Земля облетные

Метод точечной сферы действия удобен для приближенного расчета траекторий сближения КА с Луной, которые начинаются и кончаются вблизи Земли облетные траектории). Он удобен также для расчета межпланетных траекторий, проходящих вблизи Луны с целью использования ее гравитационного поля для изменения вектора скорости КА (так называемый пертурбационный маневр). [c.257]

Траектория на рис. 85, в не является облетной, на что ясно указывает ее вид во вращающейся системе отсчета. С другой стороны, траектория на рис. 86 [3.14] является облетной, но Луна огибается не против часовой стрелки, как может показаться, а по часовой стрелке. Это можно заметить, сопоставив числовые отметки на орбите Луны и на траектории космического аппарата сначала аппарат находится левее Луны (если смотреть со стороны чЗемли), лотом позади нее, затем справа. Обратим внимание на то, что и е этом случае роль Луны сводится к спрямлению траектории и приближению ее к Земле, хотя траектория и не является номинальной. Облет получается дальний, и поэтому восьмерка вокруг Луны не описывается. Продолжительность полета по номинальным траекториям сближения с возвращением различна. Меньше всего времени для полета требуют облетные траектории, дающие тесное сближение (рис. 84, а, б) 5—10 сут. Дольше всего (15—20 сут) должны продолжаться полеты по долетным траекториям с тесным сближением (рис. 85, а, б). [c.226]

НОЙ траектории и обогнув Землю (если не задета атмосфера), космический аппарат вновь восстановит свои начальные условия, но в другой точке пространства. Дальше он будет двигаться по продолжению второй части облетной траектории.. Это продолжение не будет по форме отличаться от первой части облетной траектории, но будет иначе расположено и приведет космический аппарат в новый район орбиты Луны. [c.231]

Возвращение к Земле для передачи изображений по радио с близкого расстояния впоследствии потеряло всякий смысл в связи с прогрессом техники фотографирования и радиосвязи. Это стало ясным уже при полете в июле 1965 г. советской станции Зонд-3 , когда великолепные фотографии Луны, полученные с расстояний от 1 1 600 до 10 000 км от ее поверхности, были переданы на Землю с расстояния 2 200 ООО км. Траектория Зонда-3 > не была облетной аппарат покинул сферу действия Земли. [c.238]

Если траектория полета к Луне является облетной, то ближайшая к Луне ее точка располагается над обратной стороной Луны. Но именно в этой точке выгоднее всего сообщить тормозной импульс (см. 2 гл. 10). Значит, маневр перехода на окололунную орбиту должен совершаться в условиях отсутствия радиосвязи с Землей. [c.270]

Рис. 7.8. Схемы облетной и долетной траекторий с возвращением к цен у Земли при отрицательной начальной секториальной скорости а — вход в сферу действия Луны на восходящей ветви, выход на нисходящей б — вход в сферу действия Луны на восходящей ветви, выход на восходящей

При положительной конечной секториальной скорости возможны облетные траектории классов С1 и а также долетные траектории классов Пв и >в, все с пологим входом в атмосферу Земли. При отрицательной конечной секториальной скорости возможны [c.266]

Рис. 7.10. Схемы долетной и облетной траекторий с возвращением к центру Земли при отрицательной начальной секториальной скорости а — вход в сферу действия Луны на нисходящей ветви, выход на восходящей б — вход в сферу действия Луны на нисходящей ветви, выход на нисходящен

Рис. 7.11. Схемы облетных траекторий с пологим входом в атмосферу Земли при положительной конечной секториальной скорости а — вход в сферу действия Луны на восходящей ветви, выход на нисходящей б — вход в сферу действия Луны на нисходящей ветви, выход на нисходящей

И последующим возвращением к Земле. Обычно такие пространственные траектории называют облетными. Облет Луны может происходить только в направлении, противоположном ее орбитальному движению. Действительно, геоцентрическая скорость Луны близка к местной круговой, а геоцентрическая скорость КА в апогее сильно вытянутой эллиптической орбиты оказывается существенно меньше. Поэтому КА не может догнать Луну. [c.274]

Интересы Годцарда на ранней стадии его деятельности бьши весьма разнообразными. Так, в его записях, которые он, начиная с 1906 года, вел регулярно, содержатся такие идеи, как использование для полета магнитного поля Земли создание реактивной тяги для движения аппарата в космосе за счет электростатического эффекта (с нейтрализацией потока ионов за космическим аппаратом) проведение фотосъемки Луны и Марса с облетных траекторий производство на Луне кислорода и водорода для использования в качестве ракетного топлива и так далее в том же духе. Все эти богатые идеи Годцард преподносит чрезвычайно скупо, давая им лишь самую общую оценку. [c.334]

Необходимость сравнительно низких начальных скоростей представляет существенную особенность облетных экспедиций без дополнительного включения тяги. Низкие же начальные скорости приводят к сильной зависимости времени полета от малых ошибок скорости. В то же время, -если желательно, чтобы аппарат, вернувшись к Земле, оказался в заданной точке над ее поверхностью, нужно, чтобы полное время его движения близко совпадало с расчетным, так как вследствие суточного вращения Земли заданная точка непрерывно меняет свое положение в пространстве. Поэтому для выполнения облетной экспедиции к Луне по баллистической траектории с возвращением в заданную точку на Землю необходим очень точный контроль начальной скорости аппарата. Ниже будут указаны конкретные значения допустимых отклонений. [c.135]

Рис, 8.23. Полная величина /а в облетной экспедиции к Марсу при различных значениях полного времени путешествия как функция времени ухода от Земли Т . [c.316]

Рис. 8.24. Значения в облетной экспедиции к Марсу (включая уход от Земли и двусторонний переход между орбитами) как функция полного времени путешествия (за исключением времени выжидания на спутниковой орбите около Мадса). Полное время экспедиции распределено между временем ухода от Земли и временем межорби-тального перехода так, чтобы величина у а была минимальной.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...