173. См. также См. также временные также фигуры

II. Мгновенный центр ускорений. При непоступательном движении плоской фигуры в ее плоскости на фигуре (или на связанной с ней ПОДВИЖНОЙ плоскости) в каждый момент времени имеется точка, ускорение которой в этот момент равно нулю. Эта точка называется мгновенным центром ускорений. Для доказательства проделаем следующее построение. Пусть нам известны ускорение Уд точки А, а также угловая скорость [c.120]

Геометрия не может ограничиться одним понятием числа. Она основывается также на понятиях, связанных с геометрической формой. Геометрия часто пользуется понятием движение . Например, линию геометрия определяет как след точки. Но если точка оставила след, то, значит, она передвигалась фигура, образовавшая тело вращения, поворачивалась вокруг оси, т. е. тоже находилась в движении. Однако геометрию не интересует, совершалось ли это движение в течение многих тысячелетий или же в малые доли секунды. Понятие времени чуждо геометрии. [c.14]

Точка пересечения мгновенной оси вращения с плоскостью, в которой движется плоская фигура, в соответствии с анализом построения плана скоростей, называется мгновенным центром скоростей. Мгновенный центр скоростей — та точка плоской фигуры, абсолютная скорость которой в данный момент времени равна нулю. Угловая скорость вращения вокруг мгновенного центра называется в соответствии с предыдущим мгновенной угловой скоростью. В том, что существует мгновенный центр скоростей, мы уже убедились при построении плана скоростей. Для доказательства можно также непосредственно применить формулу (11.181). Эта формула позволяет найти [c.190]

Применение программного способа описания графических изображений целесообразно в том случае, если разработанное программное обеспечение используется в целях получения различных вариантов моделей ГИ, приводит к снижению затрат рабочего времени по сравнению с другими способами формирования ГИ, а также при отсутствии средств, их обеспечивающих. Развертки боковой поверхности геометрических фигур могут служить примером объекта для программного описания. Развертки используют в процессе автоматизированного раскроя материала на фигурные заготовки, при расчете площадей покрытий, поверхностей охлаждения, изготовлении деталей и при решении других практических задач. [c.105]

Мгновенный центр ускорений плоской фигуры. Среди точек не поступательно движущейся в своей плоскости плоской фигуры в каждый момент времени имеется одна точка, абсолютное ускорение которой равно нулю. Эта точка называется мгновенным центром ускорений плоской фигуры. Если в данный момент времени задано ускорение wa какой-либо точки А плоской фигуры по модулю и направлению, причем направление вращения, угловая скорость со и угловое ускорение е плоской фигуры нам также известны, то положение мгновенного центра ускорений Q определяется следующим образом [c.347]

Отношения частот Ni к N точно известны лишь при полной неподвижности фигур на экранах обоих осциллографов. За счет нестабильности частоты промежуточного генератора и конечного интервала времени, в течение которого наблюдатель считает фигуру неподвижной, т. е. смещающейся не более чем на некоторую величину, а также вследствие колебаний частоты гетеродинного частотомера, Ni и N2 перестают быть безошибочно целыми числами. Наибольшее значение имеет кратковременная нестабильность частоты промежуточного генератора, ограничивающая чувствительность схемы к изменению / . Она определяет Зл ,- Погрешностью можно пренебречь по сравнению с 2д,,. [c.438]

В сечении деталь после такой обработки будет иметь форму многогранника. Чем больше сторон будет иметь многоугольник тем больше его очертание будет приближаться к окружности. В каждом отдельном случае можно брать любое число сторон многоугольника, начиная от двенадцати (для целой окружности) и до какого угодно большего числа. Однако необходимо учесть, что при большом числе сторон величина каждой стороны будет небольшая и, следовательно, ее трудно будет измерить общая же погрешность измерения будет расти пропорционально числу сторон. Кроме того, слишком частые перестановки суппорта при переходе от обработки одной конической поверхности к другой вызовут большие затраты рабочего времени. С другой стороны, при очень малом числе сторон многоугольника поверхность получится грубая и в сечении детали даст фигуру, далекую от окружности. Практически останавливаются на каком-то среднем числе сторон, исходя из размеров обрабатываемой поверхности, а также в зависимости от предъявляемых требований в отношении шероховатости и точности размеров и от величины припусков на обработку. [c.273]

Уравнение (9) дает возможность проследить влияние отдельных факторов, как например, нормальной нагрузки, геометрических свойств поверхностей, физико-механичеСких свойств материала на изменение силы трения. На фиг. 3 показаны расчетные кривые, характеризующие изменение силы трения покоя от времени, полученные для различных значений нормальной нагрузки. На той же фигуре даны экспериментальные значения силы трения покоя, определенные при различных нормальных нагрузках. Исследования показали также, что влияние геометрических констант 6 и v на изменение силы трения различно. В то время как увеличение константы Ь дает более интенсивный рост силы трения в течение этапа изменение , увеличение констант Лд и v приводит при прочих равных условиях к уменьшению силы трения. [c.214]

Площадь поперечного сечения наплавленного металла Р может быть определена разделением его на простые геометрические фигуры и подсчетом их площадей, а также по таблицам нормативов времени на сварку. Плотность наплавленного металла шва у принимается равной плотности основного металла. [c.391]

Полученное в работе [94] решение задачи чистого изгиба бруса прямоугольного поперечного сечения по измененной теории старения Н. М. Беляева позволило проследить изменение напряжений во времени, а также установить погрешность определения перемещений, подсчитанных в предположении установившейся ползучести. На рис. 2 и 3 дано сопоставление этого решения с решением, выполненным в предположении установившейся ползучести. Как следует из приведенных фигур, напряжения в поперечном сечении в течение времени непрерывно изменяются, стремясь к величинам, полученным в предположении установившейся ползучести. Использование предположения постоянной скорости ведет к значительной погрешности в определении кривизны, в то время как предположение установившейся ползучести даст сравнительно небольшую погрешность. Последняя уменьшается в течение времени. [c.227]

Большая постоянная времени при отключенной КЦ свидетельствует о наличии короткозамкнутых витков в обмотках управления, которые могут быть обнаружены по фигурам Лиссажу, как это описано в 24. Определяется также величина пульсаций на выходе фильтра при отключенных и включенных каналах управления, которая не должна превышать соответственно 50—60 и 200 мВ. [c.151]

Геометрический смысл уравнений (4.12) состоит в том, что центрально-симметричная конфигурация вихрей — параллелограмм, сохраняющий эту симметрию во все моменты времени (см. рис. 26). (Очевидно, что на сфере фигура, образуемая вихрями, не является плоской, тем не менее, для краткости ее мы также называем параллелограммом.) [c.98]

Для создания временных диаграмм используйте шаблон Timeline (Временная диаграмма) и добавьте на временную диаграмму фигуры, представляющие основные события и маркеры интервалов. После добавления фигур на временную диаграмму их можно переместить с помощью перетаскивания. Visio обновляет информацию о фигуре в соответствии с ее положением на временной диаграмме. Фигуру можно также настроить, щелкнув на ней правой кнопкой мыши и выбрав из контекстного меню нужную команду. [c.161]

Насколько трудно было принять теорию Ньютона, говорит тот факт, что Гюйгенс отвергает предположение о том, что любые две частицы притягивают одна другую. Однако Гюйгенс признает, что Солнце или какая-либо планета притягивает к себе другие тела, т. е. он признает, так сказать, суммарную силу тяготения. Он даже согласен с тем, что эта суммарная сила убывает обратно пропорционально квадрату расстояния, хотя это расходится с его представлением о действии силы земного притяжения. У Гюйгенса есть также ценные выводы о фигуре Земли. Вообще отношение Гюйгенса к теории Ньютона не было вполне определенным в своих письмах он и полностью ее отвергал (1690 г.), и оценивал ее как не очень вероятную (1692 г.). Во всяком случав эта теория не была принята Гюйгенсом, она была решительно отвергнута Лейбницем, и, конечно, ее полностью отвергали последователи Декарта, ко-торые господствовали во французской науке того времени. [c.149]

Зависимость между расходом и высотою Ть уровня воды м. б. также выражена аналитически путем подбора наиболее подходящей для калодого поперечного сечения Р. эмпирич. ф-лы, численные коэф-ты к-рой определяются дайными наблюдений. Постоянная зависимость расхода воды от высоты уровня ее имеет место лишь для случая, когда русло не меняет свою форму. В зимнее время расходы воды Р., покрывающихся льдом, значительно разнятся от летних расходов, вследствие чего к таким Р. не применимы кривые и ф-лы, составленные на основании летних измерений. Во время паводков и половодья расходы воды не всегда укладываются на кривой расхода в этих случаях следует относиться критически к составленным формулам и графикам. Вообще величина расходов в Р. меняется как в течение года, так и из года в год, причем отношение между приходящимися на один и тот же промежуток времени расходами в половодье и в межень достигает больших значений это отношение для равнинных больших Р. меньше, чем для Р. малых оно особенно велико для горных рек (см.) и весьма мало для Р., регулируемых большими озерами. Определение количества воды, протекающей за известный промежуток времени, решается аналитически или графически при помощи кривых расходов воды и колебаний уровня или при помощи интегральной кривой. расхода. Для построения первого графика соответствующие каждодневному уровню величины расходов откладывают по ординатам сообразно времени, откладываемому по оси абсцисс. Количество воды, протекающее за определенный промежуток времени, определяется путем измерения площади фигуры, ограниченной кривой, осью абсцисс и ординатами, соответствующими началу и концу рассматриваемого промежутка времени. Для построения интегральной кривой расхода (фиг. 12) откладывают по оси абс-/I цисс время, а по [c.243]

Когда вы выберете определенный ценовой и временной масштаб на графике рынка, вы также одновременно сможете решить, какие волновые диаграммы Эллиота будут видны, а какие нет. Другими словами, каждой волновой диаграмме свойственны свои собственные уникальные цено-времен-ные параметры. Чтобы определить и анализировать определенную волновую диаграмму Эллиота, ваш график должен иметь правильные пропорции. Выполнение Правила пропорциональности важно для корректного применения Правила нейтральности (рассматриваемого ниже в этом разделе) и стандартизации ценовых фигур. [c.45]

Движение точки, описывающей фигуру Лиссажу, задается уравнениями х = 3 sin 1, y = 2 os2< (t — в секундах). Найти уравнение траектории, вычертить ее и указать направление движения точки в различные моменты времени. Указать также ближайший после начала движения момент времени t , когда траектория пересечет ось Ох. [c.92]

Мгновенный центр вращения и и, е н т р о п д ы. Выше было показано, что скорости точек плоской фигуры распределены в каждый момент времени так, как если бы движение этой фигуры представляло собой вращение вокруг центра Я. По этой причине точку неподвижной плоскости, совпадающую с мгновенным центром скоростей, которую мы также будем обозначать буквой Я, называют мгновенным центром вращения, а ось Pz, перпендикулярную сечению S тела (см. рис. 141) и проходящую через точку Я,— мгновенной осью вращения тела, совершающего плоскопараллельиое движение. От неподвижной, оси (или центра) вращения мгновенная ось (или центр) отличаются тем, что они все время меняют свое положение. В 52 было установлено, что плоскопараллельное дви- сенне можно рассматривать как слагающееся из поступательного движения вместе с каким-то фиксированным полюсом и вращательного движения вокруг этого полюса. Полученный результат позволяет дать другую геометрическую картину плоского движения, а именно плоскопараллельное движение слагается из серии последовательных элементарных Поворотов вокруг непрерывно меняющих свое положение мгновенных осей (или центров) вращения. [c.135]

При ЭТОМ вектор направлен перпендикулярно к АВ в сторону вращения плоской фигуры вокруг полюса А, если оно ускоренное (рис. 217, а и против вращения, если оно замедленное (рис. 217, 6). Вектор же шва всегда направлен от точки В к полюсу А (рис. 217, а, б). Таким образом, если в данный момент времени известны ускорение и) А полюса А, а также угловая скорость со и угловое ускорение е плоской фигуры, то абсолютное ускорение Юв любой ееточки В определяется в этот момент времени по формуле [c.347]

Итак, если в данный момент времени известны скорость г/д какой-нибудь точки А фигуры, а также направление вращения и величина углово скорости со, то воспользовавшись только что доказанной теоремой, можно /ийти скорость Ид любой точки этой фигуры. В самом деле, примем точку А за полюс, тогда согласно (10.1) одной из составляющих скорости Ид будет г/д. Модуль другой составляющей равен ндд = со ЛВ. Направлен вектор Ида перпендикулярно АВ в сторону вращения фигуры. Сложив г/д и Ида по правилу параллелограмма, получим вектор Ид (рис. 1.П4). [c.124]

Длины звеньев удовлетворяют условиям Л0 = 0,8 АВ АВ = = D СЕ = ЕВ = 0,2 АВ EF = BG = AH и FG = EB. В основе механизма лежит шарнирный четырехзвенник А B D, у которого точка Е шатуна 2 при вращении звена / вокруг неподвижной оси А движется приближенно прямолинейно на некотором участке своей траектории, совпадающей с прямой q — q, параллельной направлению AD. Вследствие выбранных размеров фигуры EBGF и ABGH являются параллелограммами и звено 4 движется поступательно. При этом в период времени движения точки Е по прямолинейному участку своей траектории все точки звена 4 будут также двигаться приближенно прямолинейно и ось EF звена 4 будет перпендикулярна к прямой q — q. Звенья. 5 и 7 вращаются вокруг неподвин -ных осей D я Н. [c.443]

В период времени Т объем работы, выполняемой первой машиной, будет выражен параллелепипедом, очерченным сплошной линией. За тот же период вторая машина выполнит работу, объем которой представлен двумя прилегающими друг к другу параллелепипедами, очерченными штриховыми линиями. Объемы двух сравниваемых фигур для обеспечения сопоставимости затрат должны быть равновеликими. Но также равновеликими должны 5 А. в, Гличев 65 [c.65]

Второй вариант. Система должна буть возвращена в исходное положение. Назовем эту фазу накатом. Кратчайшим по времени (оптимальным по быстродействию) является вариант дальнейшего движения по отрезку 5 (продолжение 2) с переключением в точке О на прямую 6, параллельную прямой 4. Относительное движение по прямой 6 происходит до пересечения с кривой 1 в точке Е, где оно прекращается. Чтобы система вернулась в исходное положение, необходимо, чтобы площадь фигуры, заключенной между прямыми 5, 6 к кривой 1, была равна площади сегмента между кривой 1 и прямой 2. Условие равенства площадей определит положение точек 4 и /4 на временной оси, соответствующих точкам О и Е. Если условие оптимального быстродействия на систему не наложено, го возможны другие управления. Например, при движении по кривой 7 Р (/) = Рд и щ (/) = только на концах участка в точках Л и К. На внутренних участках управления по модулю меньше ограничения. Кривая 8 от точки I до точки М обеспечивает Р (/) = ш (/) = 0 в конце движения к точке М в других точках Р (0 б [ ш (/) Ш(,], В этих случаях также [c.292]

ИЛИ элементы, которые должны быть найдены из дальнейших экспериментов. В следующей серии экспериментов было обнаружено, что упругое восстановление при действии напряжения понижается со временем по экспоненциальному закону (фиг. 4 в той же статье). Сравнение с нашим рис. IX. 3 показывает, что, нужно написать N вместо X, так что во втором приближении FD = Н—N = М. Это обнаружено дальнейшими экспериментами, позволяющими проследить уменьшение внутренних напряжений в кусках теста, которые поддерживались при постоянном удлинении (фиг. 6 в статье 1932 г., часть I). Форма кривой согласуется с нашей кривой при А I = = onst. Второе сообщение авторов описывает наблюдения, в которых скорость удлинения цилиндров из теста, подвешенных вертикально и удлиняющихся под действием силы тяжести, сопоставляется с напряжением. Было обнаружено, что скорость удлинения в общем уменьшается с уменьшением напряжения и что существует конечное напряжение, при котором скорость удлинения обращается в нуль, т. е. в действительности существует предел текучести. Это показывает, что далее должен быть добавлен элемент Сен-Венана, и в третьем приближении FD = N —Н StV = MjStV = S hw. Было, однако, отмечено, что часто протекает значительное время между снятием напряжения и прекращением укорочения . Это указывает на упругое последействие, исследованию которого посвящено третье сообщение авторов. При упругом последействии должно быть подсоединено К-те-ло. Поскольку структурная формула FD содержит StV-элемент, возникает вопрос, к какому концу StV-элемента должно быть присоединено К-тело. Эксперименты (фиг. 2 в сообщении 3) показали, что упругое последействие проявляется при деформировании ниже предела текучести. Это означает, что К-тело должно быть присоединено к концу пружины. Оно могло бы быть введено путем параллельного соединения пружины с N-элементом. Однако та же самая фигура иллюстрирует, что кроме отстающего по фазе упругого восстановления существует также одновременное восстановление, т. е. пружина при элементе Сен-Венана не ослабляется во время работы, и поэтому К-тело присоединяется к ней последовательно . В четвертом приближении получаем соответственно структурную формулу [c.179]

Картис также генерировал ударные импульсы, которые приводили к появлению как продольных, так и поперечных колебаний, закрывая половину конца трубы, создающей удар, способом, показанным на рис. 3.79. На этой же фигуре приведена осциллограмма истории Д0( рмирования во времени, полученная на другом конце стержня. [c.441]

Проблема центра качаний была поставлена, можно сказать, в конкурсном порядке, тем же Мерсенном, который так интересовался открытиями Галилея в акустике. Отсылая за подробностями к гл. V (см. стр. 97), укажем здесь, что Гюйгенсу принадлежит не только решение задачи о центре качания, т. е. приведенной длине физического маятника, но и точная трактовка вопроса о периоде малых колебаний математического маятника. Таким образом, была решена задача и о периоде малых колебаний физического маятника. Гюйгенс определил также центры тяжести и центры качания для многих фигур, открыл циклоидальный маятник и доказал (строгую) изохронность его колебаний. Все это шло об руку с техническими изобретениями часов с коническим маятником, часов с циклоидальным маятником, с существенным усовершенствованием обычных маятниковых часов, идея которых возникла у Гюйгенса, видимо, вполне самостоятельно. Гюйгенсу не удалось создать хронометра, удовлетворяющего требованиям моряков, но его технические изобретения во всяком случае позволили значительно уточнить измерение времени, столь существенное и для исследования колебаний. Его вклад в теорию колебаний тоже велик помимо указанного выше явления, он открыл явление, названное позже принудительным консонансом . С этими (конструк- [c.254]

Кривая изменения тока позволяет также судить о расходе электроэнергии. Площадь, ограниченная осями диаграммы и кривой кежзиП, представляет собой в некотором масштабе расход электроэнергии. Докажем это положение. Чтобы получить площадь данной фигуры, ее можно разбить на небольшие прямоугольные участки и подсчитать отдельно их площадь. Площадь прямоугольника, как известно, равна произведению его сторон. Для подсчета, на пример, площади прямоугольника ЛежМ следует перемножить длины отрезков еЛ и ЛМ. Но ведь отрезок еЛ соответствует току, а ЛМ—времени. Таким Образом, площадь любого прямоугольника, составляющего фигуру ОкежзиП, [c.122]

Если мы вращаем не тело около оси, а фигуру в ее плоскости около некоторого полгоса, то в этом случае, по аналогии, мгновенным полюсом вращения называется точка, около которой в данный бесконечно малый промежуток времени происходит вращение фигуры, движущейся в своей плоскости. Если на плоскости, по которой движется плоская фигура, отметим места всех мгновенных полюсов вращения, то получим на плоскости некоторую непрерывную кривую, которая называется неподвижной полоадой. Отметив же все мгновенные полюсы вращения на площади самой фигуры, получим на ней также некоторую непрерывную кривую, которая называется подвижной полоадойщ [c.81]

Рассмотренное воображаемое движение, которое только в начале и в конце каждого промежутка времени Д/ дает положение фигуры, совпадающее с положением в истинном движении, может быть получено также, если мы будем катить многоугольник ОС С С ... по многоугольнику ОО ОзОз. .. равномерными вращениями с угловыми [c.83]

На фиг. 2 приведена""кривая в(к) для этого случая с расходом q=l м /ск на 1 ж ширины русла. На этой фигуре также изображена для тех же условий кривая удельной энергии сечения Э(Ь,). Эта величина введенная Б. А. Бахметевым, представляет собой отнесенное к уровню дна среднее количество энергии Э, приходящееся на единицу веса ж идкости, протекающей через сечение в единицу времени, и выражается ур-ием [c.236]

Кроме указанных веществ в состав сырого Б. входят также сероуглерод, тиофен, нафталин, кумол, тиотолен, фенол, крезолы, пиридин, ку-мароны. На з-дах Донбасса содержание чистого Б. в сыром продукте в среднем составляет ок. 52%. Состав Б. зависит от природы перерабатываемого угля, но гл. обр. от темп-рных условий ведения процесса коксования. Особенно сильно отзывается влияние темп-ры на содержании толуола и ксилола чем выше темп-ра, тем ниже их содержание, тем больше нафталина и других продуктов уплотнения. Получение чистого Б., толуола и ксилола до последнего времени велось в периодически действующих аппаратах по схеме предварительная ректификация с получением 85%-ного Б., обогащенного толуола и ксилола, затем промывка этих продуктов слабой кислотой и щелочью для удаления фзенолов и оснований, очистка крепкой НаВО для удаления непредельных и 8-соединений и окончательная ректификация. В настоящее время появились схемы непрерывного процесса получения Б., толуола и ксилола из сырого Б. На фигуре представлена одна из таких схем (Вос1дег Со., США). Сырой Б. поступает на колонку 1, где отделяется головка, состоящая из легких [c.255]

Одновременно со становлением и развитием летно-испытательной базы авиационной промышленности развертывалась испытательная база заказчиков авиационной техники. В феврале 1920 г, при Главвоздухо-флоте республики был организован летный отдел, задачей которого было ...создание материальной и методологической базы для проведения испытаний авиационной техники... [3]. 21 сентября 1920 г. был подписан приказ Реввоенсовета республики о вводе в действие Положения об Опытном аэродроме при Главном управлении рабоче-крестьянского Красного воздушного флота Республики и о расформировании летного отдела. В этот период на Опытном аэродроме испытывались, главным образом, закупленные за рубежом образцы авиационной техники. Программами испытаний обычно предусматривалось определение максимальной скорости горизонтального полета у земли, практического потолка, времени полета на заданную высоту, времени выполнения заданных фигур пилотажа. Максимальная скорость у земли определялась измерением времени пролета заданной базы ( мерного километра ). Силами Опытного аэродрома проводились и заводские испытания опытных самолетов, которые начали создаваться советскими конструкторами. Аэрологическим подразделением Опытного аэродрома выполнялось зондирование атмосферы была организована лаборатория анализа горюче-смазочных веществ, а также электрорадиокабинет — по существу, первая испытательная организация по специальному оборудованию самолетов. Ведущими летчиками-испытателями аэродрома были М. М. Громов, М. А. Вояковойнов, А. И. Томашевский, штурманами — Б. А. Стерлигов, С. А. Данилин, И. Т. Спирин, инженерами-испытателями — Е. К. Стоман, Н. С. Куликов и др. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...