PSPICE

Условием равновесия системы, изображенной на рнс. 366, будет Q, = 0 или Pi=fPj s m а,. Поскольку при вычислении Qi было принято, что Fip fN=F pi то условие Qi=0 дает наибольшее значение Pj, при котором груз А не опускается т. е, определяет предельное положение равновесия (см, 25), Система будет в равновесии и при PiKfPj sin а. [c.375]

Из общих свойств ударной поляры ясно, что правильное отражение возможно отнюдь не при произвольных значениях параметров падающей волны (угла падения aj и отношения pijpx). При заданном значении Р2/Р1 существует предельный допустимый угол а к при ai > a. k правильное отражение невозможно. При P2/P1 — 1 предельный угол стремится к 90°, т. е. правильное отражение воз- [c.587]

Интересным свойством описанных граничных условий является то, что теплообмен между твердым телом и движущейся жидкостью приводит к появлению тангенциальных сил, действующих на поверхность тела. Если ось х направлена по нормали, а ось if —по касательной к поверхности, то действующая на единицу площади касательная сила равна компоненте тензора потока импульса. Имея в виду, что на поверхности должно быть jx = = pnVnx -h PsVsx =°0, находим для этой силы отличное от нуля выражение [c.718]

PJPk = (—1. Обычно осуществляется наименьшее возможное значение 4 (или 1м), так как с ростом порядка мультиполь-ности на единицу вероятность излучения уменьшается в раз. [c.182]

В первом случае (Ь- 0) расширяющийся газ за весь процесс перехода из одной области в другую совершает работу pjVj — —PiVi>0 за счет забыли его внутренней энергии—газ охлаждается. Во втором случае (й- -0) полная работа над газом — —Р2 2> идет на увеличение его внутренней энергии — газ нагревается [c.185]

Законы Гиббса—Коновалова описывают изменения состояния pajBHOBe HH бинарных двухфазных систем при изотермических или изобарических процессах. [c.139]

Для определения силы сопротивления X пластины D (и сопротивления 2Х клапана) применим теорему количества движения к массе жидкости, ограниченной контрольной поверхностью S (заштрихованная область на рис. 7.24, а). Вследствие стационарности течения проекция на ось абсцисс изменения количества движения этой массы жидкости в единицу времени равна pQvg os 0о — — pQwo . [c.259]

Формула (5.1.9) получена на основе экспериментальных исследований при Моо = 4 для случая ламинарного пограничного слоя. Если пограничный слой турбулентный, то для определения pjpx следует вместо ( юрмулы (5.1.9) применять гра( )ики, изображенные на рис. 5.1.7. По этим же графикам можно находить кем. и Ма. Сравнение расчетных и опытных данных при [c.358]

Вычислим отношение давлений торможения в струе и за прямым скачком уплотнения PojIPq - с этой целью по таблицам газодинамических функций для воздуха (k = = 1,4) при = 3 находим я(3) = 0,027. Соответствующее давление торможения Рооо = Рос ( <ю) = 0,0245/0,027 = 0,907 кгс/см (8,9 10 Па). Давление торможения за прямым скачком [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...