Кюри) теория молекулярного поля

С теоретич. точки зрения (в рамках теории молекулярного поля) к.— В. 3. является обобщением Кюри закона на случай взаимодействия между лока-ЛИ.Э0В. маги, моментами. При этом параметр X в (2) [c.538]

Наиболее ранняя попытка количественного описания ферромагнитного перехода была предпринята Вейссом построенная им теория носит название теории молекулярного (или среднего) поля ). Теория молекулярного поля дает чрезвычайно неадекватное описание критической области, не предсказывает существования спиновых волн при низких температурах и даже при высоких температурах правильно воспроизводит только основную поправку к закону Кюри. Тем не менее мы упоминаем о ней здесь по следующим причинам [c.329]

Обобщите высокотемпературное разложение для восприимчивости на случай структуры, описанной в задаче 7, и сравните точное выражение для основной [О (1/7 )] поправки к закону Кюри с тем, которое получается в теории молекулярного поля. [c.338]

Теория металлов Лоренца I 66, II 208 (с) Теория молекулярного поля II 329—333 вблизи критической точки II 338 восприимчивость II 332, 338 закон Кюри — Вейсса критика ее II 329 [c.411]

Недавние измерения магнетизма поверхности Ni(OOl) с помощью спин-поляризованного электронного рассеяния показали, что температура Кюри на поверхности и внутри массивного кристалла одинакова в пределах 4 К [1078]. Согласно теории спонтанной намагниченности малых частиц, развитой в приближении молекулярного поля [1079], а также наиболее достоверным экспериментальным результатам (см. обзор [8]) температура Кюри малых, ферромагнитных частиц не отличается от таковой для массивного металла при уменьшении их размера по крайней мере до 20 А. [c.323]

Концепция магнонов как коллективных возбуждений без взаимодействия, конечно, только тогда применима к проблеме ферромагнетизма, когда намагничение слабо отличается от насыщения. Однако это не единственная интересная область. Заслуживает особого внимания как раз область вблизи температуры Кюри, выше которой исчезает спонтанное намагничивание. Поэтому в качестве дополнения к теории спиновых волн мы в этом параграфе покажем, что поведение ферромагнетика в этой области температур также может быть объяснено исходя из концепции обменного взаимодействия. Используемое для этого приближение называется приближением молекулярного поля. [c.170]

Чтобы заложить физическую базу для дальнейших исследований (гл. 6), дадим краткий обзор основных элементов теории ферромагнетизма. Температура Кюри отделяет неупорядоченную парамагнитную фазу (0 > 0с) от упорядоченной ферромагнитной фазы (0<0с)—см. рис. 1.6.3. Например, для железа, кобальта и никеля 0с 1000 °К, 1388 °К и 627 °К соответственно. В начале века Пьер Вейс догадался, что затруднения с тепловым движением можно обойти, если постулировать в ферромагнетиках наличие, сильного молекулярного поля, обусловленного взаимодействием электронов оно стремится выстроить все магнитные моменты параллельно друг другу. Действие этого поля, также называемого обменным полем, может рассматриваться как действие эквивалентного магнитного поля Нужно отметить, что поле не является реальным магнитным полем оно не входит в уравнения Максвелла и с ним [c.43]

В области парапроцесса в кубич. ферромагнетиках М. проявляется в изменении объёма (объёмная М.), иногда её наз. обменной М., поскольку она обусловлена изменением обменного взаимодействия и обычно велика вблизи Нюри точки. Здесь её зависимость от Я может быть рассчитана по феноменологич, ф-лам, вытекающим из термодинамич. теории фазовых переходов Ландау или теории молекулярного поля. Вдали от точки Кюри для большинства ферромагнетиков М. парапроцесса мала. Однако в т. и. зонных ферромагнетиках (см. Зонный магнетизм) она очень велика, даже при [c.11]

Так же как теорию спиновых волн вблизи точки Кюри следовало заменить теорией молекулярного поля, так же н для низких температуп приближение молекулярного поля оказалось слишком грубым. Приближение, вытекающее из (40.8) для низких температур, для насьпцения намагничения дает температурную зависимость М(7)/М(0)=1—(1/5)ехр(—37 /(5+1)Т). Она противоречит экспериментально хорошо подтвержденной температурной зависимости вытекающей из теории спиновых волн. Таким образом, надо различать две области упорядоченного магнетизма, к которым надо подходить различными методами. При слабых отклонениях от основного состояния метод элементарных возбуждений следует предпочесть всем другим приближенным методам. При высоких температурах полезнее пол у классические методы, которые, однако, могут также быть приведены обратно к общей концепции обменного взаимо,демствия. Это не должно означать, что концепция элементарных возбуждений вообще неприменима при высоких температурах. Некоторые стороны поведения ферро- [c.173]

Теория молекулярного поля П 329—333 вблизи критической точки П 338 восприимчивость П 332, 338 закон Кюри — Вейсса критика ее II329 низкотемпературная спонтанная намагниченность П 332 определение спонтанной намагниченности П 330, 331 применимость в случае сверхпроводящего перехода II359 (с), 360 (с) сравнение критической температуры, полученной в ее рамках, с точным значением П 331 Теория упругости П 71—75 [c.444]

В этом заключается основнох смысл феноменологическо модификации закона Кюри, носящей название закона Кюри — Вейсса. См. ниже рассмотрение теории молекулярного поля. [c.326]

В антиферромагнетиках теория молекулярного поля приводит к аналогичному (33.66) иыражению для восприимчивости выше с полюсом, лежащим в области отрицательных значений Т (см. задачу 7). Этот результат также ненадежен, однако знак высокотемпературной поправки к закону Кюри оказывается правильным- [c.333]

Bo-первых, если первоначальный вариант теории вырос, исходя из вполне определенных физических представлений о возникновении в ферромагнетике ниже точки Кюри эффективного молекулярного поля (см. том 2, гл. 3), составляющих основу полуфеноменологической теории Вейсса, то произведенное нами дальнейшее обобщение этой теории представляется откровенно формальным. На феноменологическом уровне можно предложить и другие более или менее удачные варианты видоизменения первоначального уравнения состояния Я = Н в, М). Поэтому гипотеза Видома, включающая два момента, — предположение о структуре этого уравнения состояния, Я = МФ(т, М / ) = МХ Ф(Хт, , и предположение о полном подобии всех фазовых переходов Л-типа и критических явлений, — оказались столь привле-, кательной именно потому, что она в едином своем акте позволила полностью снять проблему произвола в выборе конкретной модели магнетика. При этом мы молчаливо полагаем, что функция двух аргументов Ф такова, что поверхность термодинамических состояний Я = Н 0, М) (см. рис. 64-А) как бы натянутая на кривую спонтанной намагниченности М = Мо 0), лежащую в плоскости Я = О, вне области критической точки т = О, М = О не имеет более никаких аналитических особенностей. [c.142]

Впервые теоретич. описание св-в ферримагнетиков было дано Л. Неелем (1948) в рамках теории молекулярного поля. Оказалось, что теория молекулярного поля может объяснить гораздо больше св-в ферримагнетиков, чем металлич. ферромагнетиков (значение величины (7 при 7 =0, закон Кюри —Вейса при Г>0 ДР-)- К фер-римагнетикам применима также и теория спиновых волн. В согласии с этой теорией намагниченность многих ферримагнетиков при низких темп-рах следует закону Блоха / у=/5о(1—аГ где а — константа, /50— значение при Г = 0. Магн. теплоёмкость ферримагнетиков растёт по закону Г [c.806]

Исходя из модели молекулярного поля, построить теорию ферромагнетизма полуклассическим путем, т. е. воспользоваться функцией Ланжевена L ( ). Показать, что дляГ/Гс<1 (где Тс температура Кюри) состояние, для которого выполняется соотношение М [Т)/М (0) 9 о, является стабильным. [c.54]

Одно из самых непосредственных подтверждений теории эффективного поля Онзагера-Ван-Флека получается при её приложении к полярным жидкостям и молекулярным твёрдым телам ). У этнх веществ мшекулы имеют постоянные электрические дипольные моменхы, так что предыдущая теория с небольшим видоизменением может быть использована для рассмотрения нх электрических свойств. Так как относительная величина электрической поляризуемости при соответствующей температуре по порядку величины в тысячу раз больше, чем магнитная поляризуемость, то в случае электрических диполей значительно повышается температура, при которой становится существенным внд местного поля. Еслн бы 4юрмула Лоренца была справедлива, то эти вещества должны были бы давать электрический аналог ферромагнетизма в тех случаях, когда молекулярные силы упорядочения, отличные от сил взаимодействия диполей, относительно малы. В действительности же, в тех случаях, когда следует ожидать проявления этого эффекта, он не наблюдается. Например, можно оценить, что электрическая точка Кюри для НС1 должна быть примерно 260° К, в то время как до 100° К не наблюдалось никакой аномалии. При этой температуре молекулярная переориентация (см. 125) останавливается. [c.637]

Из приведенного краткого обзора попыток непосредственными опытами обнаружить эффект смещения точки Кюри следует, что до сих пор здесь не получено достоверных результатов. Вследствие этого ряд авторов сделали попытку определить величину указанного эффекта косвенным путем. Пользуясь термодинамическими соображениями или модельными теоретическими представлениями, они нашли соотношения, связывающие величину смещения точки Кюри с другими ферромагнитными эффектами беря величины последних из опыта, подсчитывали искомое смещение точки Кюри. Так, Корнецкий [28], полагая, что фактор молекулярного поля в теории Вейсса зависит от объема, связал величину смещения точки Кюри, обусловленного давлением, с объемной магнитострикцией парапроцесса. Подставляя данные измерений магнитострикции парапроцесса для сплавов Ре — N1, он обнаружил для них понижение точек Кюри с давлением. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...