Маха (E.Mach)

Более общее утверждение, сформулированное Махом ( . Ma h) и доказанное Е.А. Болотовым f8], позволяет делать выбор действительного движения среди всех возможных движений по отклонению их не от движения полностью свободных материальных точек, а от движения, стесненного меньшим числом удерживающих связей. Иначе говоря, вводится освобожденная система, которая находится в сравниваемый момент в том же состоянии, в поле тех же активных сил, но ограниченная меньщим чиаюм связей из числа имеющихся. Освобожденная от всех связей система представляет совокупность свободных материальных точек, используемую в принципе Гаусса. Обозначив ускорения точек освобожденной системы VV , вместо (1.138), (1.139) для новой формы принципа Гаусса имеем [c.61]

Мах (Ma h) Эрнст (1838—1916) — австрийский физик и философ, автор трудов по основам механики, физической акустике, оптике, газовой динамике. Экспериментально подтвердил существование ударных волн в воздухе при взрывах и при сверхзвуковом обтекании тел. Название число Маха и обозначение М для величины Via предложил в 1929 г. Я. Аккерет (см. с. 357 и 363). В литературе встречалось также обозначение Ва — число Берстоу (Bairstow). Отметим, что величиной К/а пользовался еще русский ученый — артиллерист Николай Владимирович Маиезский (1823—1892), основатель русской научной школы, баллистики. [c.53]

Головки ветродвигателей выполняются по двум схемам с приводом к вертикальному валу или штанге, съём энергии с которых производится внизу башни, и с приёмником энергии (генератором), расположенным в головке. Последняя конструкция показана на фиг. 64. Головка быстроходного ветродвигателя ВИМ Д-5 (диаметр 5 м, п — 160, N — = 2,7 л. с. при 8 Mj eK, трёхкрылый с регулированием поворота всей лопасти около маха) дана [c.235]

МАХА ЧИСЛО — один из критериев подоОйя в механике жидкости и газа. Представляет собой отношение скорости течения и в данной точке газового потока к местной скорости распространения звука а в движущейся среде — М = via [назв. по имени австр. учёного Э. Маха (Е. Ma h)]. [c.75]

Таким образом, в первом приближении по ро Ь получаем, помимо волны основного тона, вторую гармонику (первый обертон) с амплитудой i maxa тах/Со)( Ро/2) л . Амплит да второй гармоники, пропорциональная квадрату числа Маха и частоте основного тона, в этом приближении линейно возрастает с расстоянием от источника. В следующем приближении по Ро мы получили бы третью гармонику, четвертую и т. д., в соответствии с накапливающимся искажением волны в процессе ее распространения. Когда волна становится пилообразной, се спектр определяется [ ядом Фурье для пилообразной функции, т. е. [c.82]

Для ромбообразного сечения равно квадрату отношения ti толщины к длине хорды. Так, например, для профиля этой формы с величиной отношения ti . равной 6%, и при числе MaxaAI=VT коэффициент волнового сопротивления равен 0,0144, т. е. почти вдвое больше коэффициента профильного сопротивления хорошего дозвукового профиля при малых числах Маха. [c.14]

Покрытия на сплавах молибдена и вольфрама. Одним из первых комплексных силицидных покрытий на молибдене и его сплавах было покрытие, известное под маркой W-2 и получаемое при одновременном или последовательном насыщении защищаемой поверхности хромом и кремнием [260, 342]. Типичный состав порошковой смеси для насыщения содержит, % (по массе) 6 С, 11 Si, 83 AlaOg и 0,24NH4l. Насыщение ведут в контейнерах с плавким затвором при 1120° С в течение нескольких часов. Покрытие представлено в основном фазой MoSia, легированной хромом [260]. Оптимальная толщина слоев составляет 25—75 мкм. По данным работы [342], покрытие W-2 защищало изделия от окисления при 2120° С в течение 45 сек в воздушном потоке, движущемся со скоростью, соответствующей числу Маха М = 3. Покрытие отличается весьма высокой термостойкостью. Так, при испытаниях по режиму нагрев газо-всз- [c.319]

Введение. Вариационная формулировка как средство математического представления физической теории часто рассматривается в качестве самого элегантного и экономичного (в духе принципа экономии мышления Маха (Е. Ma h)) представления, по крайней мере для физических теорий, не претендуюш их на описание диссипативных процессов. Классическая механика Лагранжа и Гамильтона является великолепным образцом теории, реализованной с помощью вариационного описания. Наконец, следует отметить, что вариационные принципы были положены в основу теории электромагнитного и гравитационного поля в [1]. [c.658]

Мах С Ma h ) Эрнст (1838-1916) — австрийский физик и философ. Окончил Венский университет (1860 г.). Работал в университетах Граца, Праги и Вены. Труды по механике, газовой динамике, акустике. Получил фотографии ударных волн у снаряда, летящего со сверхзвуковой скоростью установил зависимость характеристик газового потока от отношения скорости к скорости звука (числа Маха). Отрицал атомистическое учение и кинетическую теорию газов. Как философ был субъективным идеалистом. [c.487]

Эти возмущения, образующиеся вдоль линии Маха, являются особенностью потока, движущегося со свер. звуковэй скоростью. Для исследования потока имеет преимущество то обстоятельство, что отдельные области, ограниченные линиями Masa, могут быть ис-следованы независимо от окружающей их среды, и весь поток может быть построен путем надлежащего наложения таких отдельных областей (фиг. 12). [c.473]

Из графика видно (см. рис. 2.7), что относительное число Маха в исследованном диапазоне М й = 2,18. .. 3,45 зависит в основном от Ы1 и при кИ < 0,025 начинает резко падать. Экспериментальные точки согласуются с результатами расчета. Пунктирная линия на графике соответствует 0,025, при котором согласно оценке по формуле (2.11) происходит смыкание пограничных слоев от противоположных стенок сопла, т. е. 25///= 1. Справа от этой линии 25//г< 1, слева 2Ык > 1. И, таким образом, резкое падение M aI/Mid при кИ 0,025 можно связать со смыканием пограничных слоев, которые после этого начинают интенсивно влиять на параметры потока внутри ядра. И соответственно их расчет по описанной выше методике, предполагаю- щей сохранение давления торможения в ядре потока, становится некорректным. [c.50]

Более трудной является внешняя стационарная задача, в частности, задача описания обтекания тела. Рассмотрим задачу (11.7), (11.8) с F =[c.296]

Наномним, что и 2 — скорости расиространения упругих продольных и поперечных волн соответственно. Через М обозначено число Маха (Е. Ma h). [c.85]

Сверхзвуковые скорости. Сверхзвуковое обтекание скользящего крыла характеризуется нормальной составляющей числа Маха Мооп = = Moo OSx. В зависимости от величины этой составляющей возможны два случая обтекания (рис. 4.1.66). [c.220]

Из выражения Moo osxл/2—цоо. Это неравенство означает, что линии Маха, внутри которых распространяются слабые возмущения от крыла, проходят перед его передней кромкой (рис. 4.1.66, г). Вследствие этого имеет место взаимодействие потоков на верхней и нижней сторонах крыла, проявляющееся в перетекании газа из области высокого давления в зону разрежения. Таким образом, в этом случае наблюдаются эффекты, соответствующие чисто дозвуковому обтеканию. [c.221]

Э. Маха (Е. Ma h)] (М-число), характеристика течения газа с большими скоростями, равная отношению скорости течения v к скорости звука а в той же точке потока M—vla. Когда тело движется в газе, М. ч. равно отношению скорости тела к скорости звука в этой среде. М. ч. служит одним из осн. подобия критериев в гидроаэромеханике и явл. мерой влияния сжимаемости газа на его движение. При М < газы можно считать несжимаемыми. В воздухе сжимаемость необходимо учитывать при скоростях >100 м/с, к-рым соответствует число Л/>0,3. При ЛГ < 1 течение наз. дозвуковым, при М=1 — звуковым, а при М > 1 — сверхзвуковым течением. В области течений с М >Ъ (т. н. гиперзвуковые течения) становятся существенными физико-хим. [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...