых металлов [c.548]

Как отмечалось выше, полезная работа, производимая изолированцой системой (или теплом, отбираемым из горячего источника), является максимальной только в том случае, когда в системе протекают обратимые процессы. Подчеркнем еще раз, что любая необратимость будет приводить к уменьшению величины полезной работы, которая может быть произведена системой. При этом очевидно, что полезная работа системы (или полезная работа тепла) будет тем меньше, чем больше необратимость процессов, мерой которой является увеличение энтропии рассматриваемой изолированной системы. Поэтому между уменьшением величины полезной работы (или, как часто говорят, потерей работоспособности) и возрастанием энтропии системы вследствие необратимости должна существовать однозначная зависимость. Нетрудно установить характер этой зависимости. [c.106]

Если вследствие необратимого процесса в системе осуществляется переход между заданными устойчивыми состояниями а присутствии некоторой воображаемой внешней среды с температурой То, то связанная с необратимостью потеря полной совершаемой (или избыток потребляемой) работы равна ГоД5с, где Д5с— обусловленное необратимостью производство энтропии в системе. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...