Оболочка — оболочка взаимодействи

Оценки потенциалов взаимодействия между частицами в кристалле показывают, что магнитные силы здесь весьма малы, а гравитационными силами вообще можно пренебречь. Таким образом, характер сил межатомного взаимодействия в первую очередь определяется строением электронных оболочек взаимодействующих атомов. [c.55]

В настоящей главе мы примем классификацию твердых тел, основанную на характере межатомных сил взаимодействия, который, как говорилось выше, определяется строением электронных оболочек взаимодействующих атомов. Как правило, в межатомных связях у большинства элементов принимают участие все внешние валентные электроны. У Си, Ag, Au, Eu, Vb, Am [c.55]

В основу рассмотрения положим следующую модель твердое тело представляет собой совокупность ионов и валентных электронов. Ионы —. это атомные ядра вместе со всеми электронами в заполненных оболочках. Взаимодействие электронов заполненных оболочек с ядром является столь сильным, что сближение атомов и образование из них крис- [c.46]

В кристаллах, состоящих из атомов, обладающих магнитным моментом, возможно определенное взаимное расположение этих моментов, что приводит к дополнительному межатомному взаимодействию. Такими моментами обладают атомы металлов группы железа Fe, Со, Ni с нескомпенсированной Зй -оболочкой и ряда редкоземельных металлов — Gd, Dy, Tb, Но и др. — с некомпенсированной /-оболочкой. Природа спиновых взаимодействий имеет квантовомеханический характер и связана с обменными взаимодействиями, а ее результатом является магнитное упорядочение, дополняющее в соответствующих случаях закономерное расположение атомов в кристаллической решетке [2]. [c.114]

В ядре потенциал очень быстро спадает с расстоянием, так что 2з-состояние оказывается гораздо выше по энергии, чем состояния р. Поэтому в ядре за оболочкой Is./ следует оболочка 1р в, которой могут находиться 6 нуклонов одного сорта. В 1р-оболочке орбитальный момент I уже не нуль. Поэтому здесь начинает сказываться спин-орбитальное взаимодействие, описываемое вторым слагаемым в гамильтониане (3.5). При I = , s = полный момент j может быть равен либо /а, либо За счет спин-орбитального взаимодействия состояния (/ = /а) оказываются несколько ниже состояний 1ру . При малых I это спин-орбитальное расщепление невелико. Поэтому 4 состояния ]р / и 2 состояния pi/ входят в одну и ту же оболочку. Эта оболочка заполняется до конца при восьми нуклонах одного сорта в ядре (2 нуклона в Isi/ -оболочке и 6 в 1р-оболочке). Протонная и нейтронная 1р-оболочки заполняются до конца в дважды магическом ядре кислорода дО . [c.96]

Рассмотрим на основе схемы оболочек спины и четности ядер. Из модели оболочек без остаточного взаимодействия следует, что а) основные состояния дважды магических ядер должны иметь характеристику 0+ б) характеристика основного состояния ядра, имеющего на один нуклон больше дважды магического, совпадает [c.98]

Модель оболочек с остаточным взаимодействием, о наиболее общая (и наиболее современная) форма модели оболочек, в кото- [c.111]

Большое значение имеет использование инертного азота для предотвращения водородного взрыва при аварии реактора. В случае крупной аварии, когда обычная и аварийная системы охлаждения выходят из строя, остаточного тепла после остановки реактора хватает на то, чтобы расплавить оболочку реактора. Тогда радиоактивное топливо и другие радиоактивные материалы попадают в помещение, где установлен реактор. При высокой температуре циркониевая оболочка топливных элементов взаимодействует с водой с выделением водорода. Кроме того, часть воды под действием ионизирующего излучения разлагается на водород и кислород. [c.88]

Как указывалось, усилия в оболочке зависят от жесткости диафрагм. Особенно наглядно это проявилось во взаимодействии смежных оболочек по расчету при абсолютно жестких диафрагмах оболочки взаимодействуют сжатием (рис. 2.45) ири диафрагмах в виде ферм в опыте оболочки также взаимодействовали [c.136]

Бабич Ю. Н. Трехмерные волновые процессы в двухслойных оболочках, взаимодействующих с акустической средой.— Пробл. прочности, 1980, № 12, с. 11—13. [c.256]

В переносе энергии солнечных возмущений участвует вся среда между Солнцем и Землёй. Большую роль играет межпланетное маги, поле, к-рое регулирует потоки космических лг/чей галактик, и солнечного (вспышечного) происхождения, а также определяет особенности взаимодействия солнечного ветра с магнитосферой Земли. Солнечные возмущения воздействуют гл. обр. на самые внеш. оболочки Земли — магнитосферу и ионосферу (см. Атмосфера верхняя). Это воздействие не сводится только к изменению потоков энергии, поступающих к Земле в том или ином диапазоне. Оно является также спусковым механизмом, вызывающим перераспределение накопленной в оболочках Земли энергии. Перераспределение может происходить плавно либо скачкообразно (триггерный механизм). [c.584]

Модель в виде линейных пружин была применена в [9] и [10] при решении задачи о продольной несквозной трещине в цилиндре при этом пользовались классической теорией оболочек. Решения, полученные с помощью моментной теории пластин и оболочек, можно найти в [11] и [12] (см. также [13], где помещены результаты по трубопроводам). В [14] приведены довольно обширные результаты, касающиеся угловых и поверхностных коллинеарных трещин в пластинах с ограниченной шириной. Аналогичная задача, касающаяся взаимодействия поверхностной трещины и границы в цилиндрической оболочке со свободной и закрепленной границами, рассмотрена в [15] и [16]. [c.245]

В монографии рассмотрена проблема решения задач теории тонких оболочек вращения в условиях одностороннего контакта оболочки со штампом или между двумя оболочками. Предложен новый подход, основанный иа построении и решении методом прогонки канонических систем обыкновенных дифференциальных уравнений в сочетании с итеративным отысканием iOH контакта. Решены задачи определения напряженно-деформированного состояния и устойчивости при одностороннем взаимодействии оболочек вращения различных форм. Построена нелинейная теория обо-почек, составленных из односторонне контактирующих слоев. [c.2]

Напряженно-деформированное состояние оболочки, взаимодействующей со штампом, подчиним системе линейных дифференциальных уравнений [c.8]

Геометрически нелинейная задача об устойчивости в большом и о неосесимметричной бифуркации гибкой сферической оболочки, взаимодействующей с жесткой преградой, решена в работах [82, 257, 261, 262]. Нелинейное поведение пологой арки, деформируемой к центру кривизны плоским жестким штампом, подробно проанализировано методом продолжения решения по параметру (85). Устойчивость гибкой арки под действием давления одностороннего упругого основания изучена в [96], а задачи динамики пластинок и оболочек на одностороннем упругом основании — в [97]. [c.21]

Рассмотрим задачу об осесимметричном одностороннем механическом взаимодействии между двумя соосными оболочками вращения с меридианом произвольной формы [46, 121]. Оболочки считаем тонкими, их НДС опишем классической теорией Кирхгофа — Лява, дополненной учетом квадратичной геометрической и физической нелинейностей по теории малых упругопластических деформаций. Предположим, что контактное давление (нормальное к поверхности напряжение) намного меньше нормальных напряжений в сечениях оболочек и оболочки в зонах контакта свободно проскальзывают. [c.47]

Здесь n — номер шага по нагрузке. В результате вариационное уравнение равновесия гибкой упругопластической оболочки средней толщины, взаимодействующей со штампом, приобретает форму [c.76]

Григолюк Э. И., Мамай В. И. Нелинейное поведение сферической оболочки при ее взаимодействии с жесткой преградой // Тез. докл. [c.124]

Постановка и решение контактных задач для цилиндрической оболочки, взаимодействующей с жестким бандажом [c.145]

Без каких-либо принципиальных затруднений изложенным методом можно решать задачи для оболочек, взаимодействующих с системой бандажей, а также оболочек конечной длины. [c.153]

Гл. 4 посвящена определению упругого напряженно-деформированного состояния в элементах составных оболочечных конструкций при различных случаях локального нагружения и контактных взаимодействий. Рассмотрена конструкция, состоящая из произвольных осесимметричных оболочек вращения, состыкованных посредством упругих колец, при локальном нагружении последних. Рассмотрено напряженно-деформированное состояние подкрепленной цилиндрической оболочки, взаимодействующей с круговыми ложементами при произвольном поперечном нагружении. Учтены такие факторы, как наличие заполнителя, несимметричность нагружения. С помощью введения понятий эквивалентных нагрузок и жесткостей расчетные схемы для сложных оболочечных конструкций существенно упрощены. Исследуется напряженно-деформированное состояние элементов конструкции при контактном взаимодействии цилиндрических оболочек и опорного кольца (бандажа) и контактном взаимодействии соосно сопряженных цилиндрических оболочек при поперечном локальном нагружении. Методы второй [c.4]

Примерно половина этой энергии излучается и столько же идет на повышение температуры вещества [43]. Сжатие сопровождается нагревом вещества до громадных температур. При этом состояние вещества качественно меняется. С атомов срываются электронные оболочки, происходит разрушение ядер атомов и составляющих ядра частиц. Законы, которыми описывается динамика этого сверхплотного и раскаленного кослшческого сгустка, принципиально отличны от ньютоновских. С ростом температуры растут скорости частиц сгустка, растет и гравитационное взаимодействие между ними. При энергиях сталкивающихся электронов порядка 10 ГэВ (1 Гэв = 10 эВ) величины гравитационного взаимодействия, электромагнитного, сильного и слабого, примерно равны друг другу. Гравитационное взаимодействие становится по- настоящему сильным. Это уже совсем иная, неньютоновская, физика, раскрывающая новые грани исследования гравитационной постоянной. К рассмотрению этих вопросов мы вернемся после изучения физической сущности новых фундаментальных постоянных. [c.62]

Для явления комбинационного рассеяния света существенное значение имеет поляризуемость молекулы а, характеризующая способность ее электронной оболочки смещаться при взаимодействии со световой волной. При колебаниях атомов (ядер) электронная о болочка молекулы деформируется. Но деформированная и неде- [c.98]

В модели оболочек без остаточного взаимодействия состояния нуклонов в ядре полностью описываются самосогласованным потенциалом типа (3.8) (с добавкой (3.9) в применении к протонам). Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода gO основное состояние должно иметь (и действительно имеет) характеристику так как сверх заполненных оболочек Z = 8H yV, = 8в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями ld /j. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Рассмотрим для примера ядро изотопа хрома В этом ядре заполнены оболочка Z = 20 и подоболочка N = 28. Сверх этих оболочек в состоянии fy имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В результате этого сложения получаются различные состояния с суммарными моментами У = О, 2, 4,. .. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Поэтому без допущений о виде остаточного взаимодействия нельзя сказать, каким должен быть спин основного состояния ядра 24Сг . Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. С явлением спаривания мы уже встречались в гл. И, 3, п. 5. Оно состоит в том, что нуклоны одного сорта стремятся объединиться внутри ядра в пары с нулевым суммарным моментом и положительной четностью. Допущение о феноменологическом спаривании, как видно, совершенно не усложняет математического аппарата модели. Ниже мы увидим, что оно существенно расширяет область применимости оболочечных представлений. [c.98]

На рисунке даны также результаты двух расчетов модели с диафрагмами в виде ферм как шарнирно-стержневых систем и как комбинированных систем с учетом работы верхнего пояса на изгиб. Результаты расчета оболочек с диафрагмами в виде комбинированных систем согласуются с экспериментальными данными лучше так, в оболочке у средней диафрагмы усилия в направлении большого пролета по результатам измерений составляли 10,5 Н/см, а по расчету—11,6 Н/см. При рассмотрении же диафрагм как шарнирно-стержневых систем усилия получились равными 46,0 Н/см. На участках сечений, удаленных от диафрагм, результаты обоих расчетов близки. Расчетные усилия взаимодействия между оболочками качественно согласуются с экспериментальными (растяжение), но оказываются несколько больше их (соответственно 9,8 10,8 и 4,8 Н/см). Различия могли быть следствием того, что в расчете не учитывалось утолщение оболочки в приконтурных зонах. [c.158]

Топливные и поглощающие материалы газоохлаждаемых быстрых реакторов на N204. Коррозионная стойкость делящихся материалов на основе соединений урана в большинстве теплоносителей низка. В АЭС к топливным композициям, находящимся в герметичной оболочке, предъявляются повышенные требования по обеспечению коррозионной стойкости на случай аварийной разгерметизации оболочки твэлов и по сохранению высокой размерной и структурной стабильности при рабочих параметрах и выгораниях до 10%, т. е. большинство топливных композиций на основе соединений урана малосовместимо с N204, особенно при повышенных температурах, и при взаимодействии превращаются в высший окисел с увеличением объема (до 15 — 20%) [1.32]. [c.28]

В нек-ром приближении можно раздельно рассматривать взаимодействие движущегося иона с электронами (свободными и на внеш. оболочках атомов) и взаимодействие между ядрами иона и атома мишени, считая оба механизма потерь аддитивными, а среду однородной и изотропной (теория Линдхарда — Шарфа — III и о т т а, ЛШШ). Если ввести приведённую безразмерную анергию ионов [c.198]

К эксимерным М. в. следует отнести и резонансные М. в. между одинаковыми атома.ми, один из к-рых возбуждён и поэтому имеет деформированную электронную оболочку. Разнообразие М. в. обусловлено особенностями деформаций плотностей электронных оболочек взаимодействующих атомов. Большое число существующих разл. представлений потенциалов М. в. (только для упругих М. в. их имеется неск. десятков) Лишь частично удовлетворяет практику, т. к. ни одна из предложенных ф-л не универсальна. Различные Р(Л) имеют зону применимости либо по типам атомов, либо по расстояниям между ними, либо они привязаны к определ. типу первичной эксперим. информации. Значения параметров V вычисляются методом подгонки, обеспечивающей наилучшее согласие с выбранной матем. моделью явления. [c.80]

Взаимодействие возбуждённой частицы с невозбуждённой может быть мультипольным (диполь-диполь-ным, диполь-квадрупольным и т. д.) или обменным, возникающим при перекрывании электронных оболочек взаимодействующих частиц. Электронное возбуждение называется нелокалнзованным, если получившая анергию частица передаёт её др. частице так быстро, что за время жизни возбуждённого состояния этой частицы не успевает установиться квазиравновесие между возбуждённой частицей и окружающей средой (см. Эк Ситон). В противном случае говорят о локализованном электронном возбуждении н вводят понятие скорости переноса, к-рая для обменного взаимодействия убывает с расстоянием экспоненциально при эл.-магн. взаимодействии эта скорость где R — расстояние [c.133]

Онолозвёздная оболочка, образованная веществом, потерянным системой до вспышки, имеет радиус 1О / 0 fio — радиус Солнца) и массу 10 Mq, сравнимую с массой гл. оболочки. При своём расширении гл. оболочка заметает вещество околозвёздной оболочки, и такил путём в вей образуется кольцеобразная структура — экваториальный пояс . Подобные детали видны в туманностях, возникших при вспышках Н. 3. (Новая Орла 1918, Новая Геркулеса 1934 и др.), Др. элементом гл. оболочки являются полярные шапки — конденсации газа в полярных областях, образовавшиеся, возможно, в результате взаимодействия выбрасываемого газа со спутником или под влиянием магн. поля БК. [c.359]

Смешивание конфигураций. Многочастичная модель оболочек. В более совершенных вариантах О. м. я. помимо ср. поля вводится т. я. остаточное взаимодействие между нуклонами, т. е. дополнительное к взаимодействию, формирующему потенциал ср. поля. В результате к основной, одночастичной компоненте волновой ф-ции ядра примешиваются более сложные, многочастичные компоненты (конфигурации). В многочастичной О. м. я. выделяют один или несколько частично заполненных ( валентных ) уровней поверх инертного остова (заполненные оболочки) и пытаются учесть все возможные конфигурации частиц, находящихся на выделенных уровнях. При этом применяются методы теории групп, к-рые в простейших случаях позволяют однозначно найти многочастичвую волновую ф-цию ядра. С ростом номера оболочки и числа валентных нуклонов вычислит, трудности быстро растут. Но даже в тех случаях, когда точный расчёт возможен, из него сложно извлечь физически важную информацию. [c.380]

Атомный О. и. представляет собой связанное состояние атома и электрона по своей структуре как система, состоящая из положительно заряженного ядра и электронов, О. и. подобен атому. Однако, в отличие от атома, в О. и. взаимодействие валентного электрона с атомом короткодействующее поэтому число связанных состояний О. и. чаще всего одно, в то время как атом обладает бесконечным числом связаЬных состояний. Взаимодействие валентного электрона О. и. с атомным остатком носит обменный характер (си. Обменное взаимодействие). Поэтому способностью присоединять к электронной оболочке добавочный электрон обладают атомы, у к- )ых внеш. часть этой оболочки не заполнена. Для атома с заполненной электронной оболочкой взаимодействие и.меет характер отталкивания вследствие. этого щёлочноземельные металлы, имеющие заполненную внеш. s-оболочку из двух электронов, и инертные газы, имеющие замкнутую оболочку из шести р-электронов, не имеют О. и. [c.514]

ЩИХСЯ там нейтрино, внутри звезды формируется нейтринная фотосфера. Нейтринный нагрев падающей оболочки, выгорание в ней оставшегося ядерного горючего во время коллапса, а также отскок падающей оболочки от поверхности образовавшейся нейтронной звезды оказываются недостаточными для того, чтобы выбросить вещество с ки-нетич. энергией 10 °- 10 эрг (характерной лля сверхновых). Осн. причины этого заключаются в том, что нейтринный поток тормозит падение оболочки, а образующаяся при отскоке оболочки ударная волна дополнительно ослабляется из-за затраты большей части её. энергии на диссоциацию в оболочке атомных ядер железного пика (т. е. ядер с массовыми числами, близкими к 56). Быстрые потери энергии за счёт испускания нейтрино из области нейтринной фотосферы приводят к увеличению радиснта темп-ры и развитию конвекции. Это может существенно увеличить энергию каждого вылетающего нейтрино и соответственно сечение его взаимодействия с веществом, что способствует взрыву. [c.494]

Ивченко Е. В., 41вкеев Е. М. Исследование прочности цилиндрической оболочки при локальном взаимодействии с нелинейным круговым основанием. — Проблемы прочности, 1976, № 10, с. 26—31. [c.387]

Критическая нагрузка q при обжатии оболочки винкле-ровой средой отвечает = 8 (точка Распределение контактного давления (от заделки к центру, х = I — ф/фо) для q q приведено на рис. 25. Точка D (см. рис. 24) является точкой бифуркации оболочки при двухстороннем взаимодействии со средой. В предельной точке F происходит процесс осесимметричного ухода оболочки из-под основания при суш,ественно неравномерном графике q, (х) q = qp на рис. 25). [c.97]

Львов Г. И. Пластическое течение пологих оболочек, взаимодействующих с жесткими штампами // Докл, АН УССР, Сер. А,— 1983.— № 3.— С. 45—48. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...