Лондоновская глубина проникновения

Поляризац. Р. используют как прямой метод изучения распределения по глубине диамагн. момента сверхпроводящего образца в приповерхностной области с целью определения лондоновской глубины проникновения магн. поля в сверхпроводник, находящийся в мей-сверовской фазе. Формализм описания процесса отражения, служащий для ферромагнетиков, легко переносится на сверхпроводники — идеальные диамагне-тики. Для изучения обычных диамагнетиков Р. не применяется. [c.385]

Величина называется лондоновской глубиной проникновения, и ее значение, согласно приведенному соотношению, несколько меньше, чем значение глубины проникновения, наблюдаемое в истинных сверхпроводниках. Тем не менее феноменологическая теория Лондонов оказывает значительную помощь при интерпретации поведения сверхпроводников. [c.405]

В этом примере предполагается, что магнитное поле параллельно границе раздела. Видно, что определяет глубину проникновения магнитного поля Х1 известна как лондоновская глубина проникновения. Истинная глубина проникновения не определяется одной только Х/., так как известно, что уравнение Лондонов является некоторым упрощением. [c.442]

Длина когерентности. Лондоновская глубина проникновения является фундаментальным параметром, характеризующим сверхпроводник. Другим и не менее важным независимым параметром является длина когерентности Длина когерентности представляет собой расстояние, на протяжении которого в магнитном поле, меняющемся в пространстве, ширина энергетической щели существенно не изменяется. Уравнение Лондонов является локальным уравнением, так как оно связывает плотность тока в точке г с векторным потенциалом в той же точке. Поскольку /(г) есть произведение А г) на постоянное число, то ток с необходимостью повторяет вариации векторного потенциала. Длина когерентности определяет расстояние, на протяжении которого мы должны усреднять А для получения /. В действительности в теории вводятся две длины когерентности, ио мы не будем в это вдаваться. [c.443]

Рассчитанные значения собственной длины когерентности и лондоновской глубины проникновения при абсолютном нуле [c.445]

Лондоновская глубина проникновения 10 см [c.445]

В теории сверхпроводимости вводятся три характерные длины лондоновская глубина проникновения собственная длина когерентности средняя длина свободного пробега электронов в нормальном состоянии I. [c.462]

Эти уравнения в свою очередь показывают, что токи и магнитные поля в сверхпроводниках могут существовать только в приповерхностном слое толщиной Л, где величина Л, называемая лондоновской глубиной проникновения, дается выражением ) [c.353]

Обсуждение феноменологических теорий. Пиппард [14] получил экспериментальные доказательства справедливости своего варианта феноменологических уравнений сверхпроводимости, который объясняет 1) изменение глубины проникновения X сплавов олова с алюминием в зависимости от средней длины пробега 2) анизотропию X у олова, в особенности максимум на промежуточных углах 3) тот факт, что X значительно больше, чем даваемое лондоновским выражением, и 4) относительное значение X у олова и алюминия (см. п. 25). Имеется, конечно, много фактов, которые еще не объяснены теорией. Возможно, что наиболее важным из них является зависимость X от температуры, которая очень хорошо описывается обычной теорией Лондона в комбинации с двухжидкостной моделью Гор-тера—Казимира (см. п. 4). До сих пор нет уверенности в том, что явления проникновения поля в тонких пленках и других телах малых размеров могут быть объяснены теорией Пиппарда так же хорошо, как и теорией Лондона. [c.725]

Как и следовало ожидать, в лондоновской области глубина проникновения не зависит от характера отражения, в иинпардовской же области (малые глубины нронР1Кновения), сравнив формулы (4.31) и (4.38), находим отношение [c.905]

Свойства сверхпроводников конечных размеров. В качестве примера задачи о сверхпроводнике конечных размеров вычислим магнитный момент шарообразного сверхпроводника в постоянном магнитном ноле Я,, ). Размер шара предполагается малым по сравнению с глубиной проникновения. Для лондоновской области эта задача решена и ответ хорошо известен [c.905]

Считая q г V i где б — глубина проникновения, можно, воспользовавшись известной лондоновской формулой для глубины проникновения /m /AnNи формулой (5.21), показать, что это соответствует условию [c.911]

Предположить, что проникновение поля в сверхпроводник задается лондоновской теорией и глубина проникновения не зависит от магнитного поля эффектами размагничивания пренебречь. [c.94]

Соображения, которые были изложены выше, о роли примесей в сверхпроводнике, показывают, что при достаточной концентрации примесей сверхпроводящий сплав должен принадлежать ко второму типу. Поскольку с увеличением числа примесей роль длины корреляции начинает играть величина свободного пробега, то наступает момент, когда этот пробег становится меньше глубины проникновения поля, т. е. возникает лондоновская ситуация. [c.423]

В заключение отметим, что выражения для лондоновского коэффициента Q и соответствующей глубины проникновения б не зависят от того, считаем ли мы носителями электроны или пары. Действительно, сделав замену е— 2е, п — п /2, т— 2т, получаем ту же самую формулу (15.43) для Q и (15.40) для б. [c.308]

В (15.1) отмечалось, что глубина проникновения б неограничено возрастает при Т —> Это же будет получено ниже. Но отсюда вытекает, что даже если при Т = 0 6(0)то при Т— Т б(Т) рано или поздно превзойдет 1о- При этом возникает лондоновская ситуация, т. е. фурье-компонента ядра Q q) может быть заменена на Q 0). Итак, вычисление Q 0) при конечной температуре дает возможность установить связь между током и полем при всех температурах для лондоновских сверхпроюдников, у которых б(0) в. и при температуре в окрестности для пиппардовских сверхпроводников, у которых б(0)< 1о (и. конечно, для промежуточных, у которых б (0) 1о). [c.315]

Можно, как и раньше, найти Е 4 по теории возмущений, а затем, проварьировав по А, вычислить ток. Однако искомый результат можно получить гораздо проще. При конечных температурах часть куперовских пар разрывается и появляются квазичастицы. Последние взаимодействуют с примесями и фононами, а поэтому не вносят вклад в сверхпроводящий ток. Следовательно, эффективное число электронов, входящее в формулу (15.43) или совпадающую с ней (16.74), должно начать уменьшаться, т. е. это число заменяется на некоторую функцию п Т), которая до появления микроскопической теории называлась числом сверхпроводящих электронов . Замена на п Т) в лондоновской теории давала возможность качественно объяснить температурную зависимость глубины проникновения. Мы определим эту величину количественно. [c.315]

В заключение заметим следующее. Хотя в пределе Т- -Т все сверхпроводники становятся лондоновскими и их глубина проникновения описывается полученными выше формулами, но если при Т = 0 0 (0) < 1о, то переход к лондоновскому пределу осуществляется лишь в очень близкой окрестности Т . Для таких сверхпроводников практически во всей области температур имеет место пиппардовская ситуация в частности, она сохраняется и при Tg—T< Tg, например, для алюминия лондоновский предел наступает лишь при 1 —Т/Т, 10". Полный вывод для пиппардовского случая, который мы не приводим, дает результат, качественно похожий на формулу (16.816) для Т = 0 с заменой 0 (0) на 0 (Т). Следовательно, при Т -+ Т, 6р (Т) / 0/>(0)(1—Т/Т,)- / . Полная формула имеет вид [c.317]

Проникновение магнитного поля в пластину. Уравнение Лондонов может быть записано в виде рде — лондоновская глубина про- [c.462]

Обобщение этого уравнения было дано П1шпардом. Он показал, что (особенно для задач с пространственным изменением параметров) должна быть принята во внимание пространственная когерентность волновых функций. Это ведет к уже упоминавшемуся выше нелокальному лондоновскому уравнению, в котором плотность тока в данной точке пространства связана со значением вектор-потенциала в окрестностях этой точки. Размеры этой окрестности определяются длиной когерентности . Она может быть определена из теории БКШ, еслн не переходить, как мы это делали, к граничному случаю = 0. Кривые на рис. 101 соответствуют случаям, когда длина когерентности велика или мала по сравнению с глубиной проникновения. [c.341]

Рассчитаем сначала глубину лондоновского проникновения Как и в (16.2.3), она равна [c.416]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...