Ван Дрист

Сюда же относятся формулы Ван-Дриста, Сполдинга и др, [c.429]

В противоположность этим работам классические теории Прандтля [3] и Кармана [4, 5], базирующиеся на понятии длины пути смешения, оказались весьма плодотворными при решении многих практ ческих задач турбулентного пограничного слоя. Например, Ван-Дрист [6] и Уилсон [7] распространили эту теорию [c.397]

Рядом авторов (Ван-Дрист, Дейслер, Рейхардт, Лин, Левич, Лойцянский) были предложены полуэмпирические и эмпирические зависимости для определения профиля скоростей в турбулентном пограничном слое. Однако для области совместного действия молекулярной и турбулентной вязкости они имеют или весьма сложный и неудобный для дальнейших математических операций вид, или разбивают профиль на значительное число отдельных участков. [c.161]

Существует значительное число работ, посвященных расчёту трения в турбулентном потоке сжимаемого газа (Ван-Дрист, Л. Е. Ка-лихман, В. М. Иевлев, Эккерт и др.). Во всех этих методах приходится вводить так называемую определяющую температуру , к которой следует относить вязкость и плотность газа в той или иной области пограничного слоя. [c.256]

Эти уравнения впервые получил Ван-Дрист и независимо от него несколько позднее автор. [c.40]

Рис. 2.13. Граница полпой стабилизации пограничного слоя на Уравнение импульсов для об-конусе по Ван-Дристу (Го = 22.3°К). текания конуса имеет ВИД

Из уравнений (10-12) и (10-13) получается уравнение (10-9), интегрирование которого дает уравнение (10-10). На рис. 10-2 закон (10-10) показан графически. Расчет выполнен по. методу Ван-Дриста [Л. 94]. По этому методу при х = 0,4 постоянная интегрирования С в уравнении (10-10) равна 5,2. Однако по данным других исследователей [Л. 55, 117, 130, 165, 183, 195, 219, 233] при том же значении я постоянная С в случае обтекания несжимаемой жидкостью гладкой стенки составляет 5,5. Она определяется путем смыкания турбулентного распределения скорости с ламинарным распределением в переходной [c.325]

Ван Дрист Е.. Турбулентный пограничный слой в сжимаемых жидкостях, сб. переводов, Механика , 1952, № 1. [c.551]

Теплообмен жидких металлов в трубах исследовался в ряде работ. Почти во всех экспериментальных работах длина начального участка была достаточна для установления полностью развитого профиля температуры l/d 10 -г 20), однако гидродинамической стабилизации потока в этих условиях не было. Только в [5] длина начального участка была достаточна l/d 220) для установления развитого профиля скорости. В этой работе изучался теплообмен сплава индий-галлий-олово в присутствии однородного продольного магнитного поля и впервые получено резкое изменение зависимости Nu = /(Ре), где Ре = PrRe - критерий Пекле, при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Экспериментальные данные сопоставлялись с результатами расчетов, полученных с помощью модифицированной формулы Ван-Дриста, в которой учитывалось влияние магнитного поля. Недостатком таких расчетов является необходимость знания Re в каждом случае. [c.572]

Отметим, что для температуры предположение о пассивности более сомнительно, чем для материальной примеси, как из-за появления в неоднородно нагретой жидкости дополнительных архимедовых сил (об этом подробнее будет сказано в IV разделе), так и из-за зависимости от температуры физических констант жидкости типа коэффициентов вязкости и температуропроводности (по поводу учета этой зависимости, различной для газов и для жидкостей, см., например, статьи Дейслера (1959) и Ван Дриста (1959)) кроме того, и прогревание среды из-за порождаемой вязкостью диссипации энергии иногда тоже должно учитываться. Тем не менее для определенности ниже, как правило, величина будет называться температурой и будут использоваться формулы вида (6.8Г) — (6.83 ), но с заменой Г на О (в соответствии со сказанным в п. 6.1 употребление буквы О показывает, что фактически речь все время идет о совершенно произвольное пассивной примеси). [c.288]

Никурадзе (1932)). Последняя формула при 2/7 <1 принимает вид /=0,4 2 — 0,44 (22/7 )+... 0,4 2, а при z R- она обращается в соотношение т. е. она может рассматриваться как интерполяционная формула между выражениями для / вблизи стенки и около оси. Близкие распределения I по сечению трубы предложили также Сцаблевский (1968) и Обухов (1942), высказавшие одновременно некоторую гипотезу о длине /, позволяющую находить ее зависимость от координат для труб любого сечения. Непосредственно около стенки (в пределах вязкого подслоя) /, по-видимому, должно убывать при убывании 2 быстрее, чем по линейному закону гипотезы о поведении / в этой области течения предлагались Ротта (1950), Хама (1953), Ван Дристом (1956) и другими авторами. Трехслойное распределение / в плоском пограничном слое, объединяющее распределение Ван Дриста около стенки, линейное распределение 1=кг с х = 0,435 в логарифмическом слое (при 2 0,09 б/х) и допущение о том, что /=0,09 6 = сопз1 при 2=0,09 б/х, предложил Сполдинг (1967), показавший, что такое распределение очень удобно и оказывается достаточно точным для большинства практических задач. [c.323]

Работой, положившей начало разработке полуэмпирических методов первого направления, является получившая широкую известность у нас и за рубежом работа советских ученых Ф. И. Франкля и В. В. Войшеля (1937). В этой работе авторы встали на путь непосредственного применения метода Кармана. По тому же пути, спустя почти четверть века, пошел Р. Вилсон (J. Aeronaut. Sei., 1950, 17 9, 585—594), рассмотревший обтекание теплоизолированной пластины, и Э. Р. Ван-Дрист (там же,. 1951, 18 3, 145—160 русский перевод в сб. перев. Механика , 1952,. № 1), который в случае наличия теплоотдачи с поверхности пластины использовал метод Прандтля. [c.540]

ОПЫТНЫМИ данными, проведенное Д. Сполдингом и С. Чи (J. Fluid Me h., 1964, 18 1, 117—143 русский перевод в сб. перев. Механика , 1964, JNo 6), показало, что наиболее точными методами расчета первого направления являются методы Р. Вилсона, Э. Р. Ван-Дриста, С. С. Кутателадзе и А. И. Леонтьева. [c.541]

Сплошные линии — теоретические результаты по Ван-Дристу, штриховкой отмечены области, в которых расположены экспериментальные точки. [c.238]

В области экспериментальной техники изучения турбулентности можно также констатировать значительные успехи. В настоящее время во Франции работает специальный руководимый А. Фавром институт, ставящий себе целью изучение внутренней структуры турбулентных движений. Специальные лаборатории для той же цели существуют в США (Лауфер, Шубауэр). У нас в Союзе за последнее время также возрос интерес к экспериментальным исследованиям в области турбулентных движений (лаборатории в Новосибирском филиале АН СССР). Требования практики заставляют продолл<ать широко пользоваться различными эмпирическими и полуэмпирическими приемами, которые достигли в своей вынужденной ограниченности вполне удовлетворительной применимости (В. С. Авдуевский, Л. Г. Лойцянский, К. К. Фе-дяевский и др. Ван-Дрист, Сполдинг и др.). [c.44]

В дальнейшем разными авторами был предложен ряд новых полуэмпн-рических (или просто эмпирических) формул для величины Сн (или Ми) см. по этому поводу работы, цитированные на стр. 237—238, а также статьи Рнбо (1941), Капицы (1947), Шервуда (1950), Ленича (1951), Рейхардта (19516), Чепмена и Кестера (1953), Дейслера (1951, 1954), Ван Дриста (1959) и Сполдинга (1963), в которых можно найти много дополнительных ссылок. В значительной части этих работ основное усовершенствование теории заключалось в выборе, исходя из тех или иных интуитивных нли эмпирических соображений, более сложного выражении для функции ф(2+,Рг), задаваемого обычно в виде некоторой формулы для Кь =-%--X- После [c.288]

Предположив законность такого допущения, Лиз (1947) показал, что во многих случаях сверхзвукового набегающего потока двумерные возмущения могут быть полностью стабилизированы достаточным охлаждением твердой границы. Вычисления критических отношений температур были проделаны Лизом (1947), Блюмом (1951) и Ван Дристом (1951, [c.94]

Фиг. 17. Охлаждение, необходимое для полной стабилизации двумерных возмущений в ламинарном пограничном слое, согласно теориям невязкой и вязкой жидкости (по Ван Дристу, 1952).

По-видимому, данные Блюма — первые точные данные, которые были опубликованы. Рисунок взят из работы Ван Дриста. Представленные на этом рисунке и на различных рисунках, помещенных ниже, результаты получены при несколько различных приближениях для свойств газа. Лиз предполагал, что число Прандтля я = 1 и р[А равно постоянной, равной значению в набегающем потоке. Дан и Линь предполагали, что с = 1 и р л равно постоянной, равной значению на стенке. Ван Дрист использовал в различных комбинациях я = 0,75, а = 1 и вязкость либо пропорциональную температуре, либо следующую закону Сазерленда. [c.94]

Здесь уместна историческая справка. Лиз первым вычислил критические отношения температур для полной стабилизации, но, к сожалению, в его численных результатах были некоторые ошибки (Лиз, 1951), впоследствии устраненные вычислениями Блюма и Ван Дриста, ссылка на которые была выше. Все эти авторы применяли один и тот же метод. Последующее вычисление Блюма дало неточный результат из-за непригодности его формулы для параметра X. [c.96]

Внешнее течение на остром конусе, как показывают экспериментальные данные, является коническим др/д = 0) и задано в соответствии с данными работы [37]. Сравнение численных результатов для продольной u Ve, поперечной со/ е составляющих скорости и температуры Т/Те с экспериментальными данными приведено на рис. 6.9 для значения углов т]=135° и / =0,85 (г— расстояние по оси конуса). Пунктиром нанесены численные результаты работы [37], в которой используется модель турбулентной вязкости Ван Дриста. Аппроксимация производных в касательной плоскости осуществлялась по двум и трем расчетным узлам. Расчеты показали, что использование трехслойных разностных шаблонов позволяет получить результаты с большей точностью, чем двухслойные схемы, и значительно сократить число расчетных узлов шаг интегрирования Дт]=5° дает приемлемую точность почти во всем поле течения, за исключением области, близкой к области отрыва. Интегрирование по координате производилось на существенно неравномерной сетке, шаг интегрирования значительно изменялся от поверхности до внешней границы. Высокий порядок точности аппроксимации в нормальном к поверхности направлении и неравномерная сетка позволяют получить численное решение, хорошо согласующееся с экспериментальными данными на сравнительно небольшом числе расчетных узлов (/= =48). [c.344]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...