Решетиа дифракционная

На рнс. 11.2 приведена принципиальная оптическая схема авто-коллимационного монохроматора с дифракционной решеткой. Свет от источника света 1 проецируется сферическим зеркалом 2 на входную щель 3. Расходящийся пучок параболическим зеркалом 4 превращается в параллельный и падает на дифракционную решет- [c.123]

Рпс. 6.47. Дифракционная решет. а в оправе с [c.334]

Получим формулы, определяющие действие вогнутой дифракционной решетки. На рис. 5.2.12 середина решетки совпадает с началом системы координат О, а центр кривизны решет- [c.349]

Из оптики известно, что если пучок белого света падает на стекло с большим количеством очень топких непрозрачных штрихов — на так называемую дифракционную решет- [c.284]

Все те узлы обратной решет-1 ки, которые попали в область между граничными сферами (на рис. 1.45 заштрихованная область), находятся в отражающем положении, поскольку для них выполняется условие Вульфа — Брэгга nX—2dsmQ. Как можно видеть из рис. 1.45, в случае, если направление первичного пучка совпадает с одной из осей симметрии кристалла или лежит в плоскости симметрии, то такую же -симметрию имеет и дифракционная картина, образованная лучами, которые испытали брэгговское отражение. Поэтому, ориентируя кристалл определенным образом относительно первичного пучка, всегда можно найти нужные направления, в частности направления, необходимые для выявления осей элементарной ячейки (см. табл. 1.1). [c.50]

Совпадение кристаллографического поворота с материальным возмоншо, когда кристалл как целое (без пластических сдвигов) занимает новую ориентацию (рис. 17, г). Дифракционный контраст в этом случав дает полную информацию о фактическом повороте кристалла. На рис. 17, д показан двойник, образовавшийся в условиях полной пластической аккомодации сдвигового типа, например, путем изменения ориентации кристаллографических осей неинва-риантными сдвигами 1/6 <112> в плоскостях, [111] ГЦК-решет-ки, аккомодированным дислокационным скольжением (т. е. сдвигами 1/2 <11( ). При соответствующем подборе инвариантных и неинва- [c.58]

Скорость света во много тысяч раз больше, чем скорость звука в жидкости, поэтому за время, в течение которого свет успеет пройти через сосуд, слои сжатия и разрежения практически останутся на месте для света они как бы неподвижны, хотя и движутся на самом деле со скоростью звука. При своем распространении вдоль фронтов ультразвуковых волн световые лучи концентрируются около осей слоев сгущения, где скорость света минимальна эти слои служат для лучей света своеобразными коридорами . На рис. 178 построен ход световых лучей в таком коридоре лучи заворачивают из областей разрежения в области сжатия, и максимальная интенсивность света будет на оси слоя сжатия, минимальная же — на оси слоя разрежения Поэтому, несмотря на прозрачность как сгущений, так и раз режений, жидкость, в которой распространяются ультра звуковые волны, ведет себя подобно дифракционной решет ке слои разрежения играют роль штрихов, а слои сгуще ния — роль просветов. Расстояние между штрихами в обыч ной дифракционной решетке называется постоянной решетки Для бегущих ультразвуковых волн постоянная решетки равна, следовательно, длине ультразвуковой волны. Если в сосуде с жидкостью, образуются стоячие ультразвуковые волны, дифракционная картина мало чем отличается от дифракции на бегущих ультразвуковых волнах. Постоянная этой решетки также равна длине ультразвуковой волны. [c.287]

Физическая интерпретация этих двух различных ти-дифракции состоит в следующем. При неизменной ие волны света на низких звуковых частотах при ой длине взаимодействия (длине акустического [ба) направление распространения падающего света ри области взаимодействия остается прямолинейным 1тическая неоднородность среды, связанная с изме-1ем показателя преломления, влияет только на фазу а, прошедшего через акустический столб. Для света 3 акустической волны в этом случае сводится к соз- ю движущейся со скоростью звука фазовой решет- периодом, равным периоду звуковой волны. Такая ация соответствует дифракции Рамана — Ната. ракция света в режиме Рамана — Ната происходит законам дифракции на обычной фазовой решетке, и 1Но этим объясняется наличие симметричных экви- антио расположенных дифракционных максимумов, готы света в дифракционных максимумах сдвинуты асио эффекту Допплера вследствие движения фазо-решетки. [c.7]

Векторные диаграммы прп всей своей нагля дают лишь качественное описание основных соот ний при дифракции. Полный анализ дифрагирова поля может быть сделан только на основе ре1 уравнений Максвелла для поля в среде, диэлектрич проницаемость которой зависит от координат и I ни. Под решением дифракционной задачи будем мать определение напряженности поля дифрагиро го света по известной напряженности поля падак света и звуковому полю. Наиболее просто решет ходится, если падающая волна — плоская. Этот с будет рассмотрен в двух следующих параграфах. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...