Черри

Полученные данные позволяют рассчитать значения электро-кинетического потенциала с помощью известного уравнения Гельмгольца — Черрена — Смолуховского [c.124]

Теорема Черри о период ческпх траекториях и теорема Дарбу об особых решениях уравнеи й с частными производными одинаково предостерегают против распространения свойств <ра решимых с стем на с стемы общего вида. [c.508]

Фиг. 497. фрезеровка горизонтальной фрезой. черри . [c.474]

Ручьи можно также и фрезеровать. В этом случае зажимную часть ручьёв обрабатывают на горизонтально-фрезерном станке заточенной по шаблону фасонной фрезой, продвигающейся вдоль ручья. Глубокие полости, требующие точного диаметра, можно обрабатывать фрезой, черри (см. фиг. 497), а остальные — на вертикально-фрезерных станках. [c.481]

Рис. 8.11/121. Влияние переднего угла а на расчетную температуру контакта 0 стружка—резец при прямоугольном резании (а). Обрабатываемый материал — горячекатаные стальные трубы SAE1020 (0,2% С) резец из быстрорежущей стали 18-4-1 задний угол 5°, подача 0,16 мм/об ширина среза 6,3 мм скорость резания 82 м/мин охлаждающая жидкость — эмульсия с химическими присадками (по Кроуфорду и Мерчанту). Влияние переднего угла а на стойкость инструмента Т (б). Обрабатываемый материал — S99 инструментальный материал — быстрорежущая сталь 18% W и 5% Со (по Черри).

Франкль, Гудерлей и Буземан ввели предположение, что непрерывный ноток является исключением и может существовать только для определенных обводов тела при этом изменение формы контура тела при некотором числе М набегающего потока или изменение этого числа при фиксированном контуре приводит к возникновению скачков уплотнения. Этой точке зрения противостояла другая, основанная на найденных к этому времени точных примерах непрерывных течений с околозвуковыми скоростями (например, решения Дж. М. Лайтхилла — 1947 и Т. Черри — 1949). Все это дало основание некоторым ученым думать, что можно практически осуществить непрерывное течение около профиля произвольной формы. Подобную точку зрения высказывал, например, М. Шефер (1956). Так возникла, по выражению Л. Берса, околозвуковая полемика . Экспериментальные данные нисколько не проясняли картину. Так же, как и в 30-х годах, эксперименты 40-х годов указывали на то, что переход через скорость звука происходит либо с образованием ударных волн, либо течение становится неустановившимся, а позднее, в 1953 г., обнаружили непрерывное околозвуковое течение. Противоречие между теоретическими и экспериментальными данными, между данными отдельных экспериментов в то время не могло быть объяснено. Однако это не [c.334]

В paбJтe Бейтмена (см. примечание 2 на стр. 144) не содержится вариационной задачи о максимуме в чистом виде, так как Бейтмен ограничился первым членом с подинтегральной функцией д добавочный член, содержащий интеграл по поверхности, был введен позднее Лашем и Черри (см. то же примечание). Приведенная здесь формулировка несколько обобщает формулировку Лаша и Черри. [c.145]

См. стр. 13 работы Лаша и Черри, указанной в примечании 2 на стр. 144, а также статью Гизе [сб. Механика, № 1 (17), 86 (1953)]. [c.147]

В практически важном случае обтекания некоторого конечного тела соответствующие интегралы расходятся. Эту трудность, как было показано рядом авторов (Ванг ), Шифман 2), Лаш и Черри), можно обойти, изменив соответствующим образом подинтегральные функции. Например, функционал вариационной задачи Бейтмена — Кельвина (при отсутствии циркуляции) можно записать в виде [c.148]

Зондирование пристенной зоны и факела производилось на горизонтальном участке через лючки, расположенные на расстоянии 1250, 2300 и 3830 мм от фронтовой стены. Черр каждый лючок отборы выполнялись на глубине 20, 70, 120, 200, 4и , 600, 800, 1000 и 1200 мм от бокового экрана. Определялись скорости и направление потоков с помощью трехканального аэродинамического зонда по методике ЦКТИ-ОРГРЭС. [c.55]

К середине 70-х годов теорией образования РПИ стали заниматься и в США. Мюллер с сотрудниками [74.2] и Дюранд [75.2] провели анализ соответствующих формул (с некоторыми обобщениями) для интенсивностей РПИ на одной границе, в пластине и в стопке пластин. Йодх с сотрудниками [75.3] привели аналогичные формулы, записанные в безразмерных величинах, и проанализировали их. В работе Черри [78.2] дана достаточно полная сводка часто используемых теоретических результатов. [c.14]

Для расширения интервала исследуемых энергий квантов РПИ до 100 кэВ Черри [78.2] была проведена также серия измерений, в которых в качестве детектора излучения вместо спектрометра Брэгга был использован сцинтиллятор NaJ толщиной [c.256]

Мюллером, Черри с сотрудниками [75.15,77.8,78.2] было проведено сравнение эиерговыделеиия (в слоях газов ксенона и криптона толщиной 4 см) РПИ, испускаемого из регулярной стопки майларовых пластин (а=25 мкм, = 1,5 мм, /V = 188) и некоторых пористых материалов толщиной в 4 см при энергии электронов [c.262]

Уиттекер, Черри и Биркгоф получили впоследствии (1916-1927 гг.) аналогичные результаты для гамильтоновых систем в окрестности положений равновесия и периодических траекторий. Они показали, что в общем случае существует каноническое преобразование, задаваемое формальными степенными рядами, после которого уравнение Г амильтона просто интегрируется. Г амильто-новы системы со сходящимся преобразованием Биркгофа иногда называются интегрируемыми по Биркгофу. В этом случае также существует полный набор независимых коммутирующих интегралов специального вида. [c.15]

Как уже говорилось в 3, для преобразования течений несжимаемой жидкости в течения идеального газа Лайтхиллом [58] был разработан метод годографа, развивающий метод С. А. Чаплыгина. Этот метод позволяет найти функцию тока ф течения газа на римановой поверхности в плоскости годографа по заданному на этой поверхности комплексному потенциалу течения несжимаемой жидкости вокруг некоторого профиля при этом ф и форма преобразованного профиля непрерывно зависят от числа Моо набегающего потока. Для течений с циркуляцией этот метод однако, можно применять только в случае, когда профиль (исходный и преобразованный) имеет в задней кромке точку возврата, в которой скорость потока не обращается в нуль. В противном случае ...как показал Черри. .. при приближении к критической точке г будет стремиться к бесконечности по логарифмическому закону [58]. Причина этого ограничения состоит в том, что решение для функции тока, получаемое методом Лайтхилла, может удовлетворить лишь одному условию (30). [c.161]

Из уравнения (10-7) ясно, что при t .в = t s.к количество воды, подаваемое рециркуляционным насосом, равно нулю. С уменьшением температуры сетевой воды количество воды, подаваемое рециркуляционным насосом, увеличивается. При повышении температуры воды после водогрейного котла количество воды, подаваемой рециркуляционным насосом, уменьшается, но возрастает расход обратной сетевой воды черр перемычку. Это уменьшает расход воды через водогрейный котел, что допустимо до определенного предела, при котором имеется опасность вскипания воды в котле. Поэтому температура воды после водогрейного котла Гв.к должна приниматься не выше таких значений, при которых расход воды через водогрейный котел окажется ниже допустимого минимального. После расчета Орец по уравнению (10-4) проверяется значение Ов.к по уравнениям (10-5) и (10-6). [c.300]

Назовем область притяжения притягивающей точки Г = д ш(д) = р хвостом и ее дополнение Л = Г Г—множеством Черри. Чтобы показать, что С =ЛП( 0 X 5 ) — канторово множество, возьмем максимальный отрезок К аК -а положим К = Р(Ко). Тогда и К П К - = 0, поскольку в противном случае имелось бы включение по максимальности и, таким образом, по лемме 15.1.2 существовала бы периодическая точка, что невозможно, так как r( ) Q. Но тогда 1(К ) = 0 н внутренность множества К пуста. Далее, объединение попарно непересекающихся интервалов / =/ ""((о, 6)) плотно в 0 х 5 , и их концы принадлежат различным компонентам множества И = И (з) з , так что каждая из этих компонент плотна в Л и а х)=А для хе . Это показывает, что множество К совершенно, следовательно, является канторовым. [c.468]

Для обращенного потока множество Черри — аттрактор такого типа, с которым мы не встречались ни в теореме Пуанкаре — Бендиксона, ни при анализе потоков без неподвижных точек на торе. [c.468]

Можно модифицировать конструкцию потока Черри так, чтобы получить поток на сдвоенном торе, т. е. на сфере с двумя ручками удалим малую окрестность притягивающей неподвижной точки и рассмотрим вторую копию тора с точно так же удаленным диском и обращенным потоком. Тогда эти потоки могут быть склеены друг с другом по границам двух дисков так, что получится поток на сдвоенном торе, у которого нет ни одной притягивающей или отталкивающей неподвижной точки, но есть два седла и два непересекающихся замкнутых инвариантных нигде не плотных квазиминимальных множества и С , каждое из которых содержит седло. Для каждой точки х вне этих двух множеств а-предельное множество совпадает с С и ш-предельное множество совпадает с Этот поток, очевидно, не сохраняет площадь. Теперь мы рассмотрим интересный пример потока, сохраняющего площадь, на той же самой поверхности рода два. [c.468]

Одна из возможных модификаций этого отображения состоит в том, чтобы рассмотреть преобразование полнотория в R , соответствующее настоящему наматыванию резиновой ленты два раза вокруг некоторого цилиндрического объекта (см. упражнение 17.1.4). Однако еще интереснее получить гиперболический аттрактор для отображения, которое получается непрерывной деформацией двумерной сферы, где, как кажется на первый взгляд, совсем мало места для совершения сложных растяжений и изгибаний. Мы построим такой аттрактор как побочный продукт некоторой хирургической операции , выполняемой на гиперболическом автоморфизме двумерного тора. Эта операция напоминает процедуру построения потока Черри из линейного потока на Т. [c.538]

Эта теория принадлежит Пуанкаре (второй мемуар [257]) и Бенедиксону [39]. В первой половине нашего столетня дифференциальная динамика обычно называлась качественной теорией обыкновенных дифференциальных уравнений и анализ векторных полей в случае размерности два (в частности, на плоскости и на торе) рассматривался как одно нз центральных наггоавлений в теории, как, например, это представлено в таких классических трудах, как [66] н [223]. К числу главных достижений этого периода относятся теория Данжуа для потоков (см. предложение 14.2.4), анализ структурной устойчивости двумерных потоков, данный Андроновым и Понтрягиным [13], конструкция потока Черри (п. 14.4 а) и классификация Майера орбит потоков на поверхностях высшего рода [186]. Позже, в связи с лучшим пониманием гиперболической теории, теория потоков на поверхностях отошла на второй план. [c.732]

Когерентность и поляризация. Свет неполяризованного источника проходит черр поляроид, ось которого составляет 45° с осями л и и падает на экран с двойной щелью. Каждая щель покрыта поляроидом, ось которого направлена для одной щели по оси х, а для другой — по оси у. [c.471]

Заменим теперь в выражении (1.10) функции / j ka) и H% ka) их асимптотическими представлениями в форме Черри ). Тогда [c.382]

Форма решения (3.4), имеющая вид произведения экспоненты на функцию Эйри, аргументами которых являются бесконечные ряды по степеням (о 7з, и основные вычисления первых четырех параграфов главы взяты из статьи В. С. Булдырева [4]. В асимптотической теории обыкновенных дифференциальных уравнений прообраз рядов (3.4) был предложен Черри [1]. Наряду с асимптотикой в форме Черри известна асимптотика в форме О л-в е р а [1] (сумма двух асимптотических рядов, из которых один умножен на функцию Эури, а другой — на ее производную). Форма Олвера позволила Р. Льюису и др. [1] получить интересные асимптотические разложения, из которых можно как частный случай вывести некоторые формулы 5 гл. 6. Построения этой работы во многом аналогичны построениям главы 2. Другие применения методики Олвера можно найти в работах И. В. Мухиной и И. А. Молоткова [1] и Н. Я. Кирпичниковой [1], посвященных теории упругих поверхностных волн [c.442]

Волны шепчущей галереи распространяются вблизи отражающей границы , и условие, обеспечивающее их возникновение, состоит в том, что при п<0 эффективный радиус кривизны р 0. Лучи, соответствующие этим волнам, образуют малые углы с З (рис.З). Изучение геометрических вопросов, связанных с такими лучами, позволяет узнать достаточно много о волнах шепчущей галереи С 8, гл.4 ]. Мы пойдем другим, более формальным путем методики пограничного слоя, позволяющей быстро получить искомые результаты. Эти построения имеют много общего с известным методом Олвера построения асшшто-тических формул в теории линейных уравнений, содержащих большой параметр. Построения гл.6 монографш С83 блике к методике Черри. [c.31]

Сдвиговый пьезоэффект в поляризованной керамике, открытый Черри и Адлером [40], описывается пьезоэлектрическими постоянными gi5 = g2i- Он возникает при приложении сигнала 6Z i в направлении, перпендикулярном Do- В этом случае эллипсоид деформации не меняется по величине, но поворачивается на угол 6D1ID0. Результирующие приращения компонент деформации, отнесенные к исходным осям, равны [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...