Каньяр де ла Тур

Формулы (4.11) дают й и V — изображения по Лапласу искомого решения задачи для компонент вектора перемещения. Чтобы получить выражения самих оригиналов, необходимо применить к выраягениям (4.11) обратное преобразование Лапласа по р. Для этой цели используем метод Каньяра (в модификации де Хупа [70]), суть которого заключается в том, что интегралы обратного преобразования Фурье по д, представляющие собой выражения й и в (4.11), преобразуются в интегралы, имеющие вид преобразования Лапласа по т, т. е. в интегралы вида [c.475]

Заметим, что при выводе соотношений (7.23) мы преобразовали пути интегрирования в плоскости q в контуры о и L, вдоль которых соответственно действительны функции No(q,z,r) и N (quz,r). Тем самым здесь использовались идеи метода Каньяра, изложенного в 4. Несмотря на громоздкость выражений (7.23), их вид дает возможность провести качественное исследование полученных результатов. Из (7.23) находим [c.511]

Динамическую задачу для плоскости с разрезом длины 2d, на берегах которого задано динамическое давление (V.11), решим методом интегральных преобразований [136]с использованием метода Каньяра — де Хупа [169, 176], следуя работе [2421. [c.110]

История механики твердого тела вплоть до настоящего времени богата примерами, таящими в себе ошибки экспериментов, появившихся в свое время в целях проверки некоторых популярных тогда теорий и вызывавших путаницу, длившуюся в исключительных случаях до полу столетия. Так, Каньяр де Латур в 1827 г. объявил, что ему удалось измерить изменение объема растягиваемой проволоки с помощью метода, который, как легко было показано позднее, вообще не годится для получения какого-либо вывода, а Пуассон в том же 1827 г. заявил, что работа Каньяра де Латура находится в согласии с его только что развитой атомистической теорией упругости. Значительно позднее экспериментов Вертгейма 40-х и 50-х гг. XIX века, которые к удовлетворению Коши опровергли это предполагаемое соответствие, Сен-Венан и многие другие исследователи в бО-х и 70-х гг. все еще ссылались на результаты Каньяра де Латура, в подтверждение применимости одноконстантной линейной теории [c.21]

Эти эксперименты будут описаны подробнее в разделе 3.16, так как они были Главной экспериментальной основой дискуссии об одноконстантности или многоконстантности зависимостей между напряжениями и деформациями, которая продолжалась всю вторую половину XIX столетия. Как мы увидим, Верт-генм сурово критиковал недостатки экспериментов Каньяра де Латура. [c.127]

И Вертгейм, и Кельвин знали, что они должны были учитывать изменения площади поперечного сечения в зависимости от остаточной деформации в опытах с одноосным напряженным состоянием. Они ссылались на эксперименты Каньяра де Латура ( agniard de Latour [1828, 1]) при описании их озабоченности тем, что изменение объема в процессе пластической деформаций также может вносить свой вклад в наблюдавшееся уменьшение модуля. [c.141]

В 1859 г. Массон и Вертгейм баллотировались на одинаковых условиях как кандидаты четвертой очереди , на место во фраиузской Академии, оставшееся вакантным после смерти Каньяра де Латура. Это было понижением для Вертгейма, который в 1851 г. рассматривался как кандидат третьей категории в Академию на место умершего Гей-Люссака. Еоти бы Вертгейм получил признание в соответствии со своими заслугами, кто знает, возможно, экспериментальная механика твердого тела достигла бы расцвета, а не пришла бы в упадок во Франции в последующие годы. [c.289]

Каньяр де Латур растягивал латунную проволоку длиной 2 м до деформации е=0,0015 в наполненной водой стеклянной трубке и измерял уровень воды до и после деформации. В обоих случаях он вынимал фиксированный небольшой участок проволоки из воды и отмечал разницу в ее уровнях. Каньяр де Латур утверждал, что действительно относительное изменение объема составляет 1/2 от продольной деформации. Вертгейм критически и правильно расценил это заключение, указав на ошибку, которая была неизбежна в силу относительно большого диаметра трубки и удаления части воды при извлечении из нее образца и того факта, что при е=0,0015 латунная проволока должна иметь заметную остаточную деформа- [c.325]

В Этой заметке Пуассон привел немногочисленные вычисления с целью доказать, что недавно поставленный эксперимент Каньяра де Латура с латунной проволокой находился в соответствии с его теорией. Он подсчитал, что должна предсказать теория, если бы эксперимент был распространен на пластины или мембраны постоянной толщины, хотя и признавал те трудности, которые могут возникнуть при осуществлении таких экспериментов. Насколько мне известно, ни один экспериментатор не воспользовался этими предложениями Пуассона [c.325]

Первое действительно непосредственное определение коэффициента Пуассона, независимо от каких бы то ни было размеров и модулей, было также первым определением констант упругости при помощи оптической интерференции ). Замечательная работа Мари Альфреда Корню 1869 г. по непосредственному определению коэффициента Пуассона, к сожалению, содержала необоснованную цель, поставленную им,— попытаться привести экспериментальные данные в соответствие со значением v, отвечающим атомистическим гипотезам Пуассона — Коши. Более того. Корню некритически отнесся к сомнительным данным Каньяра де Латура 1829 г. по изменению объема, которые охарактеризовал как незначительно отличающиеся от данных Кирхгофа . Короче говоря, Корню являл собой печальный пример экспериментатора, над которым доминировала теория. [c.349]

Первым исследователем критических явлений был Каньяр е Латур, который провел серию опытов с эфиром и спиртом [c.5]

В. Б. Поручиковым [26] для случая заданных вертикальных перемещений с помощью метода Каньяра получено интегральное уравнение, для которого используется метод Винера-Хопфа. Для аналогичной задачи в работах В. Л. Лобысева и Ю. С. Яковлева [24], В. Л. Лобысева, В. И. Сайги-ной и Ю. С. Яковлева [22] решение интегрального уравнения Фредгольма в пространстве преобразований Лапласа разыскивается в виде суммы статической части и ряда по полиномам Лежандра Р ( /1 ). Найдено приближенное выражение для реакции среды. Рассмотрен также вариант задания касательных перемещений. [c.372]

L. М. Вгоск [74] получил аналитическое решение задачи о вертикальном ударе тонким клином с помош,ью интегральных преобразований Фурье и Лапласа и с использованием метода Каньяра. [c.380]

Применение метода Каньяра для обращения двукратных интегральных преобразований приводит, по существу, к построению системы элементарных Волн, возникающих при отражении первичных волн от боковых поверхностей. Этот метод требует большого аналитического мастерства, но все равно не приводит к простым вычислительным алгоритмам (Г. И. Петрашень, 1958). Имеющиеся результаты, главным образом, определяют характер разрывов на фронтах элементарных волн. [c.252]

Плотность тока в породах зависит от частоты, глубины их залегания и проводимости. Поэтому напряженность магнитного поля, индуцируемого земными токами, на поверхности земли также является функцией глубины. Если измерить напряженности электрического и магнитного полей, то из этих данных можно определить кажущееся удельное сопротивление пород. Соответствующие кривые по Л. Каньяру (L. [c.211]

Рис. 175. Вычисление кажущегося удельного сопротивления по напряженности электрического и магнитного полей в зависимости от частоты (по Л. Каньяру).

Отметим, что приведение обратного преобразования Фурье к преобразованию Лапласа при х О, вообще говоря, возможно и без введения комплексной переменной 5, а именно, путем соответствующей деформации пути интегрирования (см. 20). Такой метод принадлежит Каньяру [125]. [c.84]

Для того чтобы иллюстрировать образование музыкальной ноты, может быть предложено много различных приспособлений. Одним из простейших является вращающееся зубчатое колесо, к краю которого прижимается игральная карта. Каждый зубец колеса при встрече с картой дает легкий удар регулярное повторение этих ударов при вращении колеса производит ноту определенной высоты, причем высота ноты с увеличением скорости вращения колеса возрастает. Но самым подходящим прибором для основных опытов с нотами является, несомненно, сирена, изобретенная Каньяр де ла Туром. Она состоит в основном из жесткого диска, который может вращаться вокруг оси, проходящей через его центр диск имеет один или несколько рядов отверстий, расположенных через равные интервалы по окружностям кругов, концентрических с диском. Перпендикулярно к диску располагается соединенная с мехами воздушная насадка, открытый конец которой помещается против одной из окружностей с серией отверстий. Когда меха работают, струя воздуха выходит свободно, если против конца насадки оказывается отверстие в противном случае струя застопоривается. Когда диск вращается, через него проходит последовательность воздушных толчков, пока, наконец, при достаточной скорости вращения эти толчки не сливаются в одну ноту, высота которой по мере учащения толчков непрерывно увеличивается. Позднее мы еще будем иметь случай описать более совершенные формы сирены для нашей же ближайшей цели будет достаточно и этого простого приспособления. [c.27]

Камертон 42, 79, 80 возбуждение электромагнитов 84 прерывистое освещение при помощи его 55 Камертонный прерыватель 87, 106 Каньяр де ла Тур 27 Кварта 9, 30 Квинта 29, 30 [c.501]

Дучевые разложения. Из предыдущих разделов ясно, что полное волновое поле при акустическом каротаже можно получить численным интегрированием по частоте и волновому числу, если используется комплексная частота или затухание, или вклад нормальных мод в полное волновое поле оценивается по сингулярностям подынтегрального выражения без численного интегрирования по волновому числу. С целью оценки вклада продольных и поперечных волн в полное волновое поле подынтегральное выражение может быть разложено в степенной ряд, каждый член которого связан с некоторым лучом. В работе [133] приведено общее выражение для волнового поля, складывающегося из первых вступлений волн Р и 5 и из вторых вступлений, а именно многократно-рефрагированных воле, в случае когда источники и приемники расположены на оси скважины, заполненной жидкостью. Был сделан вывод, что первое вступление продольной волны затухает приблизительно как 1/г, а поперечная волна как 1/г2. Цанг и Рейдер [162] также использовали лучевое разложение, оценив главный член уравнения для продольной волны численным интегрированием вдоль разреза комплексной шюскости волновых чисел. Из рис. 5.33 видно, что этот результат хорошо согласуется с начальной частью полного волнового поля, вычисленного при использовании комплексной частоты и интегрирования вдоль вещественной оси. Как утверждают Цанг и Рейдер этот результат значительно отличается от асимптотического разложения, полученного Роувером и др. [133]. Янг [200] при оценке членов лучевого разложения применил метод Каньяра, получив волновое поле, которое находится в соответствии с результатами численного интегрирования. [c.198]

Двумерная - цилиндрическая функция Грина может быть вычислена с помощью интегрирования (3.127) вдоль оси цилиндрической симметрии, её можно выбрать в качестве оси 2 системы координат. Другой способ вычисления двумерной функции Грина для исследуемого уравнения, основанный на прямом её вычислении по образу Лапласа с помощью обобщения метода Каньяра-де Хупа [70] был опубликован в [71]. Метод, известный теперь как метод Каньяра-де Хупа, был предложен в [72] для решения задачи, являющейся обобщением проблемы Лэмба на случай точечного источника, расположенного в одном из соприкасающихся упругих полупространств. Автор [72] разработал общий метод решения переходных проблем, основанный на том, что после преобразования Лапласа по времени и получения решения оставшейся граничной задачи, оно затем преобразуется в форму, представляющую решение переходной задачи без прямого вычисления интеграла Меллина. [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...