JEIDA

Имея в виду анализ условий возникновения меж- и внутри-зеренных разрушений (см. рис. 3.2), остановимся на соотношении между параметром a = f//def и аналогичной величиной Иакл = dpn/rfef, описывающей зарождение внутризеренных пор на включениях [см. зависимость (2.52)]. Шдчеркнем, что в отличие от параметра д.]jdtA величина как следует [c.159]

Остается определить на одной из построенных линий третью вершину квадрата. Для jtoi о проведена биссектриса прямо о yi да FS F, которую следует рассматривать как совмещенный с картиной луч, направленный из гочки зрения S параллельно той диагонали квадрача. которая проходит через вершину А построенною прямого угла. Этот луч (биссектриса прямого угла) пересекает линию горизонта в точке F-. Последняя и является перспективой несобственной точки диагонали квадрата. С помощью диагонали найдена третья вершин.i квадрата — точка Е. Пересечение прямых A F и E F определяет четвертую вершину М искомой фигуры. [c.178]

В таблице обозначено G[, G, — веса тел, р — вес единицы длины тяжелой нити, jiedii.i L — дли mi шгт с — коэффициент жесткости пружины /—деформация пружины при ф = 0 у - вес единицы длины стержня /(,-длина недеформн-рованной пружт1ы Л — радиус диска 6, / —конструктивные размеры. [c.302]

Коэффициент пропорциональности X называется удельной теплотой плавления. Jtot коэффициент выражается в джоулях на килограмм (Дж/кг). Удельная теплота плавления показывает, какое количество теплоты необходимо для плавления 1 кг кристаллического вещества при температуре плавления. [c.98]

Резьба работает на срез и смятие на рис. 3.30 волнистыми линиями условно показаны места возможного среза витков резьбы винта и гайки. Расчет резьбы основан на допущении, что в пределах высоты гайки, имеющей z витков резьбы, все они нагружены одинаково, т. е. на каждый виток приходится сила Q/z, где Q — по-прежнему осевая нагрузка болта. Срез витка резьбы винта может произойти по цилиндрической поверхности, развертка которой представляет собой прямоугольник со сторонами Ь и Jidi. Размер 6 принято выражать как произведение шага S на неко- [c.348]

Аналогично получаем, что Jyit = О, т. е. центробежные моменты инерции, которые были равны нулю до поворота системы координат, остаются равными нулю при любом угле повороте вокруг оси Oz. Вычислим теперь третий центробежный момент инерции [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...