345 максимально неустойчивая длина

Струи, колебания около округлой формы 345 максимально неустойчивая длина волны 351 наблюдения Бидона 345 наблюдения Савара 349 неустойчивость струй 349, 366 опыты Белла 356 применение к определению натяжения свежеобразованных поверхностей 358 электричества действие 358 Струна, применение для анализа звука ухом 430 [c.475]

Следовательно, максимальная неустойчивость наступает, когда возмущение имеет длину волны, равную примерно половине его длины волны в момент первого появления неустойчивости. [c.351]

Если обстоятельства таковы, что на сосуд (с водой) действуют толчки, вызываемые ударяющейся струей, то разбиение струи часто приобретает полную регулярность и сопровождается музыкальным тоном (Савар). Прикосновение правильной последовательности капель, которые ударяются в приемник жидкости, определяет разбиение на подобные же капли части струи, проходящей в этот момент сквозь отверстие. Высота тона, хотя она и не определена, не может сильно отличаться от высоты тона, соответствующей разбиению столба жидкости на части, равные длине волны максимальной неустойчивости. И действительно, Савар нашел, что частота прямо пропорциональна квадратному корню из высоты напора, обратно пропорциональна диаметру отверстия и не зависит от природы жидкости, т. е. законы, непосредственно вытекающие из теории Плато. [c.353]

Длина волны максимальной неустойчивости определяется, таким образом, приближенно значением 2кЪ == 2,5 или л == 2,5 2Ъ. Критическая длина волны дается значением 2кЬ Ъ,Ъ приблизительно, или Х=1,8 [c.383]

При анализе неустойчивости интерес представляет, во-первых, граница волновых чисел к = к (длин волн X = X ), соответствующих возникновению неустойчивости, а, во-вторых, значения к = к (к = X, ), при которых значение со максимально, т.е. максимальна скорость нарастания амплитуды волн (скорость развития неустойчивости). Соответствующая длина волны X называется наиболее опасной . [c.129]

Как было рассмотрено выше, для слоистых композитов, составленных из упрочняющих элементов с показателем распределения дефектов т, колеблющимся от 6 до 10, максимальная прочность достигается, когда число элементов измеряется только в сотнях. С увеличением размера за этот предел значения равномерно, но относительно медленно падают — грубо на 10% при увеличении размера вдвое. Как видно из табл. IV, для слоистых композитов с максимальной прочностью при докритическом росте трещины необходимо разрушение от 3 до 4 соседних элементов, чтобы началось неустойчивое разрушение. Для композитов с высококачественными элементами (т > 15) это число уменьшается до 2 соседних разрушенных элементов ). Предполагая, что эти критические длины трещин не меняются значительно с увеличением размера, можно вывести простое выражение для прочности слоистых композитов. Если для начала неустойчивого разрушения необходимо разрушение только трех соседних элементов в результате коррелированных статистических процессов, то вероятность разрушения слоистого композита, определяемая уравнением (30), упрощается [c.195]

При начальном турбулентном пограничном слое на срезе сопла и масштабе турбулентности, довольно малом по сравнению с длиной волны максимально усиленной моды, можно ожидать появления того же типа неустойчивости, что и при начальном ламинарном пограничном слое [1.13,1.18, 1.29]. Тогда начальный профиль скорости будут определять характеристики нестационарных волн. Возникающие при этом пространственно усиливающиеся волновые компоненты на нелинейной стадии развития приведут к образованию турбулентных кольцевых вихрей, что и наблюдается в эксперименте. [c.23]

Максимально быстрому нарастанию амплитуды волн отвечает наиболее опасная длина волны неустойчивости Тейлора [c.89]

Наличие в спектре пульсаций давления выделенных частот свидетельствует о существовании в струях с малым начальным уровнем турбулентности и тонкими пограничными слоями вторичной неустойчивости слоя смешения. Эта неустойчивость может быть описана в невязкой постановке методами Релея [15, 16]. Расчеты показывают, что профиль скорости в турбулентной струе примерно на половине длины начального участка (для воздушной струи при хо = 3), где периодические пульсации давления на оси максимальны, состоящий из [c.574]

В С02-лазере, работающем на длине волны % = 10,6 мкм, приходится использовать конфокальный неустойчивый резонатор. Пусть этот резонатор имеет длину L = 1 м. Какую ветвь нужно выбрать для этого резонатора, чтобы объем моды был максимальным Вычислите апертуры зеркал 2oi и 2о2, чтобы можно было получить 1) Nmb = 7,5, 2) выход излучения с одио-торцевого резонатора и 3) 20%-ный выход излучения за полный проход резонатора. Определите радиусы двух зеркал Ri и Rt. [c.235]

В [57] проанализирована динамика развития модуляционной неустойчивости в условиях сильного влияния дисперсии третьего порядка. Показано, что приближение длины волны излучения к длине волны нулевой квадратичной дисперсии позволяет значительно повысить частоту повторения импульсов при фиксированной входной мощности излучения. Из анализа структуры сформированных импульсов следует, что с точки зрения достижения максимального контраста оп- [c.219]

В равновесном положении разность поверхностной и упругой энергии при изменении длины трещины стационарна — максимальна, минимальна пли постоянна в первом случае равновесие неустойчиво, в остальных устойчиво. [c.190]

Что касается колебательной неустойчивости, то для ее экспериментального наблюдения особое значение приобретает требование достаточно большой длины канала. В коротком замкнутом канале, очевидно, бегущая тепловая волна невозможна. Еще одно ограничение снизу на длину канала связано с относительно медленным ростом колебательных возмущений в области неустойчивости, о чем говорилось в п. 3. Для развития колебательной неустойчивости необходимо, чтобы характерное время нарастания возмущений (оно имеет порядок l/(Xrw)max где (Х ш)тах максимальный инкремент — см. рис. 10) было меньше времени прохождения волны по длине канала Lj L — длина канала, с — фазовая скорость). Так, для значений параметров Рг = 40, А = 1, Gr = 160 оценка дает //г > 70. Близкая оценка получается из решения задачи устойчивости с учетом концевых эффектов [48]. [c.37]

Турбулентность принадлежит к числу очень распространенных и, вместе с тем, наиболее сложных явлений природы, связанных с возникновением и развитием организованных структур (вихрей различного масштаба) при определенных режимах движения жидкости в существенно нелинейной гидродинамической системе. Прямое численное моделирование турбулентных течений сопряжено с большими математическими трудностями, а построение общей теории турбулентности, из-за сложности механизмов взаимодействующих когерентных структур, вряд ли возможно. При потере устойчивости ламинарного течения, определяемой критическим значением числа Рейнольдса, в такой системе возникает трехмерное нестационарное движение, в котором, вследствие растяжения вихрей, создается непрерывное распределение пульсаций скорости в интервале длин волн от минимальных, определяемых вязкими силами, до максимальных, определяемых границами течения. На условия возникновения завихренности и структуру развитой турбулентности оказывают влияние как физические свойства среды, такие как молекулярная вязкость, с которой связана диссипация энергии в турбулентном потоке, так и условия на границе, где наблюдаются тонкие пограничные вихревые слои, неустойчивость которых проявляется в порождении ими вихревых трубок. Турбулизация приводит к быстрому перемешиванию частиц среды и повышению эффективности переноса импульса, тепла и массы, а в многокомпонентных средах - также способствует ускорению протекания химических реакций. По мере накопления знаний о разнообразных природных объектах, в которых турбулентность играет значительную, а во многих случаях определяющую роль, моделирование этого явления и связанных с ним эффектов приобретает все более важное значение. [c.5]

Высота подвеса, при которой антенна имеет максимальный КУ, определяется в основном ее длиной и практически не зависит от периода структуры т. С увеличением т КУ возрастает но начиная с некоторого значения, рост КУ замедляется, и для каждой фиксированной длины антенны существует предельное значение КУ. Для увеличения КУ следует увеличить длину антенны. С увеличением длины, однако, характеристики антенны становятся неустойчивыми, что ограничивает возможности увеличения КУ значением приблизительно равным 20 для одиночной ЛПА. [c.364]

При нагрузке, превышающей критическую величину, прямолинейная форма оси стержня становится неустойчивой и стержень переходит к новой криволинейной форме устойчивого равновесия. Эта криволинейная форма устойчива, но даже при крайне небольшом превышении критической нагрузки внезапно возникает резко нарастающий поперечный прогиб стержня, завершающийся его разрушением, так как напряжения достигают предела прочности материала. Так, при шарнирном закреплении верхнего и нижнего концов продольно сжатого стержня, даже если нагрузка превышает критическое значение всего на 0,1 %, максимальный прогиб в середине пролета стержня длиной имеет величину = 0,0282 . [c.70]

Если одномерное течение устойчиво, то конкретный выбор размера L не имеет значения, так как в этом случае одномерное движение воспроизводится при произвольном L. Если движение неустойчиво, то вычислительный эксперимент показывает, что при достаточно больших длинах L вдоль оси z образуется ячеистая периодическая структура потока. С точки зрения вычислительных затрат длину L удобно выбирать равной размеру отдельной ячейки, образующейся вследствие неустойчивости потока. Если длину L выбрать равной длине целого числа отдельных ячеек, то в области течения образуется соответствующее число вихревых ячеек. Если при фиксированном числе Рейнольдса длину L уменьшать, то с некоторых достаточно малых значений L одномерное численное решение становится устойчивым. Конкретное значение L выбиралось экспериментально из условия максимальной интенсивности вторичного течения. [c.58]

При а I левая часп, неравонстиа выполняется всегда и остается только правая часть, которая о шачаот, что верхнее неустойчивое положение маятника можно стабилизировать высокочастотными колебаниями точки подвеса при условии, что ее максимальная скорость аса превыншет скорость свободного падения маятника с высоты, равной его длине 2gl). Впервые это свойство было установлено П. Л. Капицей [23]. [c.257]

Для изотропных материалов экспериментально было обнаружено, что энергия, затраченная на продвижение трещины, относительно постоянна. Поэтому большая часть усилий была сконцентрирована на изучении различных методов вычисления затраченной энергии, причем игнорировалось обоснование сделанного выше упрощения. Анализ энергетического неравенства (И) показывает, что левая часть (11) постоянна тогда и только тогда, когда Цравая. часть неравенства является функцией одного параметра. Это на самом деле соответствует случаю изотропного разрушения, когда под действием любого сложного плоского нагружения наблюдается неустойчивый рост трещины в направлении, ортогональном направлению максимального нормального напряжения около кончика трещины (например, см. работу [15]). Иначе говоря, в изотропном материале со случайно распределенными трещинами равной длины (рис. 9) только трещина, перпендикулярная действию нагрузки, является критической и только один вид испытания — растяжение в направлении, перпендикулярном трещине,— необходим для определения характеристики разрушения такого материала. [c.228]

Рис. 2.37. Предсказанный рост трещины а в направлении яагруження при усталостном нагружении однонаправленного боропластика с надрезом длиной 6,35 мм. Образец изготовлен из гипотетических материалов А и В со свойствами, сохраняющимися после усталостного нагружения при уровне максимальных нагружений в цикле Отах = 400 Н/мм . /—разрушение 2 —материал А (неустойчивый рост трещины) 3 — материал В (устойчивый рост трещины).

Большой практический интерес представляет вопрос о предельно достижимой степени солитонного самосжатия. При начальной длительности -СОЛитоиного (Л 1) импульса в единицы и десятки пикосекунд основным ограничивающим фактором становится модуляционная неустойчивость ( 2.8), приводящая к распаду импульса до точки максимального самосжатия. Так, например, при Л =16 и уровне шума 1 % распад происходит примерно на половине длины самосжатия. При самофокусировке пучков это соответствует режиму, когда мелкомасштабная самофокусировка начинает доминировать над крупномасштабной. [c.206]

Существуют несколько вариантов интерферометрических устройств вывода излучения генерации, в том числе устройства на основе интерферометров Фабри—Перо и Майкельсона. Достоинство таких устройств состоит в возможности регулирования коэффициента пропускания (что обеспечивает достижение максимальной выходной мощности) без нарушения вакуума, неизбежного при смене оптических элементов. Однако интерферометрическим устройствам вывода свойственны и определенные недостатки сложность юстировки, регулирования, а также возможность повреждения их элементов мощным излучением накачки. Были предложены и осуществлены несколько подходов к созданию резонаторов F/jR-лазеров и устройств вывода энергии, в том числе неустойчивые резонаторы и беззеркальные резонаторы с продольно распределенной по длине резонатора обратной связью. [c.141]

Как было показано разными авторами (Л. 3, 14 и 15], трубчатые реакторы весьма чувствительны к возмущениям, если максимальная разность температур Т—Груб близка к критическому значению АГкр. Для случая, приведенного на рис. 15-5, увеличение температуры поступающего реагента и температуры рубашки с 475 до 476° К поднимает максимальную температуру в реакторе с494 примерно до 530° К. Подобные резкие изменения в режиме работы реактора могут происходить в результате медленных изменений концентрации питания или температуры поступающего реагента [Л. 14, 15]. Трубчатые реакторы не являются неустойчивыми в обычном смысле, так как для любых граничных условий существует определенный устойчивый профиль температуры по длине реактора. Незатухающие колебания, подобные [c.422]

Особенности развития и проявления самофокусировочной неустойчивости в усилительных системах критерии развития самофокусировки. Поглощение или усиление излучения изменяет оптимальную пространственную частоту возмущений, усиливающихся с максимальным инкрементом В р. Это связано с выходом из резонанса наиболее неустойчивых возмущений при изменении вследствие усиления интенсивности основной волны. Для нас, естественно, наибольший интерес представляет усиливающая среда. Пространственную частоту, на которой инкремент самофокусировочной неустойчивости максимален, в этом случае можно найти, интегрируя выражение для инкремента по длине (т. е. вычисляя интеграл распада) и приравнивая производную получающегося выражения к нулю. Соответствующее решение в аналитической форме может быть найдено при линейном (экспоненциальном) режиме усиления [c.247]

Исследование работы тепловых труб с большим заполнением жидкостью показало, что их теплопередающая способность достигает максимального значения при некотором определенном угле наклона. В частности, для большинства промышленных труб Перкинса длиной до нескольких метров этот угол составляет 2—3 . При еще меньших углах аклона, прежде чем теплоотдающая поверхность начинает обнажаться от пленки, наблюдается режим неустойчивой работы трубы. [c.30]

В случае, когда волна с максимальной частото является волной с отрицательной энергией, резонансное нелинейное взаимодействие приводит к одновремен-Н0Л1У нарастанию амплитуд всех трех волн. В простейших моделях [23, 24], описываю1цих та1 ое взаимодействие, наблюдается так называемая взрывная неустойчивость (рост амплитуд всех взаимодепствуюсцих волн до бесконечности за конечное время и на конечной длине). [c.139]

В этом параграфе мы приведем другую конструкцию единственной меры максимальной энтропии в случае топологически перемешивающих потоков Аносова, принадлежащую Маргулису. В отличие от конструкции Боуэна из 20.1, где эта мера строится как предельное распределение периодических орбит, в конструкции Маргулиса мы имеем дело с пределами нормированной меры Лебега на очень длинных кусках неустойчивых многообразий. Конечно, данная конструкция также применима к случаю дискретного времени, но в этой ситуации она не дает особенно интересных новых результатов. Однако в следующем параграфе с помощью этой конструкции мы получим самую точную известную асимптотику скорости роста числа периодических орбит в случае потока. Таким образом, всюду в этом параграфе мы будем считать, что <р М М —топологически перемешивающий поток Аносова. Сначала введем необходимые обозначения. [c.643]

Был проведен ряд более сложных расчетов, связанных со слабой неустойчивостью волн умеренной амплитуды на глубокой воде. Когда глубина модуляции увеличивалась настолько, что коэффициенты в уравнении (80) менялись существенным образом, эти расчеты указывали на измененную форму модуляции. Грубо говоря, гребни тех волн, амплитуда которых максимальна, движутся вперед быстрее остальных, что уменьшает длину волны перед фронтом амплитудного пика и увеличивает ее за ним. Тогда энергия переносится вперед быстрее за фронтом и медленнее перед ним, что приводит к сильно локализованному усилению амплитудного пика. За конечное время он приобретает заостренную форму, и тогда предположения теории (о плавно меняющейся амплитуде) нарушаются. На практике это ограничивает рост амплитудного пика ряд расче- [c.555]

При применении результатов анализа неустойчивости к биоконвекции обычно ожидают, что длина волны Хт, при которой п максимально, будет соответствовать наиболее часто наблюдаемому расстоянию между языками. Хотя теория ограничена малыми амплитудами, можно ожидать, что длина волны, которая является основной при малых возмуше-ниях, будет оставаться основной и для выросших возмуше-ний. На основе этого допущения проведено сравнение теоретических результатов с экспериментальными (см. табл. 1, [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...