1— видимое спонтанное

Принято считать, что эрозию вызывают только сравнительно крупные капли. Однако, как показывают экспериментальные исследования, значительной эрозии подвержены элементы турбин и другое оборудование при больших скоростях потока и очень малых размерах капель м). Так, в частности, детальные исследования алюминиевых клиньев, установленных за соплом Лаваля, показывают значительный износ входного участка клина при числе М>2,5 и размерах капель йк 0 м. На рис. 8.17 представлен относительный унос массы алюминиевого образца в зависимости от расстояния б между образцом и срезом сопла и угла клина р. Влага образовывалась в сопле Лаваля в результате спонтанной конденсации пара. Начальная влага перед соплом отсутствовала. Влажность потока составляла примерно 4 %, а размер частиц м. Функция Ат (б) имеет максимум (кривая 1). Такой характер изменения Дто объясняется, по-видимому, влиянием скачков уплотнения, образующихся на срезе сопла и вызывающих значительное испарение капелек влаги. Кривая 2 на рис. 8.17 отражает влияние угла клина. При небольших р интенсивность головного скачка уплотнения мала угол контакта капель с поверхностью клина также невелик — соответственно незначительный износ образца. При больших углах p,>4 f наблюдается уменьшение уноса металла из-за роста интенсивности скачка уплотнения и увеличения доли испарившейся влаги [154]. [c.289]

В результате бомбардировки урана (и ) нейтронами возникает сначала изотоп который затем путем двукратной эмиссии электронов превращается в трансурановые элементы нептуний № 93 и плутоний № 94. Последний является, по-видимому, устойчивым по отношению к р-превращению, но неустойчивым по отношению к делению в гораздо большей степени, чем легкий изотоп урана, распадаясь как спонтанно с не очень большим полупериодом, так и под влиянием нейтронов. [c.331]

В первую очередь относится к ядрам воздуха в воде, однако аналогичные условия создаются, по-видимому, и в других жидкостях. Имеются экспериментальные данные, свидетельствующие о том, что на поверхностях раздела между воздухом и водой спонтанно образуются мономолекулярные оболочки из органических примесей. Известно 1, 2], что такие пленки изменяют эффективное поверхностное натяжение и задерживают испарение возможно также, что они задерживают диффузию. Так как пузырек воздуха имеет сферическую форму, то и окружающая его оболочка должна быть сферической. Если эта оболочка достаточно жесткая, то она может препятствовать сжатию пузырька под действием сил поверхностного натяжения или вследствие растворения газа в жидкости. Если вода при данном давлении не насыщена, то воздух может диффундировать сквозь оболочку и растворяться в окружающей жидкости. Так как органическая оболочка препятствует уменьшению размеров пузырька, то давление в нем с течением времени будет падать, пока не достигнет значения, при котором жидкость была насыщенной. [c.90]

Тд = 34,5 °С, т = 350 мксек). Первая стадия соответствует быстрому разогреву жидкости, но температура еще не достигает значения Т 149 °С, при котором начинается интенсивное спонтанное зародышеобразование. Когда в поле зрения попадают сравнительно крупные готовые центры, то можно заметить растущие на них пузырьки. Их максимальный размер не намного превышает толщину прогретого слоя жидкости. Тепловые возмущения, вызванные этими пузырьками, почти не нарушают плавной зависимости температуры от времени. На второй стадии [Т Т ) в пристеночном слое жидкости появляется масса флуктуационных зародышей, вырастающих до видимых размеров (фотографии 1 —5). В отличие от готовых центров они возникают на случайных местах. Резкое увеличение парообразования приводит к появлению особенности на осциллограмме. Третья стадия процесса связана с формированием вокруг проволочки парового чулка (4—6), который возникает из-за слияния пузырьков. Теплоотдача проволочки ухудшается, ее температура начинает быстро подниматься. Тепловое влияние проволочки на жидкость теперь незначительно. Паровой чулок некоторое время увеличивается в размерах за счет испарения в него перегретой жидкости, а затем захлопывается (7,8 — четвертая стадия). Для того чтобы не расплавить проволочку, подача тока прекращается вскоре после возникновения чулка. Характерные времена Ат для разных стадий отсчитываются от начала особенности т = т 350 мксек, когда температурное возмущение г] порядка 5.10 °С. [c.200]

Вкладом спонтанного испускания в направленный зондирующий поток можно пренебречь, так как спонтанное излучение распространяется по всем направлениям и в фиксированное направление рассматриваемого пучка попадает ничтожная его часть. Формула (9.35) позволяет выяснить, какие условия необходимы для непосредственного экспериментального обнаружения вынужденного испускания. Так как 621= 12, то N= N2—Ы )В 2иР 1 ))Ах/с и видно, что при распространении зондирующего пучка поглощение преобладает над вынужденным испусканием и интенсивность пучка убывает во всех случаях, когда Л 2<Л 1, т.е. число возбужденных атомов меньше числа атомов в основном состоянии. Так обычно и обстоит дело, если пучок распространяется в среде, находящейся в состоянии термодинамического равновесия или близком к нему. Чтобы наблюдать нарастание интенсивности зондирующего пучка (отрицательное поглощение) и тем самым экспериментально выявить вынужденное испускание, необходимо создать в среде неравновесное состояние, при котором число атомов на более высоком энергетическом уровне было бы больше, чем на низком (N2>N ). Первая попытка обнаружить вынужденное испускание в видимой области спектра на опыте в парах ртути, возбужденных электрическим разрядом в неравновесное состояние, была предпринята В. А. Фабрикантом (1939 г.). Им же впервые была высказана идея использования вынужденного излучения для усиления света. [c.442]

В эмбриогенезе реакция органов на механические колебания появляется на ранних стадиях, еще до появления в них окончаний двигательных нервов. В эмбрионе цыпленка обнаруживается спонтанная двигательная активность головы и конечностей на 5—7-е сутки развития. При действии на зародыш звука или вибрации вначале обнаруживается торможение спонтанной двигательной активности, затем она отчетливо стимулируется. Уже и в эти сроки эмбриогенеза обнаружена дифференциальная чувствительность к вибрации и к различным частотам звука. Так, при частоте звука 100 Гц активность тормозится с 5 до 14 сут развития зародыша. Судя по абсолютным величинам времени спонтанных колебаний, звук частотой 1000 Гц заметного эффекта стимуляции не вызывает, тогда как при частоте 300 Гц активность достоверно понижается, а начиная с 12-х суток и далее — значительно повышается. Следует оговориться, что в этой постановке эксперимента влияние нервной системы полностью исключить невозможно. Хотя двигательные нервные окончания вырастают у цыпленка лишь на 12-е сутки, тактильные рецепторы появляются уже на 7—8-е сутки. Единственно, что не подлежит сомнению, это наличие у эмбриона чувствительности к звуку вибрации и, хотя пока еще несовершенной, но уже имеющейся, способности дифференцировать колебания. В более поздний эмбриогенез цыпленка, именно перед вылуплением, чувствительность к звуковым сигналам, по-видимому, уже приобретает некоторое биологическое значение. Так, если яйца японского перепела на 15-е сутки их инкубации подвергнуть действию звука, схожего с писком цыпленка, частотой от 1.5 до 60 Гц, то срок инкубации заметно сокращается, ускоряется вылупление птенцов. Если применить частоту звука от 60 до 500 Гц, то, наоборот, вылупление цыпленка замедляется. Трудно [c.44]

Кроме деления ядер под действием указанных механизмов возбуждения возможен процесс деления ядер без каких-либо видимых внешних воздействий на ядро. Такой процесс называют спонтанным делением ядер. Принято считать, что в невозбужденных ядрах (представляемых как маленькие капли) имеют место колебания с периодом 10 "—10 с и амплитудой 0,1—0,2 радиуса ядра. Наличие барьера деления сдерживает самопроизвольный развал ядра, однако после огромного числа колебаний барьер может оказаться случайно пройденным посредством туннельного перехода. Времена жизни ядер по отношению к спонтанному делению изменяются от 10 лет для изотопов урана и тория до миллисекунд для ядер с зарядом Z=104-Hl07. [c.1087]

Анализ спонтанной намагниченности наночастиц, выполненный в [347] в приближении молекулярного поля, показал наличие размерной зависимости температуры Кюри. Согласно [347], понижение температуры Кюри становится заметно для частиц с размером J < 10 нм для наночастиц с < / = 2 нм снижение Тс в сравнении с массивным металлом не превышает 10 %. Напротив, из результатов изучения термодинамики суперпара-магнитных частиц методом Монте-Карло [348] следует, что из-за отсутствия в них явно выраженного магнитного перехода нельзя говорить о каком-либо смещении температуры Кюри в зависимости от размера частиц. Действительно, переход наночастиц из суперпарамагнитного состояния в парамагнитное происходит плавно, без явно видимой резкой точки магнитного превращения. Измерения температуры Кюри наночастиц Ni d = = 2,1—6,8 нм) [349], намагниченности насыщения и температуры Кюри пленок Fe толщиной >1,5 нм [350], намагниченности насыщения наночастиц Fe d - 1,5 нм) [351] и Со (t/ = 0,8 нм) [352] показали, что эти величины в пределах погрешности измерений совпадают с таковыми для массивных металлов. Согласно [10, И], температура Кюри ферромагнитных частиц при уменьшении их размера до 2 нм не отличается от массивных металлов. Однако в [353] обнаружено понижение на 7 и 12 % для наночастиц Ni диаметром 6,0 и 4,8 нм соответственно. Следует отметить, что явление суперпарамагнетизма существенно затрудняет исследование размерных зависимостей коэрцитивной силы, намагниченности насыщения и температуры Кюри ферромагнитных наночастиц. [c.99]

В параэлектрической фазе материалы со структурой вольфрамовых бронз содержат зеркальные плоскости, перпендикулярные оси с. Все атомы, следовательно, точно располагаются в плоскостях z = О и 1/2. Симметрия про-тотипной решетки соответствует 4/mmm. Для ниобата бария-стронция х = 0,5) фаза выше 408 К, по-видимому, имеет эту структуру. Смещение атомов металла относительно кислородных плоскостей вызывает спонтанную поляризацию в вольфрамовых бронзах. Например, в ниоба-те бария-стр1яция полярная ось направлена вдоль оси четвертого порядка NbOe-октаэдра. Атомы Nb, находящиеся в положениях В vi В 2, смещены из симметрия- [c.101]

Если значения составов, для которых (5 = О, нанести на график в зависимости от температуры, получим кривую, известную под названием спинодали существенной особенностью флук-туационных теорий выделения является сильное изменение кинетики процесса внутри этой спинодальной кривой. Недавние работы Хиллерта [39] и Кана fl5] показывают, что, вероятно, имеются реальные системы, в которых выделение может происходить в определенном интервале температур и составов, для которого в соответствии с теорией Борелиуса зарождения не требуется. В этих новых теориях рассматриваются флуктуации второго типа (см. разд. 1.1) и показывается, что поверхность раздела между фазами может быть макроскопически диффузной, в результате чего поверхностная энергия границы раздела стремится к нулю, т. е. отпадает одно из главных возражений против описанной выше модели. Правда, необходимо еще учитывать упругую энергию, которая, по-видимому, и обеспечивает устойчивость твердого раствора данного состава при пониженных температурах. Однако в некоторых системах спинодальная кривая, построенная с учетом влияния упругой энергии, простирается до температур, при которых скорость диффузии имеет заметную величину. Если состав сплава и температура соответствуют области внутри этой кривой, происходит спонтанное расслоение, скорость которого ограничивается только скоростью миграции атомов. [c.253]

Л е — электронная плотность, —концентрация данного иона, X — коэффициент возбуждения (слг -сек ), Лр, — вероятность спонтанного перехода (сек ), L — геометрический фактор, зависящий от размеров плазмы и апертуры спектрометра. Измерения велись на установке Зита . Произведение МеП Ь определялось из измерений континуума в видимой области спектра, г+ — общее число положительных ионов. Континуум связан с рекомбинационным и тормозным излучениями, возникающими при взаимодействии электронов с положительными нонами водорода, которые являются основой плазмы. Отношение 4/% было определено из известного процентного содержания азота (0,25%), прибавленного к водороду, и из решения уравнения ионизации для азота Те определялось по рассечению лазерного излучения. Линии КУ измерялись с помощью двух монохроматоров скользящего и нормального падения. Они градуировались с помощью монохроматора Эберта, регистрирующего видимую часть спектра. Для градуировки использовался метод двух пар линий. Ошибка в определении интенсивностей линий составляла коло 30%, но основная ошибка была обусловлена трудностью определения роли примесей, попадающих со стенок. Примеси искажают абсолютную величину сечения, но не его относительную величину. Яркость линий ЫУ возрастает по мере горения разряда в два раза. При вычислениях вводилась соответствующая поправка. Сечения возбуждения, найденные экспериментально, довольно хорошо согласуются с теоретическими расчетами для 7е=2,Ы0 °К (табл. 9.1). Наблюдаются отклонения от теоретических результатов в пределах 20—30% [c.361]

Исследования спектров поглощения в видимой и ближней ИК областях выполнены с помощью спектрофотометра СФ-8 на плоскопараллельных пластинах размером 5Х5X0,5 мм. На рисунке приведены спектры поглощения образцов ИЖГ и синтезированных кристаллов с г/= 0,1. Монокристаллы ИЖГ получены методом спонтанной кристаллизации из растворов-расплавов. Из рисунка видно, что интенсивность поглощения, связанная с 4 Гоит-переходом октаэдрических ионов Ре [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...