Отношение частичного порядк

На множестве путей Р введем отношение частичного порядка 1<1], если и получен из пути / добавлением к нему несколько наборов, каждый из которых является соседним к предыдущему, иначе I и 1 несравнимы. Путь длины О является канонически начальным множеством Яр для Р [4]. [c.68]

Отношение частичного порядка, введенное Р. Боуэном в множестве (/, /"), даст оценку сверху числа прообразов точки А ей прн отображении л Эту оценку, превы- [c.227]

Область неопределенности 18 Объем выборки 97 Отклонение среднеквадратическое 65, 90 Отношение частичного порядка 17 [c.202]

Очень важным аспектом применения перманганата калия для очистки воды от марганца является образование дисперсного осадка оксида марганца МпОг, который, имея большую удельную поверхность порядка 300 м /г, является эффективным сорбентом. При обработке воды перманганатом калия снижение привкусов и запахов происходит также вследствие частичной сорбции органических соединений образующимся мелкодисперсным хлопьевидным осадком гидроксида марганца. Кроме того, осадок оксида марганца, как это указывалось выше, обладает каталитическими свойствами по отношению к процессу окисления иона марганца (II) кислородом воздуха. [c.423]

В гл. 1 было показано, что форма волнового фронта, формируемого ДОЭ в любом из порядков дифракции, не зависит от эффективности ДОЭ, т. е. от отношения интенсивности света, дифрагированного в данный порядок, к интенсивности света, падающего на элемент. Это обстоятельство дало возможность в гл. 4—6 проводить аберрационный анализ оптических систем, включающих ДОЭ, не учитывая тот факт, что часть падающего на ДОЭ света (иногда даже большая). попадает в нерабочие порядки. Однако, хотя наличие последних и не влияет на форму волнового фронта, но свет, дифрагированный в нерабочие порядки, частично попадает в плоскость изображения и искажает его (это явление будет рассмотрено в п. 7.4). Поэтому для ДОЭ [c.193]

Полученная в результате линейной фильтрации интерферограмма может содержать мультипликативную помеху за счет частичного перекрытия спектров соседних гармоник и перекрестной модуляции математической интерферограммы низкочастотными функция-мшА (х, у), х, у) (см. (9.3)). На одномерных интерферограммах мультипликативные помехи являются существенно более низкочастотными, чем математическая интерферограмма, а для их подавления можно использовать тот факт, что искомая математическая интерферограмма представляет собой синусоидальное колебание с постоянной амплитудой. Значения наблюдаемой интерферограммы в ее экстремумах можно рассматривать как оценки отсчетов мультипликативной помехи. Саму помеху можно восстановить, а значит, и скомпенсировать, интерполируя ее значения между найденными отсчетами. Точность такой компенсации, помимо точности интерполяции, определяется величиной смещения экстремумов математической интерферограммы за счет мультипликативной помехи. При этом относительная ошибка измерения значения мультипликативной помехи имеет величину порядка квадрата отношения ее производной к ней самой [74]. Отсюда следует, что если мультипликативная помеха является медленно меняющейся функцией, эта ошибка будет невелика. [c.186]

Перейдем к оценке вероятности одновременного возникновения двух или нескольких событий. Для редких событий эта вероятность — величина более высокого порядка малости, чем вероятность одного события. Рассмотрим, например, два независимых пуассонов-ских потока событий с интенсивностями и Х2 и продолжительностями событий и Tj. Вероятность Р Ei П Ei , ( 7" хотя бы частичного пересечения событий Ех и Е , принадлежащих разным потокам, при условии, что на отрезке [О, Т] произошло хотя бы по одному событию из каждого потока, найдем из геометрических соображений. Эта вероятность численно равна отношению площади сегмента диагональной полосы, содержащей все возможные, хотя бы частичные, пересечения событий, к площади квадрата со сто-236 [c.236]

Уоррен расположил различные типы соматических клеток по их чувствительности к излучению в нисходящем порядке следующим образом лимфоциты, гранулоциты, эпителий, гладкая мускулатура, фибробласты и нейроны. Таким образом, две основные группы белых кровяных клеток, а также ткани, в которых эти клетки воспроизводятся, более чувствительны к излучению, нежели кожа. Отношения чувствительностей в точности не известны, особенно для доз малой мощности, однако мы можем сделать заключение, что при облучениях, длящихся несколько десятилетий, величина интенсивности дозы, рассчитанная для всего тела, должна во всяком случае быть значительно ниже 1 г/день. Отсутствие подобных данных для постоянного облучения человеческого организма делает невозможной объективную оценку максимально допустимых мощностей доз к этом случае, так что определение таких доз является частично субъективным. [c.302]

Грунтовые массы представляют собой сложные образования, содержаш ие, наряду с основным веш еством грунта (например, глиной), пустоты, частично заполненные водой. При действии на грунт больших давлений, возникаюш их при взрыве, происходит своеобразная упаковка грунта, приводящая к заметному (порядка 30%) увеличению его объемного веса. В этом отношении показательны опыты [c.527]

Исключение в этом отношении представляют проекты механизации транспорта, касающиеся отдельных участков производства, осуществляемой в порядке частичной реконструкции. В этих случаях налицо объект сравнения — старая схема механизации транспорта. Экономическая эффективность от внедрения новой схемы легко определяется методом сопоставления. Однако в любом случае желательно иметь общие критерии для предварительного выбора подъемно-транспортного оборудования, учитываемого в схемах механизации транспорта, во избежание длительных и дорогостоящих проектно-конструкторских проработок вариантов. [c.205]

Проблеме поведения системы вблизи критических точек и разработке новой и более корректной трактовки в настоящее время уделяется много внимания в этом отношении изучение скорости звука может играть важную роль, так как здесь удается достичь гораздо большей точности, чем при определениях удельной теплоемкости. Как уже упоминалось, коэффициент поглощения очень быстро растет по мере приближения Т к Гкр, однако возрастание начинается при температуре, отстоящей от Г р только на 2—3 К. Это поведение отличается от поведения, наблюдаемого в бинарном растворе частично смешивающихся жидкостей, где поглощение звука на границе раздела растет в температурном интервале порядка десятков градусов [74]. [c.197]

Жидк и еР.,в которых по крайней мере один из компонентов—жидкость, являются Р. в узком смысле слова и могут быть разделены на следующие три группы растворы газов, жидкостей и твердых веществ. Особо важным понятием здесь является понятие о насыщенности Р. Газы и твердые вещества как правило, а жидкости во многих случаях, не смешиваются с данной жидкостью во всех отношениях имеется предел растворимости. Пусть имеется жидкость А и вещество В если вещество В в данных условиях тоже жидкость, то м. б. два случая А и В смешиваются во всех отношениях (вода и спирт) или только частично (вода и эфир). Мы говорим о растворе В в А, если количество А значительно больше количества Б, и о растворах А в В в обратном случае если же количества А и В одного порядка, то говорят просто о их смесях. В случае частично смешивающихся жидкостей А и В имеются 2 предела растворимости А в Б и В в между этими пределами лежит гетерогенная область равновесия 2 жидких слоев. [c.87]

При доказательстве той же теоремы нам понадобятся некоторые топологические понятия, краткие определения которых мы дадим ниже. Напомним прежде всего, что направленным множеством D называется частично упорядоченное множество (отношение порядка мы обозначим символом ), такое, что для каждой пары а, р элементов из D существует элемент [c.134]

При рассмотрении модели Изинга (гл. 5) мы обращали внимание главным образом на критические свойства системы. Пусть параметр / положителен, что способствует образованию скопления одинаковых атомов. Тогда удобно ввести параметр порядка , описывающий разделение фаз при этом оказывается, что такое разделение термодинамически выгодно при температуре ниже некоторой критической, Гд. Последняя, однако, может и не попасть в интервал между температурами испарения и замерзания смеси, в котором смесь только и может существовать как жидкость. Соответственно драматические критические явления могут прямо и не наблюдаться при смешивании. Так, при температурах ниже Та рассматриваемая модель просто указывает на то, что жидкости смешиваются лишь частично. Это хорошо известное явление. Для проверки модели при температурах выше Гс, когда атомы А ж В должны смешиваться в любых пропорциях, надо измерить термодинамические характеристики смеси. Например, выражения (7.1) и (7.2) сразу приводят к формуле для отношения парциальных давлений пара каждой компоненты в смеси и в соответствующей чистой конденсированной фазе [c.291]

Начиная с этого места мы будем рассматривать лишь конечные графы с внешними линиями, без циркуляций ). Отсутствие циркуляций позволяет определить на множестве вершин отношение порядка (частичного), соответствующее физически причинной упорядоченности событий, представленных этими вершинами. В этой главе мы сопоставим каждому графу О указанного вида аналитическое пространство (0) и каждому стягиванию ) % анали- [c.47]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ 1,29. Группа О называется (нетривиально) частично упорядоченной, если для некоторых элементов этой группы введено отношение порядка g, > gj (или, [c.126]

Известно, что металлы в твердом состоянии представляют собой кристаллические тела, в которых ион-атомы расположены в известном порядке, образуя ту или иную пространственную кристаллическую решетку. В узлах решетки находятся не обычные атомы, а атомы, потерявшие один или несколько валентных электронов. Последние не являются полностью свободными, а в некотором отношении частично связаны с атомами. Такая структурная частичка называется ион-атомом и обозначается индексом Me -n , где Ме — ион металла, nQ — число полусвободных валентных электронов. Ион-атом металла может существовать в кристаллической решетке только при наличии непрерывной связи с полусвободными, т. е. частично связанными, электронами. Стоит разорвать связь между полусвободными электронами и атомом, и ион-атом превращается в обычный свободный металлический ион Ме nQ Ме" + tiQ. Если к ион-атому прочно присоединить полусвободные электроны, то последний превращается в обычный атом Ме"" + п0 —s- Me. Хотя данному атому, сидящему в узле решетки, и нельзя приписать вполне определенный электрон, имеется, однако, связь между атомами и полусвободными электронами, движущимися в пространстве между узлами. [c.7]

Доказательство. Аналогичное утверждение для марковских разбиений базисных множеств диффеоморфязмов было доказано в [4]. Из марковости семейства Ж следует, что при малых t отображение Пуанкаре Р Nx- N(j (x) и покрытия прямоугольниками Jfx и u) удовлетворяют в соответствующих окрестностях точек х и ср((л ) таким же условиям, каким удовлетворяют ограничение некоторого А-диффеоморфизма на его базисное множество / Qs s н марковское разбиение в окрестностях точек х и f x). Отсюда следует, что доказательство из [4] дает иам требуемый результат при малых I. При больших t рассмотрим последовательные моменты д , (х), ф, (л ), Ф (х), где —/ >0 мало, н воспользуемся тем, что отношение является частичным порядком. [c.120]

Легко вндеть, что в снлу (4.2) это определение согласуется с определением отношения порядка иа базисных множествах ТМЦ. Однако, еслн для ТМЦ это отношение оказывается частичным порядком, то для А-диффеоморфизмов это уже не обязательно так, н могут суш,ествовать циклы внда [c.215]

Развивающиеся страны в последнее время являются важным фактором при прогнозировании будущего энергопотребления. Это частично связано с ростом их политического влияния в ООН, проявлением роста их влияния является также Диалог между Севером и Югом на Конференции по мировому экономическому сотрудничеству. Проявляются также тенденции к движению к Новому международному экономическому порядку , что видно из резолюций Генеральной Ассамблеи ООН и из последующих обобщающих работ. В этих работах обнаруживаются значительные различия в отношении к развивающимся странам в зависимости от происхождения работы. Можно отметить, однако, общий рост внимания к специфическим проблемам непроизводящих нефть ряда стран Южной Америки, Африки и Юго-Восточной Азии. В докладе группы по исследованию политики в области ядерной энергии [55] для США рекомендована энергетическая политика, ведущая к сохранению значительной зависимости от импорта нефти при этом игнорируется влияние подобной политики на более бедные страны. Однобокий взгляд на вещи в этом докладе отмечался многими за пределами США этот недостаток в значительной мере преодолен в докладе организации Ресурсы для будущего 1979 г. [c.262]

Критическая область на фиг. 10 по форме аналогична критической области для случая низких давлений чем меньше расход в пленке, тем меньшее отношение тепловых потоков требуется для возникновения кризиса. Однако величина теплового потока здесь на порядок выше, чем при низких давлениях. Это может быть частично следствием ошибки в принятом значении коэффициента теплоотдачи для двухфазного потока или естественным следствием высокого давления, так как удельный объем пара ярп давлении 70 атм на порядок ниже, чей при давлении 7 атм. Кроме того, ширина критической области очень велика из-за неопределенности в положении места возникновения кризиса, что приводит к ошибке в расчетной величине теплового потока порядка 40%. Механизм высыхания в этих опытах не проявился, Да ке если имеется ошибка в коэффициенте теплоотдачи, область действия этого механизма должна суш,ествовать, хотя может случиться, что вычисленное отношение тепловых потоков окажется больше единицы. Необходимы подолнительные экспериментальные данные при наличии недогрева и для опытных участков большой длины, чтобы можно было заполнить область высоких значений - кольц—с и доказать суш,ествование области высыхания прп высоких давлениях. [c.229]

Стремление к минимуму упругой энергии определяет внутр. структуру и взаимное расположение мартенситных кристаллов. Новая фаза образуется в форме тонких пластинок, определ. образом ориентированных относительно кристаллография, осей. Пластины, как правило, не являются монокристаллами, а представляют собой пакеты плоскопараллельных доменов — областей новой фазы, различающихся ориентацией кристаллич, решётки (между собой домены находятся в двойниковом отношении см. Доме/ш упругие, Деойникование), Интерференция полей напряжений от разл. доменов приводит к их частичному уничтожению. Дальнейшее уменьшение упругих полей достигается за счёт формирования ансамблей из закономерно расположенных пластин. Т. о. в результате М. п. возникает поли-кристаллич. фаза со своеобразным иерархия, порядком (ансамбли — пластины — домены) в расположении структурных составляющих (см. Гетерофазная структура). Деформирование материала с такой структурой происходит в осн. за счёт смещения доменных границ ( сверхупругость ). При нагреве дроисходит обратное превращение мартенситной фазы в исходную, и тело восстанавливает нервонач. форму, к-рую оно имело до М. п. (память формы). [c.49]

Эфф. вычисление связных средних в каждом порядке разложения (I) для 5(Р) (а также частичное суммирование к.-л. подпоследовательностей членов этого разложения) проводится, как правило, с использованием графич. техники, вполне аналогичной технике Фейнмана диаграмм, где вместо причинных ф-ций Грина, характерных для квантовой теории поля, применяются т.н. мацубаровские ф-ции Грина (см. /рина функция в статистич. физике). В рамках Т. т. в. имеет место теорема (Уорд и Лат-тинжер [2]) о стационарности (точнее, минимальности) функционала свободной энергии У- по отношению к вариациям полной ф-ции Грина или массового оператора частный случай этой теоремы, соответствующий обобщённому среднего поля приближению, эквивалентен т.н. статистическому вариационному принципу [c.92]

Измерения отношения сигнал/шум проводились на трассе длиной 1,06 км при использовании в качестве мишени специально обработанного алюминиевого листа. Мишень отражала излучение приблизительно по ламбертовскому закону с коэффициентом отражения 0,626. При отражении происходила частичная деполяризация излучения, характеризуемая отношением квадратов максимальной напряженности электрического поля отраженного излучения и ее горизонтальной составляющей, равным 0,847. Приемный канал локатора регистрировал только горизонтальную составляющую отраженного поля, в то время, как излучение передатчика также имело горизонтальную поляризацию. Параметры эксперимента представлены в табл. 6.2. Измеренное отношение сигнал/шум по мощности оказалось равным 1,23-10 , что в пределах порядка согласуется с расчетным значением. [c.239]

Интерферометр Фабри—Перо. Рассмотрим последовательные частичные отражения и прохождения света через две стеклянные пластины, внутренние поверхности которых строго параллельны друг другу (рис. 124), отполированы с большой точностью (от 720 до 7200 длины волны) и покрьггы силыю отражающими пленками. Пленки могут быть металлическими (серебро, золото, алюминий) или состоять из нескольких диэлектрических слоев, подобранных так, чтобы получился очень большой коэффициент отражения (см. 29). Внешние поверхности стеклянных пластин наклонены под небольшим углом (порядка 0 1°) к внутренним поверхностям, чтобы. отражения от них уводились в сторону и не смешивались с лучами, отраженными от внутренних рабочих поверхностей. Однако энергия, связанная с этими отражениями, незначительна и в последующем расчете не учитывается Кроме того, нет необходимости также учитывать поглощение света при прохождении света через стеклянную пластину. Ослабление амплитуды при отражении характеризуется коэффициентом отражения р [см. (18.5)]. Отношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей равно (рис. 124). Для характеристики прохождения волны через пласти пользоваться коэффициентом пропускания т [см. (1 .9)] неудобно, поскольку он связывает амплитуду волны внутри стекла с амплитудой волны вне стекла, а в данном случае удобнее связать между собой амплитуды волн по разные стороны стеклянной пластины. Обозначим отношение модуля амплитуды прошедшей через пластину волны к модулю амплитуды падающей у[с [c.171]

Iq. По мере удаления от центра кружка Эйри к его периферии имеем Атп ф onst ф О, и происходит частичное или полное взаимное интерференционное гашение лучей. Полному гашению соответствует образование первого тёмного кольца картины. Расчёт угла дифракции (f для первого тёмного кольца приводит к условию d-siiii i = 1,22Л. Оценка энергетики дифрагированных пучков позволяет заключить, что области кружка Эйри, ограниченной первым тёмным кольцом, соответствует подавляющая часть (больше 90%) дифрагированного светового потока. За тёмным кольцом следуют чередующиеся светлые и тёмные кольца последующих порядков, причём максимальная интенсивность в области светлых колец быстро убывает за счёт быстрого разрастания их площадей (AS r ) при уменьшении интенсивности пучков, дифрагирующих на большие углы. Расчёты показывают, что отношение [c.112]

На рис. 131 представлены результаты этих опытов. (Цифры над столбиками обозначают количество соответствующей кислоты в миллимолях на 1 л масла, поглощенной материалом в процессе старения). Кабельная бумага и картон, как показывают приведенные данные обладают явно выраженной избирательной сорбционной способностью по отношению к исследуемым продуктам. Наиболее активно ими поглощаются из масла уксусная кислота, далее в порядке убывания поглощающей способности следуют масляная кислота, нафтеновые кислоты и стеариновая кислота. Наблюдаемое явление, по-видимому связано с эффектом Траубе [Л. 117], согласно которому при увеличении размера молекул сорбируемого вещества уменьшается величина сорбирующей поверхности. Можно предположить, что изменение свойств волокнистых материалов при их эксплуатации в трансфор-маторнол масле следует частично отнести за счет адсорбции ими из масла органических, главным образом низкомолекулярных, кислот. Опытные данные показы- [c.267]

Положительность величины фд означает, что дислокации термодинамически неустойчивы. Это приводит к расщеплению дислокации с вектором Бюргерса, большим по абсолютной величине межатомного расстояния в кристалле, на несколько дислокаций с меньшим вектором Бюргерса. Действительно, представим себе дислокацию с вектором Бюргерса, равным Ь лЬо, где Ьо — минимальное значение вектора Бюргерса, равное расстоянию между узлами кристаллической решетки, а п—целое число энергия Гиббса такой дислокации составит n blGl2. Так как всегда п > п, то энергия Гиббса большой дислокации с вектором Бюргерса b = nb существенно больше энергии Гиббса п дислокаций с вектором Ьо, а следовательно, большая дислокация распадается на п единичных, совокупность которых во всех остальных отношениях эквивалентна начальной большой дислокации единичная дислокация, в свою очередь, может разделиться на несколько частичных дислокаций (если только это возможно без серьезного нарушения кристаллического порядка в области между частичными дислокациями). [c.80]

Для численной устойчивости алгоритма исключения требуется еще, чтобы элемент был не только ненулевым, но и достаточно большим. Если алгоритм неустойчив, то можно потерять всю информацию об исходных коэффициентах Кц- Мы осуществляем только частичный контроль за размером элементов так что неизбежны некоторые ошибки округления. Внутренняя чувствительность матрицы К к малым возмущениям определяется ее числом обусловленности, примерно равным отношению наибольшего собственного значения к наименьшему. Этот вопрос обсуждается в гл. 5. Число обусловленности йависит от размера шага Л и от порядка дифференциального уравнения. Вычислительные трудности иногда возникают не из-за плохой обусловленности матрицы К, а из-за неудачно [c.49]

Смотреть страницы где упоминается термин Отношение частичного порядк : [c.11] [c.206] [c.17] [c.173] [c.62] [c.298] [c.110] [c.23] [c.589] [c.144] [c.329] [c.45] [c.421] [c.190] [c.15] [c.686] [c.945] [c.365] [c.367] [c.492] [c.127] [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...