Резонатор неконфокальный

Установка с ОКГ Оптин-482 . Прибор представляет собой ОКГ с неконфокальным резонатором на стекле с неодимом. Установка снабжена оптической системой для изображения шаблона на объекте. Неконфокальный резонатор позволяет достичь равномерности распределения излучения по сечению пучка, что [c.310]

Теория Бойда и Гордона [2] для неконфокальных резонаторов неверна в предельном случае плоскопараллельных отражателей. Это следует из выражения (3.11), в котором размер пятна моды TEMooq стремится к бесконечности при увеличении радиуса кривизны Ь до бесконечности. Это показывает, что выражение (3.10) остается верным только до тех пор, пока размер пятна не достигнет по порядку величины размера зеркала а. Область применимости (3.10) определяется неравенством [c.38]

На фиг. 5.16 представлены кривые потерь на один проход в случае плоских и конфокальных зеркал в зависимости от числа Френеля. На фиг. 5.17 представлены графики размера пятна лазера в центре конфокального и неконфокального резонаторов, а на фиг. 5.18 — кривые зависимости величины пятна на зеркалах от отклонения полусферического резонатора от полусимме-тричной конфокальной геометрии. Графики показывают, как [c.302]

Итерационный метод был успешно применен Ли [31] в 1965 г. для исследования неконфокальных симметричных резонаторов с круглыми зеркалами. Результаты этих вычислений, представленные на рис. 7.32 и 7.33, позволяют определить потери за проход, фазовый сдвиг и распределение поля в ТЕМоо-моде симметричных резонаторов с различными значениями параметров g и чисел Френеля. Заметим, что горизонтальные участки кривых фазового сдвига соответствуют значениям = (2/7 -Ь / -ь l)ar os g, что согласуется с формулой (7.11.56). [c.533]

Как отмечалось, в неконфокальных резонаторах форма каустики фиксирована продольной геометрией резонатора. Существование гауссова пучка в устойчивых резонаторах, параметры которых не близки к точке — О, возможно лишь при больших апертурах зеркал. Уменьшение апертуры не может изменить фиксированной каустики этих резонаторов оно приводит лишь к росту дифракционных потерь, так что пучок в конечном счете становится негауссовым. Каустика конфокального резонатора, напротив, способна подстраиваться под апертуры зеркал. Кроме того конфокальный резонатор характеризуется минимальным значением р рз (при данном ) ). Указанные два обстоятельства приводят к тому, что дифракционные потери в конфокальном резонаторе оказываются наименьшими по сравнению с другими типами резонаторов (с таким же значением числа Френеля). По этой же причине конфокальный резонатор способен формировать гауссов пучок даже при относительно малых числах Френеля. [c.195]

Для симметричных неконфокальных резонаторов имеем согласно (2.9.11) р = %ип VI—6 - Сравните с результатом для конфокального резонатора р = ХЦп [c.195]

Решения уравнения Гельмгольца, сосредоточенные в окрестности оси волновода и имеющие вид произведения экспоненты на функцию параболического цилиндра, аргументы которых представляют собой бесконечные ряды, строили В. С. Булдырев [6] и В. Ф. Лазуткин [3]. Впервые с неразрешимостью задач на собственные значения при условии, что величины ф и 2я линейно зависимы над кольцом целых чисел, столкнулся В. Ф. Лазуткин [5], исследовавший собственные функции типа прыгающего мячика в однородной среде. Собственные функции типа прыгающего мягчика в неоднородной среде рассматривались В. С. Булдыревым в [7]. Им же получена формула для собственных частот открытого резонатора, заполненного неоднородной средой. Поправки в формуле для собственных частот неконфокальных резонаторов нашел В. Ф. Лазуткин [4]. [c.442]

Формула для собственных частот неконфокального резонатора с цилиндрическими зеркалами, учитываюш.ая аберрацию зеркал. Оптика и спектроскопия 24, No 3 (1968). [c.450]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...