Jacobi) функции

Kl j Af и, так же как в первом расчете, определенывеличины функций 5 и D иа средних радиусах всех участков и на наружном радиусе. Во втором расчете v. формулах (24) и (25) пелич1шы <а, 9 и Д7 приняты равными нулю. [c.246]

При = О, //j = О уравнение (3.26) дает уже изученный ньютоновский вариант (3.20). Далее рассматриваем два случая а) положительная турбулентная вязкость, //, <4 /q /2> б) знакопеременная вязкость, >4/io//,. В обоих случаях принимаем Отц > О, Wj > О, т. е. q>0 либо а с, <-l/jJib/jj)-Диффсрснциа. ьное урапнение Q2I , определяющее функцию А,(г), от вида реологической модели жидкости не зависит. Следовательно, для двух основных степеней свободы имеем динамическую систему вида (3.23), где правые части записьгааются посредством выражений (3.22), (3.26). Как и прежде, величины Сд и С фиксированные. Параметры системы в состоянии равновесия [c.95]

Переменные, находящиеся в правой части этих формул, являются явными функциями времени или выражаются через параметры, зависящие от времеш. Решая совместно уравнения (1 ), (2 ) и исключая время, находим уравнение неподвижной центроиды. Решая систему уравнений (3 ), (4 ), исключая время, определяем зависп. -. сть между координатами д . и jijp, т.е. уравнение подвижной центроиды в явной форме. [c.553]

Рассмотрим самый простой и естественный случай решения уравнения (10.18), когда (t) = i = onst. Имеем a t) = (Joexp( t), где (Jo = сг(0). В связи с наличием ряда новых вводимых функций (предполагаемых всюду непрерывно дифференцируемыми по всем аргументам) и соответствуюш их уравнений возникает важный вопрос о разрешимости этих уравнений. Ответ на него дает следую-ш ее утверждение. [c.307]

Таким образом, асимптотическое уравнение для функции источ-j jjKOB принимает вид [c.227]

Силовая функция. Ниже будет доказано, что для определенного класса сил, наиболее часто встречающихся в природе, выражение (1) из предыдущего пункта представляет собой полный дифференциал, т. е. его можно проинтегрировать независимо от каких-либо соотношений между координатами х, у, г. Следовательно, выражение (2) может быть определено как функция координат системы. В этом случае неопределенный интеграл (2) называется силовой функцией. Это название дали указанной функции независимо друг от друга Гамильтон У Р. (Н а m i 1-t о n и. R ) и Якоби (Ja obi С ). [c.292]

Допущение, что приложенные силы являются замороженными нагрузками, принимается ради упрощения задачи с математической точки зрения, поскольку тогда правые части соответствующей краевой задачи в отсчётной конфигурации становятся известными функциями точки д е Q. С другой стороны, нужно помнить, что за исключением двух упомянутых выше случаев реальные приложенные силы редко удаётся представить в виде замороженных нагрузок напротив, плотности fug оказываются Зависяш/UMU не только от x Q или J sFi, но и от самой деформации <р. [c.112]

Удельные величины отличаются от соответствующих ФВ только количественно. Они представляют тот же количественный ас-jjeKT измеряемого свойства, только отнесенный либо к единице jia bi, либо к единице объема, либо в рассматриваемом случае — к олю. Отсюда следует, что моль не выполняет одну из самых главных функций единицы основной ФВ. Не выполняет моль и фун- щии обеспечения единства измерений количества вещества. В большинстве публикаций подчеркивается [5], что моль является расчетной единицей и эталона для его воспроизведения не существует. Нет также ни одного метода и средства, предназначенного для измерения моля в соответствии с его определением. Все это свидетельствует о том, что следует ожидать исключения моля из числа основных единиц ФВ. [c.29]

Несколько выгоднее использовать операторы 5/, поскольку после умножения обеих частей разностных уравнений импульсов на один из операторов Ах,- комбинация A jAxjp" перейдет в Ах,-р", что не потребует введешя сеточной функции Xj. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...