107—III Рдг-приближеиие 68, 69, 102, III

В этом приближеиии вероятность рассеяния не зависит от поляризации взаимодействующих воли. Таким способом были получены следующие результаты [c.236]

Борновское приближеиие — приближение для элементов матрицы амплитуд переходов, в котором они малы и представляются. матричными элементами возмущения относительно нсвозмущенпых функций, в Вероятность перехода — вероятность обнаружения квантовой системы в некотором определенном квантовом состоянии в результате эволюции системы, если первоначально система находилась в некотором другом определенном состоянии. [c.265]

Аналогично рассмотренной задаче синтеза шарнирного четырехзвен-ника решаются задачи синтеза всех других плоских четырехзвенных механизмов. Для каждого механизма можно получить аналитическое выражение взвешенной разности и далее искать неизвестные коэффициенты приближаюш,ей функции из условий приближеиия функций. Поскольку эти вычисления однотипны, рассматривать их не будем, а перейдем к решению задач синтеза пространственных механизмов. [c.378]

Если Af o(g) и Ждо(ио, 5)—линейные функции q, то эти уравнения совпадают с уравнениями второго приближения при этом i и Hi представляют собой соответственно динамическую ошибку и динамическую компоненту движущего момента во втором приближении. Сравнение gi(f) с % t) и с позволяет оценить сходимость процесса последовательных приближений и сделать вывод о степени точности первого приближеиия. [c.83]

После ряда выкладок для второго приближеиия находим [c.68]

Нужно отметить, что в первом приближеиии температура торможения, не меняется на сильных скачках уплотнения,, нв терпит на них разрыва, как другие величины скорость течения, температура, давление, плотность. Поэтому температура то1рможения играет большую роль в газодинамике [I]. [c.161]

В первом приближеиии изменение объема металлов может происходить только при упругой деформации. В действительности объем иесколько меняется и в процессе пластической деформации, например вследствие появления несплошностей, протекания фазовых превращений. [c.12]

Подставляя затем Ь, и П в системы (171) и (172), определяют искомые зависимости. Анализ этих зависимостей показал, что они являются монотонно убывающими функциями темпа включения Ь, причем скорость убывания уменьшается при увеличении Ь. Расчеты показывают, что изменение Ь от до их ведет к уменьшению рассматриваемых величин на 15—20%. (] другой стороны, увеличение темпа включения может привести к существенным динамическим нагрузкам. Такие его значения, когда время включения приближается к периоду собственных колебаний системы, вызывает неприятные ощущения у водителя (эффект толчка) и т. п. Снижение темпа включения Ь<СЬ приводит к резкому увеличению работы трения, времени буксования и других характеристик процесса реверса, что явно нежелательно. Поэтому можно в первом приближеиии определять безразмерный темп включения [c.85]

Понятие энтропии особенно важно для изучения кинетич. яв.1 ений, т. е. процессов приближеиия замкнутой системы к равновесию. По своему смыслу, состояние статистич. равновесия для своего осуществления требует, строго говоря, бесконечного времени. ()дпако в действительности любая [годсистема с большой точностью (порядка величины флуктуаций в состоянии равновесия) приходит в равновесие. за вполне конечное время iq, т.н. время релаксации. Определенная т. о. энтропия неравиовеспого состояния обладает свойством, к-рое делает ее основным инструментом кинетики. А именно, оказывается, что [c.74]

Область применимости первого приближеия Рытова, используемого в этой главе, определяется из того условия, что дисперсия уровня мала по сравнению с единицей и не превышает 0,2—0,5 [c.127]

Гамильтона функция для твердого тела 18 Гармоническое приближеиие 130 Германий, структура зои 111 Гиббса распределение 37 [c.414]

Миллеровские индексы 78 Многовалентные металлы 104 Молекулярного поля приближеиие 170 [c.415]

Характеров таблица 367, 368, 375 Характеры представлений 117, 365 Хартри — Фока приближеиие 22 и д. Химический потенциал 33 Холла угол 227 [c.416]

При рассмотрении нейтрона как точечной частицы не принимаются во внимание эффекты поляризации, которые могут оказывать влияние на процессы переноса. Поляризационные эффекты возникают благодаря тому, что нейтрон имеет спин и магнитный момент. В частности, если пучок нейтронов с энергией, достаточно большой для того, чтобы имели место взаимодействия с / > О (практически Е 100 кэв), рассеивается на неполяри-зованной мишени (см. разд. 1.6.3), нейтроны становятся поляризованными благодаря спин-орбитальному взаимодействию. Эта поляризация оказывает влияние на последующее рассеяние нейтронов. Была развита теория переноса, учитывающая эффекты поляризации [12]. Хотя, в принципе, может возникнуть ситуация, в которой влияние этого эффекта на перенос нейтронов может быть большим, например, диффузия быстрых нейтронов в гелии, учет такой поляризации во встречающихся на практике случаях не оправдан. Эффект поляризации можно учесть небольшой модификацией сечений при использовании в расчетах Р1-приближеиия (см. разд. 1.6.4). [c.30]

При п = N он сократился бы с первым слагаемым уравнения (2.59), который полагается равным нулю в Рд -приближении. Ошибка в скалярном потоке(/>о, например, могла бы приниматься равной тому слагаемому в ф , которое обусловлено написанным выше членом [17]. На самом же деле удобнее определять точность Рд -приближения, сравнивая полученное в рамках этого приближения решение с более точным, описанным, например, ранее в этой главе или полученным каким-либо точным численным методом, рассмотренным в последующих главах. Крометого, изучая зависимость результатов от N, можно оценить точность Рд -приближеиия. Данные табл. 2.6 и 2.7 служат для иллюстрации такого подхода. [c.69]

Как и в Рл/-приближеиии, это уравнение можно умножить на ( х) и проинтегрировать по х от —1 до 1. В результате получим уравнения, которым удовлетворяют компоненты разложения по полиномам Лежандра потока нейтронов г ) В, х, Е). Более быстрая сходимость разложения достигается, если использовать метод, применявшийся в разд. 2.6.4 в связи с рассмотрением анизотропного рассеяния [31]. Уравнение (4.66) делится на 1 — (1 Б х/а), умножается на Рп ( х) и затем интегрируется. Тогда получим для п = О, 1, 2... [c.158]

Системы иа быстрых нейтронах, расчеты с помощью 5д -приближеиия 191 —195 Скалярное произведение 198 Собственные значения к 37—40 [c.483]

Вырождение собственных значений в первом приближении, как это известно из теории возмущений, приводит к затруднениям при построении высших приближейий. Ниже (в 7) мы увидим, что, действительно, в случае равенства (6 9) построение высших приближений наталкивается на серьезные осложнения, которые могут быть преодолены лишь видоизменением всей схемы рассуждений. [c.217]

Из второго уравнепия системы (14) и вида функция (24) следует, что при т2-> О решение задачи стремится в плоскастя (и, (й) к кривой /г/(у, (о)= 0. Подстановка этого выражения в (10) повволяет получить в нулевом приближеиии по т% [c.79]

Смотреть страницы где упоминается термин 107—III Рдг-приближеиие 68, 69, 102, III : [c.228] [c.187] [c.465] [c.422] [c.93] [c.175] [c.69] [c.309] [c.651] [c.170] [c.1039] [c.149] [c.339] [c.414] [c.177] [c.481] [c.481] [c.43] [c.105] [c.76] [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...