Локализация андерсоновская

Б немагнитных проводниках аномальное М., как правило, обусловлено квантовыми. эффектами в движении электронов, вклад к-рых определяется соотношением между длиной волны де Бройля электрона и длиной его свободного пробега I. При Х 1 (высокая концентрация примесей, высокая темп-ра) электронные состояния становятся локализованными (см. Андерсоновская локализация), т. е. квантовые эффекты приводят к исчезновению проводимости. В хороших проводниках и проводимость о определяется Друде формулой [c.640]

I — fi/pp а, равно алН/е (в трёхмерном случае) и лЛ1е в двумерном). В веществах с большим р возникает локализация электронных состояний — проводимость исчезает см. Андерсоновская локализация). При этом исчезновение проводимости происходит не за счёт связывания электронов ионами — электроны остаются коллективизированными (в том смысле, что их волновая ф-ция размазана на расстояния, много большие атомных). [c.118]

Описанный подход позволяет построить статистин. теорию переноса частично когерентного излучения и даёт возможность обосновать феномевологич. теорию для разреженных слабо рассеивающих сред, В противоположном случае плотных и сильно рассеивающих сред существ, роль начинают играть когерентные и кооперативные эффекты, при этом вопрос об области применимости феноменологии, ур-ния П. и. остаётся до конца не выясненным. Для таких сред фазовые соотношения между рассеянными волнами могут играть определяющую роль. Кооперативные эффекты приводят, в частности, к фундаментальному для теории аморфных тел явлению — андерсоновской локализации и, как следствие, к качеств, изменению характера П. и. Напр., ур-ние П. и. не в состоянии описать эффекты сильного рассеяния в одномерной модели рассеивающей среды. [c.567]

Рассеяние коротких световых импульсов в статистически неоднородной среде. Следует ли ожидать новых явлений при многократном рассеянии очень коротких световых импульсов в статистически неоднородной среде Этот вопрос оживленно дискутировался теоретиками и экспериментаторами в последние годы. Интересный аспект проблемы выявился недавно в связи с поисками эффекта локализации фотонов — аналога андерсоновской локализации электронов в неупорядоченных системах. Обращение к коротким световым импульсам, как показано в [1], позволяет развить временную методику регистрации локализации фотонов в сильно рассеивающих средах. [c.289]

Аналогичные результаты получены в работе Алексеева и др. 1313] и в работе [283], где наблюдаемое резкое падение электропроводности селена при повышении температуры объясняется андерсоновской локализацией электронов,—Ярил. ред. [c.212]

В 1958 г. Андерсоном [88] были высказаны аргументы в пользу того, что при нарушении условия 1/к 1 проводимость бесконечного образца при Т = О обращается в нуль, т. е. каждый электрон оказывается локализованным в определенной области проводника. Это явление получило название андерсоновской локализации . [c.193]

Происхождение андерсоновской локализации можно пояснить следующим образом. Представим себе самолет, движущийся над горами. Если самолет движется достаточно высоко, то он не встречает препятствий. По мере снижения он оказывается ниже горных вершин. Если его маршрут строго определен (одномерное движение), то он в конце концов наткнется на вершину. Если же он имеет возможность обогнуть вершину (двумерное движение), то он может снижаться до тех пор, пока не окажется ниже перевалов. После этого он будет заперт. Так обстоит дело в классической механике. [c.193]

В действительности рассеяние электронов на примесях препятствует экситонному переходу. Поэтому представление о том, что именно проводимость регулирует переход металл—диэлектрик не имеет никаких оснований. На опыте в чистых веществах наблюдались экситонные переходы, а в сильно неупорядоченных легированных полупроводниках—переходы металл—диэлектрик, связанные с андерсоновской локализацией, о которых речь шла выше. При таких переходах проводимость постепенно уменьшается до нуля [94]. [c.200]

Абрикосовские вихри 358 Андерсоновская локализация 193 Андреевское отражение 427 Анизотропная ферми-жидко ть 28 Аномальная проводимость Маки — Томсона 420 [c.518]

Хотя математическая теория андерсоновской локализации почти исключительно применялась к модели Андерсона с простейшей [c.428]

Проблема андерсоновской локализации в простом бинарном сплаве в принципе не отличается от задач, уже рассмотренных в предыдущем параграфе. Например, для случая малого беспорядка критерий типа (9.116) правильно указывает, что волновые функции, отвечающие хвостам зон, должны быть локализованы [67]. Однако выводы, вытекающие из этого критерия, оказываются явно неудовлетворительными в предельном случае расщепленных зон, когда параметр беспорядка б, определенный формулой (9.66), очень велик. В этом случае уровни атомов типа А и типа В столь сильно удалены друг от друга, что существование волновой функции, отличной от нуля сразу на атомах обоих типов, оказывается [c.431]

Перколяционные соображения играют важную роль при рассмотрении многих свойств неупорядоченных систем. ОднакО прежде чем закончить этот параграф, хотелось бы еще раз вернуться к нашей исходной точке — к вопросу об андерсоновской локализации электронов в неупорядоченном сплаве, скажем о локализации их на атомах типа А в предельном случае расщепленных- [c.441]

В настоящем случае, однако, интегралы перекрытия (13.7) столь малы по сравнению с величиной что мы заведомо находимся в условиях, отвечающих андерсоновской локализации. Но, как было замечено в 9.11, вариации энергий от узла к узлу препятствуют прыжковым переходам. Чтобы перекрытие волновых функций смогло сыграть свою роль, надо найти способ компенсировать различие энергий, [c.562]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...