268 колебание---. 295 волны на поверхности

При вычислении этого интеграла для гравитационной волны надо заметить, что поскольку объем поверхностного слоя вихревого движения мал, а градиент скорости в нем не аномально велик, фактом наличия этого слоя можно пренебречь, в противоположность тому, что мы имели в случае колебаний твердой поверхности. Другими словами, интегрирование должно производиться по всему объему жидкости, в котором, как мы видели, жидкость движется как идеальная. [c.134]

В твердом теле атомы при любой температуре, включая U К, непрерывно совершают колебания около их среднего положения равновесия. При небольших амплитудах такие колеба ния можно считать гармоническими. С повышением температуры амплитуды и энергии этих колебаний увеличиваются. Так как атомы в твердом теле сильно связаны друг с другом, то возбуждение колебаний одного из атомов передается ближайшим атомам, которые, в свою очередь, передают это возбуждение своим соседям и т. д. Этот процесс подобен процессу распространения звуковых волн в твердом теле. Все возможные колебания сильно связанных между собой атомов можно представить как совокупность взаимодействующих упругих волн различной длины, распространяющихся по всему объему кристалла. Так как твердое тело ограничено по размерам, то при данной температуре устанавливается стационарное состояние колебаний, представляющее собой суперпозицию стоячих волн (поверхность твердого тела для звуковых волн является узловой). [c.141]

Крутизной волны называется отношение hJX] фронтом волны — линия вершин гребня в плане (в случае плоских волн фронты отдельных волн в плане параллельны) разгоном ветровой волны D -протяженность водной поверхности, охваченной ветром, который вызывает образование и развитие волн периодом волны т — время, по истечении которого повторяется весь процесс колебания водной поверхности в данном вертикальном сечении. В случае и = О частица воды, находящаяся в точке а, за время т опускается в положение Ь и затем снова поднимается в начальное свое положение (т. е. в точку а). Для так называемых прогрессивных волн (см. 19-4) за время т вершина волны перемещается на расстояние X. [c.613]

Еще два вопроса представляют, на наш взгляд, большой интерес. Какие волны генерируются только за счет температурных колебаний на стенке и только за счет колебаний ограничивающей поверхности Нетрудно показать, что в обоих случаях генерируются как колебания скорости, так и колебания температуры, т. е. можно говорить о возбуждении в неизотермической жидкости, находящейся в гравитационном поле, поперечных колебаний тепловыми и возбуждении температурных колебаний поперечными колебаниями ограничивающей поверхности. [c.256]

Колебания могут распространяться в виде волн в определ. областях (сферич. слоях) внутри Солнца. Если эти слои снизу и сверху ограничены зонами, где волновое распространение невозможно, то волны отражаются от границ областей распространения и будут там захвачены. В результате многократного отражения от границ и интерференции захваченных волн образуются стоячие волны, к-рые часто называют собств. колебаниями или модами. Каждая мода имеет свою частоту (зависит от условий в области захвата) и определённую пространственную картину смещений сферич. поверхности разбиваются на отдельные колеблющиеся участки, разделённые вдоль меридианов и параллелей узловыми линиями, на к-рых газ неподвижен вдоль радиуса внутри области захвата колебания имеют пучности и узлы, а вне её — экспоненциально затухают. Знав частоту и общую картину колебаний на поверхности, можно восстановить радиальную структуру моды и определить условия в области захвата. [c.581]

Под частотой движения волн обычно понимается число колебаний волновой поверхности в единицу времени. [c.196]

При низкочастотных колебаниях на поверхности детали заметны волны с большим шагом, слышен глухой звук. Шероховатость поверхности значительная. [c.114]

Такой подход к решению данной задачи теоретически корректен только до тех пор, пока напряжения не выходят за пределы упругости (т. е. не превышают предел текучести). Но даже в тех случаях, когда превышается предел текучести, такой подход к решению задачи обеспечивает достаточную точность. Обычно изменения температуры окружающей среды необходимо аппроксимировать с высокой точностью, поскольку незначительные изменения сглаживаются по мере распространения тепловой волны в материал. В зоне центрального отверстия, которая является наиболее Критической при хрупком разрушении, материал относительно нечувствителен к незначительным колебаниям температуры поверхности или несущественным отклонениям от постулированного характера изменения температуры поверхности или окружающей Среды. [c.99]

Математикам оставалось надлежащим образом оправдать этот наглядный принцип. Первая возникшая при этом трудность очевидна принцип Гюйгенса—Френеля в своей первоначальной форме неточен, поскольку он утверждает, что существуют колебания не только в направлении распространения (на 2 ), но также и на второй огибающей поверхности 2" (см. фиг. (1) физики, очевидно, исключают возможность существования такой идущей в обратном направлении волны. Эта трудность была устранена для скалярных волн (например, для звуковых волн в жидкостях) Кирхгофом. В его формуле имеются два слагаемых, которые либо складываются, либо взаимно уничтожаются в зависимости от того, исходят ли колебания от поверхности 2 или 2". [c.18]

Если на пути распространения световых колебаний встретится поверхность, отделяющая от первой среды вторую, в которой скорость распространения света будет отличной от скорости света в исходной среде, то на этой поверхности произойдет изменение распространения волн геометрически это выразится как изменение направлений распространения колебаний, т. е. как изменение направления хода лучей. [c.102]

Анализ выражения (9,30) показывает, что при вынужденных пульсационных колебаниях малой сферы под действием плоской волны с амплитудой давления скорость колебаний на поверхности определяется разностью сжимаемостей внешней и внутренней среды и некоторым (комплексным) сопротивлением Zl, состоящим из суммы собственного (упругого) сопротивления объема сферы Ze и сопротивления излучения Z . [c.277]

По мере расиространения ударной волны поверхность ее фронта быстро растет, в связи с чем градиент давления уменьшается (а скорость ее движения снижается). Одновременно с этим высшие гармонические составляющие волны постепенно затухают и ударная волна вырождается в звуковую, причем частота звуковых колебаний соответствует периоду появления ударных волн на поверхности струи, хотя длина звуковой волны будет меньше расстояния между соседними ударными волнами Я (рис. 61), так как скорость последних больше скорости звука. [c.88]

Что называется волной Волной называют, колебания, распространяющиеся в пространстве с течением времени... При распространении волны Происходит перемещение определенного состояния колеблющейся среды, но не перенос вещества. Возникшие в одном месте колебания волны, например от брошенного камня, передаются соседним участкам и постепенно распространяются во все стороны, вовлекая в колебательное движение все новые и новые частицы среды. Течение же воды не возникает перемещается лишь форма ее поверхности [c.165]

Для пояснения характера деформации твердого тела при распространении в нем упругих волн на боковую поверхность тела наносят симметричную равномерную решетку. При распространении упругих колебаний (волн) тело деформируется вместе с нанесенной решеткой. Характер деформации тела при распространении в нем упругих волн некоторых типов приведен на рис. 9.1 [5]. При этом величина деформаций показана утрированно увеличенной (на самом деле деформации очень малы и измеряются долями процента от длины волны). [c.140]

Описанные выше типы кавитации имеют общую особенность, заключающуюся в том, что отдельный элемент жидкости проходит через зону кавитации только один раз. Вибрационная кавитация является новым важным типом кавитации, которому не свойственна эта особенность. Хотя она иногда происходит и в непрерывном потоке, скорость его настолько мала, что элемент подвергается воздействию не одного, а многих циклов кавитации (за период времени порядка миллисекунд). Силы, вызывающие образование и схлопывание каверн при вибрационной кавитации, представляют собой непрерывные высокочастотные колебания давления с большой амплитудой. Эти колебания создаются поверхностью, погруженной в жидкость, которая вибрирует в направлении нормали и создает волны давления в жидкости. Каверны не образуются до тех пор, пока амплитуда пульсаций недостаточно велика и давление не падает до давления насыщенного пара или ниже. Так как этот тип кавитации определяется колебаниями давления, кавитация названа вибрационной . [c.25]

Здесь рассмотрим задачу, аналогичную предыдущей, но в плоской постановке (Р-волны). Пусть жесткий штамп совершает вертикальные гармонические колебания на поверхности упругой полосы, расположенной на жестком основании. Трение в области контакта, а также между полосой и основанием отсутствует. Данная задача может быть сведена к интегральному уравнению относительно неизвестного контактного напряжения р(х), отнесенного к 1л /Н [c.285]

Уяснить принцип голографии легче всего, рассматривая простейшие объекты. Наиболее прост для понимания случай голографической записи и восстановления плоской волны. Пусть такая волна 1. исходящая от предмета, падает на фотопластинку под углом 0 к нормали (рис. 7.34, а). Мгновенное распределение фаз световых колебаний на поверхности пластинки зависит от направления волны, но светочувствительный слой способен зарегистрировать лишь среднее за время экспозиции распределение освещенности. В результате пластинка окажется равномерно почерневшей. По степени почернения можно судить об амплитудах световых колебаний, но информация об их фазах полностью теряется. Определить направление воздействовавшей на фотопластинку волны I таким способом невозможно. [c.378]

Существенное различие на профилях ЩО отмечается также в темпе затухания колебаний скорости поверхности. Очевидно, что затухание будет наименьшим в случае гладкой поверхности разрушения. Если же поверхность сильно развита, а приповерхностный слой вещества разрыхлен, то отражение волн сопровождается значительной их диссипацией. В этом отношении наиболее очевидна разница между поликристаллической медью и монокристаллами с ориентацией (100). Различие состояний поверхностей разрушения подтверждается визуальным сравнением сохраненных после опыта образцов. В опытах с монокристаллами ориентации (111) первый откольный импульс обычно четко выражен, а затем колебания скорости быстро затухают. [c.197]

Как уже отмечалось выше, первая работа, посвященная параметрическому резонансу колебаний свободной поверхности жидкости [1], появилась еще в 1831 г. В ней описан ряд экспериментов, в частности, эксперименты по возбуждению стоячих волн на поверхности жидкости, налитой на вибрирующую в вертикальном направлении упругую пластинку. Теоретическое объяснение наблюдавшихся в [1] явлений было дано Рэлеем [2] на основе теории идеальной жидкости. [c.11]

Ультразвуковая дефектоскопия основана на свойстве ультразвуковых колебаний (волн) распространяться в однородном твердом теле и на его плоских и кривых поверхностях в виде лучей прямолинейно и отражаться от границ тела или нарушений сплошности, обладающих другими акустическими свойствами (трещин, раковин, расслоений, коррозии и т. п.). Этот метод позволяет выявить мелкие дефекты до 1 мм. Ультразвуковая дефектоскопия может осуществляться следующими способами теневым-ультразвуковые колебания (УЗК) вводятся в деталь с одной стороны, а принимаются с другой резонансным - основан на измерении режима работы излучающего УЗК пьезоэлемента при изменении нагрузки на него в момент возникновения стоячих волн в контролируемом материале импульсного э.га - метода, основанного на посылке в контролируемую деталь коротких импульсов высокочастотных колебаний и регистрация интенсивности и времени прихода эхо-сигналов, отраженных от дефектов или границ детали. Для ультразвукового контроля используют дефектоскопы УДМ-3, УДЦ-100, УДЦ- [c.241]

П. Л. Капица аналитически рассмотрел двумерную свободно стекающую пленку без фазовых переходов в предположении, что волновое движение имеет установившийся периодический характер. При этом предполагалось также, что длина волны намного превосходит толщину пленки, а амплитуда колебаний волновой поверхности, наоборот, всегда меньше средней толщины слоя бо (рис. 12-4). [c.262]

Продольных волн в твёрдые тела применяются пластинки кварца со срезом X, работающие, как поршень, а для излучения поперечных волн — пластинки со срезом К, дающие колебания сдвига. Поверхность твёрдого тела, как бы хорошо она ни была отшлифована, всегда имеет некоторую шероховатость, что ведёт к плохим условиям для передачи ультразвука от пластинки к твёрдому телу. Поэтому для получения хорошего контакта пластинки с образцом поверхность его обычно смачивают трансформаторным маслом. [c.386]

Для получения большей интенсивности волн Лэмба необхо димо, чтобы угол падения ультразвуковых колебаний на поверхность трубы был строго определенным. Для этого пучок ультразвуковых колебаний следует фокусировать в плоскости, перпендикулярной оси трубы, цилиндрической линзой. Расстояние от излучателя до поверхности трубы можно определить по формуле [c.153]

Этот метод основан на использовании температурных волн цилиндрической симметрии, так называемых радиальных температурных волн, создаваемых в цилиндрическом образце при периодическом нагреве электронной бомбардировкой внешней поверхности сплошного образца или внутренней поверхности полого. Осциллограммы изменения мощности и колебаний температуры на поверхности, противолежащей нагреву (или на оси сплошного образца), в этом методе позволяют определить температуропроводность, теплоемкость и как следствие теплопроводность. Метод был использован для исследования тепловых свойств жидких металлов до температур 1300° К- На подробностях этих экспериментов не останавливаемся, так как они опубликованы. Сообщим лишь о развитии этой работы — о новой высокотемпературной установке, основанной на рассматриваемой методике. Отличительной особенностью этой новой установки является использование бесконтактной, фотоэлектрической регистрации колебаний температуры поверхности изучаемого образца, что дает ряд важных практических преимуществ и в первую очередь возможность повысить область температур, доступных исследованию. Схематическое изображение установки дано на рис. 1. [c.117]

Как известно, глаз воспринимает электромагнитные волны в диапазоне в среднем от 380 до 760 нм, что и определяет собой видимый участок спектра. Колебания электромагнитных волн во времени и в пространстве можно сравнить с колебаниями волн на водных поверхностях. Расстояние между гребнями соседних волн называется длиной волны А, и измеряется в нанометрах (нм) 1 нм = 10-9 м. Лучистая энергия видимого участка спектра, действуя на глаз, вызывает ощущение света. [c.46]

Устройство для подачи СОТС в виде мелкодисперсной аэрозоли (рис. 5.2) содержит промежуточный I и верхний 2 сосуды, образующие камеру распыления, в которой располагается сосуд 5 для распыляемой жидкости. На дне промежуточного сосуда 1 закреплен пьезопреобразователь 7. С верхним сосудом 2 соединены трубки 3 т 4 соответственно для подачи в камеру сжатого воздуха и нагнетания аэрозоли в зону обработки. После заполнения сосуда 5 жидкостью б до уровня, расположенного несколько выше фокусного расстояния пьезопреобразователя 7, на последний подается сигнал от УЗ-генератора и жидкость распыляется благодаря кавитации. При наложении УЗ-колебаний на поверхность струи, образующейся вследствие фонтанирования СОЖ, возбуждаются капиллярные волны, а капли аэрозоля образуются в результате их отрыва от гребней волн. [c.279]

Каверна, образованная за диском, при определенных числах Фруда имеет на большей части своей длины гладкую прозрачную поверхность (рис. VI. I). Однако это свойство существенно зависит от степени турбулентности потока. При повышении турбулентности потока (например, путем его искусственной турбулизации) на поверхности каверны, образованной за диском, появляются высокочастотные колебания — волны (рис. VI.2). На поверхности сферических и эллиптических кавитаторов есть пограничный слой, который вблизи точки отрыва каверны разрушается и служит источником возмущения поверхности каверны. На небольшом участке длины за точкой отрыва каверна имеет гладкую и прозрачную поверхность течения. Однако сразу же за этой областью появляется система поверхностных волн с амплитудой, возрастающей вниз по потоку. Ряд исследователей предполагает, что эти волны возникают вследствие роста неустойчивости отделенного пограничного слоя кавитатора. [c.211]

Через контактную жидкость передают волны продольного типа и поперечные волны 51/-поляризации, в которых направление колебаний непараллельно поверхности изделия. В последнем случае на границе преобразователь — жидкость такие поперечные волны трансформируются в продольные, а на границе жидкость — изделие превращаются опять в поперечные. [c.59]

Недостатки частично устраняет методика расчета [281, в которой учитывают, что путь ультразвука в призме обычно существенно меньше ближней зоны пьезопластины. В связи с этим предполагают, что в призме распространяется ограниченная плоская волна, которая возбуждает колебания на поверхности изделия в области Sa с размерами D = 2ayl os Р в основной и 2a в дополнительной плоскостях. Распределение начальных фаз колебаний меняется (только в основной плоскости) с учетом разных путей, проходимых лучами от разных точек пластины. Ме- [c.86]

Если датчики расположены симметрично относительно центра поворотных колебаний изделия, сдвиг между колебаниями точек поверхности в местах- их установки равен 180°, и расстояние ограничивается по величине только степенью затухания колебаний при распространении волн. При несимметричном расположении датчиков относительно центра поворота расстояние между датчиками должно быть гораздо меньше длин распространяющихся волн с тем, чтобы сдвиг фаз между колебаниями точек установки датчиков, возникающий за счет различия хода волн от центра поворотных колебаний до датчиков, не оказывал бы существенного влияния на результат определения мгновенной разности поступа-ю1цих с датчиков сигналов, т. е. на правильность замера поворотных колебаний. Величина возможной максимальной относительной погрешности измерений, обусловленной разностью фаз колебаний датчиков, определяется из выражения [c.419]

В.— иамепееия нек-рой совокупности физ. величин (воле11), спосоСные перемещаться (распространяться), удаляясь от моста их возникновения, или колебаться внутри огранич. областей пространства. В совр. понимании понятие В. настолько широко и многозначно, что фактически невозможно указать ни одного признака, общего для всех видон движений или процессов, к-рые наша интуиция или традиция относит к волновым. Вероятно, первоначально понятие Б. ассоциировалось с колебаниями водной поверхности (см. Волны на поверхности жидкости). Характерный признак таких [c.315]

Общая вибрация судна. При изучении общей вибрации судно считается балкой, плавающей в несжимаемой невязкой жидкости, воздействие которой сводится к силам инерции, учитываемым с помощью присоединенных масс. Значительное удлинение корпуса позволяет определить эти массы на основе допущения о плоском обтекании с последующим введением поправок на влияние про-странственности потока. Таким образом, задача определения присоединенных масс сводится к расчету реакции жидкости на малые колебания погруженного в нее контура, представляющего собой поперечное сечение корпуса судна. Волны, возбуждаемые колебаниями на поверхности жидкости, не учитываются, поскольку частота упругих колебаний судового корпуса достаточно высока, и возбуждаемые гравитационные волны имеют малую энергию. [c.441]

Лзмерения температуры Земли вблизи ее поверхности производились в течение многих лет на многочисленных метеорологических станциях, расположенных в различных частях света. Полученные результаты показали, что колебания температуры поверхности, вызываемые нагреванием в течение дня и охлаждением в течение ночи, не влияют на температуру Земли на глубине, превышающей 0,9—1,2 м, тогда как годовые изменения, обусловленные охлаждением зимой и нагреванием летом, можно наблюдать на глубине, достигающей 18—21 м. На больших глубинах температура остается практически постоянной и не зависит от перемен, происходящих на поверхности Земли. Другими словами, тепловые волны, вызываемые изменением температуры поверхности, затухают на глубине 18—21 м, и колебания температуры наблюдаются только в самом верхнем слое земной коры. [c.85]

Рассмотрим интерференцию, возникающую при перенало-жении волн, отраженных слоями Si, S2, S3.. . С этой целью сравним фазы соответствующих им колебаний на поверхности одного какого-то произвольно выделенного волнового фронта W2, т. е. определим, в одинаковые ли моменты времени эти колебания проходят максимумы и минимумы. При этом в качестве начала отсчета фазы примем фазу колебаний, созданных волной, отраженной слоем Si. Из рисунка следует, что если пренебречь эффектами наклона лучей, то можно считать, что волна, отраженная следующим слоем S2, прибывает к плоскости W2 с отставанием относительно волны, отраженной слоем Si на величину, равную удвоенному расстоянию между слоями Si и 2. Поскольку длина волны падающего излучения равна в данном случае а расстояние межд слоями Si и S2 равно /2, то очевидно, что взаимное рассогласование волн, отраженных слоями Si и S2, в точности равно длине волны отраженного излучения Нетрудно понять, что смещение волны на целую длину волны фактически ничего не меняет, и поэтому колебания волн, отраженных слоями Si и S2, должны быть строго синфазными. Аналогично волны, отраженные слоями S3 и S4, смещаясь относительно волны, отраженной слоем Si на кратное число длин волн, остаются синфазными как по отношению к этой волне, так и по отношению друг к другу. Таким образом, оказывается, что волны, отраженные слоями Sj, S2, S3, синфазны и поэтому, 40 [c.40]

Теперь проведем третий эксперимент. Постараемся одновременно опускать и поднимать в воду оба камня. Вот здесь пригодится барабан с леской (например, от спиннинга). Барабан надо поворачивать на половину оборота то в одну, то в другую сторону. Картина, которая будет наблюдаться на поверхности воды, показана на рис. 6. Можно заметить, что при одновременном действии двух волн в некоторых местах вода будет спокойной, поскольку здесь суперпозиция волн двух источников привела к отсутствию колебаний ее поверхности. В других местах, наоборот, суперпозиция привела к тому, что поверхность воды колеблется сильнее, чем в случае с одним источником, т. е. наблюдается усиление волн. Как говорят бьюалые моряки, видны полосы штиля и "полосы бури . Вот это явление и назьшают интерференцией волн. Именно это явление и наблюдал Юнг в своем эксперименте со световыми волнами. [c.14]

В акустике нас, разумеется, интересуют главным образом колебания ограниченной струны. Струну обычно довольно сильно натягивают между двумя точками, ограничивающими колеблющийся участок. По крайней мере в одной из этих точек струна опирается на подставку, укрепленную на резонансной доске, назначением которой является передача колебаний окружающелгу воздуху. Непосредственное образование воздушных волн струной совершенно ничтожно, но переменное давление, оказываемое струной на подставку, приводит в вынужденные колебания всю поверхность резонансной доски. Прп этом, конечно, возникает некоторая обратная реакция на струну, одпако, в соответствии со сказанным в 4, в первом приближении этой реакцией обычно можно пренебречь. [c.93]

Рис. 6. Диагностическая диаграмма колебаний солнечной поверхности, Спектроскопические измерения показывают, что небольшие элементы фотосферы поднимаются и опускаются с периодом около 5 мин. Светлые гребешки дают пространственную частоту (к, горизонтальная ось) и временную частоту (со, вертикальная ось) колебаний высших амплитуд, которые возникают при естественном резонансе акустических волн или волн давления, распространяющихся под поверхностью Солнца. По горизонтальной оси пространственная частота меняется от нуля в центре до 316 периодов на солнечном диаметре слева и справа. По вертикальной оси временная частота меняется от нуля в центре до 0,5 периода в минуту вверху и внизу. Данные наблюдений, проводившихся в Национальной обсерватории Китт-Пик Т. Дювалом, Дж. Харви и Э, Родсом.

Доплеровские измерения, выполненные с полным излучением всего солнечного диска, тоже указывают на наличие пульсаций при этом, конечно, регистрируются в основном моды низших гармоник, в которых согласованно движется значительная часть солнечной поверхности. Скорости таких пульсаций незначительны— в некоторых случаях меньше 10 см/с, что соответствует полной амплитуде у поверхности Солнца всего лишь около 5 м. Таким образом, чтобы накопить данные, обеспечивающие достаточно высокое отноше-шие сигнала к шуму и частотное разрешение, необходимое для идентификации мод, нужно проводить длительные непрерывные наблюдения. Такие наблюдения полного солнечного диска привели к открытию дискретного ряда колебаний волн давления с модами высокого радиального порядка, средним периодом около 5 мин и линиями через каждые 68 мкГц. [c.224]

Аксиальные колебания твердой поверхности в гелии II. Гидродинамические задачи об аксиальных колебаниях диска или стопки дисков в гелии II решены в работах Э. Л. Андроникашвили (1946, 1948, см. также 1958) в связи с проведенными им измерениями плотности и вязкости нормальной компоненты. Решение системы (2.14)—(2.22) сводится в этом случае к решению уравнений Навье — Стокса при граничных условиях 1 2 = О, 1 ф = гафоГ ехр (га )- Оно показывает, что колебания генерируют в нормальной компоненте обычные вязкие волны (ср. Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц, 1953) [c.667]

Ультразвуковая с в а р к а может рассматриваться как частный случай холодной сварки с наложением пульсирующего усилия. При сварке материалов обычно толщиной 1 мм волновод, в котором возбуждены стоячие волны (продольные, изгибные, крутильные или другого вида), вводит эти ультразвуковые колебания (УЗК) частотой 18—80 кгц в зону контакта изделий. Для сварки металлов применяют обычно сдвиговые ультразвуковые колебания, а для пластмасс — колебания, нормальные поверхности изделий. Для возбуждения ультразвуко- [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...