Центрированная волна расширени

Рис. 2.4. Центрированная волна расширения.

Центрированная волна расширения 29 [c.613]

Опытами показано, что нестационарные (автоколебательные) режимы течения переохлажденного пара в соплах Лаваля устраняются специальным профилированием и, в частности, выполнением углового излома в минимальном сечении, т. е. организацией центрированных волн разрежения, скорость расширения в которых велика (см. гл. 4, 6 и 61]). Выходные кромки решетки с суживающимися каналами по существу и являются такими угловыми точками, способствующими локальному увеличению скорости расширения в области сверхзвуковых скоростей Mi>l,10 вблизи горлового сечения, т. е. служат стабилизаторами, препятствующими появлению конденсационной нестационарности. Аналогичный вывод можно сделать для режимов Mi[c.98]

Существует, однако, и другой тип простой волны, также описываемой уравнениями (3.44) — (3.46), в которой давление, плотность и скорост звука возрастают в направлении распространения волны, а увеличение массовой скорости направлено в обратную сторону. О такой простой волне говорят как о простой волне разрежения или расширения. Наибольший прикладной интерес представляет специальный вид простой волны разрежения, когда все характеристики одного из семейств выходят из одной точки, т. е. функция ф( 7) в уравнении (3.44) или фЦС/) в первом уравнении системы (3.46) равна нулю. Такая волна называется простой центрированной волной разрежения. На практике указанный тип волны реализуется при выходе ударной волны на свободную поверхность вещества. [c.92]

Если конечная скорость поршня превосходит по величине максимальное значение скорости расширения газа ы ,ах и, следовательно, начиная с некоторого момента, поршень отрывается от газа и перестает влиять на его движение, то можно считать, что, начиная с этого момента, поршня просто нет и фронт расширяющегося газа граничит с областью вакуума. Если при этом вновь совершить предельный переход, устремляя к нулю длину отрезка траектории поршня, на котором скорость возрастает до то получим течение с центрированной волной Римана, на границе которой давление и плотность равны нулю, а скорость газа равна скорости истечения газа в вакуум поршень при этом можно считать исчезнувшим в начальный момент времени. Эту задачу можно трактовать следую- [c.181]

Первые два режима называются нерасчетными режимами истечения, последний — расчетным режимом истечения. В случае истечения при первом режиме поток внезапно расширяется, и струя образует угол (см. рис. 63) со стенкой сопла. Необходимо отметить, что без расширения струи граничное условие на ней не выполняется. Следовательно, в точках О и Оу возникнут центрированные волны Прандтля-Майера. В треугольниках ОВС, ОуВ Сх поток будет прямолинейным с постоянной скоростью Уу. В данном случае неизвестными являются и скорость У у, и угол р1. Для их определения составим два уравнения, одно из которых есть уравнение (2.12), а другое получим, приравнивая давление на ОС заранее известному давлению р окружающего [c.317]

Линейное решение дает полезную информацию для обсуждения нелинейного решения. Оно показывает, что имеются только медленные и быстрые волны. Кроме того, тот факт, что (6fi)F<0 в быстрой волне и (6/i)s>0 в медленной волне, позволяет сделать заключение, что нелинейное решение состоит из быстрой ударной волны, за которой следует медленная простая волна с центром в начале координат на плоскости х, t) (рис. 5.14.3). Это объясняется тем, что центрированные простые волны с линейными расходящимися с течением времени характеристиками необходимо являются волнами расширения величина /i и угол наклона линейной характеристики в начале координат растут одновременно, так что значение fi на характеристике с наибольшим наклоном больше значения fi на характеристике с наименьшим наклоном. [c.326]

Дальнейшее увеличение отношения давлений N приводит к выходу устья струи на срез сопла и трансформации запирающей ударной волны в косой скачок уплотнения на кромке. Выравнивание давлений Ра и Рн на скачке уплотнения в ходе изменения N сопровождается деформацией формы границы перерасширен-ной струи (см. рис. 1.1, б) и соответствующим изменением характера течения вытеснения. В расчетной струе (п = 1) скачок уплотнения на кромке сопла вырождается в слабый разрыв, а в недорасширенной струе (п > 1) слабый разрыв становится первой характеристикой центрированной волны расширения [c.17]

По поводу расходящихся плоских воли ( центрированные волны разрежения ) см. [6], 46. О волнах давления, возникающих при расширении сферы, см. Taylor G. I., Ргос. Roy. So ., А 186 (1946). 273—292. [c.172]

Как указано в 3.3, в окрестности особой тэч,ки центрированной волны разрежения, время пребывания частицы в которой Д <Ст, течение всегда заморожено. Рассмотрим теперь передний пучак характеристик 1-го семейства в произвольной вслие расширения столь узкий, что приращение всех функций в нем мало, и сдновременно мало отношение вдоль линий тока или характеристик 2-го семейства, пересекаюш их этот пучок. Такой узкий пучок характеристик называют еще ко роткой волной. В этой узкой области коэффициенты уравнений (3.4.5) можно считать постоянными, теми же, что и в невозмущенном потоке. Тогда решение уравнений (3.4.3) и (3.4.56) будет иметь гид [c.92]

VII.10. Плоский сверхзвуковой поток, обтекающий поверхность, которая образует с направлением невозмущенного течения тупой угол, больший 180°, называется течением Прандтля — Майера. Огибая угол, поток расширяется и, следовательно, скорость его увеличивается, а давление и плотность уменьшаются. При этом центрированной волной разрежения (веером разрежения) называется совокупность бесконечного множества линий Маха, выходящих из точки поверхности, обтекаемой сверхзвуковым потоком, рассматриваемым как течение Прандтля — Майера (рис. З.УП.З). Этот веер разрежения ограничен линией Маха ОА Jee угол наклона к вектору скорости V равен (Хоо = ar sin(1/Мсо)] и линией Маха ОВ, для которой угол наклона ее к новому направлению потока ОС равен fx=ar sin(l/M), причем вследствие расширения сверхзвукового потока М>Моо и [c.544]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...