Сенармона

Для анализа определения направления главных напряжений при прохождении эллиптического поляризованного света применяют компенсатор Сенармона. Он состоит из пластинки А./4 и анализатора. Свет после поляризатора проходит объект, пластинку и анализатор Перед измерением анализатор и поляризатор устанавливают в скрещенное положение, а затем вносят пластинку четверть волны (Х/4) и ориентируют ее так, чтобы ее главные направления совпадали с направлением колебаний, пропускаемых анализатором и поляризатором. Разность фаз колебаний, создаваемую объектом, определяют по формуле [c.111]

Эдельштейн E. И., 0 методе компенсации Сенармона, сб. Исследования по упругости и пластичности , № 2, Изд-во ЛГУ, 1963. [c.113]

В последнее время в некоторых поляризационных приборах применяется компенсация по методу Сенармона (КСП-7, ИПЛ-451). [c.39]

В методе Сенармона между моделью и анализатором располагается пластинка в четверть волны, направления кристаллографических осей которой совпадают с взаимно перпендикулярными направлениями плоскостей пропускания анализатора и поляризатора, и составляют угол в 45° с главными направлениями в исследуемой точке модели. Разность хода определяется в монохроматическом свете в зависимости от угла поворота анализатора для получения погасания в рассматриваемой точке. Подробно метод Сенармона рассмотрен в работе [12]. [c.39]

Координатно-синхронный поляриметр типа КСП-7 отличается от предыдущих типов КСП тем, что измерения разности хода осуществляются в этом приборе методом Сенармона [53]. КСП-7 снабжен двумя источниками света ртутной лампой ДРС-50, из спектра которой выделяется свет с длинами волн 546,1 ммк и 578 ммк, и лампой белого света СЦ-61. Переход от одного источника к другому производится при помощи переключателя. [c.103]

Измерение разности хода производится методом компенсации Сенармона с фотоэлектрической регистрацией минимума освещенности. [c.103]

Наряду с описанными П. п., пропускающими один линейно поляризованный луч (т. н. о д в о л у ч е-вые П. и.), существуют конструкции П.п., пространственно разделяющие две линейно поляризованные компоненты. Такие двулучевые П.п. широко применяются в разл. поляризац. приборах как своеобразные двухканальные анализаторы. Они используются для получения на выходе оптич. системы знакопеременного сигнала при нулевом методе измерений, а также для подавления избыточных световых шумов, проявляющихся в синфазной модуляции интенсивности света в обоих каналах. Из двулучевых П. п. наиб, распространение имеют призмы Рошона, Сенармона л Волластона (рис. 6). В П. п. Рошова и Сенармона обыкновенный луч не ме- [c.62]

Модуляционные показатели измерялись при помощи компенсатора Сенармона на излучении Не—1Че-лазера с [c.122]

Рис 7 11 Экспериментальная установка для наблюдения оптически индуцированного изменения показателя преломления [3] J —Не — Ne-лазер (А=0 633 мкм), г — поляризатор, 3, 3 — линзы, 4 — кристалл LiTaOs, S — компенсатор Сенармона, в — анализатор, 7 — приемник излучения [c.320]

Другие измерения, в которых использовался метод, аналогичный полярископу Сенармона, показали, что в случае стержня с ориентацией 0°, накачиваемого значительно выше порога, имеются две перпендикулярные плоскости поляризации. В кристаллах с малыми углами ориентации, хотя и был некий средний угол плоскости поляризации, наблюдались отклонения от этого среднего для света, излучаемого с разных участков торца [c.92]

При практическом пользовании схемой с двумя двулучепре-ломляющими кристаллами возникают трудности в связи с нестабильностью эффективного оптического пути, обусловленной тепловыми эффектами в кристаллах. Один путь устранения таких трудностей — стабилизация температуры кристаллов, например для кальцита, — с точностью до 0,0ГС. В противном случае поляризация выходного оптического сигнала будет изменяться хаотическим образом и фотоприемник [на выходе которого получаем токи (9.91), (9.93) или (9.95)] должен быть нечувствительным к поляризации. Предполагается, что изменения эффективного оптического пути первого кристалла отрегулированы оптическим компенсатором, изображенным на фиг. 9.11. Можно также взять четвертьволновую пластинку и поворачивать второй кристалл (компенсация Сенармона) [83]. [c.512]

Рис. 48. Двоякопреломляющие призмы а — призма Ротона б — призма Сенармона в — призма Волластона

Пучок лучей, не изменяющий при прохождении через призму своего направления, ахроматичен у отклоняющихся лучей угол отклонения зависит от длины волны. Угол расхождения лучей у призм Рошона и Сенармона [c.88]

Двоякапреломляющие призмы преобразуют падающий на них луч естественного света в два линейно поляризованных луча, расходящихся под некоторым углом. Один из лучей может быть выделен с помощью диафрагм, тогда призмами можно пользоваться в качестве поляризаторов. Наиболее широко применяются призмы Рошона, Сенармона, Волластона (фиг. 23), представляющие собой различные комбинации трехгранных призм из кристаллов исландского шпата или кварца. [c.58]

Рис. 1.34. Двоякопреломляющие призмы а — призма Рошона б — призма Сенармона в — призма Волластона (точки означают, что оптическая ось перпендикулярна чертежу)

Наибольшее распространение получили кальцитовые призмы Рошона, Сенармона и Волластона (рис. 4.2.6, а, б, в). Эти призмы состоят из двух кристаллических склеенных клиновидных элементов и различаются ориентацией их оптических осей. [c.259]

Расположение оптических осей у призмы Сенармона представлено на рис. 4.2.6, б. По конструкции она идентична приз- [c.260]

Призма Волластона (рис. 4.2.6, в и рис. 4.2.5) отличается от призм Рошона и Сенармона тем, что оптическая ось ее первого элемента параллельна входной грани и лежит в плоскости рисунка. Призма отклоняет оба ортогонально поляризованных луча почти симметрично падающему пучку на угол в два раза больший, чем у призм Рошона и Сенармона. Можно показать, что некоторая асимметрия расхождения лучей пропорциональна двулучепреломлению (Пе — По) и квадрату угла а. Расхождение лучей хроматично, поэтому эта призма чаще всего используется для определения отношения интенсивностей ортогональных компонент света, а не в качестве поляризационной призмы. В наклонных пучках призма обладает значительной [c.260]

СЯ взаимный поворот плоскостей пропускания поляризатора и анализатора и специальной фазовой пластинки (методы Тарди, Сенармона). [c.292]

Рис. 4.4.6. Пояснение метода компенсации по Сенармону а — оптическая схема б — изменение состояния поляризации

Азимутальные компенсаторы. Рассмотрим способы измерения оптической разности хода при помощи пластинок К/4. В практике применяются метод Сенармона и метод Тарди. [c.295]

При измерении разности хода методом Сенармона используется одна пластинка К/4 (рис. 4.4.6,а). Пластинка (К/4) 3 устанавливается после образца 2 так, чтобы ее главные направления совпадали с плоскостями пропускания поляризатора 1 и анализатора 4 и составляли угол 45° с главными направления-тии образца. [c.295]

Таким образом, измерив отношение а/Ь, мы тем самым определим и разность фаз б. В методе Сенармона для определения отношения а/Ь используется четвертьволновая пластинка. Она устанавливается в ход лучей так, чтобы ее главные направления совпадали с осями эллипса поляризации (рис. 4.4.6,б). Пластинка Я/4 компенсирует разность фаз it/2 между колебаниями по осям а я Ь эллипса поляризации, и мы получим после нее линейно поляризованный свет, так как выходящие колебания будут синфазны. Если главные направления образца повернуты на 90° по отношению к тем, которые изображены на рисунке, то пластинка Я/4 не скомпенсирует разность фаз я/2, а сделает ее равной п. При этом плоскость поляризации полученного линейно поляризованного света окажется зеркально повернутой по отношению к большой оси эллипса поляризации (рис. 4.4.6,б). Как следует из рисунка, угол между большой полуосью эллипса и плоскостью восстановленной линейной поляризации связан с отношением полуосей эллипса формулой tgij5 = tt/6. Сравнивая это соотношение с формулой (4.4.7), найдем, что б =2lj7. [c.296]

Пластинка Я/4 используется в качестве компенсатора Сенармона и позволяет измерять разность хода в пределах от нуля до одной длины волны. [c.302]

Для измерения разности хода компенсационным методом по Сенармону используют координатно-синхронный поляриметр КСП-7. Оптическая схема его представлена на рис, 4.5.13. Источник света 1 (ртутная лампа) с помощью конденсора 2 проектируется на диафрагму 4. Между конденсором и диафрагмой расположен сменный светофильтр 3. Он выделяет из спектра источника 1 длины волн 546 и 578 нм. Диафрагма 4 расположена в фокальной плоскости объектива 5. Параллельный пучок проходит поляризатор Я, первую пластинку 6 1/4, модель М, вторую пластинку 7 Х/4 и анализатор А. Объектив 8 образует в плоскости 9 изображение участка модели М, которое наблюдают через окуляр 10. Оптическая часть установки смонтиро- [c.312]

Поляризационно-оптический метод используют также для определения остаточных напряжений в оптических деталях, Б изделиях из бесцветного или слабо окрашенного стекла (оптического, химико-лабораторного и электровакуумного). Качественная оценка разности хода лучей из-за двулучепреломления в этих средах производится по интерференционной окраске наблюдаемой картины. Количественная оценка производится измерением разности хода с помощью метода Сенармона, изложенного на сс. 296—298. [c.314]

Узел осветителя состоит из источника света и конденсора. Измерительная головка содержит фазовые пластинки и вращающийся анализатор, образующие фазовый компенсатор Сенармона, а также механизм переключения пластин Я и Я/4, вводимых поочередно в ход лучей. Предметный столик содержит матовое стекло и механизм для поворота матового стекла и установленного на нем исследуемого образца для получения максимально четкой интерференционной картины. [c.314]

После компенсатора Сенармона (четвертьволновая пластина) 6 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет качаться относительно своего среднего положения (рис. 4.5.15,/Я). Пройдя вращающийся анализатор 11, модулированный лучистый поток попадает на фотоумножитель 10. После фотоумножителя ток с основной частотой, соответствующей первой гармонике сигнала, поступает в усилитель 8 и приводит в действие сервомотор 9, поворачивающий анализатор 11 до тех пор, пока в сигнале сохраняется первая гармоника. Остановка анализатора соответствует положению, при котором он находится под углом 90° к среднему положению колебаний, выходящих из компенсатора. Углы поворота анализатора И фиксируются на самописце 7. Измеряемая разность фаз равна удвоенному углу поворота анализатора. Погрешность измерения угла не превышает 20. [c.317]

И 02 поместить какую-либо неоднородность, то по выходе из пластины свет будет эллиптически поляризованным, так как между обыкновенным и необыкновенным лучами создается некоторая разность фаз. Эллипс поляризации после пластины 02 ориентирован своими осями всегда под углом 45° к направлениям колебаний лучей о и е. Эллиптичность света связана с внесенной разностью фаз б соотношением б/2 = 6/а, где а и 6 — полуоси эллипса поляризации. Для измерения эллиптичности и разности фаз используется компенсатор Сенармона, состоящий из пластинки Я,/4 и вращающегося анализатора с лимбом. [c.325]

Из других модификаций двупрелом-ляющих поляризационных призм назовем призмы Сенармона и призму Рошона. [c.205]

На рис. 26.4 и 26.5 изображены эти призмы. Они отличаются от призмы Волластона тем, что один из лучей проходит через призму без преломления, что оказывается удобным при конструировании оптической системы. В призме Рошона (рис. 26.5) луч сначала проходит вдоль оптической оси без каких-либо изменений, а затем во второй половине призмы делится на два луча, так как падает под некоторым углом а на границу раздела. Обыкновенный луч о, колебания в котором перпендикулярны к оптической оси, как бы не чувствует границы раздела и проходит через призмы без преломления. Необыкновенный луч е преломляется и выходит из призмы, отклоняясь в сторону. Для призмы Сенармона (рис. 26.4) имеет место другое направление оптической оси во второй призме. В этом случае также обыкновенный луч о проходит поляризатор без отклонения и имеет колебания, расположенные в плоскости чертежа. [c.205]

Компенсатор Сенармона. Компенсатор представляет собой сочетание кристаллической пластинки /С, вырезанной параллельно оптической оси и вносящей разность фаз я/2 (или Л = А./4), и анализатора А (поляризатора), расположенных последовательно (рис. 28.2, а). Принцип работы компенсатора следующий. Пусть на компенсатор падает эллиптически поляризованный свет. Обозначим полуоси анализируемого эллипса через а и Ь, угол между малой осью эллипса и одним из главных направлений пластинки — через [c.214]

Как следует из предыдуш его, компенсатор Сенармона определяет характеристики эллипса поляризации — его ориентацию и отношение полуосей. Для определения разности фаз, вносимой анизотропной средой, необходимо установить связь между названными параметрами и искомой разностью фаз б. Из рис. 27.4 видно, что такая связь наиболее проста, если амплитуды колебаний, образуюш,их [c.215]

Принцип работы компенсатора Сенармона [c.215]

Рассмотрим практические приемы измерения разности фаз компенсатором Сенармона. Прежде всего ориентируют элементы поляризационной системы поляризатор, пластинку А,/4, анализатор. Для [c.215]

Призмы изготовляются из кристаллов исландского шпата или кварца. В призмах Рошона и Сенармона направление обыкновенных лучей совпадает с направлением падающих лучей и не зависит от [c.205]

Таким образом, можно определить разность фаз колебаний в эллиптически поляризованном свете. Пластинки в четверть волны (пластинки Сенармона) изготовляются из слюды или гипса. [c.216]

Наша промышленность выпускает, например, интерференционный биологический микроскоп МБИН-4, предназначенный для исследования препаратов в проходящем свете. Действие этого микроскопа основано на принципе поляризационного интерферометра Лебедева. Один луч в микроскопе проходит через объект, второй — минует объект, и возникающую разность хода можно измерить, например, с помощью компенсатора Сенармона. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...