Метод Корринги — Кона — Ростокера (ККР)

Третий метод расчета зонной структуры — это метод функций Грина или метод Корринги — Кона — Ростокера (KKR). Он формулируется совершенно иначе, но, как было установлено, все методы при одном и том же потенциале дают одинаковые результаты. Мы не будем останавливаться на деталях метода KKR читатель сможет найти подробности в работе [181. [c.101]

Первый из этих способов приводит к так называемому ККРЗ-формфактору (формфактору метода Корринги — Кона — Ростокера — Займана, см. 13, 15), а второй (при использовании ОПВ (2.154)) —к так называемому ОПВ-формфактору (формфактору метода ортогонализованных плоских волн, см. 12). Интересно, что эти два подхода в литературе рассматриваются как принципиально разные, тогда как из приведенного здесь рассмотрения видно, что оба основаны на принципах теории рассеяния. [c.68]

Имеются в виду методы, иснользующие нодход теории рассеяния, а именно — метод присоединенных плоских волн, метод Корринги — Кона — Ростокера и родственные им. [c.87]

Метод Корринги — Кона — Ростокера (ККР) (метод гриновских функций) I 207—209 [c.420]

Метод Кельвина I 361, 362 Метод Корринги — Кона — Ростокера (ККР) (метод гриновских функций) I 207 —209 [c.401]

После того как создана достаточно подробная качественная модель различных листов поверхности Ферми и произведена проверка этой модели по зависимости Р от ориентации в разных плоскостях вращения, модель должна быть задана в более точном количественном виде и должны быть определены ее параметры. Лучше всего, если поверхность может быть задана аналитическим выражением, з итывающим симметрию кристалла и содержащим только несколько параметров, которые находятся эмпирически При подгонке этого выражения к экспериментальным данным по частотам. Задать поверхность таким образом оказывается возможным только для нескольких металлов (например, с помощью разложения по кубическим гармоникам для щелочных металлов, разлоясения в ряды Фурье для благородных металлов или аппроксимации эллипсоидами в случае Ы). Преимущество такого способа заключается в том, что он дает простое объективное описание поверхности, не связанное с какой бы то ни было теорией зонной структуры. Правда, в последние годы расчеты зонных структур становятся эсе более надежными и возможен также иной подход (в некоторых случаях единственно применимый) — сопоставление измеренных значений Р с предсказаниями параметризованного расчета зонной структуры, параметры которого [например, фазовые сдвиги и энергия Ферми в методе Корринги — Кона — Ростокера (ККР) или набор коэффициентов псевдопотенциала] используются как подгоно ые при аппроксимации экспериментальных данных. Этот подход требует более сложных вычислений, так как переход к -спектру от принятых [c.225]

Метод аддитивного экранирования с привлечением МТ-приб-лижепия широко используется в расчетах зонной структуры с помощью секулярных уравнений (где он имеет определенное родство с методом ЛКАО), но идея аддитивного экранирования шире, чем рамки МТ-нриближения. В следующем параграфе мы рассмотрим способ построения аддитивно экранированных потенциалов, принятый для таких популярных методов расчета зонной структуры, как метод присоединенных плоских волн (ППВ), метод Корринги, Кона и Ростокера (ККР), и сравним его с диэлектрическим экранированием. [c.110]

Для расчета зон с использованием МТ-нотенциала широко применяются два метода метод присоединенных плоских волн (ППВ) и метод Корринги, Кона и Ростокера (ККР). [c.204]

Альтернативный подход к МТ-потенциалу дает метод Корринги, Кона и Ростокера [9, 10]. Исходной точкой здесь служит интегральная форма уравнения Шредингера ) [c.207]

Квантовый предел 130, 484, 507, 517 Корню спираль 84, 585 Корринги—Кона—Ростокера (ККР) метод 225, 252, 264, 274 [c.670]

Не так давно Хейне [54] развил аналогичный подход к зонным структурам переходных металлов с несколько иной точки зрения, используя метод функций Грина, который применили Корринга, Кон и Ростокер о нем мы кратко упоминали в 4 настоящей главы. Как и в методе присоединенных плоских волн (APW), в теории использовался ячеечный потенциал ). При таком подходе вся информация об атомных потенциалах входит только через логарифмические производные волновых функций на поверхностях сфер, описанных около ионов. Эти же величины можно выразить и через фазы. Фазы s- и р-состояний выражают, конечно, с помощью псевдопотенциалов простых металлов для I = 2 фазу берут в резонансной форме [c.232]

МЕТОД ГРИНОВСКИХ ФУНКЦИЙ КОРРИНГИ, КОНА и РОСТОКЕРА (ККР) [c.207]

Металлы. Наиболее исчерпывающее описание свойств металлов было дано, несомненно, в монографии [8]. В ней рассмотрены свойства первых 50 элементарных металлов, которые рассчитаны с использованием зонной структуры (найденной методом Кона — Корринги — Ростокера) и с применением приближения функционала локальной плотности или локальной спиновой плотности для учета обмена и корреляции. Расхождения между вычисленными значениями энергии связи, параметров решетки и объемного модуля и экспериментальными значениями не [c.193]

Эти характерные черты модели в полной мере используются при расчетах зонной структуры с помощью методов присоединенных плоских волн и Кона — Корринги — Ростокера (см., например, [8]), в которых функции двух указанных типов сшиваются на границе сферической ячейки. Именно на высокой точности количественных расчетов зонных структур, исходящих из первых принципов и использующих эти методы, основывается наша уверенность в том, что ячеечные потенциалы, найденные с помощью, скажем, самосогласованных атомных орбиталей, позволяют получать удовлетворительные результаты. [c.469]

Этот разумный на вид прием расширяет область применимости результата приближения ПСЭ на случай таких материалов, как жидкие переходные металлы, когда метод псевдопотенциала уже непригоден. Суть дела здесь в том, что методы расчета зонной структуры, основанные на использовании ячеечных потенциалов (метод присоединенных плоских волн или Кона — Корринги — Ростокера), оказываются вполне зффективными в применении к подобным металлам и вовсе не касаются таких понятий, как связанные состояния или S — d-гибридизация . Зонная структура в це- [c.471]

Таким образом, исследуется распространение когерентной волны, определенной равенством (10.92), и полностью пренебрегается некогерентно рассеянным излучением, дающим нуль при усреднении по ансамблю. Когерентная часть ведет себя так, словно она характеризуется волновым вектором к, который надлежит определить как функцию х (т. е. энергии), найдя решения уравнения (10.88) с функцией (10.93). Аналогия с методом Кона — Корринги — Ростокера для упорядоченных систем очевидна. [c.495]

Чтобы учесть в этой теории эффекты геометрической природы (ср. с работой [45]), нам надо решить уравнение (10.88) с неполной функцией Грина (10.93), содержащей истинную парную корреляционную функцию g2 (1, 2). Мы, естественно, переходим к представлению парциальных волн ( 10.7), в котором информация о потенциалах рассеяния содержится в соответствующих сдвигах фаз и величины, аналогичные структурным константам метода Кона — Корринги — Ростокера, включают функции типа (10.80), проинтегрированные по межатомным расстояниям. В том преде.тьном случае, когда сдвиги фаз малы, получаемые при этом формулы согласуются с результатахми расчетов, основанных на примитивной теории -матрицы [ср. с (10.37)], для длины экстинкции [41]. Однако то обстоятельство, что когерентная волна (10.92) экспоненциально нарастает в направлении —к, приводит к появлению расходимостей и математическим осложнениям, которые не удалось устранить удовлетворительным образом [46]. [c.497]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...