Мичел

Принципиально новые сведения о термодинамической шкале при низких температурах были получены Берри с газовым термометром НФЛ в интервале от 2,6 до 27,1 К [4]. Эти данные были подтверждены при новых измерениях с шумовым термометром до 4,2 К [40], с акустическим термометром от 4,2 до 20К [20] и с новым типом газового термометра [28, 29], где использована температурная зависимость диэлектрической проницаемости. Применив диэлектрический газовый термометр в качестве интерполяционного прибора, Гьюген и Мичел подтвердили данные Берри в интервале от 4,2 до 27 К-Значения низкотемпературных реперных точек установленной Берри шкалы НФЛ-75 приведены в табл. 2.5. [c.63]

Для термометрии в области низких температур, где в качестве термометрического газа используется гелий, уравнение (3.9) является приближенным, так как не учитывает влияния квантовых эффектов. Вопросу изучения вторых вириальных коэффициентов Не и Не в квантовой области ниже 8 К, а также в промежуточной области между 8 и 30 К было уделено довольно много внимания. Первые успешные вычисления вириальных коэффициентов выполнены де Буром и Мичелом в 1939 г. [22]. Псгзднее более точные вычисления были осуществлены Килпатриком и др. [44] и Бойдом и др. [7]. Полное выражение для В(Т) с учетом квантовых эффектов, данное в работе [7], представляет собой сумму двух взаимодействий — В(Т)прям и В(Т)обы. Первая часть описывает парное взаимодействие частиц, подчиняющихся статистике Больцмана, вторая — взаимо- [c.81]

Гьюген и Мичел [30] впервые применили в газовой термометрии метод, основанный на соотношении между диэлектрической проницаемостью газа и его плотностью. Как показали результаты этой работы, метод, по всей видимости, может использоваться в качестве интерполяционного или даже первичного. Для идеального газа справедливо уравнение Клаузиуса — Моссотти [c.129]

Уравнение (3.92) можно объединить с вириальным разложением уравнения состояния по плотности, однако лучше сначала связать диэлектрическую проницаемость с непосредственно измеряемой величиной, в данном случае емкостью. Диэлектрическая проницаемость может быть найдена из отношения емкостей механически стабильного конденсатора соответственно при наличии и отсутствии газа между электродами. Согласно Гьюгену и Мичелу [30], имеем [c.130]

На рис. 3.22 и 3.23 схематически изображены конструкция конденсатора, помещенного внутрь ячейки, и устройство криостата газового термометра Гьюгена и Мичела для измерения диэлектрической проницаемости. Конденсатор выполнен из меди и представляет собой два коаксиальных цилиндра с зазором 1,5 мм. Емкость конденсатора составляла 10 пФ, что по- [c.132]

Рис. 3.22. С хема криостата Гью-гена и Мичела для газового термометра с измерением диэлектрической проницаемости [30]. А — изотермический экран из меди с высокой теплопроводностью В — блок с термометрами из меди с высокой теплопроводностью, =10 см, й=10 см С — ячейка конденсатора (одна или две) О — отверстия для железородиевых, платиновых и германиевых термометров сопротивления Е — холодный вентиль (один для каждой ячейки) Е — герметичный вывод измерительных проводов О — радиационный экран Н — вакуумная рубашка из нержавеющей стали, =17,5 см, уплотняющаяся с помощью индиевой прокладки / — манометрическая трубка из нержавеющей стали, =1,5 мм, проходящая внутри главной откачной трубы, = =37,5 мм /- теплоотвод от / К — термопара Ацре/хромель (одна из четырех вдоль трубки/).

Результаты измерений Гьюгена и Мичела были рассмотрены в гл. 2. Подробное описание экспериментального метода можно найти в их работе [30]. [c.133]

Впервые измерение гравитационной постоянной в земных условиях выполнил английский ученый Г. Кавендиш в 1798 г., применив для этого изготовленные Д. Мичелом крутильные весы (рис. 1). Угол закручивания ср нити весов определяется, очевидно, упругими свойствами нити и величиной гравитационного взаимодействия пробных масс т и М. В опытах Кавендиша использовались свинцовые шары /и = 730 г и Л/= 158 кг. Полученное им числовое значение гравитационной постоянной было равно [c.51]

Начало интенсивных исследований в Англии относится к 40-м годам и связано с публикацией серии работ Грина и Тейлора [23, 24], Грина [15—22] и Холгата [30]. Подход, развитый в ранних работах [15, 23], предусматривал введение функции напряжений Эри по схеме, первоначально использованной Мичелом [39] для изотропной среды. В более поздних работах этой серии Грин использовал метод комплексных переменных, впервые предложенный Стивенсоном [58], публикация/статьи которого задержалась из-за второй мировой войны. Несмотря на то, что этот подход аналогичен методу Мусхелишвили [41], аппарат комплексных пере- менных использовался в работах английских исследователей до первого издания книги Мусхелишвили. Времени публикации статьи Стивенсона соответствует период окончательного утверждения метода комплексных переменных. [c.15]

Решение задач теории упругости неоднородного тела, как и в классическом случае, можно искать либо в напряжениях, либо в перемещениях. Очевидно, что подстановкой (4.4) в уравнения совместности (4.3) можно получить обобщенные уравнения Бельтрами—Мичела [196, 202, 203], а подстановкой (4.2) в (4.1)—обобщенные уравнения Ламе. [c.34]

Уравнениями (27) и (28) можно пользоваться и для расчета смазки так называемых сегментных подпятников, которые известны также под названием подпятников Мичеля. Кольцевая [c.346]

Уменьшение действия смазочного слоя, возбуждающего колебания, достигается повышением статической выгрузки опор, в частности, путем повышения давления подаваемой смазки, особым выполнением поверхности вкладышей — путем придания им овальной формы или формы дугового многогранника, качающимися колодками по типу опорных элементов Мичеля, пружинящими втулками, помещаемыми в слое смазки [5]. Одни из этих устройств уменьшают возбуждающие колебания силы, другие (качающиеся колодки и промежуточные втулки) являются примитивными демпферами. Эти устройства компактны, но рассчитать их и изготовить надлежащим образом пока еще достаточно трудно. [c.126]

См., например, Мичель А. Гидродинамическая теория смазки. Сборник из серии Классики естествознания под ред. акад. Л. С. Лейбензона стр. 481, ГТТИ, 1934. [c.95]

Сегментные опорные подшипники(рис. III.14, б). Принцип их действия такой же, как сегментного подшипника Мичеля. Они находили применение еще в двадцатых годах для подшипников с малой относительной длиной, когда боковые несущие по- [c.62]

Сегментные упорные подшипники. Еще на первом этапе развития паровых турбин стали применяться для воспринятия осевой силы упорные подшипники Мичеля и Кингсбери. Первые из них имели самоустанавливающиеся сегменты, между поверхностями которых и упорным диском образовывался клиновидный масляный слой, способный поддерживать высокое давление. Сегменты опирались различным образом. Например, ребром, образующимся при пересечении двух плоскостей тыльной поверхности сегмента, обычно на расстоянии около 2/3 длины от входной кромки. Фирма ВВС для этой цели применяла шарики, расположенные в два ряда. Они воспринимают и передают нагрузку через закаленные пластинки. В месте передачи силы от одного ряда шариков к другому из-за малого коэффициента трения происходит выравнивание нагрузки на сегменты. Это выравнивание может быть достигнуто за счет гидравлического давления на поршни, воспринимающие опорные силы от сегментов. Подшипники Кингсбери имели круглые колодки, опертые в центре. [c.63]

К числу достижений ЦКТИ следует отнести создание надежных упорных подшипников для окружных скоростей на среднем диаметре до 125 м/с. При этом оказалось, что при скоростях свыше 100 м/с меняется режим течения смазки, благодаря чему снижается температура сегментов и значительно повышается их несущая способность. Доказано было также, что несущая способность подшипников с сегментами типа Мичеля значительно выше, чем с колодками типа Кингсбери [39]. [c.63]

Ограничение свободы качания колодок приводит к тому, что подшипник не работает по принципу Мичеля, под колодками не создается устойчивый масляный клин. Это может быть по следующим причинам [c.206]

Основоположником этой теории является Н. П. Петров (1883). В дальнейшем эта теория получила развитие в трудах О. Рейнольдса, Н. Е. Жуковского, С. А. Чаплыгина, А. Зоммерфельда, А. Мичеля и ряда других ученых. [c.334]

Постановка задачи. Эта впервые рассмотренная Мичел-лом (1900) задача является естественным продолжением задачи Сен-Венана. Рассматривается напряженное состояние в призматическом стержне, равномерно нагруженном по его боковой поверхности краевые условия (1.1.3), (1.1.4) задачи Сен-Венана на этой поверхности поэтому должны быть записаны в виде [c.445]

Для получения системы уравнений в компонентах напряжения необходимо к дифференциальным уравнениям равновесия присоединить соотношения, аналогичные тождествам Бельтрами — Мичеля в теории упругости. Для этого в условия совместности Сен-Венана [c.61]

В действительности в подшипнике Мичела часть масла, попадающая под башмак во входном сечении щели, вытекает с боков башмака. Это приводит к довольно значительному уменьшению давления под башмаком, но в качественном отношении все остается по-прежнему . [c.214]

На основании общих исследований, выполненных Мичелем ), следует, что для многосвязных тел (фиг. 78) для калсдого независимого контура, как пока заиные на чертеже пунктиром контуры А п В, надлежит вывести зависимости [c.133]

Лит. 1) Гидродинамическая теория смазки. Сб. статей, под ред. и с дон. статьями Л. С. Лейбензона, М.—Л., 1934 (содерн<ит оригиггальные статьи основоположника С. г. т. Н. 11. Петрова, О. Рейнольдса, А. Зоммерфельда, А. Мичеля, П. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина) 2) Т а р г С. М., [c.561]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...