Мунка нейтронов

Первый член, т. е. б", будет малой постоянной величиной, если только котел находится в состоянии, близком к критиче-ско-му, второй и третий члены будут значительно больше, так как число первичных делений очень мало по сравнению с числом делений, происходящих в водяном котле. Второй член, представляющий собой число делений, вызванных мгновенными нейтронами, не может быть упрощен. В третье.м члене величина при больших частотах изменения Р [1 ) сильно уменьщается за период цикла таки.м образом, третий член можно считать постоянной величиной, которую мы обозначим через 8 . Этот член является мерой величины стационарного фона запаздывающих нейтронов. Объединяя и 5, положив 5 й + 8 = "й, получим [c.114]

Для нейтрона и протона g лв gn,p ЛN, где grь = -3,826, gp = = 5,586, 1] [ = 3,15 10 эВ/Тл — ядерный магнетон. Магнитный момент ферромагнитной частицы 1 — МУ, где М — объемная плотность магнитного момента, V — объем частицы М ах (Д /(Тл-м )). [c.375]

Прежде чем перейти к дальнейше.му рассмотрению, необходимо уяснить поведение потока нейтронов на поверхности раздела. Поток нейтронов Ф (х, х) является функцией как пространственной, так и угловой пере.менной. Было показано (см. разд. 3.1.5), что для фиксированного не равного нулю, т. е. для данного направления, плотность (или поток) нейтронов должна быть непрерыв ной при пересечении поверхности раздела. Однако для фиксированного х на поверхности поток нейтронов, как функция х, претерпевает разрыв при х = О То, что это имеет место, можно показать следующим образом. [c.123]

В будущем развитие атомных ПГТУ будет связано, по-видимо-му, с применением высокотемпературных бридерных реакторов (с воспроизводством ядерного горючего), работающих на быстрых нейтронах (без замедлителя). В этих реакторах в активной зоне содержится обогащенное ядерное горючее (уран-235, плутоний-239) вокруг активной зоны располагается зона воспроизводства, содержащая природный уран или торий, из коюрых вырабатывается соответственно плутоний-239 и уран-233 — новое ядерное горючее. Активная зона и зона воспроизводства высокотемпературных ядерных реакторов-бридеров могут быть выполнены также в виде шаровой насадки из двуокиси урана или тория аналогично тому, как это выполняется в реакторе с замедлителем нейтронов. Коэффициент воспроизводства ядерного горючего в реакторах-бридерах может достигать значений 1,7—1,8 и более. [c.130]

Интегро-дифференциальные уравнения вида (10.14), по-видимо-му, впервые появились в задачах математической биологии (20 -30-е г. XX века задача Ферхюлста о популяциях и конкуренции внутри видов, задача Лотки-Вольтерра об ассоциациях типа хиш ник-жертва и т.д. [78]). Особенностью этих уравнений является то, что все они вызваны разнообразными эффектами запаздывания. Не удивительно поэтому, что наличие запаздываюш их нейтронов в процессе ядерного деления также повлекло за собой появление соответ-ствуюш его интегро-дифференциального уравнения, в котором эффект запаздывания задается с помош ью функции 1(5, ). [c.304]

Двузначность амплитуды М. р. н. (соответствующая двум возможным ориентациям спина нейтрона по отношению к магнитному полю) приводит к двойно.му преломлению нейтронов в намагниченных ферромагнетиках [9]. Этим явлением пользуются для иолучения полностью поляризованных нейтронных нучков путем полного отражения от намагниченных зеркал (см. Нейтронна.я оптика). [c.72]

Используя эффективные тепловые сечения, приведенные на рис. 10. 21. и одно групповую теорию ядерных реакторов, рассчитайте избыточную реактивность, необходи мую для компенсации отравляющего действия ксенона-135 в реакторе Колдер-Холл В предположении средней рабочей температуры реактора 600° К оцените поток тепловых нейтронов, сопоставьте с данными работы [56] и объясните причины возможного рассогла сования результатов. Определите вклад равновесной концентрации ксенона-135 в член [c.469]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...