Дисперсия показателя преломлени

Эффект параметрического рассеяния света имеет две основные особенности, резко отличающие его от других видов рассеяния. Во-первых, спектр рассеянного света при параметрическом рассеянии занимает почти сплошной интервал от радиочастот до частоты падающего света (накачки) соц и, во-вторых, свет с данной частотой oj излучается веществом по образующим конуса (рис. 18.11). Обычно этот конус имеет угол при вершине порядка нескольких градусов. Он зависит от дисперсии показателя преломления п (со) согласно следующему уравнению [c.410]

Таким образом, хроматическая разрешающая способность призмы равна произведению ее основания на относительную дисперсию показателя преломления. [c.369]

Это правило передает зависимость не точно и может служить лишь в качестве грубо ориентировочного. Вообще говоря, [а] с увеличением X убывает, но существуют вещества, для которых вращательная дисперсия аномальна. И экспериментальные исследования, и теоретические изыскания (Друде) показывают, что области аномалии соответствуют областям собственных колебаний (полосы поглощения) и устанавливают, таким образом, связь этого явления с явлением дисперсии показателя преломления. [c.613]

В случае наклонного падения на нелинейную пластинку соотношения (236.4) сохраняют силу, но толщину пластинки й в выражении для разности фаз о/ следует заменить на длину пути д/ соз ф, проходимого волной вдоль направления ее распространения (ф — угол преломления исходной волны). В свете сказанного легко объяснимы колебания мощности второй гармоники, изображенные на рис. 41.7 изменение угла падения ф приводит к изменению угла преломления, что, в свою очередь, изменяет разность фаз ш. Расстоянию между двумя соседними минимумами отвечает изменение г/г на л с помощью графика рис. 41.7 можно вычислить разность Д/г, которая оказывается равной Д/г = 0,025, что согласуется с хорошо известными значениями дисперсии показателя преломления. [c.841]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Благодаря дисперсии показателя преломления угол О не равен нулю, и антистоксовы компоненты рассеяния имеют максимальную интенсивность вдоль образующих конуса с углом при вершине О. В конденсированных средах угол б равен нескольким градусам (для бензола О = 2,0°, для нитробензола б = 3,0° при использовании рубинового лазера). В газовых средах показатель преломления мало отличается от единицы, дисперсия ничтожна, и направление синфазности для антистоксова рассеяния в соответствии с опытом практически совпадает с направлением распространения возбуждающего света. [c.859]

Поляризационный монохроматор Вуда, основанный н а явлении дисперсии показателей преломления, может быть осуществлен по схеме рис. 39. Поля- [c.893]

В общем случае дисперсия показателя преломления п может быть описана зависимостью вида [c.55]

Из этих соотношений видно, что КЛ обладает вось.ма большой дисперсией показателя преломления (нанр., [c.364]

Скорость света в данной среде зависит от длины волны (дисперсия скорости света) Показатель преломления также меняется с изменением длины волны (дисперсия показателя преломления). [c.49]

Для бурых углей зависимости п (к) их (X,) характеризуются наличием ряда максимумов и минимумов, связанных с влиянием полос поглощения воды, содержание которой в топливе доходило до 30 %. На участках спектра в полосах поглощения воды наблюдается незначительная аномальная дисперсия показателя преломления п (К). Дисперсионная кривая и (к) характеризуется наличием минимума в области 3—4 мкм. [c.80]

Рис. 3-29. Дисперсия показателей преломления п ( .) и поглощения х (А,) для частиц огарка

Что же касается комплексного показателя преломления частиц сажи, в расчетах необходимо учитывать дисперсию показателя преломления п (к) и показателя поглощения и X) в существенной для теплообмена в топках инфракрасной области спектра теплового излучения пламени. [c.115]

В пренебрежении дисперсией показателей преломления имеем [164] [c.79]

Другим молекулярным кристаллом, относящимся к тому же классу, дисперсия показателей преломления и условия синхронизма которого были подробно изучены, является кристалл л<ега-динитробензола [118]. Для удвоения частоты неодимового лазера [c.167]

Показатели преломления многих молекулярных кристаллов определены лишь для одной длины волны. Для того чтобы оценить возможности синхронных преобразований в этих кристаллах, необходимо оценить возможную дисперсию показателей преломления. [c.171]

Из данных, приведенных в таблице, видно, что дисперсия показателей преломления неокрашенных кристаллов (№ 3,5-7,9-11) в области 0,53-1,06 мкм не превышает 0,04—0,05. Дисперсия показателей преломления во всей области прозрачности кристалла обычно имеет порядок 0,1—0,17. [c.171]

Синхронное преобразование излучения лазера в его третью гармонику в растворе органических красителей рассматривалось в работах [234, 235]. Для обеспечения условий синхронизма в этом случае выбирался краситель, имеющий мощную полосу поглощения между частотой основного излучения и частотой третьей гармоники. В области полосы поглощения наблюдается аномальная дисперсия показателя преломления, которая может компенсировать частотную дисперсию показателя преломления растворителя. Принцип описанного метода получения синхронного преобразования иллюстрирует рис. 48. Видно, что вследствие аномальной дисперсии показателя преломления красителя, поглощающего свет в области и>о, показатели преломления раствора на частотах ш и Зш равны друг другу, что и соответствует условию синхронного преобразования. Очевидно, что для наблюдения преобразования раствор должен быть относительно прозрачен на частотах J и Зсо. [c.174]

Рис. 48. Схема получения синхронизма при утроении частоты за счет использования аномальной дисперсии Показателя преломления

Сегнетоэлектрические твердые растворы ниобата бария-стронция представляют собой оптически отрицательные одноосные кристаллы с широкой областью пропускания от 0,3 до 6 мкм (рис. 4.10). Дисперсия показателей преломления обыкновенного in ) и необыкновенного Ые) лучей при комнатной температуре в области от 0,4 до 1,6 мкм показана на рис. 4.11 [39]. Показатель преломления обыкновенного луча ге практически не зависит от соотношения компонентов Ba/Sr в твердом растворе и от температуры, тогда как показатель преломления необыкновенного луча Пе крайне чувствителен как к изменениям состава, так и температуры (рис. 4.11 и 4.12). Экспериментально определенный температурный коэффициент due/dT равен 3 10 град в области от 30 до 50 °С [35, 39], Естественное двупреломление Ы, По) для твер- [c.116]

Кривые дисперсии показателей преломления НБН при комнатной температуре, полученные в работе [34], приводятся на рис. 5.12. В этой же работе была доследована температурная зависимость показателей преломления в интервале температур от комнатной до 650 °С (рис. 5.13). С возрастанием температуры в орторомбической фазе [c.190]

Следует отметить, что равенство dlf = dli, согласно [6], выполняется с точностью 5%. Таким образом, в видимой области спектра, где дисперсия показателей преломления не является достаточно высокой, условия Клеймана приближенно выполняются. [c.353]

Дисперсия показателя преломления исследована в [10.9] см. табл. 10.1). [c.274]

Оптическая интерферометрия является одним из самых эффективных и широко применяемых методов. Это объясняется тем, что интерференционные методы обладают высокой точностью, возможностью количественной обработки результатов измерений, а также достаточной универсальностью, позволяющей определять такие параметры как толщИну пленки, коэффициент отражения и преломления, фазовый сдвиг, дисперсию показателя преломления и фазового сдвига и т. д. [87, 120, 157 J. [c.230]

При проведении описанных выше измерений следует соблюдать ряд предосторожностей. Ввиду того что в приведенное выше выражение входит показатель преломления, необходимо, чтобы он оставался постоянным при измерениях как стандарт-ной, так и неизвестной длин волн. Это требование можно отчасти выполнить, если интерферометр поместить в герметичную и термостатированную камеру. Однако, даже если давление и температура совершенно одинаковы при измерении обеих длин волн (например, если экспозицию эталонного и неизвестного излучения производить одновременно), при обработке результатов необходимо учитывать дисперсию показателя преломления воздуха [75]. Если эталон вакуумирован, необходимо внести поправку на дисперсию в покрытиях зеркал эталона. В случае серебряных и алюминиевых зеркал этот эффект весьма мал и имеются достаточно хорошо разработанные методы уменьшения вносимых при этом ошибок. В случае же диэлектрических покрытий необходимые поправки значительно больше. Для полного ознакомления с данным вопросом читателю следует обратиться к литературе [46]. [c.356]

Дисперсия показателя преломления. Дисперсия й показателя преломления — величина, выражающая зависимость показателя преломления п света в веществе от длины волны Я света [c.118]

Так как показатель преломления — величина безразмерная, то из (12.33) следует, что дисперсия показателя преломления выражается в метрах в минус первой степени (м 1). Размерность дисперсии показателя преломления [c.118]

Дисперсия показателя преломления. Из формулы (12.33) следует, что эта величина выражается в сантиметрах в минус первой степени (см- ) [c.190]

Фиг. 26в. Красный корунд. Дисперсия показателей преломления

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Условие (238.5) нельзя выполнить в изотропных средах с нормальной дисперсией показателя преломления даже для случая однонаправленных волн. Тем более оно невыполнимо при различных направлениях векторов к , кз- Сказанное вытекает из неравенств 1 3 I > 1 2 I + I I > 1 2 + 15 1 I. первое из которых легко доказать (см. упражнение 259), а второе самоочевидно. Однако в анизотропных кристаллах условию синфазности можно [c.850]

В далёких УФ- и ИК-областях, в к-рых диэлектрики характеризуются сильным поглощением (х > 1), козф. О. с. достигает значений Л > 0,9. В этих спектральных областях происходит резкое изменение дисперсии показателя преломления напр., для ионных кристаллов значения п изменяются от 0,1 до 10. Вследствие аномальной дисперсии (к-рая всегда есть в области сильного изменения х) появляются две характерные точки пересечения кривых дисперсий граничащих сред, для к-рых ЯJ — я,, а показатель поглощения для одной из этих точек X < 0,1, а для другой х > 1. В результате и в спектре отражения наблюдается минимум в области малого поглощения (х < 0,1) напр., для кварцевого стекла вблизи оси. полосы поглощения А, = 9 мкм величина Д — 0,00006 для х > 1 Л — 0,75. На рис. 1 (вверху) изображены дисперсионные кривые я(Х) для двух первых оптически прозрачных сред — воздуха ( (В = 1) и алмаза (nJg ) и для второй среды в окрестности её полосы поглощения к). Для воздуха и второй среды при равенстве Ящ— г (точки 1 в. 2) наблюдается минимум в спектре отражения (рис. 1, внизу), когда Хг < 0,1 на длине волны 1. Для алмаза и второй среды при равенстве Пу, (точки 3 в 4) минимум в [c.510]

Ф. э. по своей природе тесно связан с Зеемана эффектом, обусловленным расщеплением уровней энергии атомов и молекул магн. полем. При продольном относительно магн. поля наблюдении спектральные компоненты зеема-новского расщепления оказываются циркулярно поляризованными. Соответствующую циркулярную анизотропию обнаруживает и спектральный ход показателя преломления в области зеемановских переходов. Т. о., в наиб, простом виде Ф. э. является следствием зеемановского расщепления кривых дисперсии показателя преломления для двух циркулярных поляризаций. [c.275]

Экспернменгальн14е методы. Существуют 2 осн. способа наблюдения Ц. р. Первый состоит в измерении поглощения эл.-магн. мощности. Второй с1юсоб использует то обстоятельство, что поглощение излучения приводит к возрастанию энергии носителей. Это, в свою очередь, приводит к изменению проводимости ст полупроводника на пост. токе. Зависимость изменения До от со или от Н воспроизводит линию Ц. р. Этот способ имеет то преимущество, что детектором является сам образец. Кроме того, обычно этот способ оказывается более чувствительным, чем измерение поглощения. Однако в тех редких случаях, когда в ггределах резонансной линии возникает смена механизма рассеяния (а), смена механизма рекомбинации носителей (б) или изменение типа проводимости (в), то кривая Да (со) или Аа(Н) в случаях (а) и (б) становится двуг орбой, а в случае ( ) ф-ция Дсг(Я) напоминает закон дисперсии показателя преломления. [c.432]

Рис. 3-1. Дисперсия показателей преломления п (К) и поглощения х (к) кокса и угольной пыли I — кокс (с = 99,5 %) 2 — антрацит (с " = = 93 % ti " = 2,5 %) 3 — тощий уголь (с = = 89 % ) = 13 %) 4 — каменный уголь (с = = 78. .. 85 % и = 23. . . 40 %) 4а — ПС. 46 — Т 5 — бурый уголь (с = 66. .. 73 V = 47.. . 52 %) Sa — назаровсккй 56 — ирша-бородинскнй 6 — данные по [65] 6а — тощий уголь 6б — каменный уголь 6 —бурый уголь 7 — данные [69] 8 — данные [6S]

При использовании формул этого вида длины волн выражают в микронах. Значения постоянных, описьшающих дисперсию показателей преломления некоторых кристаллов, приведены в табл. 5 [ПО]. Таблица показывает, что дисперсия показателей преломления при переходе, например, от 1 к 0,5 мкм не превышает обычно 0,1. Следовательно, двулучепреломление действительно превосходит дисперсию. [c.76]

При переходе от длин волн, при которых синхронизм возможен, к дли-. нам волн, при которых условия (ягахроянзма не могут быть выполнены, наблюдается резкое падение интенсивности излучения второй гармоники. Поскольку дисперсия показателей преломления возрастает при уменьшении длин волн, а двулучепреломление практически не меняется, нарушение условий синхронизма наблюдается при уменьшении длины волны. [c.94]

На основании вышеприведенных оценок дисперсии показателей преломления можно определить классы синхронизма многих кристаллов, для которых известны только показатели преломления на одной длине волны видимой области спектра. Предполагалось, что в соответствии с данными предыдущей таблицы дисперсия показателей преломления равна 0,04. Полученные данные представлены в табл. 27. Отметим, что все соединения, представленные в таблице, за исключением слабо окрашенных соединений № 9,13 и 16, прозрачныво всей видимой области спектра. [c.171]

Рис 4 11 Дисперсия показателей преломления i, г, 3 — обыкновенного п о, S, 6 — необыкновенного лучей при комнатной температуре для кристаллов Ba,.Sri sNbA с =0,85 0,50 (2.5) и 0.75 (3. в) [39]. [c.117]

Рио 6 4 Дисперсии показателей преломления 1, 2 — обыкновенного, 3—5 — необыкновенного лучей кристалла KQ Na 2Ba2Nb50j 5 при. различных температурах [2] Температура (°С) указана в скобках у кривых [c.235]

Основные причины возникновения нелшейности показателя преломления. 1. Как было выяснено при рассмотрении дисперсии, показатель преломления зависит от поглощения, а оно зависит от плотности излучения (см. 51). Следовательно, показатель преломления зависит от квадрата напряженности электрического поля волны. [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...