1— видимое спектральная плотность

Соотношения (22.11), (22.5) и (22.6) позволяют вычислить степень когерентности у (т), фазу ф (т), видимость V и положение интерференционных полос, если известна относительная спектральная плотность /1 (ы — a)//i. Справедливо и обратное утверждение ) — если известны у (т) и ф (т), то можно вычислить у (й)//1 по формуле [c.100]

Реальные зависимости испускательной способности Гу АЧТ при четырех температурах, отличающихся друг от друга в 1,2 раза, показаны на рис. 16.3. Видно, что даже при 3000 К максимум теплового излучения лежит в ИК-области (видимая часть спектра затенена). Значение спектральной плотности в максимуме пропорционально пятой степени температуры. [c.246]

Методы измерения энергии и мощности излучения в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной частях спектра были предметом постоянного изучения и совершенствования в течение очень многих лет [1 —11]. Появление лазеров выдвинуло ряд дополнительных проблем, а также несколько упростило дело. Упрощение связано с тем, что большинство лазеров испускает почти монохроматическое излучение. Так как частотные характеристики чувствительности большинства приемников существенно не изменяются в узких спектральных областях, проще становится проблема обработки данных. Более того, поскольку требуется измерять лишь излучение с узкой спектральной полосой становится возможным использование узкополосных фильтров в сочетании с некоторыми типами приемников. Тем самым снижается влияние ряда источников ошибок, внешних шумов и уменьшаются потери, вызванные переизлучением. Разумеется, возникают и некоторые осложнения. От лазеров можно получить значительно большие плотности энергии и мощности, чем от большинства тепловых источников света, и поэтому при работе с разными фотоприемниками нужно быть осторожным, чтобы избежать насыщения или повреждения приемников излучением. Поскольку некоторые лазеры дают крайне короткие импульсы, для измерения мгновенной мощности требуются малоинерционные приемники и связанная с ними аппаратура с соответствующим быстродействием. Для преодоления таких осложнений были затрачены большие усилия по разработке надежных методик, многие из которых мы изложим ниже. Кроме материалов, содержащихся в данной главе, мы рекомендуем читателю несколько обзоров по общепринятым методикам, опубликованным ранее [12—14]. [c.107]

Если учесть, что долговечность при случайном нагружении представляет время до разрушения, тогда процесс с наибольшей частью мощности в области низких частот при определенном распределении амплитуд должен давать наибольшую долговечность, так как он является наиболее медленным. В нашем случае это касается узкополосного процесса Н со спектральной плотностью типа А, который приближается к гармоническому колебанию с частотой около 1 Гц и в сравнении с нормальными Н процессами со спектрами В и БШ должен давать наибольшую долговечность. Из рис. 4, однако, вытекает, что узкополосный случайный процесс (в пределе потом процесс гармонический) имеет наиболее повреждающий эффект в сравнении с процессами широкополосными. Хотя остальные спектральные плотности типа Б, В и БШ отличаются с точки зрения теории случайных процессов, для накопления усталостного повреждения это, по-видимому, не имеет значения, что подтверждают результаты вычисления по гипотезе Райхера. [c.328]

В диапазоне частот 1 — 10 кГц существуют две области аномального поведения тока автокатодов 5000 до 5500 Гц и от 9000 до 10000 Гц. Для первой полосы данного диапазона наблюдается явный всплеск спектральной плотности автоэмисионного тока с максимумом в точке 5250 Гц (рис. 6.6а), причем прослеживается характерный пик и для напряжения анод—катод, тогда как для тока резистора, измеренного в этом же диапазоне частот, никакой аномалии не наблюдается. Такое поведение характерно и для других катодов. Единственное отличие заключается в величине максимума, при неизменном его положении, что по-видимому, связано с разницей в площади рабочей поверхности и, соответственно, с разным количеством ионов остаточных газов, падающих на рабочую поверхность катода в единицу времени. [c.230]

Газоразрядные И. о, п, п н з к о г о давления (р 20 кПа) в зависимости от плотности тока на катоде /к работают в режиме тлеющего или дугового разряда. В индикаторны х лампах и панелях, обычно наполняемых смесью Ne с Пе и Аг, используется тлеющее свечение, локализованное вблизи катода (Lj,= 10 —10 кд/м ). Трубчатые лампы с парами Hg (рн= Ю Па) и Na (р ь=0,2 Па) в положительном столбе разряда излучают в резонансных линиях Hg (А,= 253,7 184,9 нм) и Na (Я = 589,0 589,6 нм) до 80% вводимой мощности, благодаря чему достигаются большие кпд и г . Вследствие малых токов их мощность Р ВО и 500 Вт соответственно, а срок службы доходит до 15 ООО ч. Натриевые лампы имеют самую высокую т (до 170 лм/Вт), но из-за плохой цветопередачи применяются только для наружного освещения и сигнализации. Ртутные люминесцентные ламны широко используются для внутреннего и декоративного освещения. На внутр. поверхность их стеклянной трубки 0 (1,7—4)Х (13—150) см наносится слон люминофора, преобразующий резонансное излучение Hg в видимую область со спектральным составом излучения, близким к дневному свету (Тс= = 2700—6000 К, до 80 ккд/м до 90 лм/Вт) или определённой цветности. Эритемные (люминесцентные с Х=280—400 нм) и бактерицидные лампы, излучающие с Х=253,7 нм через стенку колбы из увнолевого стекла, используются D медицине и биологии. [c.222]

Спектральные диапазоны камеры LISS-3, устана]вливаемой на спутниках Irs-1 ,1D,P4, совпадают с представленными в табл.2.9, с тем лишь отличием, что диапазон 0.45—0.52 мкм в видимом участке спектра заменен на котротковолновый ИК диапазон 1.55-1.70 мкм. Изображения, полученные с камеры LISS-3, преимущественно используются для контроля за расходованием земных и водных ресурсов, определения степени поражения посевов вредными насекомыми, прогнозирования урожаев, определения видов лесной растительности, плотности лесного покрова и количества растительной биомассы, а также в интересах оценки степени антропогенного воздействия на окружающую природную среду. [c.105]

Значительная спектральная яркость. Этот параметр тесно связьгаает между собой плотность потока энергии, телесный угол, в котором она распространяется, и ширину спектра излучения, в котором сосредоточена эта энергия. Если сравнивать между собою по яркости когерентные и некогерентные источники, то видно, что температурные источники значительно проигрывают. Дело в том, что все источники излучения независимо от их температуры не могут излучать сильнее идеального излучателя - АЧТ - при той же температуре. Даже Солнце, которое нам кажется самым ярким источником, имеет такую же яркость, как и АЧТ при температуре 6000 К. По формуле Планка подсчитано, что полная мощность излучения Солнца ( т. е. мощность по всему спектру излучения) не превышает 7000 Вт с каждого квадратного сантиметра поверхности. Это мощностной порог Солнца. Большего мы получить не можем. Цифра эта сама по себе очень значительна. Но вспомним о том, что вся энергия распределена в широком интервале длины волны. Один только видимый участок имеет протяженность 3, 5 10 МГц. А если подсчитать, какая же доля от всей этой энергии приходится на полосу в 1 МГц Оказывается, в этой полосе на длине волны в 0,55 мкм квадратный сантиметр Солнца излучает мощность 10 Вт. А это очень незначительная мощность. Обычный радиопередатчик в этой же полосе обладает мощностью до 10 кВт. [c.29]

Собирая все полученные данные, найдем для линейчатого спектра (с частотами сор и 2сор [7, 14]) излучения плазмы металлов величину интенсивности 5 1 эрг см - сек). Такие плотности потоков возможно регистрировать экспериментально, например, при помоши ФЭУ или фотопластинок. Заметим, что интенсивность теплового излучения металлических пленок при рассматриваемых температурах на порядок меньше интенсивности излучения плазменных линий. Спектральная область теплового излучения лежит при этом в далеком инфракрасном диапазоне в отличие от видимой области спектра для плазменных частот. [c.350]

Более сложной является контактная задача с двумя участками контакта. Случай контакта двух балок еще не рассматривался. Задача о вдавливании двух одинаковых штампов в линейно-деформируемое основание, плотность ядра которого имеет асимптотику (1.20) при =0, по-видимому, впервые рассмотрена в работе Г. Я- Попова [7L], Использовался метод ортогональных многочленов. Возможность его использования была обеспечена за счет симметрии задачи и логарифмической сингулярной части ядра интегрального уравнения из (3.2). Это позволило -свести интегральное уравнение, заданное на двух интервалах, к одному интервалу и после очевидных замен переменных воспользоваться соответствующим спектральным соотношением для логарифмического ядра (1, 4, 1). Численная реализация метода дана для основания в виде упругого слоя. Этот же метод с некоторой модификацией затем был использован в работе В. М. Александрова и В. А. Кучерова [4]. [c.304]

В дальнейшем по принципу устройства М. Черни был построен ряд приборов ночного видения в инфракрасном освещении [160, 163] и приборов для спектрального анализа длинноволнового излучения [102, 211, 224]. Чувствительным элементом в них также является тончайшая черненая целлулоидная мембрана, помещенная в камеру с давлением около 1 н1м . Давление в камере определяется режимом масляного испарителя. Толщина масляной пленки на целлулоидной мембране зависит от давления масляных паров в камере эвапорографа и энергетической освещенности участка мембраны. Для визуального наблюдения картин, экспонированных в инфракрасном освещении, масляную пленку освещают холодным видимым светом. Разрешающая способность доходит до 14 линий на 1 мм при разности температур, равной 10 град. По цветам интерференционных полей можно с большой точностью судить об энергетической освещенности участка, а значит, и плотности падающей энергии. Некоторые предварительно возбужденные люминофоры под действием инфракрасного излучения начинают светиться в видимой части спектра. Это свойство было положено в основу метаскопа [145, 160] и может быть применено для сравнительных оценок потоков длинноволновой энергии. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...