Хартман (Hartman

Еще одно явление, наблюдавшееся Баушингером при исследовании нелинейности, было недавно заново открыто Уильямом Френсисом Хартманом (Hartman [1967, 1], [1969, 1]) в экспериментах по динамической пластичности, а именно наличие неожиданно большого относительного изменения объема в процессе пластического деформирования однородных тел, сопровождавшегося малым остаточным относительным изменением объема, обнаруженным после того, как нагрузка была снята. В течение последних 90 лет это открытие Баушингера игнорировалось и теоретиками, и экспериментаторами в их попытках развития теории как квазистатической, так и динамической пластичности. Как видно из рис. 2.36, Баушингер нашел, что при определенных уровнях деформации могут иметь место внезапные приращения в значении относительного изменения объема и они могут быть сравнительно велики при сопоставлении с полным значением относительного изменения объема. Конечно, значения осевых пластических деформаций были на порядок выше измеренного значения относительного изменения объема. Сравнение этих полных осевых деформаций с интересующим нас объемным расширением будет сделано ниже, в IV гл., посвященной конечным деформациям. Наличие расширения при пластическом деформировании считается важным для современной теории пластичности. (См. раздел 4.35.) [c.129]

Хартман (Hartman [1967,1], [1969,1]) показал, что устойчивое значение модуля упругости при комбинации значений целочисленных параметров s=9, р О для латуни 70-30 а имеет место при содержании меди в составе сплава менее 90% при приближении к 90% возникает новое устойчивое значение модуля, соответствую- [c.517]

Наконец, на рис. 2.84 показаны три цикла нагружения полно-, стью отожженного образца из бронзы 70—30 а в опыте с нагружением мертвой нагрузкой, описанном в докторской диссертации Уильяма Фрэнсиса Хартмана (Hartman [1967, 1)). Хартман проводил испытания на растяжение на том же самом лабораторном оборудовании, которое я использовал для аналогичных экспериментов с другими твердыми телами. Все показанные отрезки прямой были предсказаны из дискретного распределения, задаваемого формулой [c.206]

Большинство полностью отожженных поликристаллических материалов, в которых изучалось распространение волн конечных деформаций, требовало весьма значительных изменений в предшествовавшей им термомеханической истории, чтобы при этом происходило изменение начального индекса формы г в формуле (4.54) для функции отклика, определяющей распространение нелинейной волны. Интересным исключением оказалась а-латунь, тщательно изученная Хартманом в 1967 г. (Hartman [1967, 1], [1969,1,2]). В каждом случае профили волн, полученные с помощью дифракционной решетки, соответствовали теории Тэйлора — Кармана, но индексы формы г параболической функции отклика, найденные после того, как это соответствие было установлено, следовали распределению, показанному слева на рис. 4.225. Средние значения этих коэффициентов экспериментальных парабол для каждой группы сравнивались с предсказываемыми на основании формулы [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...