Глазер

Глазер В. Основы электронной оптики, М, Гостехиздат, 1957, [c.340]

Лит. Глазер В., Основы электронной оптики, пер. с нем., М., 1957 Кельмаи В, М., Явор С. Я., Электронная оптика, 3 изд., Л., 1968. В. М. Кельман. И. В. Родникова. [c.559]

Глазер А. А., Тагиров Р. И. — Шв. АН СССР, Сер. фиэ., 1978, т. 42. № 8. i , 1600—1608. [c.326]

Чалых А.Е., Каган И.В., Глазер Е.А., Назаренко З.П., ВНИИГС [c.130]

Точность, с которой должны выполняться условия (58), лучше всего выразить через число полос. Максимально допустимое отклонение волнового фронта от сферической формы без потери разрешающей способности, согласно оценке Глазера [9], равно 0,4 от длины волны, а согласно оценке Брука [10] — одной длине волны. Вторую оценку можно считать более реальной. Следовательно, условие (58) для s должно быть выполнено с точностью до одной полосы. Принимая снова l см и предел разрешения 1 А, в соответствии с правилом Аббе найдем, что необходимая апертура sin — 0,025 или, используя более точный числовой множитель 0,6 вместо 0,5, sin = 0,030. Это дает 200 и 400 полос на краю поля, в соответствии с чем и выбирают численный множитель. Таким образом, сферическая аберрация в оптической модели должна имитировать s с точностью около одной полосы на 200 или 400 полос. [c.261]

Носкова Н.И., Пономарева Е.Г., Глазер А.А. и др. j j ФММ. 1993. Т.76, 5. С.171. [c.201]

Носкова Н.И., Сериков В.В., Глазер А.А. и др. j j ФММ. 1992. Т.74, № 7. С.80. [c.220]

Носкова Н.И., Пономарева Е.Г, Глазер А.А. и др. j j ФММ. [c.220]

По имеющимся данным [8], при конверсии без выпарки степень извлечения калия для продуктов — сульфата калия и шенита, соответственно составляет 70 и 87 вес.%. С астраханитом процесс конверсии осуществляется через промежуточные соли — шенит и глазерит или их смеси. Получение K2SO4 достигается также с помощью катионитов. При этом сначала при 90° С проводится реакция [c.493]

Гидротермическая переработка калийных пород Предкарпатья приводит к образованию растворимых сульфатов калия и натрия и нерастворимого остатка из трепела, окиси и силиката магния. Растворимые соли вымываются при 100—106° С с оборотными маточными раствора.мп и промывными водами. При охлаждении горячего раствора в вакуум-кристаллизаторе до 30° С выделяется глазерит (40 вес.% К2О), от 30 до 20° С — мирабилит Na2S04-10H20. [c.496]

Система изучена Глазером [21, Сноу [3] и Галаховым [1] [c.208]

Глазер установил образование только двух тройных соединений. [c.208]

КН), а химически сенсибилизированные микрокристаллы со щелочногалоидными кристаллами, содержащими Ji-центры. Глазер [45] нашел, что эти A -центры создают дополнительное поглощение в кристаллах бромистого калия, содержащих /-центры. Он обнаружил, что образование /-центров излучением, поглощаемым /-центрами или длинноволновой частью собственной полосы поглощения щелочногалоидного кристалла, не связано с измеримым перемещением электричества. Это указывает на то, что электроны должны перемещаться только на весьма короткие (молекулярные) отрезки, подобные тем, которые, согласно постулированному выше, существуют между /-центрами и ионами серебра в несенсибилизированных эмульсиях. С другой стороны, образование /-центров в щелочногалоидных кристаллах, содержащих. Х -центры, связано с фотоэлектрическим током измеримой величины, что указывает на значительное перемещение электронов в этом случае. Ничего определенного пока еще нельзя сказать относительно природы этих JI-ueHTpoB в щелочногалоидных кристаллах. На их существование указывает также появление флуоресценции. Независимо от того, состоят ли центры светочувствительности, созданные сернистым серебром, из пустот, подобных пустотам в несенсибилизированных микрокристаллах, но только более крупных и редких, или же из агрегатов атомов серебра, кажется весьма достоверным, что они образуют глубокие электронные ловушки. В отличие от мелких ловушек в несенсибилизированных эмульсиях, большая часть электронов, освобожденных из ионов брома, падает в эти ловушки и лишь изредка рекомбинирует с исходными атомами брома. С другой стороны, вследствие ограниченного числа этих ловушек ионы серебра должны переместиться на довольно большие расстояния для того, чтобы их достигнуть однако если ловушка уже достигнута, то эти ионы удерживаются прочно и отклонение от взаимозаместимости при низких освещенностях должно быть слабым. Понижение температуры уменьшает подвижность ионов серебра на их довольно продолжительном пути к заряженному центру светочувствительности и тем самым препятствует достижению этого центра до его распада. [c.319]

Даже если необходимо использовать реальные характеристики, можно применять понятие о кардинальных элементах. Нетрудно показать [16], что для магнитных линз всегда можно определить кардинальные элементы, не зависящие от положения предмета в пределах небольшого интервала (соприкасающиеся кардинальные элементы). В то же время соприкасающиеся кардинальные элементы будут отличаться для двух далеких друг от друга положений предмета. Для электростатических линз соприкасающиеся кардинальные элементы могут быть определены при выполнении дополнительного условия. Поэтому их применимость весьма ограниченна. Однако существуют поля, для которых соприкасающиеся кардинальные элементы не зависят от положения предмета. Это так называемые нью-тоновские поля, для которых формула Ньютона (1.51) справедлива и тогда, когда предмет и изображение располагаются в поле линзы. Примером ньютоновского поля является колоколообразная модель Глазера (8.25). [c.201]

Колоколообразная модель Глазера [c.483]

Рис. 130. Модель Глазера (кривая а) и модель Гриве — Ленца (кривая б).

Обобщение колоколообразной модели. Можно обобщить модель Глазера, используя аксиальное распределение магнитной индукции [16] [c.493]

Очевидно, т> соответствует большей концентрации поля, чем модель Глазера. Формула (8.63) дает распределение, близкое к случаю ненасыщенной линзы, но, к сожалению, при этом уравнение параксиальных лучей нельзя точно проинтегрировать. В любом случае, даже если необходимы численные вычисления, уравнение (8.61) дает ценную модель для сравнения магнитных линз с разной степенью концентрации поля. [c.493]

Траектории могут пересекать ось несколько раз, и соответственно могут образоваться множественные изображения, как в случае модели Глазера. В приближении тонкой линзы получаем из (4.117), (4.159), (8.1) и (8.64) [c.494]

Сравнивая это уравнение с (8.43), видим, что оптическая сила в приближении тонкой линзы несколько меньше, чем для модели Глазера. Эффективная длина дается (4.164) и (8.72) [c.494]

Реальные коэффициенты сферической и аксиальной хроматической аберраций для этой модели в случае бесконечного увеличения, связанные с объектом и отнесенные к параметру 6, представлены на рис. 133 как функции к 8 [187]. Мы видим, что поведение кривых сходно с рис. 132 для модели Глазера, численные значения, однако, различны. Например, если 6 = 1 ( =1,73), имеем 0,6 и Ссоос.1с1 0,8 против [c.494]

Обсуждение колоколообразной модели Глазера показало, что это распределение поля, медленно спадающее при больших значениях аксиальной координаты г, не может дать фокусное расстояние, меньшее чем полуширина поля с1. Для достижения более высокой оптической силы распределение магнитной индукции должно быть сильнее концентрировано. Тогда сила линзы будет ограничивать траектории и обеспечит очень короткое фокусное расстояние, так как аксиальная протяженность поля слишком мала, чтобы сформировать множественные изображения. Этого можно достичь использованием ненасыщенных магнитных материалов, которые концентрируют поле в зазоре между полюсами (см. рис. 27). Как мы видели в разд. 3.1.4 для симметричных коротких линз, аксиальное распределение магнитной индукции в основном зависит только от одного параметра — отношения зазор —диаметр з/О. Чтобы избежать насыщения, полюсные наконечники обычно сужают (рис. 28), и угол раствора конуса оптимизируется для каждого заданного значения з/О, но при общем анализе мы вправе считать, что з/О — наиболее важный параметр. Это упрощает конструирование магнитных линз по сравнению с электростатическими [297]. [c.496]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...