481 сравнение методов расчет

В четвертой главе приводятся примеры расчёта, анализ и сравнение полученных результатов с результатами других методов расчёта устойчивости откосов. Поскольку сами расчёты по методу КЭ могут быть реализованы при помощи различных пакетов программ и сам метод является общепризнанным, то при исследовании ПДС массива откоса основное внимание уделялось эффективности алгоритма определения момента потери устойчивости откоса. [c.18]

В соединениях, обладающих хорошими пластическими свойствами, концентрация напряжений не оказывает влияния на прочность конструкций, работающих под статической нагрузкой. В зоне пластической деформации распределение напряжений меняется по сравнению с упругой зоной и становится равномерным, что оправдывает условные методы расчёта прочности. [c.911]

Рассмотрим далее наиболее простой, но наиболее показательный для сравнения с другим методом расчёта случай, когда 1 = 0. При этом ГЗ (4.13), (4.14) и (4.17) получи-м [c.70]

Прочность резьбы в пластмассах целесообразно оценивать экспериментально ввиду многочисленности факторов, её определяющих. Многообразие видов и марок пластмасс, а также различие в методах воспроизведения резьбы (прессование, нарезка метчиком, нарезка самим винтом) делают обычные расчёты весьма условными. Повышенное по сравнению с чисто металлическими соединениями трение в резьбовых соединениях пластмасса + сталь" позволяет применять резьбу с так называемым укрупнённым" шагом. При этом лучше обеспечивается равнопрочность стержня винта по внутреннему диаметру резьбы (растяжение) и витков резьбы (срез — смятие — изгиб). [c.202]

НАПРАВЛЕННОСТЬ акустических излучателей и приёмников — нек-рая пространственная избирательность излучателей и приёмников, т. е. способность излучать (принимать) звуковые волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. В режиме излучения Н. обусловливается интерференцией звуковых колебаний, приходящих в данную точку среды от отд. участков излучателя (в случае многоэлементной акустич. антенны — от отд. элементов антенны). В режиме приёма Н. вызывается интерференцией давлений на поверхности приёмника, а в случае приёмной акустич. антенны — также и интерференцией развиваемых приёмными элементами электрич. напряжений при падении звука из нек-рой точки пространства. В нек-рых случаях, напр. у рефлекторных, рупорных и линзовых антенн, в создании Н. кроме интерференции существ, роль играет и дифракция волн. Аналогичные фнз. явления вызывают Н. эл.-магн. излучателей и приёмников (Н. эл.-магн. антенн), поэтому в теории направленности акустич. и эл.-магн. антенн много сходных понятий, определений и теорем. В зависимости от матем. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются разл. теоретич. методами. В случае наиб, простой модели, представляющей собой дискретную (или непрерывную) совокупность малых по сравнению с длиной волны X излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (или интегрированием) сферич. волн, создаваемых отд. элементами. Для плоских излучателей, заключённых в бесконечные плоские экраны, применяется принцип Гюйгенса. Поле сложных цилиндрич. или сферич. излучателей определяется с помощью метода собств. ф-ций. Наиб, общие теоретич. методы основаны на использовании ф-ций Грина. [c.242]

Для точного уравнения четвёртого порядка у = Ус не будет особой точкой. При построении наших асимптотических рядов надо тщательно проследить за проявлением этой особенности, вводимой лишь математическим методом интегрирования. Это можно будет сделать, если мы получим возможность сравнения наших асимптотических разложений по 1/aR, удобных для практических расчётов, с точными решениями уравнения четвертого порядка (3.11). [c.671]

В седьмое, вновь переработанное издание курса проф. Н. М. Беляева, по сравнению с пятым изданием, внесены следующие изменения и дополнения. Определение деформаций по методу Мора — Верещагина изложено несколько полнее. Добавлена глава о расчёте тонкостенных стержней. При расчётах на усталость введён учёт масштабного фактора. Даны методы технических расчётов на ползучесть. В приложении, таблица Механические характеристики металлов заменена таблицами, содержащими данные об отечественных марках металлов добавлен сортамент неравнобоких уголков и приведены таблицы секториальных характеристик двутавров и швеллеров. Кроме того, заново просмотрен весь-текст, который местами сокращён, а местами дополнен и обновлён. [c.14]

Проведём расчёт по методу сравнения деформаций. Опорных реакций — [c.443]

Следуя далее плану расчёта статически неопределимой балки по методу сравнения деформаций и возвращаясь к схеме фиг. 372, мы [c.452]

В главе Динамика парораспределительного механизма рассмотрены точный графоаналитический метод динамического исследования и результаты, полученные поэтому методу для паровоза серии ФД. Для сравнения приведены также результаты расчёта по более простому, но менее точному способу Щукина — Шестакова, получившему известное распространение при проектировании паровозов для определения напряжений в основных звеньях и шарнирах парораспределительного механизма. [c.7]

Фиг. 23. К расчёту листовой рамы по методу сравнения деформаций струнки и рамы в надбуксовом вырезе

В зависимости от математич. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются различными теоретич. методами. В случае наиболее простой модели, представляющей собой дискретную или непрерывную совокупность малых по сравнению с длиной волны Я излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (интегрированием) сферич. волн, создаваемых отдельными эле- [c.221]

Однако из теории оптических явлений известно, что если длина волны безгранично уменьшается, то волновые законы приближаются, как к своему пределу, к законам геометрической оптики. Совершенно так же в помеш,ениях, размеры которых очень велики по сравнению с длиной волны, в целом ряде случаев можно и должно пользоваться акустическими аналогиями геометрической оптики, строить траектории звуковых лучей, определять запаздывание первых и последующих отражений, находить фокальные точки и т. п. Те же методы применяются и в расчётах, относящихся к открытым областям, частично ограниченным боЛь-шими отражающими поверхностями. [c.438]

Соответствующие расчёты показывают, что влияние ультразвуков, как таковых, на скорость химических реакций будет весьма невелико, если частота ультразвука мала по сравнению с частотами колебаний молекул, а интенсивность ультразвукового поля не превышает 10 — эргов. Этим методом были исследованы следующие реакции [c.205]

Графический метод интегрирования дифе-ренциальных уравнений движения привода даёт значительную экономию времени по сравнению с табличным аналитическим методом при той же точности расчёта. В этом смысле преимущества графических методов расчёта перед аналитическими аналогичны преимуществам вычислений на лога ифмиче-ской линейке перед обычными методами вычисления. [c.957]

А — о-метод и метод инвариантов. Электрич, и многие др. свойства полупроводников и полуметаллов, в к-рых число свободных носителей заряда мало, определяются лишь спектром вблизи точек экстремума, т. в. у потолка валентной зоны и дна зоны проводимости. Возможное положопие экстремумов, число эквивалентных экстремумов и вид спектров вблизи них зависят от симметрии кристалла. Для расчёта спектра вблизи данного экстремума f j используется либо теория возмущений (f —р-метод), в к-ром волновая ф-ция электрона и рассматриваемой зоне в точках кф/С(, раскладывается UO волновым ф-циям всех др. зон в точке кд, либо метод инвариантов, позволяющий непосредственно учесть требования, накладываемые симметрией кристалла [5, 10]. При этом коистаиты, определяющие спектр, находятся из сравнения с эксперим-данными. [c.92]

Если поле падающего излучения мало искажается рассеянием, то описание рассеяния относительно просто. Эти случаи возможны, когда диэдектрич. проницаемости е рассеивающих частиц и окружающей среды близки и частицы не слитком велики либо когда-частицы малы по сравнению с X. В первом случае поле рассеянного света рассчитывается суммированием полей элементарных диполей с учётом (3) и их интерференции. Этот метод даёт качественно правильные результаты, в частности в расчётах Р. с., большими молекулами, звенья цепи к-рых рассматривают как элементарные ди- поли. [c.279]

Хотя вычисленные в КХД методом Монте-Карло значения физ. величин и находятся в согласии с опытом (когда такое сравнение можно провести), неопределёя-иость расчётов пока довольно велика, напр. для масс адронов она превышает 100 МэВ/с. Ведутся работы, направленные на то, чтобы уменьшить эту неопределенность за счёт уменьшения статистич. погрешности, увеличения размера решётки и учёта вклада виртуальных кварков. В частности, создаются процессоры, специально предназначенные для выполнения численных расчётов в КХД. [c.390]

Этот расчёт проведён в т, н. приближении энергетических центров тяжести [4]. Из сравнения (6) и (2) видно, что параметр А квазиклассич. теории определяется обменной энергией А, т, е, A = zsA. Для определения величины и знака А нужна более точная теория, к-рую лают, напр , микроскопич. расчёты обменных взаимодействий в металлах методом функционала спиновой плотности, исходя лишь из кристаллич. структурьг и порядкового номера в таблице Менделеева [II]. Используются также нек-рые усложнения гейзенберговского гамильтониана, иапр. с помощью учёта неск. типов обменных интегралов между разл. соседями в узлах решётки (подробнее см. Спиновый гамильтониан). При низких Т, используя метод вторичного квантования, удалось провести более точный расчёт энергетич. спектра ферромагнетика. Ограничиваясь состояниями, близкими к основному (при О К), в к-ром спины всех магнитно-активных электронов взаимно параллельны, можно найти собств. значения оператора [c.297]

Эксперим. метод определения Ф.д. основан на сравнении с опытом результатов расчёта разл. физ. эффектов, выполненного в соответствии с существующей теорией. Такое сравнение (во всех случаях, когда оно могло быть проведено) до сих пор не показало к.-л, расхождений. Поэтому эксперимент даёт пока лишь верх, границу Ф. д. Для этой цели используются прежде всего опыты при высоких энергиях, выполняемые на ускорителях и характеризующиеся относительно невысокой точностью. К ним относятся опыты по проверке нек-рых предсказаний кван-ттой электродинамики (рождение и аннигиляция пар, рассеяние электронов на электронах и т. д.), а также дисперсионных соотношений для рассеяния пионов на нуклонах. К др. типу принадлежат прецизионные статич. эксперименты измерения аномального магн. момента электрона и мюона, лэмбовского сдвига уровней энергии и т. д. Обсуждались предложения по использованию информации, идущей от космич. объектов,—космич. лучей сверхвысоких энергий ( 10 эВ>, пульсаров, квазаров, чёрных дыр. [c.381]

Наиб, точные значения Ф, ф. к. обычно получают путем сравнения результатов прецизионных измерений с предсказаниями соответствующих теоретич. моделей. Все перечисленные выше Ф. ф. к. (кроме а) являются размерными величинами, поэтому их численные значения зависят от размера соответствующих осн. физ. величин и выбора системы единиц, а также от степени точности измерений и расчётов. В итоге возникает довольно сложная процедура согласования значений Ф. ф. к. на основе наименьших квадратов метода с учётом соотношений, связывающих Ф. ф. к. Последнее такое согласование было проведено Р, Коэном (Е. R. ohen) и Б. Тэйлором (В. N. Taylor) в 1986 (табл.). Уточнение значений Ф. ф. к. имеет важное значение для метрологии, а также может привести к обнаружению (или устранению уже известных) противоречий в физ. описании природы. [c.381]

При вычислении энергии осн. состояния с помощью волновой ф-ции (13) 1утцвиллер использовал приближение, при к-ром подсчёт числа спиновых конфигураций производится классич. методом с помощью комбинаторных приёмов оно оказалось точным в пределе rf-юо. Расчёт Ео с волновой ф-цией (13) в пределе d- a - даёт хорошее согласие с результатами численных расчётов по квантовому методу Монте-Карло для d=2 и = 3, так что поправки порядка Ijd к пределу d= x являются в этом случае очень малыми и энергия осн. состояния слабо чувствительна S размерности пространства. Сравнение энергий парамагн. (/ ), ферромагн. (F) и антиферромагн. (AF) фаз приводит к магн. фазовой диаграмме на плоскости (t/, п) (рис. 6). [c.395]

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ—раздел эксперим. ядерной физики, объединяющий методы исследования ядерных излучений а-, fS-частиц, 7-квантов, электронов внутр. конверсии (см. Конверсия внутренняя), а также протонов, нейтронов и др. частиц, возникающих при радиоакт. распаде и в ядерных реакциях. Определяются энергия частиц, их поляризация, пространств, и временные распределения. Цель исследований—определение спектра и квантовых характеристик ядерных состояний энергии, спина, чётности, магн. дипольных и квадрупольных моментов ядер, параметров деформации (см. Деформированные ядра) и др., а также вероятностей переходов между ядерными состояниями в зависимости от их квантовых характеристик. Получаемые методами Я. с. эксперим. данные при сравнении их с результатами теоретич. расчётов в рамках тех или иных ядерных моделей позволяют судить об осн. чертшс связи и движений нуклонов в ядре, что может быть выражено через структуру модельной волновой ф-ции ядра. [c.656]

Фундаментальные функции.— Чтобы проанализировать вынужденное движение струны дальше, мы должны найти фундаментальные функции, которые удовлетворяли бы граничным условиям при данной частоте. Мы положим для того, чтобы сделать задачу внача ю более простой, не обращая пока внимания на детали, что поперечный импеданс в точках закрепления ж — О и х = I велик по сравнению с волновым сопротивлением струны ес. В этом случае можно воспользоваться приближёнными методами, и техника расчёта будет сходна с той, которая нами применялась в 12. Мы рассмотрим однородную струну с постоянным натяжением и без распределённого со-против.пения (добавочные усложнения могут быть рассмотрены далее сейчас мы пока будем интересоваться только теми изменениями в движении струны, которые вызываются движением точек закрепления). [c.165]

Конденсор 1 и объектив 4 снабжены двоякопреломляющпмп пластинками (помечены на рисунке диагональными стрелками), первая из к-рых расщепляет исходный световой луч на два луча, а вторая воссоединяет их. Один из лучей, проходя через объект 3, запаздывает по фазе (приобретает разность хода по сравнению со вторым лучом) величина этого запаздывания измеряется компенсатором 5. Метод интерференц. контраста в нек-рых отношениях сходен с методом фазового контраста — оба они основаны на интерференции лучей, прошедших через микрочастицу и миновавших её. Отличие интерференц. метода от метода фазового контраста заключается гл. обр. в возможности с высокой точностью (до /300) измерять разности хода, вносимые микрообъектом, используя компенсаторы. На основании этих измерений можно производить количественные расчёты, напр., общей массы и концентрации сухого в-ва в клетках биол. препаратов. [c.420]

Эксперим. метод определения Ф. д. основан на сравнении с опытом результатов расчёта разл. физ. эффектов, [c.834]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...