Фроула

Число опрокидных колосников 4 равно числу отверстий — дверок во фрО Нте топки, т. е. от одного до трех число шлаковых затворов в топках с ручным обслуживанием не превышает одного-двух. [c.118]

Анализ функции распределения ориентировок (ФРО) холоднокатаной наноструктурной Си, полученной РКУ-прессованием, (рис. 3.18а) показал, что ее текстурные компоненты подобны тем, которые характерны для холоднокатаной крупнокристаллической Си (рис. 3.18 ) [248-253], т. е. 112 (111), 123 (634) и 110 (112). Разница состоит в том, что ориентационная плотность вблизи Bs-ориентировки 110 (112) понижена в случае наноструктурной Си. Близость между кристаллографическими текстурами исследованных холоднокатаных крупнокристаллического и наноструктурного состояний Си обнаружена и в работах [56, 98]. [c.150]

Рис. 3.18. ФРО холоднокатаной со степенью обжатия 83% Си наноструктурной, полученной ИПД РКУ-прессованием (а), крупнокристаллической (6)

Коэффициенты ФРО С , С определяли [310] на основе ультразвуковых измерений. Первые два из указанных коэффициентов получили на основе измерений временных задержек продольной и двух сдвиговых ультразвуковых волн частотой 7-10 МГц, распространяющихся в направлении, нормальном к плоскости листа, и поляризованных вдоль и поперек направления прокатки, а также упругих констант монокристалла исследуемого материала [c.176]

Ро> ФРо> и" —тоже, для исходного стационарного режима. [c.370]

С =-- //(о[1 — ФРо] Подставим значение С в уравне- [c.77]

В некоторых случаях, например в рукавных фильтрах с обратной продувкой (ФРО), газовый поток из общего раздающего коллектора (подводящего участка, см. диаграмму [c.430]

Решение, Диагонали ромба взаимно перпендикулярны и делятся в точке пересечения пополам. Поэтому делим (рис. 3 2, б) проекции диагонали BD пополам. Так как BD пл. V, то из точки к проводим перпендикуляр к прямой h d. Это соот-вегствует правилам построения проекции прямого угла на плоскости, по отношению к которой диагональ BD параллельна. Точка пересечения этого перпендикуляра с проекцией е f представляет собой фроит. проекцию а искомой вершины ромба А. Для построения точки с откладываем на продолжении прямой а к отрезок k , разный отрезку ак. По точке а строим на е/ гочку а. Дальнейшее ясно из чертежа, [c.26]

Решение. Переходим от задания плоскости тремя точками к заданию ее двумя прямыми АС и ВС (рис. 38, б). Проводим фроит. проекцию искомой горизонтали на расстоянии I от оси х. Отмечаем точки е и / на проекциях ас нЬ с и находим проекции е и / на ас Ьс. Горизонт, проекция искомой прямой проходит через точки ей/. [c.28]

Постройте фро-чтальнуш проекцию точки С, чтобы плоскость 5ЛА, В, С) составляла с пдосксстью проекций П, угол 60 1рис. 5.51). 5ко.лько решений имеет данная задача [c.185]

В основе выгюлпенно о построения лежи i решение задачи, описанное в 1) 17, где по фрои-гальуой проекции Aj точки А, принадлежащей данной плоскости, о1]ределялась ее горизонтальная проекция А,. [c.79]

Прежде всего ныделим из каркаса циклической поверхности одну окружность (ее фрои-гальная проекция на черт. 272 обозначена через т,). [c.125]

Теория механизмов и машин Учеб. для втузов/К. В. Фро-Т 33 лов, С. А. Попов, А. К. Мусатов и др. Под ред. К. В. Фролова,—М. Высш. шк., 1987.—496 с. ил. [c.2]

Приведенные схемы показывают, что мы одновременно можем менять только одну плоскость проекций тг, (или TTj)-, другая плоскость 7 2 (или 7Ti ) остается неизменной. После того как будут определены новые фро [тальные (или горизонтальные) проекции, можно переходить ко второй системе, заменяя плоскость tij (или гг, ) новой плоскостью. Нгличие одной плоскости проекции, которая не меняет своего положения, позволяет использовать ее как связующее звено между старыми (исходными) проекциями и новыми. [c.59]

Так как параллельный пучок света падает нормально к плоскости щели, то фроит волны будет совмеиден с плоскостью щели, т. е. все точки фронта волны в плоскости щели будут колебаться с одинаковой фазой. Разобьем фронт волны в плоскости щели от точки М до точки N на параллельные краям щели полоски равной ши-)нны. Каждая полоска будет играть роль вторичного источника. Зследствие идентичности полосок амплитуды волн в плоскости щели будут одинаковыми. Равенство фаз во всех точках щели, следовательно и для всех полос, было отмечено выше. Все это упрощает [c.137]

Результаты расчета некоторых вариантов представлены на рис. 5.4.2—5.4.4. Видно, что газовыделение в зоне инициирования приводит к повышению давления в этой зоне, в результате чего продукты горения начинают двигаться ио порам внутрь пористого скелета. Продукты горения образуют впереди фроит горячих газов, которые толкают перед собой по порам холодный газ, образуя ударную волну в газовой фазе (сплошные линии на рис. 5.4.2 и 5.4.4К и увлекают за собой частицы твердой фазы. Последние, толкая виередилежащие частицы, создают в скелете волну сжатия (пунктирные линии на рис. 5.4.2 и 5.4.4). Па ((ipon-те волны сжатия скелета из-за сжатия пор повышаются давле- [c.436]

И медленная волна разрежения является центрированной (см. рис. 6.11.4). Ее передний фроит двн/кется относительно трубы со скоростью ie — Vsa- [c.149]

Положение настенных перегревателей при растопке существенно облегчается путем создания завесы холодного воздуха между факелом и настенными па нелями. Так, например, при расположении основных горелок и настенного перегревателя на одной стене (например, фронтовой) рекомендуется расположить растопочные мазутные горелки с боков у противоположной (задней) стены топки, а через основные и расположенные над ними сбросные горелки при растопке подавать воздух. Если настенные перегреватели расположены на боковых стенах топки, то мазутные форсунки рекомендуется размещать в центре фронтовой стены, а воздух при растопке подавать через основные и сбросные горелки, находящиеся тоже ка фроите, но ближе к боковым стенам ТОПКИ и т. д. [c.136]

Эхо-голограмма. Для того чтобы зарегистрировать на Г. нестационарные поля и процессы, необходимо использовать резонансную среду, у к-рой длина волны Л линии поглощения (с нижнего основного состояния) совпадает с X излучения, экспонирующего Г. [.3]. Такие Г., объединяющие свойства голографии и фотонного эха, наз. эхо-Г. Метод их записи сводится к следующему в исходный момент =0 иа резонансную среду направляется импульс объектной волны /о, к-рый переводит часть атомов среды из основного состояния с энергией в верхнее возбуждённое состояние (рис. 3). В состоянии Sq фаза колебаний атомов в течение нек-рого времени, наз. временем поперечной ре.таксации, остаётся такой же, что и фаза объектной волны при ( = 0. Опорная волна подаётся в виде импульса Iв момент времени t x. Этот импульс обращает на 180° фазы колебаний всех атомов среды, после чего колебания начинают развиваться в обратном направлении. В результате по прошествии времени 2т среда испустит импульс эха 7 , Волновой фроит этого импульса совпадает с фронтом объектной волны. чибо обращён (см. Обращение волнового фронта) в зависимости от того, в какой последовательности иа среду воздействуют импульсы Ig и 7/J. В случае эхо-Г. пространств, па- [c.503]

B. Н. Рубановский, В. В. Румянцев, А. М. Самойленко, С. Я. Степанов, К. В. Фро- [c.4]

Этой точки зрения я придерживался не так давно и ее разделяли другие исследователи в этой области, например Фрой-денталь (Freudenthal, 1950 г.), стр. 523, но я, возможно, должен буду пересмотреть ее (см. ниже, параграф 10). [c.186]

В нашей стране выпускаются фильтры с обратной посекционной продувкой типов ФРО, ФР, СМЦ (P , РП). Диаметр их рукавов достигает 300 мм, а длина 10 м. Скорость фильтрации в таких фильтрах составляет обычно 0,4... 0,6 м/мин. Рукава изготовляют из тканых фильтровальных материалов (стеклоткани, лавсана, нитрона). [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...