Адкинс

Грин А., Адкинс Дж. Большие упругие деформации и нелинейная механика сплошной среды.—М. Мир, 1965. 455 с. [c.346]

Теория таких оболочек была построена Адкинсом и Ривлином [2] и основывается на следующих гипотезах [c.243]

Некоторые из гипотез исходной теории Адкинса — Ривлина были исключены в дальнейших теоретических исследованиях. В частности, Амес [15] учел растяжимость волокон в цилиндрической оболочке. Хотя это предположение в большей степени соответствует реальности, в особенности, например, для нейлонового корда шин, оно существенно усложняет расчет. [c.243]

В настоящее время исследованию больших упругих деформаций материалов, армированных нерастяжимыми нитями, посвящено довольно много работ, что обусловлено важностью для техники такого материала, как резина, армированная жесткими волокнами первой из работ этого цикла была работа Адкинса и Ривлина (5]. Основные результаты в данной области подытожены в книге Грина и Адкинса [15]. [c.288]

В большинстве работ по исследованию армированной резины, таких, например, как основополагающая работа Адкинса [2, 3], предполагается, что волокна расположены на одной или нескольких поверхностях внутри резины. Волокна считаются непрерывно распределенными по такой поверхности, так что на поверхности нет различия между частицами волокон и частицами матрицы. В противоположность этому материалы, которые мы будем рассматривать в настоящем обзоре, состоят из собственно волокон, а не армированы отдельными их слоями. Б развиваемой теории предполагается, что волокна распределены непрерывным образом по всему объему материала. Математическая идеализация состоит в том, что волокна образуют семейство материальных кривых, причем через каждую точку материала проходит одна кривая данного семейства. Неявным образом мы ограничиваем наше внимание исследованием одного семейства волокон, считая направление волокна непрерывной функцией его координат. Для упругих материалов подобная теория предложена Грином и Адкинсом [15], но использоваться данная теория стала лишь недавно. [c.289]

Книга Грина и Адкинса [15] является наиболее важным источником, содержащим большое количество материала, касающегося волокнистых и слоистых композитов, В частности, в этой книге проводится обсуждение геометрических ограничений и следствий, вызываемых этими ограничениями. Специальная глава посвящена задачам для трансверсально изотропных сред, ортотропных сред и сред с криволинейной анизотропией, моделирующих поведение материала с начально искривленными волокнами. Имеется также глава, в которой исследуется армирование нерастяжимыми волокнами с приложением результатов к случаю, когда волокна расположены на дискретных поверхностях. [c.291]

По указанным выше двум причинам мы изучаем здесь задачи о плоской деформации, а не о плоском напряженном состоянии пластин, армированных двумя семействами нерастяжимых нитей. Задачи о плоском напряженном состоянии, являющиеся иногда практически более важными, могут быть решены методами, аналогичными рассматриваемым здесь, но эти задачи труднее решать аналитически. Теория плоского напряженного состояния создана в работах Ривлина [31] и Адкинса [3]. Краткий, но интересный обзор этой теории приведен в статье Ривлина [34]. Отметим, что теория плоского напряженного состояния тесно связана с более общей теорией армированных нерастяжимыми нитями упругих сред, разработанной Адкинсом, и Ривлином (Адкинс и Ривлин [5], Адкинс [2]). [c.300]

Для решения данной проблемы могут быть использованы методы, обычно носящие общее название метода характеристик. Применение таких методов к задачам, весьма близким к рассмотренной здесь, описывается в работах Адкинса [2—4] и Рив-лина [31, 32, 34]. [c.329]

В разд. VI, А рассматриваются кинематические условия, в разд. VI, Б — уравнения равновесия, а в разд. VI, В мы приводим определяющие уравнения для упругого поведения в форме, предложенной Спенсером [40]. Связь напряжений с деформациями для трансверсально изотропных растяжимых материалов обсуждается в разд. VI, Г соответствующие уравнения, полученные Эриксеном и Ривлином [10], по нашему мнению, можно использовать для получения приближений высшего порядка, учитывающих малую, но отличную от нуля растяжимость волокон. В разд. VI, Д мы приводим перечень задач, которые могут быть решены в явном виде без предположения о нерастяжимости волокон. Читателя, интересующегося подробными решениями, мы отсылаем к книге Грина и Адкинса [15]. [c.345]

В теории изотропных материалов с кинематическими ограничениями, предложенной Адкинсом и Ривлином [5] (см. также Адкинс [2—4], Грин и Адкинс [15]), энергия деформации выбирается в форме, которую она имеет для изотропных упругих материалов, а не для материалов с трансверсальной изотропией. Для изотропного материала W не зависит от /з, следовательно, в выражении для S следует положить = 0. Как отметил Спенсер [40], это предположение приемлемо, по-видимому, лишь тогда, когда материал армирован волокнами, далеко отстоящими друг от друга. Аналогичное предположение было использовано Прагером [28] при иследовании упругопластического поведения. [c.348]

Перечисленные виды деформаций впервые были получены как решения задач для изотропных материалов Ривлином [29, 30], Грином и Шилдом [16], Адкинсом и др. [6], Эриксеном и Ривлином [10], Эриксеном [8, 9], Клингбейлом и Шилдом [19], Сингхом и Пипкином [38]. Обобщениям на случай трансверсальной изотропии и криволинейной аэлотропии (т. е. материалов, ось [c.351]

Грин A., Адкинс Дж., Большие упругие деформации и нелинейная механика сплошной среды, М., Мир , 1965. [c.352]

В работе Адкинса [5.24] дано прямое решение для настроенного демпфера, установленного в середине пролета защемленной по обоим концам балки, когда возбуждение колебаний передается через опоры. Здесь также [c.227]

Возможно, основное преимущество использования вмороженных векторов состоит в автоматическом удовлетворении условия а). Подробное обсуждение этого вопроса было проведено Олдройдом хотя частные случаи применения вмороженных векторов или конвективных координатных систем в реологии можно найти уже в работах Генки Бриллуэна [ ] и Дюкера [ ]. Конвективные координатные системы широко использовались в теории конечных деформаций абсолютно упругих тел Грином и Зерна Грином и Адкинсом р ] ). [c.220]

Уравнения и методы данной главы во многом опираются на работы Олдройда [ ], Грина и Зерна [ ], Грина и Адкинса Р]. Терминология, признающая и использующая различие пространственных и телесных полей, в реологических приложениях развита Лоджем [ ]. [c.379]

Грин А., Адкинс Д ж. Большие упругие деформации н нелинейная механика дпдохшюй среды. М., 1965.. [c.140]

Грин А.Е., Адкинс Дж. Большие упругие деформации. - М. Мир, 1965. - 456 с. [c.310]

Грин А., Адкинс Длс. Большие упругие деформации и нелинейная механика сплошной среды. М., 1965. 456 с. [c.303]

Адкинс Дснс. Большие упругие деформации / Механика. Сб. переводов.— М. Мир, 1957.— С. 10-67. [c.385]

К числу первых зарубежных работ, посвященных физически и геометрически нелинейным плоским задачам теории упругости, следует отнести исследования И, Е. Адкинса, А. Е. Грина, Г. Г. Николаса [192 , И. Е. Адкинса, А. Е. Грина, Р. Т. Шильда (193 . В этих работах при самых общих предооложениях относительно геометрической и фи зческой нелинейности получена разрешающая система уравнений в комплексных переменных для плоской задачи теории упругости. Решение реализуется последовательными приближениями. [c.11]

Авторы считали интересным выяснить, существует ли рутений, подобно железу, в о. ц. к. модификации при высоких температурах. Исследование в настоящей работе проводили на порошке рутения высокой чистоты производства фирмы Johnson, Mat-they and o. Порошок был напрессован на вольфрамовую проволоку, с/д которую затем подвергали нагреву. jy электрическим током в вакууме в камере Дебая — Шерера. Корректи- .да ровку на излучательную способность < 37 проводили на основании данных pa- ijA f боты Дугласа и Адкинса [19], которые испытывали образцы, изготовленные из прессованного порошка. [c.245]

Определенная в настоящей работе точка плавления согласуется с величиной 2250° С, приводимой Дугласом и Адкинсом. [c.245]

Грин А., Адкинс Дж. Большие упругие деформации и нелинейная меха- [c.305]

Первое направление рассматривает задачи, нелинейные как физически, так и геометрически, что характерно для дальнейшего развития теории, сформулированной в работах Дж. Э. Адкинса, А. Э. Грина, Р. Т. Шилда и Дж. К. Николаса. Здесь широко применяется метод малого параметра, использующий в качестве первого приближения линейное решение задачи. [c.76]

При равновесном изотермическом нагружении вулканизатов в отсутствие явления старения связь между напряжениями и деформациями однозначна, как и у идеально упругих твердых тел, однако вследствие больших деформаций для анализа деформированного и напряженного состояния необходимо использовать нелинейную теорию упругости, развитую Мурнаганом [271], В. В. Новожиловым [6], Ривлиным [272], В. Л. Бидерманом [273], Грином и Зерна [274], Грином и Адкинсом [275] и др. [c.105]

Грин A., Адкинс Дж. Большие упругие деформации и нелинейная механика сплошной среды. Пер. с англ. Под ред. Ю. Н. Работнова. М, Мир , 1965. 455 с. [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...