Пересжатая волна

Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает—ср. задачу 4 (Б. В. Айвазов, Я. Б. Зельдович, 1947) ). [c.683]

Повышение ресурса деталей может быть обеспечено и применением покрытий, нанесенных на поверхность деталей, например детонационным напылением или ламинарной высокоэнтальпийной плазменной струей. Совместно с Институтом гидродинамики СО АН СССР были изучены условия формирования пересжатой детонационной волны в каналах различного сечения и формы, что обеспечило повышение более чем в 2 раза импульса силы и КПД энергоносителя за счет формирования пересжатой волны в стволе установки. Использование установки для детонационного напыления (рис. 8) позволяет увеличить ресурс и надежность деталей в 2—3 раза. Перспективными направлениями улучшения технических характеристик оборудования для детонационного напыления являются создание системы контроля процесса напьшения и управления установкой с помощью ЭВМ замена ацетилена природным газом, а также применение технологии нанесения размерных покрытий без последующей механической обработки поверхности. Внедрение установок нового поколения позволит увеличить номенклатуру обрабатываемых деталей в 8-12 раз, добиться окупаемости оборудования не более чем за полгода, а также обеспечить достижение следующих показателей [c.79]

Пусть в газообразной горючей смеси, которую будем считать идеальным газом с начальной плотностью ро происходит мгновенное выделение энергии Е в точке, на оси или на плоскости симметрии. По газу распространяется сильная ударная волна, в которой полностью происходит сгорание. Эта волна является пересжатой волной детонации. Распространяясь по газу, с течением времени она перейдет в самоподдерживающуюся детонационную волну — волну Чепмена-Жуге ( ВЧЖ ). Рассмотрим развитие процесса в приближенной постановке, основанной на методе Г.Г. Черного [1-3]. [c.411]

Видно, что пересжатая волна детонации, возникаюндая при взрыве, переходит в ВЧЖ на расстояниях порядка масштаба Т, который дает полученная из обндих соображении формула (2), и чем ближе 7 к единице, тем дальше происходит этот переход. Заметим, что в окрестности точки перехода, где В/В близко к единице, применяемый приближенный метод перестает быть справедливым, так как не выполняется основное предположение о сгребании волной всей массы газа. [c.413]

Пересжатость возникает также при распространении сходящейся цилиндрической или сферической детонационной волны — см. Зельдович Я. Б.— ЖЭТФ, 1959, т. 36, с. 782. [c.683]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D [c.97]

На рис. 19 для трех значений энергии активации Е = Е/(ЯТ1) приведены области устойчивости в переменных / = D J — степень пересжатости, q = Q/ КТх) — теплоподвод в волне. [c.135]

Можно оценить порядок расстояния, на котором происходит переход пересжатой детонационной волны в ВЧЖ. По мере роста размеров возмущенной области энергия, выделившаяся в результате химической реакции, становится порядка энергии взрыва и превосходит ее. Начиная с этого момента, взрывная волна переходит в детонационную. Для оценки имеем [c.412]

Это неравенство совпадает с приведенным в [4] условием для сферических (г/ = 3) волн детонации ЧЖ. При невыполнении условия (3.3) интегральные кривые автомодельных уравнений развернуты в противоположную сторону от точки ж = О и все волны детонации оказываются пересжатыми, т.е. распространяются со скоростью, меньшей скорости звука в газе за детонационной волной. Это имеет место, в частности, при г/ = 2, // = 2, п = 1и = 0 (бимолекулярные реакции при наличии цилиндрической симметрии). [c.618]

Рис.8.10. Формирование детонационной волны в гомогенных ВВ. 1 — фронт инициирующей ударной волны 2 —границы заряда 3—детонационная волна, распространяющаяся по предварительно сжатому ВВ, 4 — нормальная детонация 5-пересжатая детонация т. —период индукции.

Наличие спектра очагов качественным образом изменяет динамику ударно-волнового инициирования детонации негомогенных ВВ. В отличие от однородных жидких и газообразных ВВ, в таких веществах не наблюдается выраженный период индукции, инициирующая ударная волна переходит в детонационную относительно плавно, без скачков и пересжатий. На рис.8.11 показана эволюция [c.284]

В связи с задачей сверхзвукового обтекания тел горючей смесью с образованием детонационной головной волны С. С. Квашнйна и Г. Г. Черный (1959) и Г. Г. Черный (1966) изучили обтекание конуса с присоединенной детонационной головной волной. При достаточно больших углах конуса течение за пересжатой детонационной волной аналогично известному случаю обтекания конуса с адиабатическим скачком уплотнения. При уменьшении угла конуса волна детонации ослабевает и превращается в волну детонации Чепмена — Жуге. При дальнейшем-уменьшении угла конуса волна детонации не изменяется, но за ней возникает коническая волна разрежения. Эта волна разрежения отделяется от течения сжатия вблизи конуса скачком уплотнения, интенсивность, которого при уменьшении угла конуса сначала растет, а затем вновь, уменьшается. В пределе, когда угол конуса обращается в нуль, скачок [c.163]

Сходящуюся детонационную волну для случая цилиндра рассмотрел Я. Б. Зельдович (1959). Мы ограничимся описанием начала процесса, достаточного, чтобы установить факт самопроизвольного пересжатия. [c.327]

Таким образом, dpidr <0, т. e. при уменьшении радиуса волны давление на ней растет и она становится пересжатой. Причиной усиления волны можно считать ее кривизну и сокращение поверхности фронта со временем. [c.328]

Итак, в зоне С давление продуктов реакции повышается, детонация в районе С оказывается пересжатой, условие Жуге здесь нарушается. Вперед от зоны С к ударному фронту СС идет волна сжатия, период индукции в этой области уменьшается, газ воспламеняется быстрее и точка С приближается к фронту СС. В зонах РР давление вследствие расширения падает, газ охлаждается, период индукции увеличивается, точки РР отходят еще дальше от ударного фронта СС. В итоге возмущение возникнув, усиливается. В этом и заключается неустойчивость плоского комплекса, состоящего из ударной волны и следующей за ней плоской зоны воспламенения. [c.385]

После длительных и очень трудных поисков К. И. Щелкину (1945) и Я. Б. Зельдовичу (1945) удалось выяснить, что спин имеет газодинамическую природу и представляет собой косую пересжатую детонацию, распространяющуюся с постоянной скоростью вдоль стенок трубы по спирали. Горение в спиновой детонации, как выяснилось, начинается за фронтом ЬМ тройной маховской конфигурации (рис. 11). Волна ЬС этой же конфигурации представляет собой прямой ударный фронт, характеристики которого можно вычислить по теории Зельдовича — Неймана. [c.391]

Структура неоднородностей при пульсирующей детонации, как показывают эксперименты и сопоставленные с ними газодинамические расчеты, выглядит следуюпщм образом. От пересжатых участков (С на рис. 8) к ударному фронту приходят волны сжатия и вызывают на его поверх-ности возмущения двух типов излом — пересечение двух ударных волн (рис. И, а и 12, а) и пересечение ударной волны с косой детонационной (рис. 11, б и 12, е). [c.393]

I) Такие детонационные волны иногда называют пересжатыми , так как вещество сжимается в них до более высоких давлений, чем в нормальной волне, соответствующей точке Жуге. [c.597]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...